当前课程知识点:光学 > Chapter 5 Interference and Coherence(Part 1) > 5.1.3.1 Standing Wave 1 (驻波(上)) > 5.1.3.1 Standing Wave 1
好下面的话我们进行一个推导
这个地方我有一个反射面
这个反射面我来个全反射
total reflection
如果它部分透射部分反射的话
情况实际上类似
但是这样推导相对简单一些
那么我有一个入射光
这是以k的方向传播的
我叫incident i来表示
-k传播的这个光
我是以这叫reflection用r来表示
这个全反射这个地方的话
它的位置的话我称之为x=0好吧
这样子我可以把入射光波给写出来
它应该等于一个振幅
注意这个地方还是一样
振幅来讲的话它们虽然是一个矢量
但是我在这个地方认为所有这些矢量都是平行的
所以我用一个E0来表示就好了eikx-ωt
入射光的起始的位相我定为0
那反射光来讲的话
因为是全反射
所以我知道
反射光的振幅也会是E0
因为reflection 1:41 是1
但是反射光来讲的话是minus kx
把minus写里头代表-k
减去一个ωt
当然它可能还有一个初始的位相差
我把这个初始的位相差单独给它标出来
这是我的反射场好了
现在来讲的话我就可以把它们加在一起
看叠加出来的总体这个波是什么样的一个形式
只不过这个地方的话我首先先利用一个边界的条件
把位相可以定出来
更准确的知道反射波的形式是什么
我们利用边界的条件
在x=0的这个地方
这边x>0这部分因为是全反射
所以这部分是没有场的
这一部分的场的话
利用电场的连续条件
我可以知道
在x=0的时候
我的入射场和反射场加在一起
应该是等于0的
所以利用这个边界条件的话
我可以得到x=0
我要求我的反射场
这里面的x是等于0
加上入射场应该是等于0的
那就很简单我把x=0代进去
我这个反射场是什么
一个是E0e-iωt
另外一个也是一个E0e-iωt
但是这有一个这个东西要是等于0
对于任意的一个时刻
这个边界条件都应该是满足的
那么这就要求的话
我这一项的话很明显的
立刻就推出来我的Eiε等于-1就好了
那么加上一起一定等于0
可是如果Eε等于-1
那么就要求ε是等于π
这就是我的边界
因此的话我知道我这个反射场
由于我这个边界条件
我这个反射场是什么样
我把这个反射场可以把这一项给消掉
这一项的形式我就给它写成负号
这是我反射场更准确的形式
利用边界条件我可以更准确的定出我的反射场是什么
那下面的话我就可以把它们给叠加在一起了
所以我的场叠加起来的话是
整个空间Ei加上Er
只不过把现在的Er给代进来的话
这会有一个公有的ωt的部分
那么这里面是变成了eikx-e-ikx
这一项可以通过叫Euler formula
这一部分等于2倍的isinkx
所以我得到的形式是2倍的iE0e-iωt
这个会出现一个sinkx的形式
这个是我电场的一个复数的表达形式
这个是complex expression
那么实际上来讲的话
作为电磁场这样子的经典的场
它应该是一个实数的一个场
所以我们把它取一下实
就可以得到
这是我上面的推导
那么我把这一部分的话
只是接着写
这是take real取一下实部
我可以知道我的整个的这个场
写成实数的一个表达形式
这是一个eiωt minus iωt
那么这有一个i
所以它的实部会变成虚部
它的虚部会变成实部
它的虚部会变成一个
会提供负的一个isinωt
那么和这个i乘在一起正好是1
所以乘在一起的话我会得到两倍的E0
这边会有sinkx当然不变
这个刚才我说的
isinωt会贡献给我一个sinkt
这个就是我们推导出来的
两列反向传播的波
叠加在一起
得到的波动的形式会是什么
你会发现它不再是一个行波的形式
这个东西我们会发现它是一个驻波的形式
为什么称之为驻波呢
你把这个波动的形式给画出来一下就好了
为什么叫做standing wave
在这个地方的话
我在不同的这个地方是x
这个是t1
我把不同的时刻
这个波在空间上的分布给画出来
我们会发现驻波的话
有一个明显的特点
它跟行波不一样
驻波的话最高点和0点
它在空间上的分布
是静止的
所以称之为standing
待在那里不跑
最高点永远是最高点
0点永远是0点
只不过这个最高点的大小
确实是随着时间的不同
随着sinωt有所变化
因此两个行波叠加在一起
会形成这样子的一种特殊形式的一个波
我们称之为驻波
那么知道了驻波的表达形式
其实我们就可以发现
磁场和电场之间的变化
不再是像行波的这样子一个正比例的关系了
我们会发现磁场和电场之间会有一个位相差
电场最大的时候磁场最小
电场最小的时候磁场最大
这个怎么来走呢
这还是Maxwell的关系式
因为我们知道电场的形式了
我们知道磁场
我们的出发点还是Maxwell关系式
知道了电场
我们知道它和磁场的联系
是这样一个形式
那么电场是这样子
这个东西只是对空间求一个微分
所以我们可以知道把这个电场的形式代进去
我们知道像是一些
