当前课程知识点:超短脉冲激光技术 > 第六章:自相位调制 > 6.1 SPM感应频谱变化&6.2群速度色散的影响(一) > SPM感应频谱变化&群速度色散的影响(一)
大家好
现在我们来学习
第六章自相位调制对于脉冲的影响
主要有几个部分的内容
首先先看一下
自相位调制对频谱的影响
SPM也叫SeLf Phase ModULation
因此叫自相位调制
或者简称为SPM效应
自相位调制效应对于频谱会有什么影响
从非线性相移这个角度来考虑
前面给出来脉冲的方程
就是脉冲的归一化振幅方程U(z,t)
可以写成这样子的形式
其中有两项
一项是色散项
一项是非线性项
在上一章讲了色散对于脉冲的影响
这一章讲非线性对于脉冲的影响
非线性讲的是自相位调制
因此上面这个方程就变成
取β2等于零时候的这个方程
就是∂U比较∂nz
就等于ie的负αz除以LNL
再乘以U的模的平方再乘以U
大家知道其中的LNL
代表的是非线性长度
等于γP0分之一
为了解这个方程呢
把它先令这个U等于V乘以exp(iφnL)
就是把它分成
一个是振幅
一个是相位的形式
然后把这个U的式子
代到刚才的这个方程中去
就可以分出实部和虚部这两项来
然后让实部和虚部分别相等
就可以得到这个方程
因此得到了两个方程
第一个方程是
V对于z的导数是等于零的
大家知道在这个时候
V代表的是这个脉冲的振幅项
后面的第二个方程
是φNL比上z的导数
是等于e的负的αz
除以LNL再乘以V的平方
那这个里头
就是第二个式子中除了跟损耗α
其中的z有关以外
这个时候因为V是一个常数
所以这个方程也容易解的出来
因此这两个方程都可以解出解来
再看一眼上面那个方程
因为振幅V对于z来说
它的导数为0
因此得出结论来说
这个振幅是不随着z的变化而变化的
换句话说振幅V是一个常量
因此得出来脉冲的振幅
沿着光纤长度的变化
就可以得到它的解这个U(L,T)
等于U(0,T)
大家刚才说因为它的这个振幅
是不随z变化的
因此用初始的振幅形式来
代替用U(0,T)来代替
后面就变成了e指数iφNL(L,T)
这个时候的这个φ呢就代表了相位
也就是脉冲在入射的时候
它是等于U(0,T)的
但是经过了传输距离L以后
它变出来多了一项e的iφNL项
也就是它多了一个相位项
因此这个非线性
导致脉冲就是它相位被调制了
所以管这个概念
叫做自相位调制
就是它自己调制了自己了
并且相位这个φNL
是等于底下的这个式子
φNL求出来是等于
U(0,T)的模的平方再乘以
有效长度Leff除以LNL
除以非线性长度
这个时候的这个
有效长度LeL呢
是等于1减去exp的负αL除以α的
也就是因为把损耗项呢
包含到了这个非线性项里头来了
那如果不考虑损耗
如果让α等于零的话
那这个有效长度
就等于脉冲的传输长度L
因此非线性相移有以下的特征
就是第一个非线性相移与光强有关
但是这个本身它的振幅
就是脉冲的形状是保持不变的
这是它的一个特性
另外一个特性就是
非线性相移与输入脉冲的功率是成正比的
功率越大非线性相移越高
第二个结论呢
这个非线性相移φnL
随着传输的长度的增加而增加
也就是距离越长非线性相移也越大
那第三个
特征就是这个式子中跟LNL有关
这个非线性长度越大
它的非线性相移越小
并且非线性相移也有一个最大值
看一下这个式子中
因为U(0,T)
强度它本身是一个脉冲的形状
脉冲跟T的这个形式是有关的
它有一个最大值
这个最大值呢是在脉冲的中心部分
也就是当t等于零的时候
可以求出这个最大相移
最大相移等于什么呢
等于下面这个式子φmax
等于L除以LNL
如果这个LNL带进来
等于γP0分之1的话
就是这个非线性相移
跟非线性系数成正比
跟入射的脉冲功率成正比
还跟传输的距离成正比
这三个因素加起来影响非线性相移
因为这个非线性相移
其中也有这个跟时间的关系
因此它也会导致频率啁啾
那把频率啁啾算出来呢
就求δω(T)φNL对T求导
并且取的是一个负值
就得到了后面的这个表达式
这个式子大家可以看得到呢
频率啁啾
是跟脉冲的形状有关系的
啁啾是由非线性效应引起的
就是由SPM调制引起的
这个时候会产生一个什么效果呢
