当前课程知识点:核辐射物理及探测学 > 第三章 原子核的衰变 > 3.3 β衰变 > 3.3.2 中微子假说
下面我们来看一看中微子假说
人们早期在研究
氚衰变成3He的时候
发现了一个矛盾
预期β电子的能量应该在这个地方
可是实际测量到的是黑色这条线
毫无疑问黑色是小于红色的
这个时候缺的能量去了哪里呢
能量是否还守恒呢
这个是现象是1914年
由查德威克发现的
在1927年由Ellis和1930年Meitner进行了确认
据此老波尔提出了
有没有可能在放射性过程中
能量守恒是不成立的
这是当时人们提出的一些问题
关于β衰变的疑问
我们这里稍后来详细的看一看
我知道Bi212在衰变的时候
可以衰变成Tl208
最后再衰变成Pb208
也可以衰变到Po212
最后再衰变成Pb208
这是有两个路径
它们的起点是一样的
终点也是一样的
在这两个路径我们发现
Po212的总衰变能
2.25+8.95这个数11.2
这个数和向左到Tl208
再到Pb208这个过程
这个总衰变能是一样的
这产生疑问就是
连续的β粒子能量与分立的
核能级的矛盾
因为11.2这数是一个定数
这两个能量关系是确定的
这个能量又是确定的
这2.25
2.25这个过程中的β粒子的能量
是连续的,不是分立的
这个该怎么去理解
第二个 原子核衰变的时候
我们知道
原子核是由质子和中子构成的
电子不能在里边存在的
它现在又发出了电子
电子从哪来呢
第三个 角动量的守恒问题
像氚它的自旋是1/2ℏ
它衰变成了He3和负电子之后
无论如何He3和负电子的
角动量的矢量和都不会是1/2ℏ
因为半整数半整数
只能偶合是整数
而轨道角动量也只能是整数
因此右边只可能是整数
左边是半整数
这是不守恒的
第四个费米子和玻色子的问题
氚是费米子
He3和电子这两个费米子的组合
它是个玻色子
统计也不同了
关于β粒子能量连续的假说呢
人们有这样几种解释说
β衰变的时候
母核首先通过发射β粒子
跃迁到子核的不同能级
然后子核再通过释放X光子方式
来到基态
这就要求子核有很多很多能级
能级也非常密集
这样才能得到连续的β能谱
但实际上发现γ的能谱是不连续的
甚至有的β衰变根本就没有X射线
所以这个解释是解释不通的
还有人说β粒子在离开
放射源之前
会不会已经发射能量的交换
它把部分能量留在了源内
因此你观测到的β粒子能量
会是偏小一点
实际上有人也做了工作
用了後壁量热器
把Bi210的所有的β粒子
都给捕获下来
捕获下来之后进行能量测量
发现确实每一个β粒子
所携带能量就是0.337兆
与观测到的能谱0.331是相相符合的
而与预测的β粒子最大能量
1.17兆相比差得很远
所以这个解释也不对
应该怎么解释
β衰变的时候
这个β粒子能量的不连续问题呢
我们需要看一个云室照片
这是He6→Li6+e-的照片
He6我们看不到
这里边里Li6、电子
这个云室照片如此
我们从这可以看出来
这里边Li6和电子的动量之和
应该在这个方向
与之对应的
另外一个方向的动量
是由谁携带走的呢
这是一个在这看不到
但应该存在的一个东西
它是谁呢
这就引出来泡利的中微子假说
认为原子核在β衰变的过程中
不仅放出来一个β粒子
同时还放出一个中性的微小粒子
也就是氚在衰变成He3和电子的同时
还会生出一个反电子中微子
这个反电子中微子很难被看到
所以不被我们注意到
那泡利在1930年12月4号
在给杂志投稿的时候
暗示了β衰变中会除了β粒子之外
还要发射出一个中性粒子
这个粒子的自旋是1/2ℏ
质量很小或者没有质量
与其他物质相互作用的截面很小
当时他把这个粒子
称之为neutron
就是现在中子这个名词
他在投稿的过程中讲了这样一句话
今天我做了一个在理论
物理学界
从来没有人做过的事情
我用一个没有办法
被观测到的事情
来解释一个无法被理解的事情
这是他在1930年时候的一些文字
但是Pauli的这个假设
是维护了能量、动量
和角动量守恒定律的
解释了统计问题
但是这毕竟是比较大胆的一个猜想
泡利直到1933年
才正式宣布他的假说
而这个时候
Chadwick已经于1932年
发现了中子
这个中子和泡利当时预言的
这个中子当然是很大不同的
1934年呢
Enrico·Fermi用泡利的假说
建立了β衰变的量子理论
并把泡利假设的这个粒子
命名为中微子(neutrino)
随后几年
证明费米理论能够对β衰变
实验做成功的解释
有了中微子之后
我们就可以解释β的连续能量了
β衰变有3个产物
子核、β粒子和中微子
其中中微子是不带电的中性粒子
它的质量很小
小到几乎为零
这样在反应之后的动量
就是由子核、β粒子和中微子