前面的这些比例系数还有
求导中间哪出来的k我就不考虑了
那么对于sinkx求导的话
空间求导会变成一个coskx
时间还是不变sinωt
那么由此我可以推出来的话
我知道这个磁场的形式是什么
我这个磁场随时间的变化是这样一个变化
那我也知道了磁场将会什么
随空间的分布是coskx的分布
随着时间变化应该是cosωt的一个变化
所以我的磁场的形式应该是
这样子一个形式
coskxcosωt
因此当我电场最小部分的时候
sinkx=0
那么我coskx是最大的
所以我磁场的话却是最大的
这也就是解释了为什么在我刚才这个例子中
用这个反射来作为例子
比如说在这种情况的反射下
我电场加在一起是抵消的
而我磁场加在一起是增强的
正是因为这是驻波的一个普遍的性质
得到这个驻波的关系式
由此很容易推出来
磁场的变化的形式
这个上面我说的
是驻波只是在一端加上了一个限制
也就是说我这边有一个反射镜
我有一个光入射
这有一个光反射
这是我们推导出来驻波的形式
那么下面的话我现在
再在这一端又加上一个反射镜
我构成了一个所谓的腔
这也是很重要的一个模型
这个叫做cavity
而且我这个cavity的话我这个长度我称之为L
比如说这是我如果是x=0
这个地方就是x=-L
在这样子一个腔的话
我加上这个限制的话
那么我的驻波会发生什么样一个变化呢
我们会发现当我加上腔的时候
我对于我这个驻波中的k
或者说我的ω
就会有了一个限制
有了一个要求
这实际上在我们将来讲量子中的话
就是所谓量子化的条件
k的取值不再任意
或者说ω的取值不再任意
而是要满足一定的条件
这一点的话其实是很容易推出来的
因为如果我加上了这样子x=-L的地方
我要求它等于0
当我x=-L的地方
我这边又加了一个反射镜子
那么这边的话没有电场
这边的电场在边界条件的话我也要求
我的Etotal应该是等于0的
而我Etotal的形式我已经知道了
在叠加的情况下
那么也就是说如果我要求在x=-L的时候
这个东西等于0
那我就要求sink乘上-L等于0
我就是sink-L等于0
也就是sinkL=0了
因为这个东西负号提出来了
没有关系了
可是sink=0的话我自然立刻就会推出来
我的kL满足一个什么关系
它要等于m乘上π
我的m可以等于0 1 2 3
只不过m=0的话
这个是没有场没有意义的
是trivial solution
所以m要等于一个整数
那么由此的话我可以推出来k
就要满足一定的关系了
我的k不能任意取了
给定我的L
我这k是mπ/L
当然我这个k本身来讲的话
它也可以写成2π/λ波长
因此我会发现
在一个腔里头能够稳定存在的场
对于波长或者对于k有了一个要求
那我们继续把这个写下来
把这个π可以消掉
那么2L=mλ
这是我们这两个式子
是在一个腔里头
我能够稳定存在场的k的要求
或者说完全等价的
在同样这个腔里头
对波长的要求是这样子一个关系式
所以我们看到如果加上另外一个边界条件
两个镜子构成一个反射的一个腔
那么对于驻波在里面可以稳定存在的驻波的波长
或者叫波矢量
或者叫它的频率
都有了一定的要求
不再是任意的取值
而是只能够取特殊的一些值
比如给定的L m=1 2 3
那我这个λ的话
就不是任意的了
我们来画一下
给定了一个L的一个腔这是L
那这个地方的话当我m=1的时候
那2倍的L=λ
我的波长是2倍的L
那我在这里形成的驻波是这样子
这边我就不画了
2倍的L等于波长
所以我真正的波长是在这
所以我在腔里面的话
而且你看正好两边的边界条件是满足的
在我x=0x=L的地方
这边的话因为这边的场的连续条件要求
我这边腔里的场也必须是0
所以这个是一个λ
这个我称之为λ1吧
或者叫2L等于
这是能够存在的最长一个波长
那么下面一个情况的话是
还是这样一个腔
我下面一个的话就是2倍的L m=2了
那么这个时候的话是我这个场是这个样子了
正好我的L就是我的一个波长
就是这样一个形式
边界条件依然满足
在x=L x=0的地方场为0
那么再往上的话再画一个
2倍的L等于3λ
这样子一个波长的时候大约是这个样子的
或者说我λ=3/2L
我这个东西是我2L=3λ3
所以给定了一个腔长L
在这里面能够稳定存在的波的形式
只可能是这样子一些形式
这个东西怎么去理解它更好的一个物理的一个
我们是这样子来考虑
因为我们最基本的一个物理模型
是我的一个光传播经过反射
反射回来又这样
所以整个这里我的场
我可以看成一个光在我两个镜子之间来回的跑
那么我把这一个的来回这一个过程的话
来是L回来又是L
所以整个过程我这么来画它
我把这样子一个光照到这个镜子反射回来
整个的过程这叫2L
2倍的L给它画出一个圆圈
这个圆圈的周长是2L
那我要求这样子2L=mλ是要求什么呢
是要求我这个光
这边跑过来一个光波
反射回来
这个光波在这个圈圈上跑
我这画的话
2倍的L等于mλ是要求这样一个情况
在这种情况下的话
我2倍的L正好等于mλ
这意味着什么呢
意味着我这个光走了一个来回以后
跟原来的光的话同位相
因此可以进一步可以再相干叠加
