当前课程知识点:工程热力学(上) > 第4章 热力学第二定律 > 4-7 熵与不可逆及熵的物理意义 > Video 4-7(1)熵与不可逆
在下面这一节 我们来分析一下
熵与不可逆
以及最后 我们会对熵的物理意义 做一个讨论
首先 我们来看一下熵与不可逆
我们要结合一些具体的算例 来进行讨论和分析
首先是可逆热机
我们右侧屏幕上显示的
高温热源的温度 2000K
低温热源的温度是 300K
这个可逆热机 从热源吸收的100kJ
既然是可逆
它的热效率 我们可以算出来
利用热效率和Q1 我们可以算出来
这个可逆热机应该做多少功
我们算出来 等于85kJ
剩下的热量15kJ要放给冷源
对于这个可逆热机 我们取它的孤立系
把热源和冷源要包含进去
前面我们已经做过
在这只不过说代进具体的数值 我们来算一下
它的熵变应该是有三部分
热源 冷源 加上循环
而循环的熵变是等于0的
最后我们把热量还有温度代进去
整个孤立系的熵变是等于0的
我们把它画在T-s图上
2000K热源的熵变是减小的
中间一个可逆循环
下边是300K的冷源的熵变
系统总的熵变是等于0的
我们再来看 不可逆热机
还是这个热源 还是这个冷源
从热源吸收的热量还是100kJ
但是 由于膨胀时的摩擦消耗了功
也就是说 这是一个不可逆的绝热膨胀
耗功 是2kJ
相应地 做出来功就要少了
也就是说 它输出来的功是83kJ
向冷源放出的热量
就比刚才要多2kJ 17kJ
我们来看一下孤立系的熵变
孤立系包括热源 包括冷源 还有热循环
当然循环的熵变是等于0的
我们把各个热源吸放热的热量 除以它的温度代进去 算下来
它是大于0的 我们再来看一下
这个不可逆循环
它的作功能力损失等于什么
等于环境温度乘以孤立系的熵变
我们就代进去
最后算出来就是2kJ
与刚才的摩擦耗功是完全相等的
我们把它画在T-s图上
首先是热源2000K条件下熵变
中间一个不可逆绝热循环
不可逆膨胀过程用虚线来表示
然后是冷源的熵变
整个系统的熵变就是这一块
我们来看一下
不可逆热机作功能力损失
在T-s图上如何来表示
它等于环境温度乘以孤立系的熵变
这应该是什么
是环境温度与熵变之间
也就是横坐标之间夹的这一小块面积
这就是作功能力损失
这个图一定要会画
我们再来看 有温差传热的可逆热机
右侧画出来的示意图
热源的温度是2000K
但是工质的温度是1875K
也就是说 有温差 有温差传热
中间还是一个可逆热机
我们就来算一下
在这个热源温度和冷源温度之间
可逆热机从热源吸收100kJ的情况下
它做出来的功 我们用卡诺热机的热效率
乘以Q1可以算出来
我们把整个相关的都包含在里面
作为一个孤立系
有2000K的热源 有1875K的热源
中间一个循环 下边一个冷源
熵变应该是这几部分加起来
对于2000K的 是放热
所以前面加一个负号
而对于1875K
它既有从上面吸热 有个熵变
还有向下面放热
我们可以把它都写出来
第四项是循环 熵变等于0
最后一项是冷源 它是吸热的
熵变是正的 最后算下来它是大于0的
作功能力损失等于
环境温度乘以孤立系的熵增
我们算出来它等于1kJ
我们把有温差传热的可逆热机循环
各个部分的熵变 跟前面类似
也画在T-s图上
我们一步步来画
首先对于2000K的热源
它的熵变就是绿色的这条线
而对于1875K这个
一个是吸热 一个是放热
我们这两段也都画出来
接下来是什么 是可逆循环
我们把它画出来
一个矩形的可逆循环
再接下来是冷源的熵变
上面这一块 高温热源温差传热导致的熵的增加 就是这个表达式
等于负的100除以2000 加上100除以1875
这就是有高温热源温差传热
导致的熵的增加
这个熵的增加 实际上就是我们整个系统的熵变
