当前课程知识点:2014年清华大学研究生学位论文答辩(一) > 第4周 建筑学院、航院、自动化系、计算机系、信研院 > 任兆欣《超音速两相混合层中颗粒弥散与响应机制的研究》 > 任兆欣答辩
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尊敬的各位老师大家下午好
我叫任兆欣
专业是航空宇航科学与技术
我的硕士论文题目是
超音速两相混合层中
颗粒弥散与响应机制的研究
我的导师为王兵副教授
首先介绍一下主要内容
这里分为四个部分进行介绍
首先是背景与意义
然后是研究方法
研究内容包含
颗粒的弥散与湍流调制
以及颗粒的响应机制
最后做一下全文的总结
首先介绍
我们的研究背景与意义
超音速两相流动广泛存在于
工业工程以及国防科技领域中
例如超燃冲压发动机内
燃烧室两相湍流燃烧
以及超空泡鱼雷尾迹中的
一个空泡 空化气泡的流动
以及超音速等离子喷涂中
材料颗粒的运动
再者爆炸中炸药颗粒的
一个高速喷散的一个运动
我们作为航空航天专业的人才
我们的研究限制于发动机中
美国于2002年 2006年
分别进行了X43
超音速飞行器的试飞
那么2010年进行了
X51超音速飞行器的试飞
这两种飞行器用的均是
超燃冲压发动机
我们可以看到
超燃冲压发动机燃烧室中
所存在着喷射出的燃料
与超音速气流的
一个混合燃烧过程
这我们可以通过两相混合层
进行一个简化
两相即是颗粒相
以及负载颗粒的
一个超音速的一个气流气相
本课题是在国家课题工程
专项的支持下开展了
超音速两相混合层中
颗粒弥散与响应机制的研究
首先对负载颗粒的一个
单相超音速可压缩混合层
进行一下研究进展的汇报
研究主要是存在
发现大尺度拟序
拟序旋涡控制流动的一个过程
然后还有对流马赫数表征的
流动的可压缩性
对流马赫数的计算公式如下
由上下两股(来流)的速度
以及音速决定那么可以
从实验结果可以看到出
随着对流马赫数的升高
可压缩性增强
流动中的大尺度
大尺度旋涡逐渐被三维的
小尺度旋涡旋涡所替代
那么回到两相流动
超音速两相湍流流动的现象
更加复杂而且目前进展
研究进展缓慢
进入到超音速
那就必须谈到一个激波
激波与湍流的一个相互作用
以及激波与两相中颗粒的
一个相互作用
都需要研究
但是这些东西
这些领域的话研究
目前来说
还是进展缓慢的
之前的亚音速也就是
不可压缩的两相湍流
主要关注点是颗粒
湍流对颗粒的影响
也就是颗粒在流场中的
一个倾向性聚集的一个现象
以及颗粒对湍流的一个反作用
也就是湍流调制的一个过程
我们可以看到不同尺度的颗粒
在流场中存在着
不同的运动规律
它是由Stokes数来表征的
Stokes数越小
那么颗粒的流动特征
越接近于流体质点
湍流调制也就是颗粒
对流场的一个反作用
颗粒存在一般会增加
额外的耗散
会抑制混合层
或者是湍流中的
旋涡的一个发展
那么我们对研究现状
进行一下总结
激波作用下的超音速
两相混合层多尺度
多时间尺度多流动尺度
多颗粒尺度的一个复杂问题
它对它的机理的一个理解
对超燃发动机的发展十分重要
其次是大涡拟序结构
控制着超音速混合层的发展
颗粒呈现倾向性的分布特征
影响着流动的混合过程
最后目前来说可以看到
超燃冲压
超音速条件下
颗粒对湍流的一个调制过程
非常鲜见报道
其次是颗粒对激波的
一个响应机制的研究不充分
因此我们开展
超音速两相混合层中
颗粒弥散与响应机制的研究
就是为了对超燃冲压发动机的
工程设计提供理论指导
那么现在介绍一下
我们的研究手段
研究方法分为可以有
理论分析实验研究
以及数值模拟
我们现在用的是
数值模拟的一个方法
气相采用大涡模拟
颗粒采用颗粒轨道模型
左边显示的是
气相的大涡模拟控制方程
那么我们这里用了
Smagorinsky亚格子
亚格子应力模型去描述
亚格子尺度的流动
那么颗粒相的方程
如右边所示
我们这里只考虑了拖曳力
以及对流换热对两相之间
动量以及能量之间的交换
那么现在我们