如果我这个条件满足不了
2倍的L不等于mλ
我用黑色来表示
如果2倍的L不等于mλ
那么就意味着什么
我再用黑色的笔来画
这就意味着我这个光的话
传播过程是这样子的
比如说我的波长
另外一个波长的光
当我传播回来以后
这两个之间的位相差
不是像我红的这样子话没有位相差
而是有了位相差
那么因此在我下面一圈过程中
我所有这些光波之间又有一个位相差
叠加起来以后的话
会有一定的抵消
但是别忘了我这个光波的话
是在我这个腔里面绕圈圈的跑
所以每一次都有位相差
最终所有的东西叠加在一起以后
我整个的场强
就会有所减弱
所以当我有2L不等于mλ的时候
我会出现所谓的destructive interference
使得在我这个腔里的场会减弱
当我有2L等于mλ的时候
那当然同样的话我们会发现
这是由constructive interference
因此我在我腔里面的话
这样子的场可以稳定的存在
在这一节中的话
我们主要讲了驻波
驻波总结一下
是由两个行波叠加而产生的
那么它的波动形式
是和行波不一样
另外最有意思的话
是如果我们用两个反射镜构成一个腔
通过引入这两个边界条件
我们会发现
在这样的腔里面能够稳定存在的驻波
对于它的波长或者频率
就有一定的要求
因为给定了波长
波速是一样的
频率也就有了限制
这就是我们所称的量子化的条件
所以其实量子化的这个东西
是在波动中就会出现的
只要给了这样一个限制
自然就对波长频率有了要求
不能够任意取值了
那么在量子中
之所以叫量子化条件
是因为在量子中的话
我们的频率波长会跟动量能量联系在一起
在那里面就会出现动量的量子化
能量的量子化
其实来讲的话
都是波动在给定的一定的边界条件下
对于波长频率有了一定的限制
-1.0 History of Optics 光学的历史发展
-1.1 Why Classical Wave Theory is Correct 经典理论为何正确
--1.1 Why Classical Wave Theory is Correct
-1.2 Wave and Wave Equation 波和波动方程
-1.3 Harmonic Wave 简谐波
-1.4 Phase Velocity and Phase Difference 相速度与相位差
--1.4 Phase Velocity and Phase Difference
-1.5 Superposition Principle 叠加原理
--1.5.1 Superposition Principle Part I
--1.5.2.Superposition Principle Part II
-1.6 Example of Superposition and Reciprocal Relation 叠加例子与反比关系
--1.6 Example of Superposition and Reciprocal Relation
-1.7 Euler Formula and Phasor 波的复数表达和旋转矢量表示
--1.7 Euler Formula and Phasor
-1.8 Doppler Effect 多普勒效应
--1.8.2 Doppler Effect Part II
-1.9 Doppler Broadening 多普勒展宽
-1.10 Plane Wave and Spherical Wave 平面波与球面波
--1.10 Plane Wave and Spherical Wave
-第一章习题
--习题
-2.1 Maxwell Equations(Maxwell 方程组)
-2.2 Wave Equation for E-M Field(电磁场的波动方程)
--2.2 Wave Equation for E-M Field
-2.3.1 Index of Refraction(折射率)
-2.3.2 Understanding n from Dipoles(用偶极模型理解折射率)
--2.3.2 Understanding n from Dipoles
-2.4 E-M Wave is Transverse(电磁波是横波)
-2.5 Energy Flow of E-M Wave(电磁波的能流)
-2.6 Momentum and photo-Pressure(动量和光压)
--2.6 Momentum and photo-Pressure
-2.7.1 Dipole Oscillator 1(偶极振子1)
-2.7.2 Dipole Oscillator 2(偶极振子2)
-2.8 Radiation by Dipole Oscillator(偶极振子的辐射)
--2.8 Radiation by Dipole Oscillator
-第二章习题
--习题
-3.1 Reflection and Refraction (反射与折射)
--3.1 Reflection and Refraction
-3.2 Huygens Principle(惠更斯原理)