对于目前这个研究对象
它的作功能力损失 我们给它画出来
还是环境温度
孤立系的熵变围的那一小段剖面 表示的面积
我们刚才分析了 不可逆热机 温差传热
我们现在把所有的这些因素 都揉在一起来分析一个题
某一个热机
工作在800K和285K两个热源之间
吸收的热量q1 告诉你了
环境温度 也告诉你了 请你做什么
第一个 热机为可逆热机 也就是卡诺机的时候
循环作功量以及热效率等于多少
第二个 若高温热源传热 存在50K的温差
绝热膨胀不可逆性引起的熵增是 0.25kJ/(kg·K)
低温热源传热温差是15K
这个情况下 循环作功量热效率 孤立系熵增和作功能力损失
很复杂 我们先来看第一个
第一个为卡诺机的时候
告诉你了 热源温度 冷源温度
还告诉你了q1
请你求热效率和循环作功量
这是非常简单的一个问题
卡诺热机的热效率 只取决于冷热源的温度
冷热源的温度告诉你了
我们可以把热效率算出来 64.375%
又告诉你 从高温热源吸收的热量q1
这样一来 它做的功就算出来了
应该等于热效率乘以q1
也就是说是卡诺机的时候很简单
所需要的问题我们都解决了
我们再来看第二种情况
高温热源有温差传热
低温热源也有温差传热
还有一个不可逆绝热膨胀
右侧是刚才那个问题的图示 非常直观
那么多的文字表述
我们表示在示意图上 很简单
我们再把那几个不可逆因素
都给它写出来
第一个是高温热源 有50K的温差传热
热机这块是一个绝热的
不可逆膨胀导致的熵增
大小我们也给写出来了
下面是冷源温差传热 15K的温差
我们来进行分析
我们还是画图 画在T-s图上很直观
首先是800K的热源的熵变
它是△s1 我们来表示熵变的大小
也可以显示出来
它是放热的 所以应该q1除以800K
接下来是750K与800K之间
有50K的温差传热
这个引起的熵的变化 我们前面有计算
它应该等于-q1除以800 加上q1除以750
这是我们前面有推导的
接下来是不可逆绝热膨胀
膨胀过程是不可逆的
所以我们用虚线来表示
这个熵的变化量它告诉你了 等于0.25
接下来是什么
是300K的工质与环境之间15K的温差传热
这个熵的变化量
我们可以用q2 写出来
应该等于-q2除以300 加上q2除以285
接下来我们来看 请你求什么
请你来求循环作功量 热效率 孤立系熵增 还有作功能力损失
q1告诉你了 算循环作功量
如果我能把q2算出来
循环作功量就等于q1-q2
我们来看一下 q2等于什么
q2应该等于 300K那个温度 乘以它对应的熵变 我们给它写出来
这熵变由三部分组成
我们对着看上去 一个是800K的熵变
加上一个 温差传热小的熵变
再加上一个 不可逆绝热膨胀的熵变 这三部分
而这三部分具体的数值
因为q1知道 所以我们代进去
就可以把q2给它算出来
那你再看看
q2是否还可以用其它方式来求
可以用什么
可以用285K 这个温度 乘以绿色的线段表示的熵变
这个时候就要在前面
刚才熵变的基础上
再加上低温热源温差传热 导致熵的变化量
也就是说 这四项加起来
而最后一项 它里面含有q2
也就是说 一个表达式
左侧含有一个q2 右侧含有一个q2
但是未知量只有q2
所有肯定是能算出来
只不过说稍微复杂一点
当然我们代进去算 它也等于315
q2算出来了 循环作功量等于什么
就等于q1-q2代进去 一算就算出来了
热效率 热效率等于w比上q1
也可以算出来
所以对于这道题 核心就是来求q2
q2怎么求 你把整个孤立系的熵变
画在T-s图上 q2就很直观了
这种处理方法希望大家能够熟悉
系统总的熵变应该是等于 这三部分的熵变加起来
也就是高温热源温差传热导致的熵变
还有不可逆绝热膨胀熵变
还有低温热源温差传热熵变
总的加起来就是系统总的熵变
