当前课程知识点:核辐射物理及探测学 > 第七章 辐射测量的数理统计基础 > 7.2 放射性测量的统计误差 > 7.2.2 放射性测量的统计误差
我们下面来看一看
放射测量过程中的统计误差
由于放射性核衰变
是具有统计分布的
这是第一个原因
第二个由于射线与物质
相互作用过程也是随机的
那么这就使得
我们在某一个测量时间内
对样品进行测量时
得到的计数值
同样也是一个随机变量
这样我们就来看一看
探测器输出计数的统计分布
以及辐射探测数据的统计误差
我们以脉冲探测器来入手
那脉冲探测器的特点
是怎么样呢
它通常是输出脉冲的
输出脉冲数的
那么这个脉冲数
是怎么输出的
实际上是由t时间内
射入探测器的粒子数来决定的
而这又是由放射源
在t时间内
发射出的总粒子数来决定的
所以脉冲计数器的测量过程
我们可以划分为三个基本过程
首先一个放射源
它的衰变放出射线
那么在零到t这个时间段内
这个放射源发出的粒子数N1
是服从的泊松分布
这个泊松分布的期望值
就是N0乘以λt
然后这个放射源产生的射线
又被探测器所测量到
探测器对放射源
所张了一个立体角
那么这个立体角 例如Ω
那么只有Ω这个立体角的
才有可能打到探测器
那么自然4π-Ω
这是不可能打入探测器的
因此一个来自放射源的射线
是否能够进入探测器
这是一个01问题
是一个伯努利过程
那么自然
最终进入探测器的粒子数
N2它是服从泊松分布的
因为这是一个伯努利串
泊松过程
那么N2它的期望值是多少呢
就是N0乘λt
乘上4π分之Ω
这里边4π分之Ω
是每一个来自放射源的粒子
进入探测器的概率
那么进入探测器并不意味着
这个射线一定能够被测量到
因为像γ射线
这样的粒子
在被探测器测量
是需要一定概率的
是有一定概率的
因此一个粒子
能不能被探测器测量
它也是一个伯努利过程
这样最后被探测器
所测量到的这个粒子数N3呢
它是一个什么分布呢
它也是一个泊松分布
因为它是泊松串伯努利
再串伯努利
它是一个泊松分布
这里边一个射线
能够被探测器测量到的这个效率
我们用ε来表示
那么最终N3的期望值就是
N1的期望值乘上立体角因子
再乘上它的效率
本征探测效率
那么我们就得到了
关于探测器输出计数的
这个期望值
所以N3是一个三级型串级变量
那么如果源是非各向同性的
这个结论仍然是成立的
只不过这里边的立体角因子
4π分之Ω
做适当修正就可以了
我们来看看结论
放射源在t时间内
发射的粒子数N1
遵守泊松分布
探测器相应的输出脉冲N3
也遵守泊松分布
探测器输出脉冲数的平均值
为源发射的平均粒子数
与几何因子
以及探测器效率的乘积
如果源不是各项同性的
结论还对
只不过立体角因子做一点调整
就可以了
我们来看一看
辐射探测数据的统计误差
那么探测器输出的脉冲信号数目
服从统计分布
在m较小的时候是泊松分布
那么当m较大的时候
就变成了高斯分布
方差都是m
如果m比较大
我们就可以认为
m与有限次测量值的
平均值N拔
或者说单次测量值N相差不大
注意这里m是期望值
是我们实际中拿不到的
我们能够拿到的是这个
单次测量或者
多次测量这个N拔
那么对标准偏差的估计
就可以如下进行了
我们知道
σ是等于根号m的
可是m呢 我们拿不到
所以我们通常会近似
用根号下N拔
或者根号下
一次测量的结果大N
来代替这个σ
那么值得注意的是
我们这一页讨论的
σ这个标准偏差
仅仅是由
这个辐射测量过程的内在属性
统计涨落决定的
不包含其它因素
引起的标准偏差
那下面我们来看看表示
如果说计数测量结果
遵循的是泊松分布
那么结果就可以表示为
期望值加减σ
严格的他就是m加减根号m
但是我们通常拿不到这个m
我们会用多次测量的平均值N拔
加减根号下N拔来代替
或者我们甚至用一次测量结果
大N加减根号大N来代替它
那么任意一次测量的时候
我们知道
他都不会是期望值
而是在某一个范围之内波动
那么给出一个置信期间
围绕着期望值左边
和右边一个σ
那么在这个范围之内
落入的概率是多少呢
是68.3
这里边呢
我们把这个宽度称为置信区间
那么这个数目就称为置信度
在测量过程中呢
随着大N的增大
随着测量数值的增大
我们知道它的标准偏差
也是在增大的
