当前课程知识点：光学 > Chapter 3 Light Propagation through Homogeneous and Isotropic Media > 3.6.3 Discussion on Amplitude of the Coefficients (对系数大小的讨论) > 3.6.3 Discussion on Amplitude of the Coefficients
好上面我们推导出来了Fresnel Equation中的
rp rs tp ts
这些反射透射系数如何计算
以及用这些系数的话来计算能量等等这样的问题
那么下面来讲的话我们进一步来讨论
从rp rs它们之间的话引申出来的一些关系
我们进一步的来结合已经推出来的Fresnel Equations
对它进行讨论
所以Discussion on Fresnel Equations
这上次写好的Fresnel Equations
我懒得再抄一遍了
就摆在这个地方 好吧
那我们首先的话来看一下
tp ts实际上比较简单的
它们就是一个大于0的一个指数
关键的话 我们来讨论rp rs之间的关系
所以的话 首先的话
我们来考虑amplitude
也就是这个东西大小 rp rs 的大小
那么我们画一下
这边是θ
这是rp rs的大小
那么随着我入射角度的改变
我现在给定了一个nt
给定了一个 ni
比如说我现在的话是ni 空气到玻璃的一种入射 我入射的方面是空气ni 那么我透射的部分的话是玻璃 对于这样子的一种 反射的话 我们称之为external reflection 叫外反射 这是术语嘛 那么他的rp rs 随着θ的变化 这是0 rp的话是 要掉到-1 rp从开始的一定的数值掉下来 这是0度 这个地方是0度 这个地方θ的话是90度 那么 这是rp 那么作为s光来讲的话 rs分量 它也是会掉到90度的话 也会从一个数值开始 从0度的数值开始 他90度的话也掉到一个-1 所以这个地方的话 我们作为external reflection 的话 直接从这上面的rp rs 画出来就是这样的一个结果 那么另外的一个情况的话 是我叫internal reflection 这是ni 大于nt 也就是说 从玻璃到空气一种反射 这叫一种internal reflection 这叫内反射 在这样的一个条件下 随着我入射角度的改变 开始从0度开始 一直增加 那么我的rp rs之间的关系是这样子的 这个是rp rs 这是等于0的那个地方 我们会发现作为p分量 这是rp 这是rs 这边这个角度 称之为θc 我们会给出这个θ 这个的角度 我们称之为θb 先把这个图给做出来 这也是θb 然后这个地方的话 是rp rs都等于1 好吧 所以我们来看的话 是这样子的 这样的一个关系式 随着θ的变化来讲的话 当然rp rs的话是变化的 但90度的时候的话 什么叫90度 90度就叫做4:35 在这种情况下的话 没有透射光 我的光波的话 已经是平行于平面来传播了 那么在这种 90度的时候的话 当然所有的光的话 都被反射掉了 所以rp rs的值应该是等于1的 不管是-1还是+1 数值上应该是1的 所以amplitude的话 应该是到一的 但是在这整个的过程中的话 我们会发现 作为p光来讲 作为p分量的话 他有一个特殊的一个角度 这个角度就是 我标出来的在这个地方 θb所标出来的 在有一个特殊的角度的时候 我这个rp是等于0的 什么叫rp等于0啊 反射光中没有p分量 只有s分量 rp等于0嘛 rs不等于0 在θb的时候 rs不等于0 所以我反射光的话只会有 那么这样子一个特殊的一个角度我们 在这个地方的话给他留一个名称 之所以叫b是因为这个角度的话 被称之为brewster angle 布儒斯特角 在这个时候的话rp 在布鲁斯特角的时候 他的定义就是rp等于0 那么在这个时候的话 实际上的话是只有s component 在反射光中只有s component 换句话说这样的一个情况 如果我的入射光以布鲁斯特角入射 那我的反射光中 我的入射光可以有p分量 可以有s分量 但是我的反射光中会出现什么情况 没有p分量 rp等于0嘛 只会有s分量 这样子 所以布鲁斯特角的话是产生偏振的 一个比较好的一个偏振态的 一个最简单的装置 我的入射光可以有s分量 p分量 这种偏振的话 比如说我们称之为 非偏振的 或者说至少的话这个偏振态的话不是一个线偏振的 当然也可以是线偏振的话他分解成为s分量 和p分量 但是不管这个入射偏振态 是什么情况 管他是线偏振 还是非偏振的 我都可以分解成为s分量和p分量 那么经过布鲁斯特角以后 我的反射光中只会存在于一个分量了 这个分量是s分量 是个线偏振的一个s分量 所以布鲁斯特角 是产生线偏振的最简单的一个装置 这个布鲁斯特角到底给定了 我这个介质ni nt 这个布鲁斯特角到底有多大 那既然是rp 等于0 我们来看啊 rp是在这的 rp的关系式是在这 rp等于0 我当然可以求出 我的入射角是什么 当然这个地方的话实际上 我会发现 用这个关系式比较简单了 当我rp等于0的时候 我θi+θt=tan的这个东西的话要趋于无穷 我rp就是0 