就是随着传输距离的增大
这个非线性效应导致的啁啾会越大
同时这个脉冲沿着介质传输时
就会有新的频率产生
因此它会导致频谱展宽
自相位调制会导致脉冲的频谱展宽
这是它的一个结论
好下面看一下
对于m阶的无啁啾高斯脉冲的输入情况
如果这个式子
还写成这个啁啾高斯脉冲
就是m取的
大于1的时候叫超高斯
超高斯脉冲如果无啁啾就令C等于0
这个时候SPM感应出来的啁啾
就等于下面的这个表达式
左边这个图就是相位
随着时间的变化
前面得出来说
这个非线性相移
是跟脉冲的形状是有关的
它跟光强是相同的
因此高斯脉冲长成这个样
它的相移就也是长成这个样的
同样超高斯脉冲
因为上面是有一个平顶的红颜色的曲线
就代表超高斯脉冲的相移
同时可以把它的啁啾求出来
右边这个图是啁啾
蓝颜色的这条曲线是
高斯脉冲的啁啾
红颜色的这条曲线呢是
超高斯脉冲的频率啁啾
从这个图中呢
也可以得到几个结论
就是第一非线性相移在时域中的形状
是与光强是相同的
第二个结论就看这个啁啾
啁啾在脉冲的前沿是负的
在后沿是正的
对于普通的高斯脉冲来说
就是蓝颜色的曲线
在高斯脉冲的中心位置处
它的啁啾是一个线性的曲线
但是它在两边不是
我们关心它在中间这部分
它是一个线性增长的一条曲线
这个为什么在中间比较重要的说
这个因为是一个高斯脉冲
高斯脉冲它的大部分能量是
集中在脉冲的中间部分的
因此
这个中间部分是一个线性啁啾
对于后面的压缩来说是比较容易进行的
但是对于超高斯来说不一样
超高斯脉冲它有一个特征是
在脉冲的中心部分
它的频率啁啾是为零的
因此在中心部分是不能压缩的
但是它在两边就是脉冲的两沿的位置处
这个啁啾很厉害
因此它变动的很大
这个就是
超高斯脉冲和脉冲的
脉冲形状以及频率啁啾的形式
看一下它的频谱的变化
就是啁啾会导致频谱展宽或者是变窄
这个依然是取决于入射脉冲的啁啾方式
如果入射脉冲是无啁啾的
这个自相位调制SPM效应
就总会导致频谱展宽
这是它的结论
这个时候频谱δω等于什么呢
可以求出来展宽因子就是δω
最大值等于mf(m)
除以T0乘上一个φ最大值
m代表超高斯的阶次
其中这个f(m)值呢
是等于这个后面这个方程
它等于后面这个表达式
如果m取1这个f就等于0.86
因此把这个超高斯脉冲的频谱展宽的特性
就可以用下面δωm
得出来就是δω的max
就等于0.86δω0乘上一个φ最大值
因此得到结论说展宽因子
就是频谱的啁啾
或者叫展宽因子
就近似由最大相移来决定的
这样可以看一下这个频谱到底
变成了什么样子
可以把这个脉冲的频谱S(ω)
这个表达式可以写出来
就是把它时间域的谱
给它做傅里叶变换
就变到了频域中的谱S(ω)
把S(ω)给它画出来
就是如果给出来
以横轴的变化值
给了8幅图
8幅图对应不同的最大相移的值
就会发现随着最大相移的逐渐增加
这个它的频谱就会从
一个峰逐渐变成两个峰
最后变成了三个四个峰
就是它变成了一个振荡结构
并且这个振荡结构
两边是峰值比较大的
而中间的这个峰值比较小
另外还有它也有一个规律
大家可以看得到就是在
最大相移等于零的时候
这是入射脉冲
它是一个比较规整的脉冲
当它变到π的时候
就会出现一个小的波动了
就变成了上面有一个小的调制
当最大相移等于1.5π的时候
就分裂出两个峰值
再往前传传到2.5个π的时候
就出现了三个峰
并且两边两个峰比较大
然后再传传到3.5π的时候
就变成了4个峰了
因此这个有几个峰值呢
是跟这个最大相移式有一个规律的
刚才这个是一个理论计算值
实验的结果也给出了一个
相应的结论
就是左边这个图是在脉冲
经过了99米的长光纤以后
它的这个频谱的变化情况
那这个频谱大家看到
跟刚才理论上算出来的频谱
基本上是相同的
不一样的地方是左右有一点不对称
这个是因为实验系统中
可能它有一点不对称造成的
那因此这个图
可以总结出它的特点来
就是这个频谱图
第一它是有振荡结构
第二就是最外面的这个峰
它的强度是比较大的
并且这个峰的个数和这个M
是有一个近似的计算关系
最大相移等于M减去二分之一的π
因此可以数出它的这个峰值的个数来
另外这个无啁啾高斯脉冲
它在频谱展宽
因此可以用下面的这个式子来给出来
看一下脉冲的形状和初始啁啾
