当前课程知识点:超短脉冲激光技术 > 第二章:介质基本特性 > 2.2 非线性&2.3 耗损 > 非线性(二)&损耗
非线性效应应用在哪儿
我们说非线性折射率
一个最主要的内容刚才说过了
要讲锁模
它是锁模的主要机制
锁模的主要机制来源于哪儿
来源于自相位调制、互相位调制
和四波混频
这三项之间是怎么来讨论的
我们给一个总体的概念
我们考虑最后一项是四波混频
有4个波相互作用
这四个波相互作用
如果假设这4个波都是线偏振的
看一下它们相互作用
有4个波合成了光场
光场用电场的形式来表示
因为光波是光波频段的电磁波
因此光波也用电场来表示
它的非线性极化的表达式
就是后面的式子
然后看一下第四个光波
它的极化强度跟谁有关
左边式子得出来这个式子
我们看到在这个式子中主要有3项
第一项是E4的模的平方再乘以E4
也就是说第四个光波
它自身的光强调制它自己
自己调制自己所以叫自相位调制
就是SPM效应叫Self-phase Modulation
第二项看前面就是E1模的平方
加上E2模的平方加E3模的平方
跟第四个波E4的相互作用
也就是说别人产生的效应
对我来进行调制
所以就叫相互之间的调制
叫互相位调制
第三个部分看到就是E1E2E3
它们之间会产生跟第四个极化波有关系
这个里头需要注意的是
只需要注意的
它里头有一个相位匹配的关系
有一个θ角的关系
这个就叫四波混频
那三个波合起来产生第四个波
就叫四波混频
四波混频和SPM以及XPM有啥区别
前两项是不需要相位匹配的
四波混频是需要相位匹配的
因此在通常的系统中
四波混频效应是比较弱的
原因就是因为得找到相位匹配的条件
它才能够产生四波混频
而自相位调制和交叉相位调制
它没有四波混频的相位匹配的限制
所以它更容易产生一些
所以就说产生了非线性折射率
非线性折射率把它实际上
看一下非线性折射率到底跟谁有关
给一个具体的例子
具体的例子叫什么
就是非线性效应产生的
折射率的变化
等效于一个Kerr透镜
就是等效于一个透镜
一说透镜大家就很明白了
有凸透镜有凹透镜
当一束光经过凸透镜的时候
光就会聚焦
这个凸透镜
长的是这个样子的
它为什么能够聚焦呢
是因为它的相位
相位等于knL
是跟n乘以L有关的
n乘以L是光程
所以在这个凸透镜中
折射率这一块玻璃
它所有的这块玻璃
它的折射率是一个常数
但是光经过透镜的时候
它的长度不一样
走在透镜的不同的位置
它走的长度不一样
因此它就会产生一个相位差
造成了透镜可以聚焦
Kerr透镜是什么意思呢
Kerr透镜它也跟相位有关
仍然是k乘n乘以L
只不过这个时候
这个透镜就是Kerr透镜
它相当于长得跟凸透镜不太一样了
它是相当于是一个平板的介质
它为什么还有聚焦的特性呢
就是刚才说的
相位中光程中n乘以L
虽然这块介质它的
实际的物理长度L是相同的
但是它的光线的折射率n是不一样的
n为什么不一样
说过了刚才因为我们产生了
非线性折射率
等于n0加上一个n2∣E∣的平方
非线性介质它实际上
大家看这个形状
它是一个平的一个平板的形状
如果它的折射率
也是一个均匀的折射率
那这个时候就相当于一束光
透过了一个平板玻璃
那它就不会相互作用
平板这个光就穿过去了
但是如果介质
它的折射率分布发生了变化
中间部分它的折射率高
边儿上的部分折射率低
那其实它相当于也就
变成了一个凸透镜的作用了
所以这个时候
看着它的样子是一个平板
但其实它的作用是一个凸透镜的作用
为什么它的折射率会发生变化
就是因为刚才说的Kerr效应
Kerr效应看这个表达式
n等于n0加上一个n2∣E∣的平方
如果光场它的强度高
它的折射率就高
如果它的强度低它的折射率就低
所以这样它的平板中
它的折射率就不一样了
而折射率的分布是由于
入射的光的光强不一样造成的
什么时候入射的光的光强不一样呢
