当前课程知识点:核辐射物理及探测学 > 第四章 原子核反应 > 4.2 核反应能和Q方程 > 4.2.4 实验室坐标系和质心坐标系
前面我们介绍了关于
核反应过程里面的能量关系
核反应能的这样的一个概念
通过前面的定义
通过前面的计算我们会知道
有些核反应
它的核反应能是大于零的
我们叫放能核反应
但有些核反应呢
它的核反应能是小于零的
我们叫吸能核反应
对于吸能核反应来说
入射粒子必须来携带一定的能量
这样的核反应过程才能够发生
究竟这个入射粒子携带多少能量
核反应才能发生呢
也就是说最少是多少能量
核反应才能发生呢
我们把这样的一个能量
叫核反应阈能
在讨论核反应阈能之前呢
我们要先来介绍一下
坐标系的内容
就是说实验室坐标系和质心坐标系
我们介绍这个内容
介绍它目的是我们要在
质心坐标系里面去讨论
核反应阈能
对于我们找出
核反应阈能的大小来说
是比较方便的
那我们先来看坐标系
实验室坐标系指的就是
坐标原点固定在实验室里面
某一个点
这样的一个坐标系
通常情况下我们在实验室里面
测到的物理量
都是实验室坐标系里面的物理量
在核反应发生的过程里头
我们前面说了
那个靶核往往是静止的一个粒子
这种情况下
我们就可以把坐标系的原点
给它固定在
核反应里面的靶核上面的
这样的一个坐标系
我们叫实验室坐标系
在实验室坐标系里头
显然我们把这个
坐标原点定在A
大A这个地方
这个大A这个地方就是靶核了
然后我们知道靶核的质量是mA
入射粒子的质量是ma
入射粒子的速度是va
靶核在这个实验室坐标系里面
显然它是静止的 就是不动的
它们二者所对应的那个质心
我们用c去表示它
在这个坐标系里面
c本身是运动的
也就是说体系的质心在运动
我们用xc表示质心距离
靶核的这个距离
用x表示入射粒子相对于A的距离
显然在入射粒子
向靶核运动的过程里头
质心也在往靶核这个方向去运动
当入射粒子运动到靶核这个地方的时候
质心也到了这个地方
所以我们可以找出
它们之间的一个关系来
对核反应来说
我们可以把实验室坐标系的原点
定义在靶核这个位置
也就是说靶核本身是静止的
我们用这样一张图来去描述
实验室坐标系里面
所对应的各个物理量
用这个ma去表示的是
入射粒子的质量
va去表示的是入射粒子的速度
mA表示的是靶核的质量
xc这个地方对应的是质心
相对于坐标原点的距离
x表示的是入射粒子
相对于坐标原点的距离
显然根据质心的定义
我们可以得到
xc/(x-xc)=ma/mA
这样的一个关系
有了这个关系的话
当然我们可以找出
xc和x之间的关系
是后面这个表达式
在入射粒子向着靶核
运动的过程里头
质心也在向靶核运动
而且他们应该是同时到达靶核的
我们可以找出质心的速度
质心的速度我们可以用
其实就是下面这个
关于距离之间的一个关系
直接可以写出来
实验室坐标系里头
质心的运动速度
这样的话我们可以把L系中
实验室坐标系里面的动能
给它写出来
在这个地方我们知道
在实验室坐标系里面
运动的只有入射粒子
所以整个体系的动能
就是入射粒子的动能
我们在非相对论情况下
可以写成1/2·ma·va^2
我们用Ta去表示它
动量也只有入射粒子有动量
靶核是没有的
因为静止的
它的动量等于ma·va
我们再来看一下质心坐标系
所谓的质心坐标系
就是把坐标原点固定在
这个体系质心的
这样的一个坐标系
在核反应过程里头
就应该是入射粒子和靶核
组成的系统的那个质心
也就是说你要把坐标原点
定义在这个地方了
定义在这个地方之后呢
这个时候在这个坐标系里面
就质心坐标系里面
入射粒子是运动的
靶核也是运动的
理论分析呢
在质心坐标系里面讨论
是比较方便的
前面说了实验室坐标系里面
是测量的一个物理量
所处的坐标系
在质心坐标系里面
我们来看一下
坐标原点定义在质心这个地方
刚才我们知道的
xc和x之间的关系
还是同样的一个关系
只不过这个里面我们说va
我用va'去表示它
它和这个实验室坐标系里面的速度
是不一样了
应该是实验室坐标系里面的速度
再减去一个质心的速度
靶核在这个地方
它也是有速度了
它的速度应该就等于
刚才我们在实验室坐标系里面
求出来的那个质心的速度
只不过运动的方向
跟刚才那个质心的运动方向
是相反的
也就是说在质心坐标系里面
入射粒子和靶核都是运动的
在这种情况下
我们可以求出来
在质心坐标系里面的动能
我们用T'去表示它