-3.3.1 Fermat Principle part1: Optical Path Length (费马原理第一部分:光程)
--3.3.1 Fermat Principle part1: Optical Path Length
-3.3.2 Fermat Principle part2: an Explanation (费马原理第二部分:一种解释)
--3.3.2 Fermat Principle part2: an Explanation
-3.4.1 Scattering Point of View 1 (散射图像1)
--3.4.1 Scattering Point of View 1
-3.4.2 Scattering Point of View 2 (散射图像2)
--3.4.2 Scattering Point of View 2
-3.5 Reflection and Refraction Rules Derived from Boundary Conditions of Maxwell Equations(利用Maxwell方
--3.5 Reflection and Refraction Rules Derived from Boundary Conditions of Maxwell Equations
-3.6.1 The Basic problem and Setup of Coordinates (基本问题和坐标系的建立)
--3.6.1 The Basic problem and Setup of Coordinates
-3.6.2 The Reflection and Transmission Coefficients (发射与透射系数)
--3.6.2 The Reflection and Transmission Coefficients
-3.6.3 Discussion on Amplitude of the Coefficients (对系数大小的讨论)
--3.6.3 Discussion on Amplitude of the Coefficients
-3.6.4 Discussion on Phase of the Coefficients (对系数位相的讨论)
--3.6.4 Discussion on Phase of the Coefficients
-3.7 Stokes Relation and Half Wavelength Difference (Stokes关系式和半波损)
--3.7 Stokes Relation and Half Wavelength Difference
-第三章习题
--习题
-4.1 Introduction(几何光学介绍)
-4.2 Important Jargons(重要的术语)
-4.3.1 Image formation by Spherical Surface and Paraxial Approxiamation(球面成像和傍轴近似)
--4.3.1 Image formation by Spherical Surface and Paraxial Approxiamation
-4.3.2 Image Formation Formula(成像公式)
--4.3.2 Image Formation Formula
-4.3.3 Example and Transverse Magnification(例题和横向放大率)
--4.3.3 Example and Transverse Magnification
-4.4 Thin Lens(薄透镜)
-4.5 Thick Lens(厚透镜)
-4.6.1 Matrix Treatment 1: Matrix for Propagation and Refraction(矩阵处理1:表示传播与折射的矩阵)
--4.6.1 Matrix Treatment 1: Matrix for Propagation and Refraction
-4.6.2 Matrix Treatment 2: Lens Matrix(矩阵处理2:透镜矩阵)
--4.6.2 Matrix Treatment 2: Lens Matrix
-4.6.3 Matrix Treatment 3: Relations between Matrix Elements and Cardinal Points(矩阵处理3:矩阵元与主点的联系)
--4.6.3 Matrix Treatment 3: Relations between Matrix Elements and Cardinal Points
-第四章习题
--习题
-5.0 What is Interference(什么是干涉)
-5.1.1 Superposition of Waves: General Case(波叠加的通式)