那么什么情况下 tan是无穷的呢 是我要求tanπ/2 θi+θt等于二分之π的时候 好了 也就是说 由此的话我会知道 rp 等于0 我可以推出来 从这个关系式 我θi+θt他等于二分之π 同时的话我用Snell's关系式 nisinθi ntsinθt相等的 因此的话 我很容易的话可以推出 我的这个布鲁斯特角的这个关系式 我所要求的话是什么是这样子的 我的tanθb等于nt/ni 但是我们这叫相对的折射率 我们称之为nti 由此然后加上Snell's关系式 很容易大家推一下 得到了这个布鲁斯特角 所以这个就是我们讲的布鲁斯特角 给了两个介质可以很容易的计算出来 这个布鲁斯特角是多少 布鲁斯特角的应用是什么 是产生这样子的一个线偏振 我们讨论了布鲁斯特角 并且说了布鲁斯特角是产生偏振的一个最简单的装置 下面我们再看一个利用布鲁斯特角 产生偏振一个非常简单的一个例子 就是激光枪中如果我产生了激光 如何让他变成一个线偏振 那么激光来讲的话 是有两个全反镜或者叫高反镜 所构成的一个腔 这样子的话可以让光线的话在这个两个 反射之间不断地往返重复 每次经过这个 增益的介质 那么光强的话就会有所增加 因此的话我们可以得到比较强的一个光场 好了 那么如果我不加任何的装置 对于s分量 p分量 起始的时候都会有可能产生s光或者是p光 而且他们的增益也都一样 因此随着这个激光的话再变强的话 s分量和p分量都有可能产生 因此我出来的光的话可能既有s分量 又有p分量 他们的偏振态来讲的话 换句话说我不是太知道他是什么样的一个偏振态 那么如果我在这个腔中的话加上 一个非常非常简单的一个装置 一个布鲁斯特window 这个叫做b window 叫布鲁斯特窗 他是一个透明的一个玻璃 那么可以镀上增透膜 让绝大多数的光来透过 但是在这个过程的时候的话 我可以说因为我放置的是布鲁斯特角 这个角度的话我是θd 加上了这样子的一个 简单的装置以后 那我说初射的光 比如说这个镜子的话 不是百分之百的反射 有一部分会透射过来 那么初射的光的话 他的偏振会是 什么一个偏振呢 你想想看的话 大家先想一想 它初射光的话 是s分量还是p分量 这边的初射光是s还是p 这个偏振的方向 看这个反射 在布鲁斯特角的话 什么样子的光会被反射掉 我们说了 布鲁斯特角的地方的话 是rp等于0 那rp不会有反射 s光rs可不等于0 所以在布鲁斯特角的地方的话 会有s的分量 不是0 有一部分这样子的偏振的光会被反射掉 被反射的意义是什么 这意味着这部分光不可能在这个激光 的腔里头来回跑 得到增益了 那么反过来的时候 当我这面镜子 反射光的时候在这个地方的话也一样 是个布鲁斯特角 所以s分量的话 也会被反射一部分 因此的话 因为加上这样的一个布鲁斯特窗 使得 当我光线每一个往返的过程的时候 s分量会被更多的损失掉反射掉 p分量的损耗小 因此在往返不断的过程中 s的分量会变得越来越小 而p的分量会变得越来大 因此我的初射光的时候的话 我现在知道了 我的初射光的偏振方向 将不是s分量而是p分量 也是我初射光的偏振将是这样子的一个偏振光 所以加上一个简单的布鲁斯特window 我的激光的输出就是一个偏振的状态 一个线偏振的状态 所以布鲁斯特角的话是产生偏振 一个最简单的一个装置 好了 这是布鲁斯特 那么第二个部分的话 继续来谈 关于amplitude的不部分 还有一个的话是在于 叫internal reflection 叫内反射的情况下 我们有一个会出现全反射的情况 所谓全反射的时候你可以看到 是rs rp当我这个角度还没有达到 90度的时候 我的rs rp 已经达到1了 这个地方的话 我们称之为critical angle 也称之为totle reflection全反射 所以第二个部分的话 介绍完布鲁斯特角以后 第二个我们来讨论totle internal reflection 叫做全反射 或者全内反射 通常把这个内给省掉了 其实很简单很好理解 比如说 当我折射率ni要大于nt 通过Snell's nisinθi=ntsinθt ni大于nt就意味着θi一定要小于θt 换句话说我的入射的话 这是我的入射的角度θi 我的透射的角度θt要大一些 当然我画的稍微极端一点 你可以想象 随着我的θi在增加 增加到什么呢 增加到critical angle的时候 也就是这个角度所表示的angle 这个的angle叫做critical angle 那么这个时候的话我的 透射光的这个角度 已经达到90°了 这个是一个临界的一个情况 在这种情况下的话 我们会发现 反射的系数 rs rp 可以达到1 那么 透射过来的能量 能流会变为0 所有的能量都会被反射掉 这个时候的话就出现了所谓的全反射 因此 计算这个角的话 非常简单 nisinθc实际上对应的是nt 这边的话sin90°了 当然是1 这个东西就是1 所以我的这个 critical angle的计算就是nt/ni=nti 所以这是我计算临界角度的方法 那么在这个地方的话 稍微看一下 还是一样借用我们的Fresnel Equation的 我们来看一下这个Fresnel Equation 的时候的话 