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铁磁性材料在线视频

铁磁性材料

下一节:法拉第电磁感应定律

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铁磁性材料课程教案、知识点、字幕

同学们好

那么我们在前面我们已经说过

对于铁磁材料

它的相对磁导率是远远大于1的

那么我们这一节呢

8.7节来全面介绍一下铁磁材料

首先来看一下铁磁材料的特点

第一点看看

起始的磁化属性有什么特点

在前面呢

我们介绍了这样一个实验

一个空的螺旋管里面通上电流

那么根据我们学过的知识呢

我们可以计算

这个电流产生的磁场强度的分布

以及这个线圈内部磁感应强度

如果把磁场强度和磁感应强度的关系呢

画成一张图的话

我们就发觉这是一个线性关系

如果这个线圈内部插上一种磁介质

我们再来画出磁感应强度

和磁场强度的关系

那么横坐标是磁场强度

纵坐标是磁感应强度

我们发觉对于抗磁性物质

那么磁感应强度和磁场强度关系呢

仍然是线性的

只是这时候斜率

比起真空里面的斜率略小

这个虚线是真空里面的曲线

对于顺磁性材料呢

我们发觉这个线性关系的这个斜率

比真空里面的斜率略大

总结一下顺磁性和抗磁性物质

磁感应强度 磁场强度

以及磁化强度之间的关系

都是线性的

那么对于铁磁材料

这个磁感应强度

和磁场强度的关系是如何的呢

那么我们来看看

首先介绍一下

测量磁感应强度和磁场强度关系

对于铁磁材料来讲的方法

我们把铁磁材料做成这个环状

上面绕上线圈

单位长度上的线圈匝数是N

通一个电流是I

我们知道这个I这个N

就可以计算这个环内部的磁场强度

我们把这个电流称为励磁电流

我们通过第二个线圈来测量

这个铁磁材料里的磁感应强度

从而可以得到磁感应强度

随着磁场强度变化的曲线

这是一个典型的曲线

这个实线是B和H的曲线

通过这个曲线你可以发觉

磁感应强度和磁场强度的关系

显然是一个非线性的

如果我非要把磁感应强度写成

有一个量乘以磁场强度的话

这个量就是磁导率了

我们就发觉这个磁导率

显然不是一个常数

这个虚线是一个磁导率

显然不是一个常数

而且通过后面的知识我们还会知道

这个不仅不是一个常数

而且也是不唯一的

与加磁场的历史是有关系的

如果我们仔细研究

起始的磁化曲线的话

我们就发觉

实际上这个起始的磁化曲线

可以分成好几个阶段

第一个阶段是Oa这个阶段

也就是说磁感应强度

随着磁场强度的增加在缓慢的增加

这个阶段有一个特点

也就是说当你减小磁场的时候

磁感应强度会原路返回

当外场等于0的时候

它会回到O点

也就是说这时候里面的磁感强度

或者磁化强度是等于0的

那么第二个阶段是ab阶段

随着外磁场的增加

磁感应强度急剧的增加

这个阶段是不可逆的

也就是说到了b点以后

如果你降低外场的话

磁感应强度不是沿着原路返回的

这是不可逆的一个磁化过程

那么第三个阶段就是bc阶段

随着外场的继续增加的话

磁感应强度则缓慢的增加

那么与这一个阶段

趋近于饱和的这样一个阶段

如果你仔细观察ab这个阶段的话

你发觉这的磁感应线不是光滑的

而是一个台阶一个台阶这么跳变的

我们把这种现象

称为巴克豪森效应

铁磁材料的第二个特点是磁滞回线

任何一个铁磁材料呢

它都有磁滞回线

磁滞回线是这么形成的

这个是一个起始的磁滞回线

OABC一直到饱和

这个时候从饱和这个点出发

这个时候的磁化强度呢

我们称为饱和磁化强度

一般用Ms表示

从饱和磁化强度饱和点呢

C点出发如果降低磁场

那么磁感应强度

不是沿着原来的路径返回

而是沿着一个新的路径

CBDE这个路径来走

