当前课程知识点:核辐射物理及探测学 > 第十章 半导体探测器 > 10.2 PN结半导体探测器 > 10.2.2 PN结半导体探测器的输出信号
下面我们来介绍
PN结半导体探测器的输出信号
我们先把PN结半导体探测器
它的输出回路
把它的整个电路画出来
然后找到它的输出回路
这个地方和前面我们处理
另外两种探测器不同的地方在于
我们考虑半导体探测器的时候
需要考虑它结区不光是有电容
而且是有电阻
也就说它的电阻率没那么高
所以我们考虑
它有一个结电阻
有一个结电容
如果你的半导体探测器
不是工作在全耗尽状态下的话
它结区外面
它也会有材料本身的
一个电阻和电容
所以我们用Rs和Cs去表示它
所以我们把这个半导体
PN结半导体探测器
等效成一个电流源
这个电流源还是那个本征电流
它的内部和电子空穴漂移
所以形成的那个电流
我们叫它本征电流
这个和气体探测器一样
这样一个电流源
并上它本身结区的电阻
结区的电容
再串上就是结区外面的
电阻和电容
这么一个情况
这是它的一个回路
然后我们在接上附带电阻
再接上测量仪器
当然还要考虑杂散电容的存在
另外一个重要的地方
在于你加电压的时候
一定要加反向的偏压
也就是N那边是高压
然后P那边电压要低
这样的话才是它工作状态
也就是这个二极管
我们是反向加压的
不能正向加压
得到了这样一个输出回路之后
我们把它进一步做简化
一般情况刚才说了
我们是让它工作在全耗尽状态
全耗尽状态的话
也就说结区外面的电阻电容
我们给它忽略掉
这样的话得到的这个结果
和我们前面探测器的
那个等效电路其实变成一样了
只不过这个里面的R0
包括了三个部分
包括了这个结区的电阻
包括了负载电阻
包括了测量电路
本身的输入电阻
三个部分的一个并联
然后C就是它的电容
我们为了就是
把这个结电容和其它的电容
给它分开
我们知道结电容
随着工作电压是变化的
所以我们把这个结电容
给它拿到外面来
然后其它的部分电容
我们用Ca去表示
它包括了杂散电容
和测量电路的输入电容
所以最后我们也可以写出
这样一个输出回路
在电路信号已知的情况下
R0上面所形成的电压信号
它的一个关系
这个关系我们前面已经讲过
这个地方不再重复
用一个微分方程
去描述它就可以了
所以在这种情况下
如果I0(t)已经知道了
V(t)我们解这个方程
就可以得到了
这和我们前面分析电离室的
输出信号是一样的
我们来看一下
这个载流子的收集时间
也就是这个电流的持续时间
是多少
我们可半定量的估算一下
PN结探测器中
载流子的收集时间
这个载流子的收集时间
我们可以用一个公式去描述它
tc是载流子的收集时间
它等于4.6×10^-2×ε×ρ
ρ是这个电阻率
然后ε是它的介电常数
然后tc就是收集时间
例如我们是硅的材料
我们可以把分别的参数放进去
可以得到tc是多少呢
差不多是4.9个纳秒
所以我们说
PN结半导体探测器
载流子的收集时间是纳秒量级
这个电流
也就是电流的持续时间了
本征电流的持续时间很短
所以它的电压脉冲信号的
上升时间可以很快
这个是半导体
就PN结半导体探测器
它的时间的特性
其实是可以做得比较好的
我们看它的输出信号
首先看一下它的输出电荷信号
电荷信号
如果我们选择回路里面的R0 C0
也就是R0×(Cd+Ca)>>tc
tc是这个载流子收集时间
或者电流的持续时间
在这种情况下
PN结半导体探测器
它和我们前面讲述的
离子脉冲电离室是类似的
输出的电荷信号
就是N×e
N呢 就是这个载流子的数目
就是E/W
所以这个得到的电荷信号
Q=E/W×e
这是它输出的电荷信号
一般情况下
我们当然也是R0 C0
远远大于tc的
电流信号就是电子
和空穴在电场作用下
定向漂移所以形成的
形成的PN结半导体的
本征电流信号
我们可以用两部分去表示它
一个是I+(t)
就是空穴漂移
所形成的电流信号
I-(t)是电子漂移
所形成的电流信号
根据我们前面分析
电离室输出的电流信号
我们知道这两部分电流信号
它的方向其实是一致的
所以是直接一个相加的关系
而且我们前面
刚刚说过电子和空穴
它的漂移速度是差不多的
就是差别没那么大
所以这两部分电流
我们可以认为
它持续时间是差不多的
这个是它的一个输出电流信号
它输出的电压脉冲信号
我们就可以这样
得到它的具体形式
它基本上是一个上升很快的
这样的一个电压脉冲信号
上升快是因为它的tc比较小
就是说脉冲前沿其实是由tc
它的大小来决定的
上升很快
如果我们的R0 C0足够大的话
这种情况下
能够得到它
输出电压脉冲信号的
数值是多少呢
是N·e/C0
当然这个C0=Cd+Ca
这是它输出的
电压脉冲信号的幅度