这个关系式 当我们发生totle internal reflection的时候 我们来看一下rs是类似的了 所以我只讨论这个rp这一部分 看一下Fresnel Equation这一部分 好吧 我们来看一下 通过Fresnel Equation这一部分的话 来看发生全反射的时候是什么 我们知道临界的情况 是sinθi整好等于nti 那么如果我的 当我θ角度 大于θc的时候会发生一种什么情况呢 这实际上我们后面的话 在这门课中的话 我们有时间来详细的讨论 实际上 这个是对应的我们叫做evanescent wave衰逝波的几个情况 当我θ大于θc的时候 自然我的sinθ 那么当我sinθ大于nti的时候 我们会发现在Fresnel关系式中 这个东西的话已经变成一个什么了 nti的平方减去sinθ的平方是小于零的了 是变成了一个虚数了 开根号以后会变成一个虚数 实际上在这种情况下我们借用这个的时候 的话 我们会发现 我的Rp会变成一个什么啊 nti当然给定了ni给定了nt 这值是知道了 给定了入射角度θ 我们把它叫a nti的平方 cosθ平方 这里面的话 实际上是一个小于0的值 开根号的话 会给出来一个i 所以这是a减去ib 底下的话是a加上ib 是这样的一个形式 我的rp的话 你会发现rp的模没问题 这是个简单一个的复数的关系 rp的大小肯定还是1 但是rp的话 会多出来一个位相差了 换句话说 这个东西rp的话我也可以写成 一个模为1的但是这个东西的话是个eiφp φp 的值的话怎么求的话 是b除上a 可以求出来tan(φp/2)这个地方我不细说了 那么rs的话在我发生全反射的时候 我的反射的系数 模是1 还是一样 rs的话 这个关系式在这 是个cosθi 这个东西 实际上是个a‘-ib除上a'+ib 那么 一样子的话我的rs模为1 但是 这是个复数 实际上也相当于引入了一个辐角 他是相当于我是 也就是当我发生全反射的时候的的话 入射角大于全反射的时候 我的rp rs 不再是个实数了 他变成模为1 的全反射 反射的这个模的大小的话还是1 但是他会引出来多余的一个位相差 至于为什么 是因为 这个部分的话 会变成了负的negative number 是个负数 开根号的话 会引入出来这样子的一个complex value 虚数这样子的一个东西 好 这个地方的话是我们来介绍的所谓的全反射
-1.0 History of Optics 光学的历史发展
-1.1 Why Classical Wave Theory is Correct 经典理论为何正确
--1.1 Why Classical Wave Theory is Correct
-1.2 Wave and Wave Equation 波和波动方程
-1.3 Harmonic Wave 简谐波
-1.4 Phase Velocity and Phase Difference 相速度与相位差
--1.4 Phase Velocity and Phase Difference
-1.5 Superposition Principle 叠加原理
--1.5.1 Superposition Principle Part I
--1.5.2.Superposition Principle Part II
-1.6 Example of Superposition and Reciprocal Relation 叠加例子与反比关系
--1.6 Example of Superposition and Reciprocal Relation
-1.7 Euler Formula and Phasor 波的复数表达和旋转矢量表示
--1.7 Euler Formula and Phasor
-1.8 Doppler Effect 多普勒效应
--1.8.2 Doppler Effect Part II
-1.9 Doppler Broadening 多普勒展宽
-1.10 Plane Wave and Spherical Wave 平面波与球面波
--1.10 Plane Wave and Spherical Wave
-第一章习题
--习题
-2.1 Maxwell Equations(Maxwell 方程组)
-2.2 Wave Equation for E-M Field(电磁场的波动方程)
--2.2 Wave Equation for E-M Field
-2.3.1 Index of Refraction(折射率)
-2.3.2 Understanding n from Dipoles(用偶极模型理解折射率)
--2.3.2 Understanding n from Dipoles
-2.4 E-M Wave is Transverse(电磁波是横波)
-2.5 Energy Flow of E-M Wave(电磁波的能流)
-2.6 Momentum and photo-Pressure(动量和光压)
--2.6 Momentum and photo-Pressure
-2.7.1 Dipole Oscillator 1(偶极振子1)