当外场等于0的时候你就发觉

这儿的磁化强度是不等于0的

有一个值Mr

我们把这个Mr称为剩余的磁化强度

要使得这个磁化强度等于0

必须加一个反向的磁场Hc

那么我们把Hc称为矫顽力

那么继续增加反向磁场

那么磁化强度反向饱和磁化

然后减小反向磁场

那么这个磁化强度的曲线

沿着这条曲线到达一个反向的

剩余磁化强度

那么正向加磁场以后到矫顽力以后

那么磁场强度又会趋近于饱和

到B和C点

从而形成这样一个闭合的回路

我们把它称为磁滞回线

磁滞回线是任何铁磁材料的一个特点

刚才是把起始磁化曲线

磁化到饱和然后降低磁场

来测量磁滞回线

如果在磁化过程里面

起始磁化过程里面没有到饱和点

降低磁场测量磁滞回线

我们就可以得到未饱和时的磁滞回线

这样一个小回线

你看磁化到这儿的时候

降低磁场测量一个磁滞回线是这样的

到这儿的时候

降低磁场磁滞回线是这样的

这样的小磁滞回线

和大磁滞回线相比的话

你就发觉小磁滞回线比较圆

比较光滑比较圆

不像大的磁滞回线比较方

那么讲到这儿呢

同学会讲

那么一旦一个铁磁材料磁化以后

如何把这里面磁场

磁化强度去掉呢

也就是去磁场退磁场的问题

那么同学可能也讲很简单啊

那么我沿着这条曲线

加一个矫顽力

那么里面的磁化强度不就等于零了吗

这是不对的

因为当把这个矫顽力去掉以后

那么这个铁磁材料呢

仍然有一个剩磁

正确的去磁场的方法是这样的

从饱和磁化磁滞回线出发

逐渐的降低最大的外场

形成小磁滞回线

一个一个的小磁滞回线

那么磁滞回线越来越小越来越小

到最后到零点

这样呢就可以达到去磁的目的

或者退磁的目的

好 根据磁滞回线的特点

我们可以把材料分成

硬磁材料和软磁材料

这是一个典型的碳钢钨钢的磁滞回线

下面是坡莫合金的一个磁滞回线

这两个回线进行比较你就会发觉

上面的磁滞回线是胖的

下面的磁滞回线是瘦的

那么我们把胖的这个

磁滞回线的这个材料

称为硬磁材料

也就是它的矫顽力是比较大的

下面的软磁材料

矫顽力是比较小的

那么等于硬磁材料

可能用来做成永久磁铁

那么它软磁材料呢

可以作为电磁铁的材料

同学们刚才我们介绍了铁磁材料

的磁化行为也就是说磁滞回线

现在我通过实验来演示一下

这个是我们的实验装置

这个是一个线圈

通上电流以后提供一个均匀的磁场

这是一个小线圈

用来测量里面的磁感应强度

那么这个是一个示波器

示波器就来测量磁滞回线的

横坐标是磁场强度

纵坐标反映的是磁感应强度

好 我现在把我们的一个

把材料塞进去看看

这是一个合金材料

放进去以后有一个完美的磁滞回线

记住这个特征

现在放进去的是一个矽钢片材料

和刚才的磁滞回线相比的话

这个磁滞回线瘦了很多

说明这是一个软磁材料

刚才的是一个硬磁材料

为了进行对比的话

我再把一个铜和铝放到磁场里面

看看它的磁化特征

首先放进去的是一个铜

我们知道铜是一个典型的抗磁材料

把它放到磁场以后发觉

这个磁化曲线基本上没什么变化

好把材料换成一个铝

铝是一个典型的顺磁材料

我们也发现磁化曲线

基本上看不出来什么变化

这个说明无论是抗磁材料

还是顺磁材料都是弱的

它的磁导率都是小的

比起那个铁磁材料而言

铁磁材料的第三个特点呢

任何一个铁磁材料

都具备这样一个临界的温度

我们把这个临界的温度呢

称为居里点或者居里温度

铁磁性只有在居里温度以下

才表现出来

那么在居里温度以上的话

这个材料是表现为顺磁性

而且它的饱和磁化强度

随着温度的关系是这样一个关系

也就是说对于任何一个铁磁材料

从高于居里温度降温到居里温度以下

那么铁磁性会恢复铁磁性

这儿列举了铁钴镍三种材料的

典型的居里温度

你看铁是767

镍是357

而钴是1000多度

