当前课程知识点:工程热力学(下) > 第10章 热力学微分关系式及实际气体的性质 > 10-2 特征函数 > Video 10-2 特征函数
首先我们来看特征函数
这特征函数有的书里
也有把它叫做特性函数
指的是同一件事情
我们知道对于简单可压缩系统
有两个独立的参变量
任何一个参数它都可以表示为
其它的任意两个参数的函数
比如说内能我们可以把它表示成
压力和比容的函数
我也可以表示成温度和比容的函数
然后也可以表示成熵和比容的函数
也可以表示成熵和压力的函数
无穷多个
你可以做任意的组合
但是其中只有某一个关系式
它具有特殊性 有什么特殊性
当这个关系式确定之后
其它的参数
都可以由这个关系式推导得到
具有这种特征或特点的那个关系式
我们把它叫做特征函数
对于内能而言
它的特征函数是什么
当它是比容和熵的函数的时候
它是特征函数
我们现在就来看一下
当内能是熵和比容的函数的时候
它是否具有刚才我们说的那个特点
如果它有 它是
如果没有 它不是的
我们来看一下
既然内能是熵和比容的函数
而且我们知道内能是状态参数
所以它可以写成全微分
也就是说内能对熵的偏导
在比容不变的条件下乘以ds
然后加上内能对比容的偏导
在这熵不变的条件下乘以dv
就是这样的一个表达式
然后我们再来回顾一下
我们在讲
热力学第一定律 第二定律的时候
我们曾经有一个恒等式
Tds=du+pdv
你是否会
有这个疑问
它为什么叫恒等式
这个表达式
是基于可逆过程而来的
也就是说只有可逆过程△q才等于Tds
但是这个表达式中所有的参数
都是状态参数
所以它不仅限于可逆过程
也就是说对于非可逆过程
只要它的初终态是确定的
就可以用这个表达式来进行表示
但是在这里还是想提醒大家一下
对于非可逆过程或者说不可逆过程
这个过程本身
也就是说这过程中的
不确定的那些点
是没有办法来表示的
对于不可逆过程
只要它的初终态是确定的
这个表达式就是适用的
所以我们说它是一个恒等式
也就是说对于状态确定的点
这个表达式都是可以使用的
然后回到我们这个推导
对于热力学恒等式
我们把它变化一下形式
用du放在左侧
也就是说du=Tds-pdv
然后我们再把这两个
以du开头的这两个表达式
进行一个对比
左侧都是du 右侧肯定是相等的
然后右侧我们来看
ds前面的量一定得是相等的
然后dv前面的量也一定是相等
因为这两个表达式的右侧
各自就是两项
每一个表达式含有ds
前面乘以一个系数
然后dv前面乘以一个系数
你这两个ds
前面的这两个量一定得是相等的
因为左侧相等 所以我们可以得到
T等于内能对熵的偏导
在比容不变的条件下
这是我们通过对比系数得出来的
类似的可以
压力的表达式也可以表示出来
然后我们接着来看焓
焓是我们用的很多的一个量
焓我们利用
焓等于内能加上推进功
也可以把它推出来
也就是说
只要内能是熵和比容的函数
或者这个表达式如果是知道
你的温度 压力 焓的表达式
都可以借助于这个表达式推出来
只不过要求偏导数而已
但是在这里我们没有必要
把内能是熵和比容的函数的具体形式
给它写出来
也就是说经过我们推导我们发现
当内能是熵和比容的函数的时候
其它热力学参数
可以由这个关系式来表示出来
当然是要求一些偏导的
所以我们说
当内能是熵和比容的函数的时候
它是特征函数
大家是否意识到
我们刚才在推导的过程中
我们用了热力学的恒等式
内能与熵 还有比容的关系的恒等式
也就是说实际上
当内能是熵和比容的函数的时候
实际上它背后隐藏着一个什么
热力学第一定律
它是基于热力学第一定律而来的
由热力学第一定定律
我们可以看出来
这个内能与p v T以及熵之间
它是存在一个内在的一个联系的
然后那大家是否想了
这是一个热力学恒等式
我们还有一个 还有一个跟焓相关的
那我们就来看一下焓的特征函数
我们用焓的热力学恒等式来进行推导
Tds=dh-vdp
这是我们的跟焓相关的
一个热力学恒等式
然后我们把它变换一下形式
也就是把焓放在等号的左侧
那就是dh=Tds+vdp
那从这表达式你可以很直观地看出来
这个时候焓是什么
焓是熵和压力的函数
我们就可以把它的全微分写出来
也就是说焓对熵的偏导
在压力不变的条件下乘以ds
然后再加上焓对压力求偏导
在熵不变的条件下乘以dp
然后再对比这两个表达式的系数