对方程进行离散与求解
气相控制方程N—S方程
黏性扩散项采用6阶精度的
对称型紧致差分格式
对流项采用任玉新老师
提出的5阶精度的
紧致—WENO混合格式
通过时间积分
那么得到流场的物理信息
颗粒相通过插值
得到颗粒相的速度
以及温度信息
那么积分得到颗粒相的轨道
同时我们采用
点力双向耦合的方法
把颗粒对气相的作用
计入到气相的
气相控制方程的源相
实现双向耦合
然后我们对我们的研究方法
进行验证验证主要基于
我们的气相的一个数值
大涡模拟程序的一个验证
我们的计算域是
0.6米×0.2米的
一个矩形区域
采用的是Goebel在1990年
所做的一个经典的一个
超音速混合层实验
那个实验的入口参数如下
然后我们采用的
是一个均匀网格
网格节点数目经过
网格无关性验证后
选取的256×150
得到了一个瞬时涡量分布
显示出旋涡在
不稳定波动的放大下
旋涡在混合层中卷起
脱落并配对
这样符合真实
真实物理的一个
旋涡的一个演化过程
也显示出我们能够
我们的程序能够预报大涡结构
在混合层中的一个运动
时间统计显示出
混合层的厚度的
增长率与实验结果保持一致
同时时均速度
时均流向速度
流向速度脉动强度
以及雷诺切应力
均与实验结果吻合得非常好
法向脉动强度
由于我们计算的是
二维工况
缺乏展向能量的一个分配机制
再者加之实验结果的一个误差
因此与实验结果有一些差别
经过我们的实验
研究方法的一个验证我们可以
我们开始我们的颗粒相的
一个研究内容
首先是颗粒的弥散与湍流调制
之前的研究局限于
亚音速的流动
亚音速的两相流动
那超音速气流中
颗粒的弥散规律
以及倾向性分布的特性
是否存在以及它的特征
我们还未知晓
那么颗粒尺度以及数量
它对颗粒超音速混合层的
调制规律的作用是什么
我们现在还不太清楚
所以我们需要进行研究
因为超燃冲压发动机
燃烧室中的雾化燃料液滴
尺寸一般是1—30微米
那么这样我们选取了
不同尺寸的颗粒
观察它在混合层中的弥散特性
发现直径是7微米至10微米
之间的颗粒
它的弥散能力越强
因此我们选取了四种
不同尺度的颗粒
观察它在混合层中的
一个弥散规律
我们可以看到1微米和30微米
它的颗粒在混合层中
充满了一个旋涡结构
但是它们的机理是
非常有差别的
1微米的颗粒
因为对气体的跟随性特别好
因此它能跟随旋涡的运动
充满着旋涡
而30微米的颗粒
因为对气相的跟随性太差
所以它基本上保持着
入口的一个流动状态
因此它也是可以说是
存在于旋涡之中
那么3微米和10微米的颗粒
它存在倾向性分布特点
我们可以看到它分布在
旋涡外缘的一个薄层中
而没有充斥在
旋涡涡核之中
我们从右边的数密度统计
可以清楚地看出
3微米和10微米存在着
倾向性分布特点
它只是在旋涡边缘中
数密度非常高
我们分别在高速来流入口
以及低速来流入口
分别释放颗粒
颗粒在旋涡的夹带输运下
会运动到另外一侧
相对另外一侧
这样我们可以看到
随着颗粒尺度的增加
那么被夹带输运到相对的
流动区域的颗粒数量
是逐渐减少的
这样对我们工程中
是如何投放颗粒
在高速气流中投放颗粒
或者低速气流中投放颗粒
这样是有指导意义的
现在我们选取两个特定的颗粒
观察旋涡中的一个运动规律
那么在选取一个
特定尺度的旋涡
在旋涡的一个法向速度为正的
一个地方释放颗粒
让它做“上抛”运动
而在法向速度为负的
一个区域释放颗粒
让它做“下扫”运动
那么可以追踪颗粒轨道
得到它的“上抛”运动的
一个法向速度加速度变化
以及“下扫”加速法向
速度以及加速度变化
可以看到随着颗粒尺度增加
它的加速能力是越强的
因此对
与气体旋涡的掺混能力
也就越强
这样它的燃烧特性也就越好
基于以上对颗粒倾向性
弥散的一个研究结果
我们现在研究超音速混合层的
颗粒对超音速混合层的
一个调制作用
关键的参数一个是质载比
也就是单位体积内
颗粒质量与气体质量之比
因为混合层上下两股气流
密度不同
因此我们在上下两股气流中
分别加入不同数目的颗粒
选取质载比