当然这个温度呢

与材料处理还是有关系的

那么铁磁材料的第四个特点

是磁晶各向异性

什么是磁晶各向异性呢

比如说这是一个铁的单晶

如果沿着100的方向磁化你就发觉

这个是它们的起始的磁化曲线

沿着100的方向磁化很快达到饱和

如果沿着111方向磁化

你就发觉它缓慢的趋近于饱和

也就是说对于单晶的铁磁材料来讲

沿不同方向磁化的话

磁化的难易程度是不一样的

再比如说镍

镍和铁差不多同样的结构

都是立方的 立方的结构

但是你看

它是沿着111方向最容易磁化

而沿着100的方向是最难磁化

我们把容易磁化的方向称为易轴

而难于磁化的方向称为难轴

再举一个钴的列子

钴是六角形结构的

你就发觉是0001方向最容易磁化

也就是易轴方向

而它难轴方向是1010方向

那么铁磁材料第五个特点呢

就是磁致伸缩

磁致伸缩什么意思呢

因为在外场的作用之下呢

这个铁磁材料会磁化

外磁场改变呢

磁化强度M的大小和方向也会改变

会导致晶格间距的改变

从而改变铁磁材料的长度和体积

那么长度的相对改变量

大概是负5的数量级

但是有的材料在低温下呢

可以达到负1的量级

如果外场不是一个直流场

而是一个交变的磁场的话

那么在交变磁场的作用之下呢

这个铁磁材料将会随着外场的频率

伸长或缩短

任何一个铁磁材料都是有一个

固有的频率

如果外磁场的变化频率

和固有频率一致的时候会发生共振

利用这个现象我们可以制作

激振器 超声波发生器等器件

刚才介绍了铁磁材料的特点

那么产生这些特点的物理本质是什么呢

下面我们要来说明一下

但是在说明之前我要强调

只有量子力学

才能准确理解物质的磁性

意思经典物理呢

是很难理解物质的磁性的

我们前面已经知道

对于铁磁物质它都具有固有磁矩的

那么这个固有磁矩里面呢

起主要作用是电子的自旋磁矩

根据量子力学的结果

那么电子自旋磁矩呢

靠交换耦合作用

使得这些磁矩定向排列的时候

或者平行排列的时候能量是低的

我们把这个能量称为交换能

也就是说在由于交换能的作用

由于交换耦合作用这些磁矩

是定向排列

形成一个一个的自发磁化

也就是说不加外场的情况之下

这个铁磁材料就已经磁化了

我们把自发磁化的区域称为畴

好 那么根据刚才的理解的话

对一个铁磁材料一个单晶的铁磁材料

它的磁化强度就应该是这样的

是一个均匀磁化的一个样品

就应该是这样的

但是实际情况不是这样的

那么为什么呢

如果均匀磁化有这样的一个磁化强度

我们根据前面的知识

就等效于有一个磁化电流

根据这个磁化电流呢

我们可以算出来这个空间里面

磁感应强度的分布

就会发觉磁感强度

除了这个介质内部有

而介质外部呢

外部空间也是有由磁感强度的

也就是也是有磁场的

我们知道磁场是有能量的

也就是说在这种情况之下

在铁磁材料的外部拥有大量的能量

显然这个时候体系的能量是高的

我们把这个能量称为静磁能

也就是说对于这样一种情形

这样一个如果只有一个

自发磁化的区域

也就是说只有一个畴的话

虽然交换能是比较低的

但是它的静磁能是比较高的

对这样的体系是不稳定的是不合算的

那么如何降低静磁能呢

也就是说如何减小

介质外部的磁感强度呢

实际上最简单的方法

我可以把这一个畴分成两个畴

每个畴里面都是自发磁化的

比如说这个畴里面 左边的畴

磁矩是向上的

而右边的畴磁矩是向下的

它们之间有一个界

在每一个畴里面交换能都是比较低的

但是一旦形成了这样两个畴的话

你就发觉

漏到外部空间的磁感强度

就比较少了

也就是说静磁能降低了

根据这样的思路的话

我们可以把这个畴这个数目

无限的增加

使得露到外面空间的磁感强度降低

也就是降低静磁能这样行不行呢

这样也是不行的

为什么呢

我们来看看