因为左侧都是dh了
所以右侧各自的项应该是相等的
我们就可以得到这个T的表达式
然后还有比容的表达式
当然它都是一个偏导数了
然后我们也可以把内能推出来
内能等于焓减去推进功
然后我们可以代进去
推出这样的一个
跟焓相关的一个表达式
从这你可以很直观地看出来了
我只要知道
焓是熵和压力的函数形式
其它的热力学参数
温度 比容还有内能
那我就可以把它的表达式推出来
也就是说
当焓是熵和压力的函数的时候
它具备了特征函数所具有的特点
所以我们说
当焓是熵和压力的函数的时候
它是特征函数
这实际上背后也是隐藏着
热力学第一定律的关系式
我们把刚才的内能是熵和比容的函数
它是特征函数 我们放在一起
然后我们再来看一下
这两个特征函数有什么特点
它的共性是什么
它的共性是这里的自变量都含有熵
而我们知道熵是不容易测量的
或者说不能直接测量的
如果说你的自变量
不能直接测量
那用起来就不方便
所以我们来看一下
自变量是基本状态参数的
特征函数有两个
其中一个是亥姆霍兹函数
亥姆霍兹函数它是怎么来的
它是由我们刚才的
关于内能的热力学恒等式推出来的
du=Tds-pdv
然后这Tds它实际上可以表示成
d(Ts)-sdT
这是一个简单的一个微分的一个关系
然后后面那个pdv我们直接放那放着
我们把它再整理一下
整理一下变成这样一种形式
也就是说把Ts移到等号的左侧
然后跟内能放在一起
也就是说(u-Ts)外面有一个d
然后右侧是-sdT-pdv
其中这个u-Ts
就叫做亥姆霍兹函数
我们用F来表示
这个亥姆霍兹我们大概来看一下
他是德国的科学家
1821年-1894年
这是一个德国的科学家
他在很多领域里有非常杰出的贡献
他是物理学家 生理学家
和化学 热力学家
所以对人类的科学做了很大的贡献
我们大概一个了解
我们回到我们亥姆霍兹函数这块
内能减去温度乘以熵
把它叫做亥姆霍兹函数
用这科学家的名字来进行定义
然后我们把这F代到上面那表达式中
也就是df=sdT-pdv
然后从这个表达式你来看一下
这个亥姆霍兹函数
它的物理意义是什么
我们来看一下对于可逆等温过程
既然是等温那你这dT就等于0了
df就等于-pdv
然后-df就等于dpv
也就是说可逆等温过程的膨胀功
就是这亥姆霍兹函数的减少
或者说f是可逆等温条件下
内能里面可以转变为功的那部分
所以有的时候这个亥姆霍兹函数
又把它叫做亥姆霍兹自由能
这是对亥姆霍兹函数的
由来的一个推导
它等于内能减去温度与熵的乘积
它是特征函数吗
它具有特征函数的特点吗
那我们一起来看一下
df=-sdT-pdv
那从这表达式你可以看出来
它应该是温度和比容的函数
我们就可以把它的全微分写出来
也就是df等于f对温度的偏导
在比容不变的条件下乘以dT
然后再加上f对比容的偏导
在温度不变的条件下乘以dv
然后这两个表达式的左侧是同一个量
右侧各有两项
各有两项应该是相等了
所以dT前面的应该是相等的
dv前面的也应该是相等的
所以我们就可以推导出来
熵的表达式 还有压力的表达式
然后我们再来看内能 内能等于f+Ts
因为你刚才定义的f=u-Ts
那反过来我的u不就可以等于f+Ts了
这样一来这u的表达式就出来了
然后焓的表达式我也可以推出来
所以从这我们也可以看出来
当f是温度和比容的函数的时候
它确实是特征函数
这个是亥姆霍兹函数
它是由关于内能的恒等式推出来的
还有一个
跟焓有关的热力学恒等式
用那个我也可以推出来一个特征函数
那个确实 它是吉布斯函数
那我们一起来看一下
dh=Tds+vdp
我们也是把Tds拆成两项
然后再把dTs移到等号的左侧
跟dh合并在一起来表示
就是这样的一种形式
然后括号里边的h-Ts
把它称作为吉布斯函数
吉布斯他也是一位科学家
是美国的科学家 他是物理学家
他的主要贡献有我们刚刚说的
吉布斯函数 然后还有吉布斯相率
我们前面有介绍过 还有吉布斯佯谬
比较著名的主要的贡献这几个
实际上我们都接触过 前面
我们还回到我们这个推导中
吉布斯函数它等于焓减去Ts
它的物理意义又是什么
我们把前面那个表达式中
h-Ts用g来进行替换
也就是dg=-sdT+vdp
你从这个表达式你来看一下
它的物理意义又是什么
吉布斯函数的减少
它就是可逆等温过程对外的技术功
因为对于可逆等温过程