作功能力损失等于环境温度乘以孤立系的熵增
就算出来了
我们再来做一个讨论
刚才这个题 有两种情况
一个是卡诺热机 一个是实际热机
有各种不可逆因素
我们把卡诺热机的循环画出来 是绿色的框图
低温热源与环境温度一样
高温热源就是高温热源的温度
而实际循环 由于有温差传热
所以它矮了一些
还有一个不可逆绝热膨胀 虚线表示的
我们来看两者的热效率
显然实际的 有各种不可逆因素的
循环的热效率
要低于卡诺热机的热效率的
它做出的功要小 作功能力损失等于环境温度乘以孤立系的熵增
不可逆热机做的功就等于
卡诺热机输出的功 减去它的作功能力损失
这就是这道题
我们做了刚才这样一个
各种不可逆因素
详细的一个带有数值的分析
我们发现什么
我们来看一下 不可逆的深层的含义
只要有不可逆 不管这不可逆
是不可逆绝热膨胀引起的
还是温差传热引起的
只要有不可逆因素存在 就必然有熵产
就要导致作功能力损失
这就是不可逆的深层的含义
-0-0 导引
-0-1 热能及其利用
-0-1 作业
-0-2 热能转换装置工作过程简介
-0-2 作业
-0-3 工程热力学的研究内容及方法
-0-3 作业
-0-4 工程热力学与中国能源战略及环保
-0-4 作业
-绪论 章节小测验
-1-1 热力系统
-1-1 作业
-1-2 状态和状态参数
-1-2 作业
-1-3 基本状态参数
-1-3 作业
-1-4 平衡状态
-1-4 作业
-1-5 状态方程、坐标图
-1-5 作业
-1-6 准静态过程与可逆过程
-1-6 作业
-1-7 功量
-1-7 作业
-1-8 热量与熵
-1-8 作业
-1-9 热力循环
-1-9 作业
-第1章小结及讨论习题课
-第1章 章节小测验
-2-1 热力学第一定律的本质
-2-1 作业
-2-2 热力学第一定律的推论——内能
-2-2 作业
-2-3 闭口系统能量方程
-2-3 作业
-2-4 开口系统能量方程与焓
-2-4 作业
-2-5 稳定流动能量方程与技术功
-2-5 作业
-2-6 稳定流动能量方程的应用
-2-6 作业
-第2章小结
-第2章讨论习题课
-第2章 章节小测验
-3-0 导引
-3-1 理想气体状态方程
-3-1 作业
-3-2 比热容
-3-2 作业
-3-3 理想气体的内能、焓、熵和比热容
-3-3 作业
-3-4 理想气体比热容、内能、焓和熵的计算
-3-4 作业
-3-5 研究热力过程的目的和方法
-3-5 作业
-3-6 理想气体的等熵过程
-3-6 作业
-3-7 理想气体热力过程综合分析
--Video 3-7(2)基本过程在p-v图和T-s图上的表示
-3-7 作业
-3-8 气体的压缩
-3-8 作业
-3-9 活塞式压气机压缩过程分析
-3-9 作业
-第3章小结及讨论习题课
-第3章 章节小测验
-4-0 导引
-4-1 热二律的表述与实质
-4-1 作业
-4-2 卡诺定理与卡诺循环
-4-2 作业
-4-3 克劳修斯不等式及熵的引出
-4-3 作业
-4-4 不可逆过程熵的变化
-4-4 作业
-4-5 孤立系统熵增原理
-4-5 作业
-4-6 熵方程及对熵的小结
-4-6 作业
-4-7 熵与不可逆及熵的物理意义
-4-7 作业
-第4章讨论习题课
-4-8 㶲及其计算
-4-8 作业
-第4章 章节小测验
-5-0 导引
-5-0 作业
-5-1 活塞式内燃机动力循环
-5-1 作业
-5-2 活塞式内燃机几种循环的比较
-5-2 作业
-5-3 斯特林循环
-5-3 作业
-5-4 勃雷登循环
-5-4 作业
-5-5 提高勃雷登循环热效率的其它途径
-5-5 作业
-5-6 动力循环的一般规律
-第5章 章节小测验
-期末考试