看一下左边的脉冲
说过它是一个脉冲的形状
这个脉冲它虽然是在时间域
横轴是一个时间域
在时间域中看一下
就是说脉冲来的时候
你先看它脉角
这个时候它的强度是比较低的
然后它随着它慢慢慢往里走的时候
到了中间的时候
它的光强就变得比较强了
然后它再往前走的时候
右边尾巴光强就下来了
因此光脉冲中
它本身根据你进来的时间的位置不一样
也分为高强度和低强度的部分
高强度的部分
也就是红颜色的部分
它经过介质的时候
它的折射率就会比较高
而低强度的部分它经过介质的时候
它的折射率就会比较低
它就产生了透镜
它的折射率不一样
就使得透镜的焦距发生了变化
强度高的焦距就小
它的聚光经过它的时候
它的聚焦能力就强
而强度低的这部分
它产生的折射率低
因此它的聚焦能力就弱
所以它的聚焦能力就差
聚的光斑就比较大
所以就看第二个图
红颜色的部分
就是光强强的这部分
它聚焦的光斑就小
而光强弱的部分它聚焦的光斑就大
这个时候如果我们在前面
加一个光阑
就是加一个小孔
这个小孔的大小
我让它刚好跟光强强的这部分光
聚焦的大小一样
就是光强的这部分就穿过
这个小孔就过去了
而弱光部分因为它的光斑比较大
它经过不了小孔所以它就被挡掉了
也就被损耗掉了
这个是在空间光中的表达形式
在时间域上
我们表现出来是什么形式
就看到右边的脉冲形状
就是强度高的这部分光
就经过这个小孔就过去了
而强度低的这部分它过不去
就被挡掉了
脉冲原来是一个比较宽的脉冲
经过Kerr透镜
再经过小孔光阑它就被压窄了
这个就是我们说的Kerr透镜
Kerr透镜就可以锁模
这个是整门课中
一个很关键的一个概念
我们再介绍一下
其它的两个概念
一个叫受激喇曼散射
因为在这门课中后面
也会涉及到受激喇曼散射
受激喇曼散射的机理
看一下这个图
这个图中有三个能极
一个是基态 一个上面是一个激发态
中间还有一个能极
这个能极是由
介质的分子振动造成的能极
是由介质本身就是分子
它在里头振动也会产生
一个类似的能极
如果有一束光进来
它从基态跃迁到激发态
当它从激发态往下跃迁的时候
它就会跃迁到振动能级上
这个能级通常管它叫斯托克斯能级
这个时候输出来的光的波
和入射的光波的频率就不再一样了
从这个图中可以看到
入射的光的光波
其实是等于输出的光的光波的能量
加上斯托克斯能级产生的这部分能量
这个就叫它受激喇曼散射
受激喇曼散射通常的来说
也是非线性效应
所以它这个部分也是比较小的
受激喇曼散射它会有增益
增益的大小怎么来算
用喇曼增益谱公式来计算
也就是光强随着传输距离的增加
它会有一个变化
这个变化跟谁有关
第一跟喇曼增益系数有关
第二跟泵浦光强有关
第三还跟产生的
Stokes光的光强有关系
这个式子可以画出它一个图
这个是熔融石英的喇曼增益曲线
大家可以从这个曲线上可以看得到
就是横轴代表的是平移
它有一个峰值
这个峰值是在13.2个THz
也就是说当一束光
在经过喇曼系统的时候
如果有喇曼增益的话
入射光的光波长
就会移到另外一个波长去
移了多长
移了跟材料的喇曼增益曲线有关
就跟Δν有关
如果有一束探测光
比方说一微米的光过来
它经过熔融石英以后
如果有喇曼效应的话
它就会往长移一个波长
就加多少
加大概50个纳米
喇曼平移的频率的移动
Δν等于13.2THz
这个是一个常数
如果把它换算到光谱中去
大家知道光谱因为
有一个λ平方分之一
跟不同的波长的位置是有关系的
所以13.2THz大概对应的是50纳米
它不是一个常数
所以光经过这个介质的时候
它就会一段一段一段的往长移
这个是有探测波的时候
如果没有探测波
这个系统如果喇曼增益够大的话
它也会产生自发喇曼辐射
这个是喇曼效应
还有一个效应呢叫受激布里渊散射
这门课受激布里渊散射
涉及到的比较少
大家了解一下就可以了
这个就是这门课的
非线性效应这一部分