你这个dT它是等于0的
所以这个dg就等于vdp
然后-dg就等于-vdp
而-vdp是什么 就是技术功
所以说可逆等温过程的技术功
就等于吉布斯函数的减少
或者说吉布斯函数是可逆等温条件下
焓的里面能够转变为功的那一部分
所以吉布斯函数
有的时候也叫做吉布斯自由焓
吉布斯函数它是特征函数
我们在这就不进行推导了
实际它的推导跟刚才的亥姆霍兹函数
或者说是关于内能
关于焓的推导是完全类似的
我们不去展开了
感兴趣的同学你可以自己去推一下
这个亥姆霍兹函数和吉布斯函数
它在化学反应中有非常广泛的应用
我们在下一章里
会专门地去讨论
我们把我们刚刚介绍的
四个特征函数
放在一起我们来看一下
前两个是我们的热力学恒等式
du=Tds-pdv
dh=Tds+vdp
然后后面两个实际上是由前面两个
变化了一下形式而已
一个叫吉布斯函数
一个叫亥姆霍兹函数
这个特征函数有的时候
又把它叫做吉布斯方程
这是不同的叫法而已
大家只要知道就可以了
对于这一小节
实际上它的内容很清晰
我们主要是要关注特征函数
有四个特征函数
一个是关于内能的
一个是焓的
然后再一个是亥姆霍兹函数
和吉布斯函数
前两个我们知道
就是由热力学第一定律来的
后两个是对前面两个的一个变形
这个特征函数
它体现了状态参数之间的
在状态发生变化的时候
它们内在的一个关系
这个让大家有非常清晰的
一个意识
-6-0 导引
-6-0 作业
-6-1 纯物质的热力学面及相图
-6-1 作业
-6-2 汽化与饱和
-6-2 作业
-6-3 水蒸气的定压发生过程
-6-3 作业
-6-4 水及水蒸气状态参数的确定及其热力性质图表
-6-4 作业
-6-5 水蒸气的热力过程
-6-5 作业
-第6章 章节小测验
-7-1 概述
-7-2 朗肯循环
-7-2 作业
-7-3 实际蒸汽动力循环分析
-7-3 作业
-7-4 蒸汽再热循环
-7-4 作业
-7-5 蒸汽回热循环
-7-5 作业
-7-6 热电联产循环
-7-6 作业
-7-7 燃气-蒸汽联合循环
-7-7 作业
-7-8* 高效及绿色发电技术
-第7章 章节小测验
-8-0 导引
-8-0 作业
-8-1 空气压缩制冷循环
-8-1 作业
-8-2 蒸气压缩制冷循环
-8-2 作业
-8-3 热泵
-8-3 作业
-8-4* 热泵与节能环保
-8-5 吸收式制冷循环
-8-5 作业
-8-6 其他形式制冷循环
-8-6 作业
-8-7* 制冷剂与环保
-第8章 章节小测验
-9-0 导引
-9-0 作业
-9-1 混合气体的成分
-9-1 作业
-9-2 分压定律与分容积定律
-9-2 作业
-9-3 混合气体参数的计算
-9-3 作业
-9-4 理想气体的混合熵增
-9-4 作业
-9-5 湿空气及其状态参数
-9-5 作业
-9-6 湿空气的焓及熵
-9-6 作业
-9-7 比湿度的确定及湿球温度
-9-7 作业
-9-8 湿空气的焓湿图与热湿比
-9-8 作业
-9-9 湿空气的基本热力过程
-9-9 作业
-9-10* 环保节水型冷却塔简介
-第9章 章节小测验
-10-0 导引
-10-0 作业
-10-1 研究热力学微分关系式的目的
-10-1 作业
-10-2 特征函数
-10-2 作业
-10-3 数学基础
-10-3 作业
-10-4 热系数
-10-4 作业
-10-5 熵、内能和焓的微分关系式
-10-5 作业
-10-6 比热容的微分关系式
-10-6 作业
-10-7 克拉贝龙方程和焦汤系数
-10-7 作业
-10-8 实际气体对理想气体性质的偏离
-10-8 作业
-10-9 维里方程
-10-9 作业
-10-10 经验性状态方程
-10-10 作业
-10-11 普遍化状态方程与对比态原理
-10-11 作业
-第10章 章节小测验
-11-1 概述
-11-1 作业
-11-2 热力学第一定律在反应系统中的应用
-11-2 作业
-11-3 化学反应过程的热力学第一定律分析
-11-3 作业
-11-4 化学反应过程的热力学第二定律分析
-11-4 作业
-11-5 理想气体的化学平衡
-11-5 作业
-11-6 热力学第三定律及绝对熵
-11-6 作业
-第11章 章节小测验
-期末考试