-2.7.2 Dipole Oscillator 2(偶极振子2)
-2.8 Radiation by Dipole Oscillator(偶极振子的辐射)
--2.8 Radiation by Dipole Oscillator
-第二章习题
--习题
-3.1 Reflection and Refraction (反射与折射)
--3.1 Reflection and Refraction
-3.2 Huygens Principle（惠更斯原理）
-3.3.1 Fermat Principle part1: Optical Path Length (费马原理第一部分：光程)
--3.3.1 Fermat Principle part1: Optical Path Length
-3.3.2 Fermat Principle part2: an Explanation (费马原理第二部分：一种解释)
--3.3.2 Fermat Principle part2: an Explanation
-3.4.1 Scattering Point of View 1 (散射图像1)
--3.4.1 Scattering Point of View 1
-3.4.2 Scattering Point of View 2 (散射图像2)
--3.4.2 Scattering Point of View 2
-3.5 Reflection and Refraction Rules Derived from Boundary Conditions of Maxwell Equations(利用Maxwell方
--3.5 Reflection and Refraction Rules Derived from Boundary Conditions of Maxwell Equations
-3.6.1 The Basic problem and Setup of Coordinates (基本问题和坐标系的建立)
--3.6.1 The Basic problem and Setup of Coordinates
-3.6.2 The Reflection and Transmission Coefficients (发射与透射系数)
--3.6.2 The Reflection and Transmission Coefficients
-3.6.3 Discussion on Amplitude of the Coefficients (对系数大小的讨论)
--3.6.3 Discussion on Amplitude of the Coefficients
-3.6.4 Discussion on Phase of the Coefficients (对系数位相的讨论)
--3.6.4 Discussion on Phase of the Coefficients
-3.7 Stokes Relation and Half Wavelength Difference (Stokes关系式和半波损)
--3.7 Stokes Relation and Half Wavelength Difference
-第三章习题
--习题
-4.1 Introduction(几何光学介绍)
-4.2 Important Jargons(重要的术语)
-4.3.1 Image formation by Spherical Surface and Paraxial Approxiamation(球面成像和傍轴近似)
--4.3.1 Image formation by Spherical Surface and Paraxial Approxiamation
-4.3.2 Image Formation Formula(成像公式)
--4.3.2 Image Formation Formula
-4.3.3 Example and Transverse Magnification(例题和横向放大率)
--4.3.3 Example and Transverse Magnification
-4.4 Thin Lens(薄透镜)
-4.5 Thick Lens(厚透镜)
-4.6.1 Matrix Treatment 1: Matrix for Propagation and Refraction(矩阵处理1：表示传播与折射的矩阵)
--4.6.1 Matrix Treatment 1: Matrix for Propagation and Refraction
-4.6.2 Matrix Treatment 2: Lens Matrix(矩阵处理2：透镜矩阵)
--4.6.2 Matrix Treatment 2: Lens Matrix
-4.6.3 Matrix Treatment 3: Relations between Matrix Elements and Cardinal Points(矩阵处理3：矩阵元与主点的联系)