现在介绍一下损耗特性
损耗大家知道是无处不在的
什么时候都会有损耗
这个概念大家也比较熟悉
只给一个简单的定义就好了
损耗系数一般有两种定义
一个是说如果P0是入射功率
它经过一段距离以后
因为被损耗所以输出功率就下降
输出功率和输入功率之间的关系
是一个e指数的关系
P0等于e的负的αL
α就代表的是损耗系数
还有一个定义是用dB数来表示的
dB数其实就是取log以10为底的对数
然后再乘以10
这个就是损耗的另外一个定义
因为有的时候这个损耗比较小
所以用分贝数表示会比较容易一些
这个也是P输入和P输出
通常来说如果用这个式子来算的话
大家知道输出功率比输入功率肯定是小
所以这个数求出来
应该是一个负值
但是一般大家都知道损耗
肯定是消耗掉了
所以一般损耗用正数来表示
这个损耗的分类
以光纤来分
损耗分为这几大类
一个叫吸收损耗一个是散射损耗
一个是弯曲损耗
一般的介质中没有弯曲损耗这个概念
光纤是因为它有一个很细它要弯
所以它弯曲的时候也会有损耗
普通介质就是上面两个损耗
散射损耗是没有办法的
就是它有制作缺陷
还有本征散射造成的
吸收损耗主要分为杂质离子的吸收
以及本征吸收
吸收损耗有的时候
在这个系统中
我们更关注的是吸收损耗
这个就是这一部分的内容
今天的课就讲到这儿
谢谢大家
-1.1 绪论
--绪论
-第一章 测试
--第一章 测试
-2.1 色散
--色散(一)
--色散(二)
-2.2 非线性&2.3 耗损
--非线性(一)
-第二章 测试
--第二章 测试
-3.1 锁模脉冲产生基本原理
-3.2 主动锁模方式
--主动锁模方式
-3.3 被动锁模方式
--被动锁模方式
-第三章 测试
--第三章 测试
-4.1 麦克斯韦方程&4.2 线性波动方程&4.3 非线性薛定谔方程
-4.4 高阶非线性薛定谔方程&4.5 数值解法
-第四章 测试
--第四章 测试
-5.1 色散的引入&5.2 群速度色散引起的脉冲展宽(一)
-5.2 群速度色散引起的脉冲展宽(二)
-5.2 群速度色散引起的脉冲展宽(三)
-5.2 群速度色散引起的脉冲展宽(四)&5.3三阶色散的影响
-第五章 测试
--第五章 测试
-6.1 SPM感应频谱变化&6.2群速度色散的影响(一)
-6.2 群速度色散的影响(二)&6.3 高阶非线性效应&6.4 SPM应用举例
-第六章 测试
--第六章 测试
-7.1 调制不稳定性&7.2 传统光孤子(一)
-7.2 传统光孤子(二)&7.3 其他类型孤子
-第七章 测试
--第七章 测试
-8.1 主方程
--主方程
-8.2 锁模光纤激光器数值模拟举例
-第八章 测试
-9.1 色散及色散补偿&9.2 棱镜对
--棱镜对(二)
-9.3 光栅对
--光栅对
-9.4 多层膜结构
--多层膜结构
-第九章 测试
--第九章 测试
-10.1 半导体可饱和吸收镜
-10.2 材料类可饱和吸收体
-第十章 测试
--第十章 测试
-11.1 克尔锁模固体激光器谐振腔设计
-11.2 克尔锁模激光器脉冲形成机制&11.3 典型固体激光器
-第十一章 测试
--第十一章 测试
-12.1 锁模光泵半导体薄片激光器简介
-12.2 基本理论
--基本理论
-12.3 锁模脉冲实验
--锁模脉冲实验
-第十二章 测试
--第十二章 测试
-13.1 光纤简介
--光纤简介
-13.2 光纤激光器锁模启动机制
-13.3 锁模脉冲类型
-第十三章 测试
--第十三章 测试
-14.1 啁啾脉冲放大器
--啁啾脉冲放大器
-14.2 啁啾脉冲展宽与压缩
-第十四章 测试
--第十四章 测试
-15.1 强度自相关测量法
--强度自相关测量法
-15.2 Frog测量法&15.3 Spider测量法
-第十五章 测试
--第十五章 测试