对于输出脉冲的影响
先看第一部分初始脉冲
对于它的传输过程的影响
给了两个例子
一个上面那个m等于1
就是高斯脉冲的形状
下面这个图是超高速脉冲的形状
这个里头先考虑初始啁啾都等于0
就是c等于0的情况
看上面那幅图
入射的脉冲
它经过了传输距离之后
高斯脉冲发现
它的频谱就会有一个分裂
而且随着传输的距离增加
频谱展得越来越宽
同时两边的峰值是最大的
这个是高斯脉冲的频谱的变化情况
下面这个图呢是超高斯脉冲的变化
发现超高斯脉冲
它基本上没有怎么分裂
随着这个传输距离的过程
它的脉冲会产生一些旁边的边频
但是主要的部分是没有分裂的
这个主要原因大家还记得说超高斯脉冲
因为它在这个中间部分
它是没有啁啾的
因此中间这部分它
基本上是维持了它的这个传输过程
但是它边上的这一部分
就逐渐的频率在随着传输距离
它逐渐逐渐的扩大最后呢
整个的脉冲携带的能量就会变小
这是初始啁啾对于脉冲的影响
另外看一下呢
这个初始频率啁啾能够
导致了这个脉冲展宽的情况
看一下
如果有C不等于零的情况
一个是C大于0
一个是c小于0的情况
上面那两幅图呢
是第一幅图是
标准图C等于0的时候没有啁啾的时候
如果C是大于0的情况
这个频谱图就变成了
右上角这个图仍然有两边的边锋
但是它中间的振荡结构基本上变得很小了
就有点像后面说的那个猫耳朵形状
在光纤激光器中有一个谱的形状
叫猫耳朵
就有点像这个形状
如果这个系统是一个负啁啾
就是c小于零的话
就给出来下面这两个图
就是一个看到还有一个频谱是
变窄了
这是一个原因
还有一个呢
它的振荡结构也变得不一样了
这个是两个给出来的两个情况
C不同的时候它的频谱的形状不一样
第二个呢
是考虑这个群速度色散等于脉冲的影响
就是如果同时考虑
GVD和SPM效应
会产生什么作用呢
又回到原来的这个非线性薛定谔方程
归一化的非线性薛定谔方程
仍然是里面有两项
等号右边第一项是色散项
第二项是非线性项
这个时候把前面的那个方程
给它进一步归一化
用了个什么归一化呢
用传输距离z
直接z给它变成了z比上LD
给它用色散长度归一化变成ξ
同时这个时间t
变成了T比上T0对初始脉宽归一化
这个方程就变成了
左边就变成i∂U比上∂ξ了
记得这个ξ现在是对LD归一化
右边呢有两项
第一项只跟β二的正负号有关
等于sgnβ2
第二项
出来一个N的平方的项
N平方等于什么呢
N平方等于LD比上LNL
现在大家知道为什么
给了两个特征长度
一个是LD一个是LNL
现在对它们两个做比较
给出一个归一化参数N来
现在讨论N的大小
讨论的是LD和LNL
谁在里头起主要作用
那如果N等于1这个时候呢
就相当于说色散和非线性是共同起作用的
并且它们的份量是相同的
这个时候可以分别求
β2大于0和β2小于0这两种情况
这个方程呢是可以求出解析解来的
如果用分步傅里叶的方法
来给它做这个数值解的话
也可以得到它的一个变化曲线
这个就是在正常色散区
正常色散区就是β2大于0
Β2大于0
并且存在非线性效应的时候
同时我们讨论N等于1的这种情况
N等于1的时候
左边这幅图是
脉冲在这个系统中的演化过程
它随着t的传输过程
脉冲变成了什么样子
大家看到这个图入射脉冲
如果是一个高斯脉冲的话
它在这个系统中传的过程中
就逐渐的被展宽了
这个是它的时域过程
频域过程呢
右边的这个图
是它的频谱的变化过程
发现这个频谱
它初始有一个小的调制
然后到了后面
它基本上频谱就不发生变化了
这个得出来的结论
就是在正常色散区自相位调制
会使得脉冲展宽的速度更快
下一个看一下
如果在反常色散区会怎么样
在反常色散区
依然是给出两个图来
一个是脉冲在时域的演化过程
一个是脉冲在频域的演化过程
左边这个图是在时域的演化过程
这个时候仍然是N取1
β二现在是小于零的
在反常色散区
这个时候大家看这个演化过程
就会发现脉冲它在入射的时候
在前面的传输过程中会有一部分调制
就是它的形状有点发生变化
但是在传输了一定的距离之后
这个脉冲基本上就不发生变化了
就是也不展窄也不展宽
就变成了一个像孤子一样的形式了
右边的这个图呢
就是它的频谱的演化过程
发现频谱也是在被
前面调制了一部分之后