--4.6.3 Matrix Treatment 3: Relations between Matrix Elements and Cardinal Points
-第四章习题
--习题
-5.0 What is Interference(什么是干涉)
-5.1.1 Superposition of Waves: General Case(波叠加的通式)
--5.1.1 Superposition of Waves: General Case
-5.1.2 Adding Wave with Same Frequency and Direction(同频同向波的叠加)
--5.1.2 Adding Wave with Same Frequency and Direction
-5.1.3.1 Standing Wave 1 (驻波（上）)
-5.1.3.2 Standing Wave 2 (驻波（下）)
-5.1.4.1 Adding Waves with Different Frequencies 1: Beat and Group Velocity(不同频率波的叠加（上）：拍和群速度)
--5.1.4.1 Adding Waves with Different Frequencies 1: Beat and Group Velocity
-5.1.4.2 Adding Waves with Different Frequencies 2: Continuous Frequency Spectrum(不同频率波的叠加（中）：连续的频谱)
--5.1.4.2 Adding Waves with Different Frequencies 2: Continuous Frequency Spectrum
-5.1.4.3 Adding Waves with Different Frequencies 3: property of Wave Packet and Reciprocal Relation(不
--5.1.4.3 Adding Waves with Different Frequencies 3: property of Wave Packet and Reciprocal Relation
-5.2.1 Interference of Two Point Sources and Coherent Condition(两个点源的干涉和相干条件)
--5.2.1 Interference of Two Point Sources and Coherent Condition
-5.2.2 Young's Double-Slits Experiment(杨氏双缝干涉实验)
--5.2.2 Young's Double-Slits Experiment
-5.2.3 Another Treatment of Young's Interference, Paraxial and Far-field Condition(杨氏干涉的另一种处理，傍轴和远场条
--5.2.3 Another Treatment of Young's Interference, Paraxial and Far-field Condition
-Chapter 5 Interference and Coherence(Part 1)--第五章习
-5.3.0 Interference by Thin Film(薄膜干涉)
--5.3.0 Interference by Thin Film
-5.3.1 Equal Thickness Fringe(等厚干涉条纹)
--5.3.1 Equal Thickness Fringe
-5.3.2 Equal Inclination Fringe(等倾干涉条纹)
--5.3.2 Equal inclination Fringe
-5.3.3 Michelson Interferometer(Michelson干涉仪)
--5.3.3 Michelson Interferometer
-5.4.0 Multibeam Interference(多光束干涉)
--5.4.0 Multibeam Interference
-5.4.1.1 Derivation 1(理论推导（上）)
-5.4.1.2 Derivation 2(理论推导（下）)
-5.4.2.1 Discussion(结论与讨论)
-5.4.2.2 Application: F-P Interferometer(应用：F-P 干涉仪)
--5.4.2.2 Application: F-P Interferometer
-5.5.0 Coherence Theory(相干理论)
-5.5.1 Spatial Coherence(空间相干性)
-5.5.2.1 Temporal Coherence(时间相干性)
-5.5.2.2 Coherent Time and Length(相干时间和相干长度)
--5.5.2.2 Coherent Time and Length
-5.5.3.1 Definition of Correlation Function(关联函数定义)