三个质载比去研究
大质载比中质载比小质载比时
颗粒对湍流的一个调制状况
那么颗粒数目
从十万到上亿不等
那么可以看到
首先我们观察小尺度颗粒时
质载比对湍流调制的影响
我们发现小尺度颗粒会减缓
相比无颗粒的一个运动
它小尺度颗粒会抑制
混合层的发展
那么看到初始发展区
以及过渡区
随着颗粒尺度的增大
那么颗粒对混合层发展的
抑制作用越强
小尺度颗粒对速度二阶矩的
调制作用显示出
同样的结果
随着颗粒尺度
随着质载比的增加大
那么小尺度对颗粒的
调制作用越强
下面我们看一下中尺度颗粒时
不同质载比对湍流调制的影响
发现随着质载比的增加
反而混合层厚度的增长率
它的影响是越弱的
它对速度一阶矩
与二阶矩的影响
也是没有十分的明显
那么大尺度颗粒
显示同样的情况
随着质载比的增加
大尺度颗粒对混合层的影响
也就越弱
我们可以得到一个结论就是
随着对于超音速这个流动
它的特征时间尺度是很短的
那么颗粒尺度越小
两相间就是颗粒与气相之间的
能量传递也就越激烈
下面我们可以看一下
颗粒尺度对湍流调制的影响
可以清楚地看到
随着选取质载比是0.001
小尺度颗粒会明显影响
不管是混合层厚度
以及速度一阶矩二阶矩
它都是会明显影响
而相反大尺度颗粒
以及中尺度颗粒
对它的影响是很微弱的
之前做的是弥散
颗粒的弥散与湍流的调制
现在我们介绍一下
颗粒的一个响应机制
激波作用下
颗粒在混合层拟序涡结构的
弥散过程相对于无激波
有何变化
在拟序涡中扩散的颗粒
对激波的一个动量热量
响应机制是什么
我们可以发现
在超燃冲压发动机中
存在复杂的波系结构
那么喷出的燃料液滴
在复杂波系结构是如何的运动
激波对颗粒的动力学特性
以及对两相之间的热量
以及动量交换的影响是什么
我们需要研究
因此我们人工在混合层
在计算域上部
引入一个入射激波
入射激波与混合层作用
形成折射激波
在入口释放颗粒
颗粒会穿过激波
对这个激波前后的
变化进行响应
激波 斜激波角度选取34度
37度以及40度
那么激波的强度
也就相应的变化
我们可以发现
随着激波强度的增大
那么混合层向下
向下偏折的程度越厉害
那么混合层旋涡穿过激波后
那么涡量增长的强度也就越大
下面通过投放颗粒
我们可以看到不同尺度
颗粒在斜激波影响下的弥散
发现直径1微米和3微米的颗粒
斜激波并没有影响到
它相对于旋涡的一个分布位置
但是对于10微米的颗粒
斜激波会使它的弥散程度增大
追踪单颗粒条件下
单颗粒在激波
对激波的响应特性我们发现
当颗粒穿过斜激波后
它的颗粒周围的气体的温度
以及速度分别有上升与下降
那么小尺度就是1微米的颗粒
它会紧紧跟随这种变化
但是随着颗粒尺度增加
这种跟随性也就越来越差
我们对在Euler框架下
对颗粒的响应特性
进行了一个时均
统计结果表明
三个剖面
斜激波与旋涡的作用之前
作用之中以及作用之后
我们可以看到
斜激波与混合层的相互作用
使得混合层中
速度以及温度分布更加复杂
那么这样会使颗粒
对气体的响应性能越差
因此我们在超燃冲压发动机的
燃烧室的设计中需要考虑
这种复杂的速度分布
以及温度分布对这种颗粒的
一个燃料液滴的一个影响
最后对全文进行一下总结
那么不同尺度的颗粒的弥散
表明特定尺度颗粒
它的弥散能力最强
小尺度颗粒的倾向性分布表现为
大量颗粒存在于旋涡边缘的
低涡量区以及大变形薄层区
那么随着颗粒尺度的增加
颗粒的调制作用与质载比的
关联程度变弱
尺度越小的颗粒
它使混合层失稳位置的
影响越提前
湍流调制作用越强
那么最后是斜激波增强了
中尺度颗粒的弥散范围
但没有影响小尺度和大尺度
它的弥散
相对于动量平衡超音速气流中
两相的热量平衡
在斜激波的影响下
更难以实现
以上就是我的论文工作
这是我在学期间的
一个研究成果
共发表了论文8篇
其中发表了SCI论文2篇
这样就是我的答辩陈述
请各位老师提出宝贵意见
谢谢谢谢
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