那么以相对标准偏差
来表示测量值的离散程度呢
那其实是这样的
那么νN等于σ大N
比上大N
那么它整理完之后
他等于根号下
大N分之一
那从这来看
随着大N的增大
νN是在下降的
那么如果我们用νN来表示
它的精度的话
我们就知道一个测量过程
会随着你所测量到的
总计数的增多
而精度变得越来越好的
这也就是为什么
我们在测量过程中
要测量更多计数的原因
那么这一页的图给出来了
随着期望值的增大
标准偏差是在增大
这样一个效果
我们可以看到
从黑色 红色 绿色 蓝色
这样过来之后呢
他们期望值在增大的
我们也可以看到他的绝对展宽
是在越来越大的
这就说明随着测量数的增多
它的标准偏差是在增大的
那么这页图则是
另外一个处理结果
我们用的是相对涨落
N还是那个N
但是我们这边展示的相对涨落
我们可以看到
同样是黑色 红色 绿色 蓝色
但是每一个分布
它的宽度是越来越窄了
那么这个的意思就是
随着测量计数的增多
虽然我们上页看到的
绝对宽度是在增大的
但是它的相对宽度是越来越小的
这也就是测量精度
会随着N的增大
而不断变好的原因
那么下面大家来做一个估算
如果要使得探测器的计数
测量值的相对均方根偏差
达到20% 10% 1%
那么计数的测量值
分别应该达到多少呢
那么这个不难计算
ν等于根号N分之一
那么我们要使得
ν是20% 10% 1%
那么就要求这个n等于ν^2分之一
你把这个地方20% 10% 1%带进去
就会知道
要求计数的测量值
分别是25 100和10000
那么为了提高探测器计数的测量精度
应该怎么办呢
那么就是要求
这个νN要小
我们知道这个νN呢
他等于什么呢
等于源有多少个待衰变原子核
每一个原子核在时间t内
发生衰变的概率
然后Ω是摄像探测器的立体角
然后ε是它的本征探测效率
是由这些因素决定的
那么怎么才能减小这个呢
那么也就是要增大这项的分母
我们要增大探测器的立体角
要增大探测器的本征效率
我们要增大源强
我们要增大测量时间
通过这些方法
你就可以使得测量精度提高
那么这就是
放射性测量过程中的统计误差
-1.1 基础知识、常量与单位
-1.2 原子核的构成、表示方法与相关术语
-1.3 原子核的大小与稳定性规律
-1.4 原子核的结合能
-1.5 原子核的自旋
-1.6 原子核的磁矩与电矩
-1.7 原子核的统计性质、宇称与能态
-课后作业--作业
-2.1 放射性衰变的基本规律
-2.2 递次衰变规律
-2.3 放射系
-2.4 放射规律的一些应用
-课后作业--作业
-3.1 原子核的衰变方式
-3.2 α衰变
-3.3 β衰变
-3.4 γ跃迁
-课后作业--作业
-4.1 核反应的概况
-4.2 核反应能和Q方程
-4.3 核反应截面和产额
-4.4 反应机制及核反应模型
-课后作业--作业
-6.1 辐射与物质相互作用概述
-6.2 重带电粒子与物质的相互作用
-6.3 快电子与物质的相互作用
-6.4 γ射线与物质的相互作用
-课后作业--作业
-7.1 统计学的基础知识
-7.2 放射性测量的统计误差
-7.3 电离过程的涨落与法诺分布
-7.4 粒子束脉冲的总电离电荷量的涨落
-7.5 时间间隔的统计分布
-课后作业--作业
-8.1 气体中离子与电子的运动规律
-8.2 电离室
--8.2.3 脉冲电离室的主要性能指标第一部分:能量分辨率
--8.2.4 脉冲电离室的主要性能指标第二部分:饱和特性、坪特性等
-8.3 正比计数器
-8.4 G-M计数管
-8.5 气体探测器小结
-课后作业--作业
-9.1 闪烁体
-9.2 光电倍增管
-9.3 闪烁探测器
-9.4 单晶闪烁谱仪
-课后作业--作业
-10.1 半导体与半导体探测器
-10.2 PN结半导体探测器
-10.3 锂漂移和高纯锗半导体探测器
-10.4 其他半导体探测器
-课后作业--作业
-12.1 活度测量方法
-12.2 符合测量法
-12.3 γ能谱解析
-课后作业--作业
-13.1 中子的基本特性与分类
-13.2 中子源
-13.3 中子与物质的相互作用
-13.4 中子探测的特点与探测方法分类
-13.5 常用的中子探测器
-课后作业--作业