当前课程知识点:分数域信号与信息处理及其应用 > 第2章 分数域定义与性质 > 2.2 分数傅里叶变换的性质 > 2.2 分数傅里叶变换的性质
同学们好
上节课我们已经讲了分数傅里叶变换的
积分核定义
那么这节课我们来探究一下
分数傅里叶变换的性质
主要的内容分为两个部分
第一部分是分数傅里叶变换的时频统一性
第二部分我们介绍分数傅里叶变换的
一个非常重要的性质
分数傅里叶变换的可加性
首先我们回忆一下
分数傅里叶变换的积分核定义的推导过程
我们上节课内容已经说过了
傅里叶变换具有基于Hermite特征函数的
算子表示
当把特征值分数化之后
我们就得到了对应的分数傅里叶变换的
基于Hermite特征函数的表达形式
当把特征值特殊化
令p等于1的时候
对应的特征值就变成e^-jnπ/2
这个时候就对应于傅里叶变换的
基于特征函数的定义形式
因此 在基于特征函数的定义方面
分数傅里叶变换和傅里叶变换的关系
已经非常清晰了
对于基于积分核形式的分数傅里叶变换的
定义与傅里叶变换的定义
我们上节课已经给出了
当p=1时
可以把分数傅里叶变换的积分核
退化为傅里叶变换的积分核
简要回顾一下
对于分数傅里叶变换
当α=π/2的时候
cotα=0
sinα=1
很显然可以推导出傅里叶变换的
积分形式的定义
我们看右边的图
相当于分数傅里叶变换
当其旋转角度为90°时候
就退化为我们熟悉的傅里叶变换
那么当旋转角度趋向于0
它能不能退化为时域呢
如果可以的话
那么分数傅里叶变换
就具有时频统一的特性
首先对分数傅里叶变换的系数进行处理
我们希望得到
√(1-jcotα/2π)=exp[-j(π/4-1/2α)]/√(2πsinα)
进而便于我们后期进行相关的推导
具体看一下化简过程
首先把原来系数的分子分母都乘以sinα
之后利用2倍角公式把它展开
展开之后我们合并
通过配方得到一个平方
进一步化简就可以实现
√(1-jcotα/2π)=exp[-j(π/4-1/2α)]/√(2πsinα)
系数替换完之后
我们来看一下 下一步的操作
当α趋向0时
对应的sinα正比α
cotα正比于1/α
把它代进来
之后我们对指数部分进行一个整理
然后配方就可以得到(t-u)²
这个表达形式对于后面的证明
是至关重要的
这里面的化简过程
对于一些基础比较好的同学来说
其实是比较简单的
我这里已经做到比较细致
希望基础不太好的同学也可以跟得上
对于e^-jπ/4
很明显它等于√(-j)
所以在表达式中用√(-j)代替e^-jπ/4
这样就得到了当α趋向0的时候
F^α→0[f(t)]其实就是一个积分
积分里边又套了一个α趋向0的求极限
如果分数傅里叶变换具有时频统一性的话
那么它最后的结果应该是
F^α→0[f(t)]等于f(u)
这里边我们给出一个极限的表达形式
Δx等于limα趋向0
1/a√(π)e^-x²/a²
对应的图像变化就是右边的动图
可以看到当α趋向0 的时候
函数确实是慢慢地变成了Δ函数
然后进行变量替换
a²=j2α
x=t-u
就可以得到下面的式子
Δ(t-u)等于limα趋向于0
1/√(j2απ)exp[-(t-u)²/2αj]
通过观察发现
大括号里边内容其实就等于Δ(t减u)
所以我们用Δ(t-u)代替求极限操作
这个时候当分数傅里叶变换
α趋向于0的时候
我们把它作用到f(t)上
结果为Δ(t-u)f(t)的积分=f(u)
此时 我们就证明了分数傅里叶变换
可以退化到时域
也就是说它具有时频统一的特性
直观地表示就是一个较为复杂的
分数傅里叶变换积分核的定义
当α趋向于0的时候
那么这个作用其实就变成了恒等变换
退化到时域
此时时频统一性我们已经全部证明完了
当α=π/2的时候
也就是说当旋转角度是90°的时候
对应到的是频域
当α趋向于0
它对应的是时域
所以说分数傅里叶变换
既包含时域又包含频域
具有时频统一性
第二部分内容我们要讲一下
分数傅里叶变换的可加性
这也是分数傅里叶变换的一个重要性质
对于分数傅里叶变换的基于积分核的定义
具有可加性
直观地理解一下
就是当把F^β作用到函数f之上
对这个结果再做一个
F^α的分数傅里叶变换
最后的结果就等价于在f(t)上
直接作用一个F^α+β的分数傅里叶变换
从这个图中我们可以看出
我们先对函数f做F^β的一个分数傅里叶变换
把它变换到s域
之后再对它做一个F^α的分数傅里叶变换
变换到u域
那么这两步的结果就相当于直接
从t域做一个F^α+β的分数傅里叶变换
直接到了u域
这就是分数傅里叶变换可加性的
一个直观的理解
对于函数f
先对它作用F^β的分数傅里叶变换
对这个结果再做一个F^α的分数傅里叶变换
把这两个过程用数学表达来表示一下
首先 凡是带有β项的
它其实为分数傅里叶变换F^β所对应的
积分表达形式
此外 我们对这个结果做F^α的
分数傅里叶变换
同理 凡是带有α这一项的
它就是分数傅里叶变换F^α所对应的
积分表达形式
这个时候就完成了分数傅里叶变换
先转β角度
再转α角度所对应的公式表示
我们想要证明的是转两次
相当于从t直接转到u
也就是说相当于旋转了α加β角度的
分数傅里叶变换
对应的变量只有两个
一个是原来的t和变换域的u