--5.5.3.1 Definition of Correlation Function
-5.5.3.2 Correlation Function and Coherence(关联函数与相干)
--5.5.3.2 Correlation Function and Coherence
-第五章习题（下）
--习题
-6.1 basic problem in diffraction(衍射的基本问题)
--6.1 basic problem in diffraction
-6.2.1 Huygens-Fresnel Principle and Kirchhoff Euation(惠更斯-菲涅耳原理和基尔霍夫方程)
--6.2.1 Huygens-Fresnel Principle and Kirchhoff Euation
-6.2.2 Fresnel and Fraunhoffer Diffraction(菲涅耳与夫琅和费衍射)
--6.2.2 Fresnel and Fraunhoffer Diffraction
-6.3.1 Fresnel Diffraction 1: Half Wavelength Plate(菲涅耳衍射1：半波带法)
--6.3.1 Fresnel Diffraction 1: Half Wavelength Plate
-6.3.2 Fresnel Diffraction 2: Phasor Method(菲涅耳衍射2：旋转矢量法)
--6.3.2 Fresnel Diffraction 2: Phasor Method
-6.3.3 Fresnel Diffraction 3: Opaque Disk and Babinet Principle(菲涅耳衍射3：圆屏衍射和Babinet原理)
--6.3.3 Fresnel Diffraction 3: Opaque Disk and Babinet Principle
-6.3.4 Fresnel Diffraction 4: Fresnel Zone Plate(an application)(菲涅耳衍射4：菲涅耳波带片（一个应用）)
--6.3.4 Fresnel Diffraction 4: Fresnel Zone Plate(an application)
-6.4.0 Fraunhoffer Diffraction: General Expression(夫琅和费衍射1：普遍表达形式)
--6.4.0 6.4.0 Fraunhoffer Diffraction: General Expression
-6.4.1.1 Single Slit Fraunhoffer Diffraction(单缝夫琅和费衍射)
--6.4.1.1 Single Slit Fraunhoffer Diffraction
-6.4.1.2 Characteristic of Single Slit Case(单缝衍射的特点)
--6.4.1.2 Characteristic of Single Slit Case
-6.4.2 Fraunhoffer Diffraction for Rectangular Window(矩形窗口的夫琅和费衍射)
--6.4.2 Fraunhoffer Diffraction for Rectangular Window
-6.4.3.1 Fraunhoffer Diffraction for Circular Aperture(圆孔的夫琅和费衍射)
--6.4.3.1 Fraunhoffer Diffraction for Circular Aperture
-6.4.3.2 Diffraction Limit on Resolution(分辨率的衍射极限)
--6.4.3.2 Diffraction Limit on Resolution
-第六章习题（上）
--习题
-6.5.1 Fraunhoffer Diffraction for 2-slits Case(双缝夫琅和费衍射)
--6.5.1 Fraunhoffer Diffraction for 2-slits Case
-6.5.2.1 Multi-slits Dffraction 1: Intensity distribution(多缝衍射1：光强分布)
--6.5.2.1 Multi-slits Dffraction 1: Intensity distribution
-6.5.2.2 Multi-slits Diffraction 2: Interference between Slits and Principal maxima(多缝衍射2：缝间干涉和主极大)
--6.5.2.2 Multi-slits Diffraction 2: Interference between Slits and Principal maxima
-6.5.2.3 Multi-slits Diffraction 3: Missing Order and Examples(多缝衍射3：缺级与例题)
