当前课程知识点:介质辐射传热 > 第一章 辐射传热基本概念回顾 > 第5节 黑体 > Video
这里我们来讨论黑体
刚才我们讨论加热炉均热段辐射图像时
就提到过
这张图给出的是一个中空的空间
它是一个密闭腔
我们通常使用这种密闭腔
来显示黑体可以吸收所有
进入这个封闭腔的辐射
这张图显示了黑体的一个特性
这个特性表明黑体可以吸收所有的辐射能量
黑体是辐射换热中的一个基本概念
也是一个最重要的概念
黑体空腔条件 内部等温
小孔面积相对于腔体面积足够小
特别要指出
这个小孔的尺寸
必须远大于我们观测辐射的波长
否则就不是传统的黑体辐射
就变成了微尺度的辐射问题
这不是我们这门课程的重点
满足以上黑体空腔条件时
小孔向外辐射的能量的强度
及其光谱特性与构造腔体的材料无关
是标准的黑体辐射
仅仅与温度相关
同时来自黑体的发射辐射
在给定温度下是最大的
但是这种黑体空腔的构造
并不能够直观地解释
为什么黑体可以发射最大的辐射
下面我们通过一个例子说明
黑体的最大辐射能力
这里我给大家介绍一个我们进行过的
热辐射计算的一个结果
这个结果能够清楚地说明黑体的概念
我们分析的对象是个一维系统
一维系统不同的人有不同的理解
我们说沿某一个管段运动的物质
沿这个管段运动的方向是一个一维方向
但是实际上的一维问题
本来可能是三维问题
只是它在一个平面的范围内
所有的物理量全部相同
只在垂直于这个平面的方向上发生变化
因此是不是一维是指它的物理量
在空间上变化的维数是不是一维
这里我们进行一维分析
这是作为边界的两个平板的横截断面
两个平板是无限大的
意即长宽都是无限大
那么介质只在这两个平板之间的方向上变化
这就是平行平板的概念
其中的介质的参数在平行于平板的方向上
也是均匀的
就好像一层一层相同的介质层叠在一起
所以我们称为平行平板介质
我们的课程里经常用到这样一个简化对象
热辐射基础研究分析的文献中
也常常用到这个简化的对象
我们当时分析的是这样三种情况
从case 1 到case 3
Case1中介质画成红的表示高温
高温1000K的温度
两个表面是绿色表示冷表面
设为1K
case2是相反的
中间是冷的介质 两边是高温平板
case3相当于把这两个case相加
既是高温介质也是高温平面
而且都是1000K
这是物理条件
然后分别对边界和介质设定辐射参数
两个边界壁面的反射率和发射率相同
都设为50%的反射率、50%的发射率
然后是空间介质
有吸收系数和散射系数 都设为0.5
注意这两个系数的单位都是米分之一
我们后面会介绍
我们看到本科传热学里面的热辐射
主要讲表面之间是透明的真空
而热辐射的复杂性就在于
表面之间的空间辐射有辐射参与介质
有气体、颗粒和别的物质 而不是真空的
这样就会导致辐射整个计算的困难
这是我们这门课程要解决的主要问题
我们来看Case1情况下辐射强度
随位置和方向的变化
两个平板之间的空间坐标
把它离散为100个离散的长度
在一维情况下
辐射强度仅随极角θ而变化
垂直于平板表面、向右的方向为0度
0-180度之间离散为180个离散方向
这个图显示的是case1的辐射强度
随空间位置和方向的变化
这是一个二维的辐射强度分布
这个图反映了整个一维平行平板系统中
表面和介质热辐射强度的完整分布
首先从整体上看
这个辐射强度呈现一种对称的分布
如果从中间划线的话
两边的辐射强度的大小相同 方向相反
方向相反体现在两边的辐射强度
在0到90度向左的方向
和90到180度向右的方向正好是对称的
结果是否具有对称性
这实际上是我们检验计算是否正确的
最简单的一种方法
不同的颜色表示不同的强度
红颜色是最大的
颜色越深 强度越低
在左边的表面附近的区域
因为是冷表面 没有发射
除了吸收以外 它有一定的反射
所以从左往右方向的方向
0到90度的方向
也就是从表面到介质的方向
辐射强度较低
但从右往左的方向
90到180度
介质发射向左边的表面传递
辐射强度是大的
所以说整个这一块的辐射强度最是大的
我们已经验算过
每一个点、每一个方向的辐射强度
均严格满足辐射传递方程
确定是它的准确解
我们后面会讨论
是如何求解得到这样的结果的
大家看看三种工况下辐射强度
随位置和方向的变化的比较
case1是介质在发射能量
所以说介质空间的辐射能量高
越往边缘辐射强度越低
但case2相反
边界两个表面是高温
中间是冷介质 不发射能量
但它可以吸收和散射能量
所以高强度都在靠近表面的区域
因为介质的吸收性
越往中间辐射强度越来越弱
case2和case1是相反的
Case3 中 中间介质是1000K的温度
边界表面也是1000K的温度
那么这个一维平行平板介质中的辐射强度
是全场均匀分布
都是黑体的辐射强度
Case1和Case2是互补的
辐射强度在Case1中高的地方
在Case2中就低
而且Case3中的辐射强度
正好是Case1和Case2中的辐射强度的求和
Case3的辐射强度的计算结果说明
辐射能量传递过程满足叠加原理
即某一点的辐射强度
是系统各部分贡献来的辐射强度的
直接相加结果
有一年我请Radiative Heat Transfer的作者
Michael Modest教授到国内访问交流
我当时给他看了一下这个计算结果
他说你这个Case3就是黑体
这个具有什么条件呢
首先它是一个封闭的表面
平板是无限大的
均匀的温度分布
这个例子说明
满足黑体发射的条件非常简单
封闭腔体 等温分布
这个辐射强度是热辐射传递的一个基本量
它会贯穿我们整个课程的始终
就好像我们讨论流动问题要考虑速度分量一样
辐射强度就是热辐射领域的基本物理量
今天大家初步接触一下
以后我们还要经常遇到
虽然我们得到了辐射强度
这个基本物理量在空间和方向上的分布
但实际上和传热
和热物理的能量传递相关的是热通量
即辐射热流
热通量是热辐射强度在空间的分布
体现在能量流动方面的综合效应
后面会有它的定义和说明
我们来看三种工况下
辐射热通量随位置的变化
Case1情况下 因为中间的介质是热的
两边的介质是冷的
所以这个热通量是从中间往两边传递
如果热通量从左往右是正方向的话
那么在右边的是正热通量
左边的是负热通量
这条红色的热通量的曲线
也是正负对称相反的一个分布
case2和case1相反
这时的热通量是从两边平板表面
向中间的介质传递能量
其热通量曲线是蓝色这条曲线
与红色的这条曲线正好相反 大小相等
而Case3的热通量为0
也就是说如果温度均匀分布
那么边界表面和表面之间的介质和介质中间
都没有净热量流动
Case3 的热通量曲线
是Case1和Case2两种工况下
大小相等 方向相反的热通量曲线
直接叠加以后正好抵消
最后为0的结果
温度相同的工况
就是热力学平衡状态
无净能量传递
前提是无温差
热通量的计算结果也说明
辐射能量传递过程满足叠加原理