在后续的证明过程中
目的就是想办法把s去掉
这是我们证明的一个思路
首先我们把系数简化一下
写成C_αC_β
观察式子
带有u²的项其实是我们想保留的
而对于带有s和t的项
我们先把带有s的项放到一起
带有t的项放到一起
因为想保留的是t
所以交换一下积分顺序
把带有t的项尽量提出来
然后这个时候u²项提出来了
t²项提出来了
f(t)也提出来了
所有带有s的项
把它们放到大括号里边
下一步我们想要处理这些带有s的项
我们刚刚讲过
对于分数傅里叶变换可加性的性质证明
其实就是把带有s的项处理掉
在处理之前我们来看一个结论
exp[j(Ay²+By)]这样一个积分
等于(π/A)^1/2e^1/4jπe^-jB²/4A
也就是说左边的带有积分的表达形式
等于等式右边没有积分号的表达形式
那么我们来分析一下想要处理的
s项的积分项
它与背景1公式的左边形式是类似的
当令A=1/2(cotα+cotβ)
B=-(u/sinα+t/sinβ)
就利用背景1所给出的公式
将积分号去掉
得到√(2π/cotα+cotβ)
exp(1/4jπ)exp[-j(u/sinα+t/sinβ)²/2(cotα+cotβ)]
然后进行化简
化简的关键在于cotα+cotβ
利用三角函数之间的关系
对它化简后得到
cotα+cotβ=sin(α+β)/sinαsinβ
进而得到原来带有s项的
积分表达式就化简成
√(2πsinαsinβ/sin(α+β))exp(1/4jπ)
exp[-jsinαsinβ/2sin(α+β)
(u/sinα+t/sinβ)²]
此时我们已经看到在公式里出现了
α加β的相关项sin(α+β)
通过刚刚的计算
我们就可以把带有s项的积分表达式
化简成不带有积分项的表达式
同时我们发现
在这个新的表达式中
已经把s项去除了
达到了我们要去除s的目的
接下来我们把最新表达式带到
原来表达式中
然后进行相关的化简合并
最后就得到带有t²项的表达形式
带有u²项的表达形式
还有一个带有tu的表达形式
现在的这个式子其实已经非常接近于
F^(α+β)的表达形式
然而对于每一个变量的t²项 u²项
tu项前面的系数是非常复杂的
所以我们就想把它进行化简
t²项 u²项前面系数是一样的
所以对于系数我们只要处理其中的
一个就可以了
对于cotβ-sinα/sin(α+β)sinβ
利用三角函数的性质
进行相关的计算
计算完之后我们就可以发现
cotβ-sinα/sin(α+β)*sinβ=cot(α+β)
类似的u²项前面的系数
当然也是cot(α+β)
这个时候我们就可以得到积分项里面的
相关项的形式中出现了
cot(α+β)和sin(α+β)
这和F^(α+β)的积分核定义是非常匹配了
但是现在还没有处理系数部分
系数部分它能不能实现匹配呢
对于系数我们把它展开
也就是我们想要证明系数等于
√(1-jcotα+β/2π)
首先证明
√(1-jcotα/2π)=exp[-j(π/4-α/2)]/√(2πsinα)
这个过程比较简单就不具体展开了
同样是利用三角函数的性质进行
对于目前的系数
用exp[-j(π/4-α/2)]/√(2πsinα)
替换√(1-jcotα/2π)
用exp[-j(π/4-1/2β)]/√(2πsinβ)
替换√(1-jcotβ/2π)
然后进行相关的化简
就可以得到目前的系数等于
√(1-jcot(α+β)/2π)
到目前为止我们就已经结束了
分数傅里叶变换可加性的证明
这个证明过程为
对一个函数f施加F^β的
分数傅里叶变换后
再对它施加F^α的分数傅里叶变换
所得的结果就等价于直接对f作用一个
F^α+β的分数傅里叶变换
本节课的内容结束 谢谢
-1.1 分数傅里叶变换背景与理论
-1.2 分数傅里叶变换应用
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--第1章 讨论题1
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-2.1 分数傅里变换的定义
-2.2 分数傅里叶变换的性质
-2.3 一维/二维分数傅里叶变换
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-3.3 功率谱
--3.3 功率谱
-3.4 分数功率谱
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-4.1 傅里叶域均匀采样定理
-4.2 分数域均匀采样定理I-采样信号的分数域谱分析
-4.3 分数域均匀采样定理II-信号重建
-4.4 傅里叶域带通采样定理
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-5.1 多分量chirp信号检测与参数估计方法
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-5.3 基于分数傅里叶变换的时延估计
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