这个里面的N呢
我们知道它是E/W
E呢 就是这个辐射损耗在你
探测器灵敏体积里面的能量
所以看出来这个E和h之间
就是和这个电压脉冲信号的
幅度之间会形成一个正比关系
当然这个正比关系要求
Cd+Ca是常数
它不能变 它要变了
这个正比关系就被破坏掉了
然后我们再看它的后沿
它的后沿是一个
指数衰减的一个情况
这个时间常数
衰减的时间常数
R0×C0
就是R0×(Cd+Ca)
这样的一个情况
这是它输出的电压脉冲信号
所以一般情况下
我们都是让它工作在
所谓的电压脉冲形的工作状态
就R0·C0>>tc
刚才说了h=N·e/(Cd+Ca)
我们说了这个结电容
和工作电压是有关系的
结电容随着工作电压它会变
你工作电压高了 大了
它这个Cd是变小的
所以这个情况
我们说当你所加的偏压
不是那么稳定的时候
我们知道任何一个工作电压
它都是有波动的
我们叫它有纹波
或者什么样的一个变化
这种情况下就会把这个变化
转移到Cd的变化上去
也就说它的结电容在变化
结电容一变 好
这个h就发生了变化
就是h有一个由于偏压的变化
而产生的变化
显然我们说这个是不利于
我们能谱测量的
我们能谱测量希望h和N之间
是一个很好的正比关系
如果你这个变化加进去
显然这个正比关系
就被破坏掉了
我们要想办法消除
或者减小这种影响
怎么解除呢
就是我们要用电荷灵敏性的放大器
来作为它信号的
就是第一极的放大器
电荷灵敏放大器
它的特点是输入电容很大
输入电容大
也就是C入>>Cd
这种情况下
我们只要保证你这个输入电容
是稳定的就可以了
因为你Cd的变化
不会影响到Cd+C入
就说它的变化使得你这个
两个电容之和的变化是比较小的
这样的话就会减小偏压波动
对于信号的影响
我们说如果电荷灵敏前置放大器
的反馈电容和反馈电阻
分别是Cf和Rf的话
这个放大器输出脉冲的幅度
我们就可以给它表示出来
这个是多少呢
h=Ne/Cf
这个Cf是这个
电荷灵敏前置放大器
本身的反馈电容
输出回路的时间常数
这个指的是这个电荷灵敏前置放大器
输出的时间常数
是Rf乘以Cf
当然这个是τ0
电荷灵敏前置放大器
它的特点是Rf会很大
通常是在G欧姆以上
这样的一个量级的电阻
所以这个Rf·Cf其实是一个
比较大的一个时间常数
我们通常可能是在毫秒量级
这样的一个情况
这个就是PN结半导体探测器
它的输出信号
大家要记住
PN结半导体探测器输出信号
直接的输出信号
要用电荷灵敏前置放大器去处理
你不能用这个电压或者电流的
这种前置放大器去处理
-1.1 基础知识、常量与单位
-1.2 原子核的构成、表示方法与相关术语
-1.3 原子核的大小与稳定性规律
-1.4 原子核的结合能
-1.5 原子核的自旋
-1.6 原子核的磁矩与电矩
-1.7 原子核的统计性质、宇称与能态
-课后作业--作业
-2.1 放射性衰变的基本规律
-2.2 递次衰变规律
-2.3 放射系
-2.4 放射规律的一些应用
-课后作业--作业
-3.1 原子核的衰变方式
-3.2 α衰变
-3.3 β衰变
-3.4 γ跃迁
-课后作业--作业
-4.1 核反应的概况
-4.2 核反应能和Q方程
-4.3 核反应截面和产额
-4.4 反应机制及核反应模型
-课后作业--作业
-6.1 辐射与物质相互作用概述
-6.2 重带电粒子与物质的相互作用
-6.3 快电子与物质的相互作用
-6.4 γ射线与物质的相互作用
-课后作业--作业
-7.1 统计学的基础知识
-7.2 放射性测量的统计误差
-7.3 电离过程的涨落与法诺分布
-7.4 粒子束脉冲的总电离电荷量的涨落
-7.5 时间间隔的统计分布
-课后作业--作业
-8.1 气体中离子与电子的运动规律
-8.2 电离室
--8.2.3 脉冲电离室的主要性能指标第一部分:能量分辨率
--8.2.4 脉冲电离室的主要性能指标第二部分:饱和特性、坪特性等
-8.3 正比计数器
-8.4 G-M计数管
-8.5 气体探测器小结
-课后作业--作业
-9.1 闪烁体
-9.2 光电倍增管
-9.3 闪烁探测器
-9.4 单晶闪烁谱仪
-课后作业--作业
-10.1 半导体与半导体探测器
-10.2 PN结半导体探测器
-10.3 锂漂移和高纯锗半导体探测器
-10.4 其他半导体探测器
-课后作业--作业
-12.1 活度测量方法
-12.2 符合测量法
-12.3 γ能谱解析
-课后作业--作业
-13.1 中子的基本特性与分类
-13.2 中子源
-13.3 中子与物质的相互作用
-13.4 中子探测的特点与探测方法分类
-13.5 常用的中子探测器
-课后作业--作业