即某点热辐射通量
是各部分贡献的热通量的直接相加结果
接着我们看三种工况下辐射热源随位置的变化
热通量的散度
在这里的一维系统条件下
就是热通量的梯度
就等于辐射热源
热源是热辐射对热流体能量平衡的直接影响
Case1情况下
我们假设介质要维持这1000K的均匀温度
而且不断的有辐射的热通量向两边传递
那么介质区域的能量就要不断的减少
那你必须要存在一个正的加热的能量
不断的补充介质区域的能量
才能在不断往两边散失能量的过程中
维持介质温度的恒定
红线描述Case1情况下
维持1000K的均匀介质温度时
必须沿长度方向上存在的一个热生成的强度分布
这个case下
越往两边 散失的能量越大
需要补充的能量越多
在介质的正中间点 热通量为0
没有热量净流出 热源也是0
Case2情况下
两边的高温壁面向中间的冷的介质
不断的输入能量
中间的介质要保持1K的低温
就需要某种机制能够移走热量
如果不移走热量
温度必然不断的升高
这就需要一个负的热源
在燃烧过程中
热源可能是化学反应产生的化学能
大气里的辐射传递
那么太阳的辐射就是外加的热源
Case3情况下 系统恒温
热源为0 就没有热源
是case1和case2两两大小相等、方向相反的热源
互相抵消的结果
Case3热源分布的结果也说明了
辐射能量传递过程满足叠加原理
还有一个重要的概念是入射辐射
如果将投射到某个位置的单位球体表面的
各个方向的辐射强度
在整个4π立体角空间内做积分
那么就会得到该点的入射辐射
例如我们在高温环境中考虑一个圆形的颗粒
它会接收各个方向上的辐射能量
你要算它总共接收多少辐射能量
这时候就要用到入射辐射的概念
入射辐射让我们可以估计辐射空间
一个颗粒表面所受到的总的辐射能量
这是很有用的一个概念
Case1情况下
因为介质中间的辐射强度很高
所以这个总的积分得到的入射能量就会高
两边有热量的流出
辐射强度下降
入射辐射能量就降低
到达壁面处最低
Case2情况下
壁面向介质发射能量
靠近壁面区域入射辐射偏高
中间介质偏低
因为介质的吸收
所以到中间的入射能量比较少
Case3情况下的入射能量是前两个case的相加
在整个一维系统中全部相等
没有变化
这等于黑体辐射中间某一个物体
从四面八方投入的辐射强度的积分
Case3情况下 温度均匀分布
对外呈现黑体辐射特性
内部也是黑体辐射场
内部没有热流流动 也没有热源
但存在最大的入射辐射分布
也就是说 如果一个颗粒出现在一个黑体中
他将受到等于黑体辐射的最大辐射的照射
这是一个很典型的平行平板系统里面
在温度均匀分布的情况下的
一种辐射传递的效果的比较
我们学习某一门课程
我认为也是一个不断的
建立关于课程所描述的对象的
变化和分布的规律的
一个空间影像的过程
通过这样一个理想的 简单的条件下的
算例的介绍
相信大家能够建立起初步的
包括黑体辐射在内的
关于辐射传递特性的更加具体的印象
-第1节 热辐射的重要性
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-第2节 热辐射基本概念
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-第3节 表面对辐射的作用
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-第4节 表面双向反射分布函数及偏离镜向反射峰值现象
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-第5节 黑体
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-第6节 几个重要的基础辐射定律
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-第7节 辐射强度概念及兰贝特定律
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-第8节 发射率(黑度)及其检测举例
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-第9节 吸收率及灰体概念
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-第10节 温室效应及大气辐射
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-第11节 气体辐射换热基本概念及挑战
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-第12节 本课程教学思路及教材
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-第1节 辐射传递系统、辐射介质及辐射强度
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-第2节 辐射吸收和散射方程
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-第3节 辐射发射和散射的增强作用方程
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-第4节 一般辐射传递方程
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-第5节 几种简化条件下的辐射传递方程
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-第6节 辐射传递方程的边界条件及RTE小结
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-第7节 入射辐射、辐射热通量及辐射热源
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-第8节 热流体能量守恒方程及本章小结
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-第二章 辐射传递方程的建立和推导--第二章习题
-第1节 一维系统辐射传递分析的意义及一维平行平板介质
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-第2节 一维辐射传递方程一般形式
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-第3节 一维辐射传递方程简化形式
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-第4节 边界为黑体表面的非散射平板介质精确解