--5.1.1 Superposition of Waves: General Case
-5.1.2 Adding Wave with Same Frequency and Direction(同频同向波的叠加)
--5.1.2 Adding Wave with Same Frequency and Direction
-5.1.3.1 Standing Wave 1 (驻波(上))
-5.1.3.2 Standing Wave 2 (驻波(下))
-5.1.4.1 Adding Waves with Different Frequencies 1: Beat and Group Velocity(不同频率波的叠加(上):拍和群速度)
--5.1.4.1 Adding Waves with Different Frequencies 1: Beat and Group Velocity
-5.1.4.2 Adding Waves with Different Frequencies 2: Continuous Frequency Spectrum(不同频率波的叠加(中):连续的频谱)
--5.1.4.2 Adding Waves with Different Frequencies 2: Continuous Frequency Spectrum
-5.1.4.3 Adding Waves with Different Frequencies 3: property of Wave Packet and Reciprocal Relation(不
--5.1.4.3 Adding Waves with Different Frequencies 3: property of Wave Packet and Reciprocal Relation
-5.2.1 Interference of Two Point Sources and Coherent Condition(两个点源的干涉和相干条件)
--5.2.1 Interference of Two Point Sources and Coherent Condition
-5.2.2 Young's Double-Slits Experiment(杨氏双缝干涉实验)
--5.2.2 Young's Double-Slits Experiment
-5.2.3 Another Treatment of Young's Interference, Paraxial and Far-field Condition(杨氏干涉的另一种处理,傍轴和远场条
--5.2.3 Another Treatment of Young's Interference, Paraxial and Far-field Condition
-Chapter 5 Interference and Coherence(Part 1)--第五章习
-5.3.0 Interference by Thin Film(薄膜干涉)
--5.3.0 Interference by Thin Film
-5.3.1 Equal Thickness Fringe(等厚干涉条纹)
--5.3.1 Equal Thickness Fringe
-5.3.2 Equal Inclination Fringe(等倾干涉条纹)
--5.3.2 Equal inclination Fringe
-5.3.3 Michelson Interferometer(Michelson干涉仪)
--5.3.3 Michelson Interferometer
-5.4.0 Multibeam Interference(多光束干涉)
--5.4.0 Multibeam Interference
-5.4.1.1 Derivation 1(理论推导(上))
-5.4.1.2 Derivation 2(理论推导(下))
-5.4.2.1 Discussion(结论与讨论)
-5.4.2.2 Application: F-P Interferometer(应用:F-P 干涉仪)
--5.4.2.2 Application: F-P Interferometer
-5.5.0 Coherence Theory(相干理论)
-5.5.1 Spatial Coherence(空间相干性)
-5.5.2.1 Temporal Coherence(时间相干性)
-5.5.2.2 Coherent Time and Length(相干时间和相干长度)
--5.5.2.2 Coherent Time and Length
-5.5.3.1 Definition of Correlation Function(关联函数定义)
--5.5.3.1 Definition of Correlation Function
-5.5.3.2 Correlation Function and Coherence(关联函数与相干)