它应该等于两部分动能之和
一个是入射粒子
相对于质心的运动的动能
一个是靶核
相对于质心运动的动能
我们把这个关系代进去之后
会求出来T'等于后面这一项
1/2·ma就是前面这个小a
表示的是入射粒子的质量
乘以靶核的质量
再除以它们俩质量之和
然后再乘上一个入射粒子的速度
当然这个va指的是
实验室坐标系里面的速度
它的平方
动量呢
在这个地方要注意
因为质心是不运动的
然后我们其实也可以把相应的
关系式代进去之后你会发现
在质心坐标系里面
它的动量是零
这个正是我们在质心坐标系里面
做理论分析的很重要的一点
就是在这个里面总动量是零
反应前的总动量是零
反应后的总动量也是零
这个是一个质心坐标系
后面这一项我们说
两个质量的乘积
除以两个质量之和
我们把这个称为这个体系的
折合质量或者约化质量
可以用一个μ去表示它
我们来看一下两个坐标系里面
动能之间的关系
其实前面已经得到了这个关系
就是T'等于什么
把那个式子写下来
然后把这个式子这里面
整理出一个Ta来
就是得到了两个坐标系里面
动能的一个关系
剩下的这些部分
我们可以整理成一个Ta
就是入射粒子的动能
所以可以写成T'=[mA/(ma+mA)]·Ta
也就是说
这个质心坐标系里面的动能
比实验室坐标系里面的动能
要小一点
小不了多少 但是要小一点
我们把T'叫做相对运动动能
就是质心坐标系里面体系的动能
这个是给出来两个坐标系动能的
一个关系
显然我们要注意这个T'
是质心坐标系里面的物理量
所以从这个地方显然可以看出来
和速度相关的这些物理量
显然和坐标系的选择是有关系的
你不同的坐标系的选择
速度是不一样的
速度不一样呢
动量能量就是不一样的
根据动量守恒定律
我们说如果我们选择
质心坐标系里面去讨论
一些物理量的过程
讨论核反应的过程
反应前后整个系统的动量
都是零
反应前是零
反应后显然也是零
反应后的动量是零
会给我们分析
核反应阈能等等这些过程
带来很大的方便
选择合适的坐标系
为某些问题的讨论和分析
会带来方便
质心坐标系统中进行理论分析
是比较方便的
但实验测量到的一些数据
都是相对于实验室坐标系的
因此我们要清楚
两个坐标系的一些定义
包括它们之间一些物理量的
转换关系等等
这节的内容就到这里
-1.1 基础知识、常量与单位
-1.2 原子核的构成、表示方法与相关术语
-1.3 原子核的大小与稳定性规律
-1.4 原子核的结合能
-1.5 原子核的自旋
-1.6 原子核的磁矩与电矩
-1.7 原子核的统计性质、宇称与能态
-课后作业--作业
-2.1 放射性衰变的基本规律
-2.2 递次衰变规律
-2.3 放射系
-2.4 放射规律的一些应用
-课后作业--作业
-3.1 原子核的衰变方式
-3.2 α衰变
-3.3 β衰变
-3.4 γ跃迁
-课后作业--作业
-4.1 核反应的概况
-4.2 核反应能和Q方程
-4.3 核反应截面和产额
-4.4 反应机制及核反应模型
-课后作业--作业
-6.1 辐射与物质相互作用概述
-6.2 重带电粒子与物质的相互作用
-6.3 快电子与物质的相互作用
-6.4 γ射线与物质的相互作用
-课后作业--作业
-7.1 统计学的基础知识
-7.2 放射性测量的统计误差
-7.3 电离过程的涨落与法诺分布
-7.4 粒子束脉冲的总电离电荷量的涨落
-7.5 时间间隔的统计分布
-课后作业--作业
-8.1 气体中离子与电子的运动规律
-8.2 电离室
--8.2.3 脉冲电离室的主要性能指标第一部分:能量分辨率
--8.2.4 脉冲电离室的主要性能指标第二部分:饱和特性、坪特性等
-8.3 正比计数器
-8.4 G-M计数管
-8.5 气体探测器小结
-课后作业--作业
-9.1 闪烁体
-9.2 光电倍增管
-9.3 闪烁探测器
-9.4 单晶闪烁谱仪
-课后作业--作业
-10.1 半导体与半导体探测器
-10.2 PN结半导体探测器
-10.3 锂漂移和高纯锗半导体探测器
-10.4 其他半导体探测器
-课后作业--作业
-12.1 活度测量方法
-12.2 符合测量法
-12.3 γ能谱解析
-课后作业--作业
-13.1 中子的基本特性与分类
-13.2 中子源
-13.3 中子与物质的相互作用
-13.4 中子探测的特点与探测方法分类
-13.5 常用的中子探测器
-课后作业--作业