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-第5节 辐射平衡灰性非散射平板介质精确解
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-第6节 平板间介质辐射热通量及其散度计算一例
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-第7节 灰性漫射边界非散射平板介质精确解
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-第8节 几种散射平板介质精确解
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-第三章习题--作业
-第1节 光学薄近似概念
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-第2节 几种特殊的光学薄近似
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-第3节 光学薄介质辐射传递分析一例
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-第4节 光学薄近似解
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-第5节 光学厚近似的定义
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-第6节 光学厚近似的分析
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-第7节 光学厚近似解
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-第8节 本章小结
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-第四章 光学薄、光学厚概念及其近似解--第四章习题
-第1节 一般近似解的意义
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-第2节 舒斯特-史瓦西近似解
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-第3节 米尔恩-爱丁顿近似解
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-第4节 指数核近似解
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-第5节 本章小结
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-第五章 一维系统辐射传递一般近似解--第五章习题
-第一节 DOM法的概念和发展
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-第二节 DOM的基本原理
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-第三节 离散方向的选择
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-第四节 一维系统DOM求解
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-第五节 多维系统DOM法求解
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-第六节 FVM对DOM法的发展
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-第六章 辐射传递分析的离散坐标法(DOM)--第六章习题
-第一节 蒙特卡罗法的概念及其起源
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-第二节 浦丰(Buffon)问题
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-第三节 随机投点法与期望估计法
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-第四节 逆变换法:以介质吸收为例说明
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-第五节 辐射分析的蒙特卡罗法思路
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-第六节 辐射分析的蒙特卡罗法实施方法
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-第七节 蒙特卡罗法一例:READ法
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-第七章习题--作业
-第一节 为什么要做高温燃烧热辐射检测?
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-第二节 高像素辐射成像分析面临的挑战
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-第三节 二维系统辐射成像计算
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-第四节 辐射成像的快速计算方法
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-第五节 辐射成像快速算法的验证
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-第六节 漫散射边界处理及DRESOR法提出
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-第七节 DRESOR法主要研究进展
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-第八节 习题--作业
-第一节 气体辐射特性概述
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-第二节 气体辐射的物理机制