--5.5.3.2 Correlation Function and Coherence
-第五章习题(下)
--习题
-6.1 basic problem in diffraction(衍射的基本问题)
--6.1 basic problem in diffraction
-6.2.1 Huygens-Fresnel Principle and Kirchhoff Euation(惠更斯-菲涅耳原理和基尔霍夫方程)
--6.2.1 Huygens-Fresnel Principle and Kirchhoff Euation
-6.2.2 Fresnel and Fraunhoffer Diffraction(菲涅耳与夫琅和费衍射)
--6.2.2 Fresnel and Fraunhoffer Diffraction
-6.3.1 Fresnel Diffraction 1: Half Wavelength Plate(菲涅耳衍射1:半波带法)
--6.3.1 Fresnel Diffraction 1: Half Wavelength Plate
-6.3.2 Fresnel Diffraction 2: Phasor Method(菲涅耳衍射2:旋转矢量法)
--6.3.2 Fresnel Diffraction 2: Phasor Method
-6.3.3 Fresnel Diffraction 3: Opaque Disk and Babinet Principle(菲涅耳衍射3:圆屏衍射和Babinet原理)
--6.3.3 Fresnel Diffraction 3: Opaque Disk and Babinet Principle
-6.3.4 Fresnel Diffraction 4: Fresnel Zone Plate(an application)(菲涅耳衍射4:菲涅耳波带片(一个应用))
--6.3.4 Fresnel Diffraction 4: Fresnel Zone Plate(an application)
-6.4.0 Fraunhoffer Diffraction: General Expression(夫琅和费衍射1:普遍表达形式)
--6.4.0 6.4.0 Fraunhoffer Diffraction: General Expression
-6.4.1.1 Single Slit Fraunhoffer Diffraction(单缝夫琅和费衍射)
--6.4.1.1 Single Slit Fraunhoffer Diffraction
-6.4.1.2 Characteristic of Single Slit Case(单缝衍射的特点)
--6.4.1.2 Characteristic of Single Slit Case
-6.4.2 Fraunhoffer Diffraction for Rectangular Window(矩形窗口的夫琅和费衍射)
--6.4.2 Fraunhoffer Diffraction for Rectangular Window
-6.4.3.1 Fraunhoffer Diffraction for Circular Aperture(圆孔的夫琅和费衍射)
--6.4.3.1 Fraunhoffer Diffraction for Circular Aperture
-6.4.3.2 Diffraction Limit on Resolution(分辨率的衍射极限)
--6.4.3.2 Diffraction Limit on Resolution
-第六章习题(上)
--习题
-6.5.1 Fraunhoffer Diffraction for 2-slits Case(双缝夫琅和费衍射)
--6.5.1 Fraunhoffer Diffraction for 2-slits Case
-6.5.2.1 Multi-slits Dffraction 1: Intensity distribution(多缝衍射1:光强分布)
--6.5.2.1 Multi-slits Dffraction 1: Intensity distribution
-6.5.2.2 Multi-slits Diffraction 2: Interference between Slits and Principal maxima(多缝衍射2:缝间干涉和主极大)
--6.5.2.2 Multi-slits Diffraction 2: Interference between Slits and Principal maxima
-6.5.2.3 Multi-slits Diffraction 3: Missing Order and Examples(多缝衍射3:缺级与例题)
--6.5.2.3 Multi-slits Diffraction 3: Missing Order and Examples