左边的畴和右边的畴

那在每一个畴里面呢

交换能都是低的

为什么呢 因为磁矩是平行排列的

但是在两个畴的分界面

我们把这个分界面称为畴壁

在畴壁的两层你可以看到

左边自旋是向上的

右边磁矩是向下的

那这个时候显然交换能是高的

因为平行排列交换能低

交换能是高的

所以在两个畴的分界面

也就是说畴壁这个地方

增加了能量

我们把这个能量称为界面能

也就是说你增加磁畴数目的同时

虽然降低了静磁能

但是增加了界面能

当然自然界的话

是处理能量的高手

它有这种办法有一种神奇的办法

来降低这个能量

比如说如果畴形成这样的一个结构

形成一个闭合的结构

使得磁场不露到外面去

那当然这个非常完美的了

当然我们刚才已经介绍了

交换能 静磁能和界面能

对于一个体系来讲的话

实际上除了这个能量之外呢

还有别的能量

比如说磁晶各向异性能

刚才讲了对任何一个材料来讲呢

它以某一个方向的磁化容易的

另一个方向磁化很难的

这个说明什么呢

说明了不同的方向能量是不一样的

另外弹性能 为什么呢

因为有磁致伸缩

有磁致伸缩就有应力应变

有应力应变以后就有弹性能

另外还有形状各向异性能

也就是说这个材料是薄膜的时候

或者块材的时候

能量是不一样的

所有这些能量综合作用的结果

就导致了 决定了这个磁畴结构

具体材料的磁畴结构

那么磁畴的大小到底多大呢

当然不同的材料是不一样的

那么不同的材料经过不同的处理

呈现不同的形态的时候

它的畴的大小也是不一样的

那么典型的尺寸是微米

10个微米甚至几百个微米都有

刚才讲的都是单晶的铁磁材料

如果对于多晶的铁磁材料呢

那么更为复杂

因为多晶呢

是由好多单晶的颗粒构成的

每一个颗粒内部既可以是单畴的

也可以是多畴的比如说

这个红线所在的区域

是一个颗粒

这个颗粒里面就有两个畴

再比如说这个也是一个颗粒

这个颗粒内部也是有两个畴

这也是 这个颗粒 两个畴

但是这个颗粒内部

你就发觉只有一个畴

对于多晶材料来讲

每个颗粒的取向是杂乱无章的

那么每个颗粒内部的畴的取向

也可能是不一样的

这个就体现了多晶的铁磁材料呢

畴是比较复杂的

好 引入了刚才畴的概念以后呢

我们可以对铁磁材料的起始磁化曲线

做一个简单的说明

为了简单起见呢 我假想样品

是二维的一个正方形的样品

它的异磁化方向呢

是正方形的对角线方向

那么既然是正方形

这个对角线和这个对角线

显然是等价的

另外对于一个异磁化方向

像这个方向磁化

磁矩沿着这个方向和沿着相反方向

能量也是一样的

所以可想而知

在这个正方形的样品里面

可以有四个畴

那第一 第二 第三和第四

这样一个四个畴

这四个畴呢

如果这个样品是没有缺陷的

非常完美的单晶的样品的话

这个四个畴应该是等价的

好 我现在加一个由左向右的

这样一个外场

那么会发生什么情况呢

我们可以看看如果这个磁场方向

是由左向右的

就会发觉第一这个畴

它的磁矩在这个外场的作用之下

能量是比较低的

为什么呢

能量是磁矩点乘磁感应强度

这个是负值

同理第二也是比较低的

但是第三和第四的能量

是比较高的

正是由于这个能量的差别

所以加上一个

这样的一个外场以后呢

就会发觉这个畴壁会向左移动

使得第一和第二这个畴

面积扩大

如果这个外场很小的时候

这个畴壁移动的很小

这种移动是可逆的

也就是说把外场撤掉了以后

它会回到原处

这就是Oa这个阶段

对应了我们刚才讲的

起始磁化曲线的Oa这个阶段

也就是说这是一个可逆的物理阶段

那么随着外场的增加呢

你就发觉这个畴壁向左移左移左移

一直直到什么时候呢

直到第四和第三这个畴完全消失

变成这个状态

这个就对应这个阶段 ab这个阶段

这个阶段是不可逆的