三者共同分担
衰变能也是有三者共同分担的
这就使得β的粒子的能量
将不再是单一的
是在最小和最大这个范围内的变化
在β-衰变的过程中
放出的是电子和反电子中微子
严格的表达式就是
氚变成了He3
加一负电子
加上一个反电子中微子
在β+衰变中
放出了是正电子和正电子中微子
例如N13衰变成C13的时候
会产生一个正电子
加上一个正电子中微子
在轨道电子俘获过程中
放出的是中微子
是正电子中微子
有了中微子之后
我们来看一看动能分配的极端情况
第一种情况就是
中微子不带走动量的情况
中微子不带走动量呢
它就什么也没有做,相当于
β粒子的动量和子核的反正动量
就是一样大的
只是方向相反
由于中微子没有带走动量
它静止质量被我们假设为零的时候
中微子的动量为零
所以它的动能也为零
这样衰变能由子核Tr
由β粒子Tβ
由中微子Tv共同承担
这时候Tv为零
所以E0就只能等于Tr+Tβ
这里边我们写出相对论公式
电子的动能将电子的静能
静止量对应的能量
这和的平方
应该等于它的静质量
对应能量平方加上
电子动量乘c的平方
由于子核的动能
等于子核动量平方除上子核的
质量的2倍
而这里边中微子不参与
没有分享动量
所以按Pr就等Pβ
因此就是Tr等于Pβ的平方
比上2倍的mr
然后这个Pβ
我们可以用这个式子来去做替代
把它放到这个分子上
因此Tr就完全用β粒子来表达了
这样总的衰变能就是T电子动能
加上子核的反冲动能
这两个之和
这里边所有的都是β的表达
E0最后等于Tβ乘上括号内的这一部分
由于电子的质量
通常是远远小于子核的质量的
这个β粒子动能
也是远远小于子核的
静质量所对应的能量的
因此这两项约等于0
所以Tβ乘这个系数基本就是1
所以简单的讲
衰变能基本就约等于
电子的动能
这是中微子不带走动量的时候
电子的情况
电子基本携带了全部的衰变能
因为我们所说的
Tβ=Eβmax≈E0
约等于这个衰变能
第二个极端情况就是
电子不带走动量
而不是中微子不带走动量
电子不带走动量就由中微子和子核
它们俩来去承担相同大的动量
但是方向相反的动量
这时候Pβ=0
自然总的衰变能
就是由子核的动能
和中微子的动能来承担的
这个时候β的粒子动能是零
这样我们就知道了
β粒子小的情况
它动能小到可以为零
大可以接近Eβmax
这就解释了
为什么我们在观测β衰变的时候
电子的能量是一个连续的分布
有很小接近零
也有比较大
因此中微子假说
是可以解释β衰变的时候
为什么电子的能量
不是一个单立值
而是一个连续的分布
-1.1 基础知识、常量与单位
-1.2 原子核的构成、表示方法与相关术语
-1.3 原子核的大小与稳定性规律
-1.4 原子核的结合能
-1.5 原子核的自旋
-1.6 原子核的磁矩与电矩
-1.7 原子核的统计性质、宇称与能态
-课后作业--作业
-2.1 放射性衰变的基本规律
-2.2 递次衰变规律
-2.3 放射系
-2.4 放射规律的一些应用
-课后作业--作业
-3.1 原子核的衰变方式
-3.2 α衰变
-3.3 β衰变
-3.4 γ跃迁
-课后作业--作业
-4.1 核反应的概况
-4.2 核反应能和Q方程
-4.3 核反应截面和产额
-4.4 反应机制及核反应模型
-课后作业--作业
-6.1 辐射与物质相互作用概述
-6.2 重带电粒子与物质的相互作用
-6.3 快电子与物质的相互作用
-6.4 γ射线与物质的相互作用
-课后作业--作业
-7.1 统计学的基础知识
-7.2 放射性测量的统计误差
-7.3 电离过程的涨落与法诺分布
-7.4 粒子束脉冲的总电离电荷量的涨落
-7.5 时间间隔的统计分布
-课后作业--作业
-8.1 气体中离子与电子的运动规律
-8.2 电离室
--8.2.3 脉冲电离室的主要性能指标第一部分:能量分辨率
--8.2.4 脉冲电离室的主要性能指标第二部分:饱和特性、坪特性等
-8.3 正比计数器
-8.4 G-M计数管
-8.5 气体探测器小结
-课后作业--作业
-9.1 闪烁体
-9.2 光电倍增管
-9.3 闪烁探测器
-9.4 单晶闪烁谱仪
-课后作业--作业
-10.1 半导体与半导体探测器
-10.2 PN结半导体探测器
-10.3 锂漂移和高纯锗半导体探测器
-10.4 其他半导体探测器
-课后作业--作业
-12.1 活度测量方法
-12.2 符合测量法
-12.3 γ能谱解析
-课后作业--作业
-13.1 中子的基本特性与分类
-13.2 中子源
-13.3 中子与物质的相互作用
-13.4 中子探测的特点与探测方法分类
-13.5 常用的中子探测器
-课后作业--作业