-6.5.3.1 Grating Spectrometer(光栅光谱仪)
--6.5.3.1 Grating Spectrometer
-6.5.3.2 Dispersion Relation of Grating Spectrometer(光栅光谱仪的色散关系)
--6.5.3.2 Dispersion Relation of Grating Spectrometer
-6.5.3.3 Dispersion Power and Resolution(色散能力和分辨率)
--6.5.3.3 Dispersion Power and Resolution
-6.5.3.4 Free Spectral Range(自由光谱程)
-第六章习题(下)
--习题
-7.0 introducing Fourier expansion and transform(介绍傅里叶展开与变换)
--7.0
-7.1.1 Fourier transform for periodic functions(周期函数的傅里叶展开)
--7.1.1
-7.1.2 examples on Fourier expansion(傅里叶展开的例子)
--7.1.2
-7.2.1 Fourier transform for general functions(一般函数的傅里叶变换)
--7.2.1
-7.2.2 Fourier transforms of some typical functions and relation on width distribution(一些典型函数的傅里叶变换和分
--7.2.2
-7.3.1 Dirac delta function(狄拉克delta函数)
-7.3.2 Fourier transform of the delta function(delta函数的傅里叶变换)
--7.3.2
-7.4.1 properties of Fourier transform(傅里叶变换的性质)
--7.4.1
-7.4.2 Fourier transform of derivatives(函数导数的傅里叶变换)
--7.4.2
-7.4.3 what is convolution between functions(函数的卷积是什么)
--7.4.3
-7.4.4 Fourier transform of convolution(卷积的傅里叶变换)
--7.4.4
-7.5 relation between fourier transform and Fraunhoffer equation(傅里叶变换与夫琅禾费衍射之间的关系)
--7.5
-7.6 Abbe image formation(阿贝成像原理)
--7.6
-Chapter 7--第七章习题
-8.1 what is polarization(什么是偏振)
--8.1
-8.2.1 how to express polarization state(如何表达偏振态)
--8.2.1
-8.2.2 unpolarized and partial polarized light(非偏振态和部分偏振态)
--8.2.2
-8.3 linear polarizer(线偏振片)
--8.3
-8.4.1.1 Jones vector(Jones 矢量)
--8.4.1.1
-8.4.1.2 Transformation of Jones Vector(Jones 矢量的变换)
--8.4.1.2
-8.4.2 Jones matrix(Jones 矩阵)
--8.4.2
-第八章(上)习题
--习题
-8.5.1 Birefringence and a simple illustration
--8.5.1 Birefringence and a simple illustration
-8.5.2 Ordinary and Extraordinary light
--8.5.2
-8.5.3 Typical Examples
--8.5.3
-8.6.1 application 1-linear polarizer
--8.6.1
-8.6.2.1 application 2-quarter wave plate
--8.6.2.1
-8.6.2.2 application 2-change polarization state by quarter wave-plate
--8.6.2.2
-8.6.2.3 application2-change direction of polarization by half-plate
--8.6.2.3
-8.7.1
--8.7.1
-8.7.2
--8.7.2
-8.7.3
--8.7.3
-8.7.4
--8.7.4
-8.8.1
--8.8.1
-8.8.2
--8.8.2
-8.8.3
--8.8.3
-第八章(下)习题
--习题
-期末测试
--期末测试