也就是说畴壁的移动是不可逆的

你即使把外场撤掉

那么畴壁也不可能回到原来的位置

那么到了b点以后

也就是到了这个状态以后

继续增加外场它会怎么样呢

那么这个磁矩就会在力矩的作用之下

转向外场的方向

慢慢转向外场的方向

所以拖向了bc这个阶段

bc这个阶段对应了磁矩的转动过程

显然是很缓慢的

那么到最后呢

磁矩基本上平行于外场方向

但是由于温度的影响

仍然有一个小角度

所以到最后呢

趋近一个饱和的这样一个过程

所以我们把起始的磁化曲线呢

可以归结为畴壁的移动和磁矩的转动

那当然

为什么会有巴克豪森现象呢

巴克豪森效应呢

为什么出现这么个台阶呢

很简单 因为在畴壁移动过程里面

由于这个样品不可能是完美的

总可能有缺陷

那么当畴壁移动到那个缺陷的地方呢

就会钉扎住了

畴壁就动不了了

只有到下一个场的时候

这个畴壁才再会移动

也就是说

只有外场克服这个钉扎力的时候

这个畴壁才会继续移动

所以出现这么个台阶

那么对于巴克豪森效应呢

曾经在Physical Review Letters里面呢

发表了一篇文章

他研究运用磁光效应来观察钴薄膜的

磁畴结构

发现了这个巴克豪森效应

他的实验是这么做的

对这个钴薄膜新加一个

向下的磁场强度

使它饱和磁化

向下的饱和磁化

然后再加一个向上的磁场

来观察磁畴随时间的变化

就会发觉这个不同的颜色

表示不同时间翻转的畴

就会发觉在这样一个样品里面

不同的畴是不同时刻进行翻转的

这个效应就是说巴克豪森效应

在本节的最后呢

我们介绍一下磁畴的实验观察

那么观察磁畴可以有好多方法

那么现在讲的方法呢

要求很好的时间分辨率

和空间分辨率

我这儿列举了几种

现在科研上常用的

比较微观的观察方法

第一个是磁光效应

刚才研究巴克豪森效应的时候

就是用的磁光效应

第二个就是扫描霍耳显微镜

扫描霍耳显微镜呢

我们在霍耳效应这一章啊

已经简单的说过了

霍耳效应可以用霍耳器件

来测量磁场

如果把这个霍耳器件做的

很小很小的时候

我们就可以测量磁场的分布

从而可以探测磁畴的分布了

第三个是自旋极化的扫描隧道显微镜

那么扫描隧道显微镜呢

大家都已经有印象了 都知道了

如果把这个针尖

变成一个铁磁的材料

磁化的铁磁材料

我们可以得到一个畴结构

得到一个很高的

空间分辨率的一个畴结构

那么还有一个就是扫描磁力显微镜

我们在前面已经介绍过了

还有可以利用洛伦磁力

比如说一个高速运动的电子

在磁畴的磁场的作用之下呢

会发生偏转

利用这个偏转呢

也就是利用洛伦兹效应呢

可以做成洛伦兹显微镜

这个是几种常见的

磁畴的实验观察方法

那么同学要了解详细情况的话

可以查阅相关的文献

好 这一节就讲到这儿

谢谢大家

大学物理2 (电磁学、光学和量子物理)课程列表:

WEEK1

-电荷和库仑定律

--引言

--电荷

--库仑定律

-WEEK1--电荷和库仑定律

-电场及叠加原理,电偶极子

--电场和电场强度

--点电荷电场及叠加原理

--点电荷电场及叠加原理(续1)

--点电荷电场及叠加原理(续2)

--点电荷电场及叠加原理(续3)

-WEEK1--电场及叠加原理,电偶极子

-高斯定律

--电通量

--立体角*

--高斯定律的证明*

--高斯定律和电场线

--高斯定律的应用

--高斯定律的应用(续)

-WEEK1--高斯定律

-WEEK1--本周作业

-week1课件

WEEK2

-静电场环路定理、电势和叠加原理

--环路定理

--电势和叠加原理

--电势和叠加原理(续)

--电势梯度

--等势面

-WEEK2--静电场环路定理、电势和叠加原理

-静电能

--电荷系静电能

--电荷系静电能(续1)