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-第三节 独立谱线的辐射计算
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-第四节 气体辐射特性数据库
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-第五节 气体辐射光谱模型概述
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-第六节 埃尔萨瑟窄带模型
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-第七节 统计窄谱带(SNB)模型
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-第八节 宽带模型
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-第九节 整体模型
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-第九章 气体辐射特性及其光谱模型--第九章习题
-第一节 粒子散射基本概念
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-第二节 粒子散射的定量描述
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-第三节 瑞利散射
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-第四节 球形粒子的米散射理论
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-第五节 大粒子辐射特性
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-第六节 粒子系辐射特性
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-第十章习题--作业
-第一节 从路面蜃景谈起
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-第二节 粗糙面大角度反射实验观察
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-第三节 表面的发射和吸收特性的描述
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-第四节 表面的反射特性的描述
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-第五节 表面辐射特性的理论分析
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-第六节 金属和非金属表面的辐射特性
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-第十一章习题--作业
-第一节 从“海市蜃楼”上蜃景谈起
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-第二节 梯度折射率介质辐射传递基本原理
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-第三节 梯度折射率介质辐射传递分析方法
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-第四节 梯度折射率介质辐射传递的DRESOR法
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-第五节 激光干涉法梯度折射率检测
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-第六节 瞬态辐射传递的时间漂移叠加法
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-第七节 瞬态辐射传递的DRESOR法
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-第十二章习题--作业
-第一节 燃烧学基本科学问题
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-第二节 热辐射对燃烧温度分布的影响
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-第三节 介质非灰性辐射模型的影响
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-第四节 湍流-辐射耦合作用(TRI)
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-第五节 燃烧反应放热的辐射传输机制
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-第六节 辐射传热对煤粉射流着火稳燃的作用
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-第十三章习题--作业
-第一节 因果律及正问题
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-第二节 反问题及辐射反问题
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-第三节 基于线性规划的二维温度场重建
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-第四节 分布参数反演的Tikhonov正则化方法
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-第五节 基于正则化的三维温度场重建
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-第六节 提高重建能力的虚拟像素法
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-第七节 温度场和辐射参数同时重建
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-第十四章习题--作业