--6.5.2.3 Multi-slits Diffraction 3: Missing Order and Examples
-6.5.3.1 Grating Spectrometer(光栅光谱仪)
--6.5.3.1 Grating Spectrometer
-6.5.3.2 Dispersion Relation of Grating Spectrometer(光栅光谱仪的色散关系)
--6.5.3.2 Dispersion Relation of Grating Spectrometer
-6.5.3.3 Dispersion Power and Resolution(色散能力和分辨率)
--6.5.3.3 Dispersion Power and Resolution
-6.5.3.4 Free Spectral Range(自由光谱程)
-第六章习题（下）
--习题
-7.0 introducing Fourier expansion and transform(介绍傅里叶展开与变换)
--7.0
-7.1.1 Fourier transform for periodic functions(周期函数的傅里叶展开)
--7.1.1
-7.1.2 examples on Fourier expansion(傅里叶展开的例子)
--7.1.2
-7.2.1 Fourier transform for general functions(一般函数的傅里叶变换)
--7.2.1
-7.2.2 Fourier transforms of some typical functions and relation on width distribution(一些典型函数的傅里叶变换和分
--7.2.2
-7.3.1 Dirac delta function(狄拉克delta函数)
-7.3.2 Fourier transform of the delta function(delta函数的傅里叶变换)
--7.3.2
-7.4.1 properties of Fourier transform(傅里叶变换的性质)
--7.4.1
-7.4.2 Fourier transform of derivatives(函数导数的傅里叶变换)
--7.4.2
-7.4.3 what is convolution between functions(函数的卷积是什么)
--7.4.3
-7.4.4 Fourier transform of convolution(卷积的傅里叶变换)
--7.4.4
-7.5 relation between fourier transform and Fraunhoffer equation(傅里叶变换与夫琅禾费衍射之间的关系)
--7.5
-7.6 Abbe image formation(阿贝成像原理)
--7.6
-Chapter 7--第七章习题
-8.1 what is polarization(什么是偏振)
--8.1
-8.2.1 how to express polarization state(如何表达偏振态)
--8.2.1
-8.2.2 unpolarized and partial polarized light(非偏振态和部分偏振态)
--8.2.2
-8.3 linear polarizer(线偏振片)
--8.3
-8.4.1.1 Jones vector（Jones 矢量）
--8.4.1.1
-8.4.1.2 Transformation of Jones Vector(Jones 矢量的变换)
--8.4.1.2
-8.4.2 Jones matrix(Jones 矩阵)
--8.4.2
-第八章（上）习题
--习题
-8.5.1 Birefringence and a simple illustration
--8.5.1 Birefringence and a simple illustration
-8.5.2 Ordinary and Extraordinary light
--8.5.2
-8.5.3 Typical Examples
--8.5.3
-8.6.1 application 1-linear polarizer
--8.6.1
-8.6.2.1 application 2-quarter wave plate
--8.6.2.1
-8.6.2.2 application 2-change polarization state by quarter wave-plate
--8.6.2.2
-8.6.2.3 application2-change direction of polarization by half-plate
--8.6.2.3
-8.7.1
--8.7.1
-8.7.2
--8.7.2
-8.7.3
--8.7.3
-8.7.4
--8.7.4
-8.8.1
--8.8.1
-8.8.2
--8.8.2
-8.8.3
--8.8.3
-第八章（下）习题
--习题
-期末测试
--期末测试