--电荷系静电能(续2)

-WEEK2--静电能

-导体静电平衡

--物质中电场

--导体静电平衡

--导体静电平衡条件(续1)

--导体静电平衡条件(续2)

-WEEK2--导体静电平衡

-WEEK2--本周作业

-week2课件

WEEK3

-导体周围电场

--有导体时静电场的计算

--有导体时静电场的计算(续)

-WEEK3--导体周围电场

-静电屏蔽

--导体壳与静电屏蔽

-WEEK3--静电屏蔽

-电容及电容器

--电容及电容器

--电容及电容器(续)

-WEEK3--电容及电容器

-电介质

--介质对电场的影响

-WEEK3--电介质

-极化强度矢量,极化电荷

--极化强度

--极化电荷

-WEEK3--极化强度矢量,极化电荷

-WEEK3--本周作业

-week3课件

WEEK4

-极化规律、电位移矢量

--电介质的极化规律

--电介质的极化规律(续)

--电位移矢量及其应用

--电位移矢量及其应用(续)

-WEEK4--极化规律、电位移矢量

-有介质时静电场能量

--有介质时静电场能量

-WEEK4--有介质时静电场能量

-电流密度、稳恒电流和稳恒电场

--电流密度

--稳恒电流和稳恒电场

-WEEK4--电流密度、稳恒电流和稳恒电场

-电动势、欧姆定律的微分形式及基尔霍夫定律

--电动势

--欧姆定律

--欧姆定律(续)

-WEEK4--电动势、欧姆定律的微分形式及基尔霍夫定律

-电流微观图像和暂态过程

--电流微观图像

--电容器的充放电(暂态过程)*

-WEEK4--电流微观图像和暂态过程

-本周作业

--week4--本周作业

-week4课件

WEEK5

-洛仑兹力、磁感应强度

--电流磁效应

--磁场和磁感应强度

-WEEK5--洛仑兹力、磁感应强度

-毕-萨-拉定律、磁场叠加原理和磁场高斯定理

--毕-萨-拉定律

--毕-萨-拉定律(续)

--磁场高斯定律

-WEEK5--毕-萨-拉定律、磁场叠加原理和磁场高斯定理

-静磁场环路定理

--安培环路定理及其应用

--安培环路定理及其应用(续1)

--安培环路定理及其应用(续2)

-WEEK5--静磁场环路定理

-安培力和霍尔效应

--带电粒子在磁场中的运动

--霍尔效应

--安培力

-WEEK5--安培力和霍尔效应

-WEEK5--本周作业

-week5课件

WEEK6

-载流线圈在均匀磁场中受的磁力矩、磁矩

--载流线圈在均匀磁场中受的磁力矩

-WEEK6--载流线圈在均匀磁场中受的磁力矩、磁矩

-磁介质对磁场的影响和原子磁矩

--磁场中的磁介质

--原子的磁矩

-WEEK6--磁介质对磁场的影响和原子磁矩

-磁化强度矢量、磁化电流和磁场强度H及其环路定理

--磁介质的磁化

--磁化电流

--有磁介质时磁化的规律

-WEEK6--磁化强度矢量、磁化电流和磁场强度H及其环路定理

-WEEK6--本周作业

-week6课件

WEEK7

-铁磁介质和简单磁路

--磁场的界面关系

--铁磁性材料

-WEEK7--铁磁介质和简单磁路

-法拉第电磁感应定律

--法拉第电磁感应定律

--电磁感应定律和磁通连续定理的普适性

-WEEK7--法拉第电磁感应定律

-动生电动势和感生电动势、感生电场和涡流

--动生电动势

--感生电动势和感生电场

--涡电流

-WEEK7--动生电动势和感生电动势、感生电场和涡流

-自感和互感

--自感

--互感

-WEEK7--自感和互感

-WEEK7--本周作业

-week7课件

WEEK8

-暂态过程和磁场能量

--RL电路的暂态过程

--磁场的能量

-磁场和电场的相对性

--电场和磁场的相对性

-位移电流和麦克斯韦方程组

--麦克斯韦方程组和电磁波

--麦克斯韦方程组

-WEEK8--位移电流和麦克斯韦方程组

-电磁波、坡因廷矢量和光压

--电磁波

--坡印廷矢量

--电磁波的动量

--光压——辐射压强

-本周作业

--week8--本周作业

-week8课件

WEEK9

-波动光学—引言

--波动光学——引言

-WEEK9--波动光学—引言

-杨氏双缝干涉、相干光

--光的干涉

--双缝干涉

-WEEK9--杨氏双缝干涉、相干光

-光源及发光性质

--光源的发光特性

--时间相干性

--空间相干性

-WEEK9--光源及发光性质

-光程、等倾和等厚干涉

--光程

--薄膜干涉(一)