到后面基本上也达到了一个稳态过程
这个就是
在反常色散区GVD和SPM共同作用
的时候产生的一个结果
就使得脉冲的形状基本不变
并且就是如果基本不变
相当于是说没有啁啾了
就等于一个无啁啾的高斯脉冲
因此给它起了一个名字叫做
孤子演变过程
这个里头呢有两种情况
就是如果入射的脉冲为双曲正割的话
并且令C等于0
在这个系统传输的过程中
这个脉冲基本上是保持不变的
如果这个入射脉冲不是双曲正割
它一开始有一个整形过程
整的一定程度之后
基本上整成双曲正割
脉冲基本上也不变了
其实这句话隐含着说
它的解就是一个双曲正割函数
这个为什么负色散和SPM
相互作用会保持孤子不变呢
看一下
后面画出来的这个频率啁啾的这个图
上面这个图是色散导致的频率啁啾
色散导致的频率啁啾是线性的
因此它画出来这幅图呢
是一个直线
如果β2大于0是朝上走的
如果β2小于0是朝下走的
SPM也会导致频率啁啾
这个频率啁啾是下面这幅图
如果只看这个高斯脉冲的啁啾
大家就会发现蓝颜色的曲线
它在脉冲中间这一段
它基本上是线性的朝上走的
就得出结论了
就是如果色散和非线性同时作用
并且这个时候如果β大于0
色散和非线性效应导致的啁啾呢
就是两个朝上走的曲线叠加
因此它的斜率就会更加的快
所以导致脉冲展宽的更快
但是如果色散β2是小于0的
色散曲线是朝下的
这个时候如果色散导致的啁啾朝下
而非线性导致的时候就朝上
这两个一叠加
在某一种情况下
就会导致频率啁啾为零了
这个时候就说脉冲中
它的所有的频谱成分是沿着同一个频率
同一个速度在往前传的
因此它产生的脉冲的波包就是不变的
这个波包就是孤子
这个在后面我们还会讨论一下这个情况
-1.1 绪论
--绪论
-第一章 测试
--第一章 测试
-2.1 色散
--色散(一)
--色散(二)
-2.2 非线性&2.3 耗损
--非线性(一)
-第二章 测试
--第二章 测试
-3.1 锁模脉冲产生基本原理
-3.2 主动锁模方式
--主动锁模方式
-3.3 被动锁模方式
--被动锁模方式
-第三章 测试
--第三章 测试
-4.1 麦克斯韦方程&4.2 线性波动方程&4.3 非线性薛定谔方程
-4.4 高阶非线性薛定谔方程&4.5 数值解法
-第四章 测试
--第四章 测试
-5.1 色散的引入&5.2 群速度色散引起的脉冲展宽(一)
-5.2 群速度色散引起的脉冲展宽(二)
-5.2 群速度色散引起的脉冲展宽(三)
-5.2 群速度色散引起的脉冲展宽(四)&5.3三阶色散的影响
-第五章 测试
--第五章 测试
-6.1 SPM感应频谱变化&6.2群速度色散的影响(一)
-6.2 群速度色散的影响(二)&6.3 高阶非线性效应&6.4 SPM应用举例
-第六章 测试
--第六章 测试
-7.1 调制不稳定性&7.2 传统光孤子(一)
-7.2 传统光孤子(二)&7.3 其他类型孤子
-第七章 测试
--第七章 测试
-8.1 主方程
--主方程
-8.2 锁模光纤激光器数值模拟举例
-第八章 测试
-9.1 色散及色散补偿&9.2 棱镜对
--棱镜对(二)
-9.3 光栅对
--光栅对
-9.4 多层膜结构
--多层膜结构
-第九章 测试
--第九章 测试
-10.1 半导体可饱和吸收镜
-10.2 材料类可饱和吸收体
-第十章 测试
--第十章 测试
-11.1 克尔锁模固体激光器谐振腔设计
-11.2 克尔锁模激光器脉冲形成机制&11.3 典型固体激光器
-第十一章 测试
--第十一章 测试
-12.1 锁模光泵半导体薄片激光器简介
-12.2 基本理论
--基本理论
-12.3 锁模脉冲实验
--锁模脉冲实验
-第十二章 测试
--第十二章 测试
-13.1 光纤简介
--光纤简介
-13.2 光纤激光器锁模启动机制
-13.3 锁模脉冲类型
-第十三章 测试
--第十三章 测试
-14.1 啁啾脉冲放大器
--啁啾脉冲放大器
-14.2 啁啾脉冲展宽与压缩
-第十四章 测试
--第十四章 测试
-15.1 强度自相关测量法
--强度自相关测量法
-15.2 Frog测量法&15.3 Spider测量法
-第十五章 测试
--第十五章 测试