--薄膜干涉(二)

-WEEK9--光程、等倾和等厚干涉

-迈克耳逊干涉仪

--迈克耳逊干涉仪

-WEEK9--本周作业

-week9课件

WEEK10

-衍射现象、单缝夫琅禾费衍射

--惠更斯原理

--单缝夫琅禾费衍射

--单缝夫琅禾费衍射(续)

-WEEK10--衍射现象、单缝夫琅禾费衍射

-光栅衍射

--光栅衍射

--光栅衍射(续)

-WEEK10--光栅衍射

-光学仪器分辨本领

--光学仪器的分辨本领

--光学仪器的分辨本领(续)

-WEEK10--光学仪器分辨本领

-X射线晶体衍射

--X射线的衍射

-WEEK10--X射线晶体衍射

-WEEK10--本周作业

-week10课件

WEEK11

-光的偏振状态和偏振片

--光的偏振状态

--光的偏振状态(续)

--起偏和检偏

-WEEK11--光的偏振状态和偏振片

-反射和折射光偏振

--反射和折射及散射光的偏振

-WEEK11--反射和折射光偏振

-晶体双折射、波片

--双折射

--双折射(续)

--波片

-WEEK11--晶体双折射、波片

-偏振光干涉、人工双折射和旋光

--偏振光的干涉

--人工双折射

--旋光现象

-WEEK11--偏振光干涉、人工双折射和旋光

-量子物理诞生和黑体辐射

--量子物理

--黑体辐射

-WEEK11--量子物理诞生和黑体辐射

-WEEK11--本周作业

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WEEK12

-光电效应、光子和康普顿效应

--光电效应

--光子

--光子(续)

--光子(续2)

--康普顿效应

-WEEK12--光电效应、光子和康普顿效应

-物质波、波函数和概率密度

--物质波

--波函数

--波函数(续)

-WEEK12--物质波、波函数和概率密度

-不确定性关系

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-WEEK12--不确定性关系

-薛定谔方程

--薛定谔方程

-WEEK12--薛定谔方程

-一维无限深势阱

--一维无限深势阱

-WEEK12--一维无限深势阱

-WEEK12--本周作业

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WEEK13

-一维问题

--一维谐振子

--势垒穿透

--扫描隧道显微镜

-WEEK13--一维问题

-氢原子能级和角动量

--原子中的电子

--玻尔理论发展的基础

--氢原子的量子力学处理

--能量量子化

-WEEK13--氢原子能级和角动量

-电子自旋、费米子和泡利不相容原理

--电子自旋与自旋轨道耦合

--碱金属原子光谱的双线

--微观粒子的不可分辨性

--各种原子核外电子排布

-WEEK13--电子自旋、费米子和泡利不相容原理

-WEEK13--本周作业

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WEEK14

-X射线、激光、分子光谱简介

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--分子光谱简介

--激光

--光学谐振腔

-WEEK14--X射线、激光、分子光谱简介

-固体电子气模型和量子统计

--固体

--自由电子气体模型

--量子统计

-WEEK14--固体电子气模型和量子统计

-能带模型

--能带

-能带模型--作业

-本周作业

--WEEK14--本周作业

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WEEK15

-半导体和PN结

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-WEEK15--半导体和PN结

-原子核性质、核磁共振

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-WEEK15--原子核性质、核磁共振

-放射性和衰变规律

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--α衰变

--穆斯堡尔效应

--β衰变

-WEEK15--放射性和衰变规律

-结合能、核力

--核的结合能

--核力

-WEEK15--结合能、核力

-粒子物理简介

--基本粒子

-WEEK15--粒子物理简介

-本周作业

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期末考试

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铁磁性材料笔记与讨论

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