当前课程知识点:超短脉冲激光技术 > 第十一章:超短脉冲固体激光器 > 11.2 克尔锁模激光器脉冲形成机制&11.3 典型固体激光器 > 克尔锁模激光器脉冲形成机制&典型固体激光器
谐振腔的设计
谐振腔的计算我们已经算出来了
就是谐振腔中
任何一个位置处的光斑大小
咱们现在已经会算了
但是什么情况下可以锁模呢
那记得前面讲过
说这个在1991年的时候
第一次获得克尔自锁模的
那个实验是怎么获得的
在这个实验中
原来都是主动锁模
里头有一个声光调制器
或者是一个其它的调制器
当它把调制器
拿走的时候呢
发现锁模脉冲仍然存在
后来就发现了自锁模的现象
那自锁模但是它有的时候
激光器搭了之后
出的就是连续光
有的时候激光器搭的时候呢
敲一敲桌子
它就出了锁模脉冲序列了
原因是前面说过
讲过了
说它因为调制不稳定性
但是什么时候敲敲桌子
就能产生锁模脉冲序列
什么时候就不能产生锁模脉冲序列
不是所有的激光器
摆了敲敲桌子都能出来的
那什么情况下能够产生呢
这就是我们要讨论的问题
就是这个第二部分
克尔锁模激光器的脉冲形成机制
脉冲形成机制是什么原因呢
又回到这个图中
这个图中出现了多次了
右下角这个图是说高功率的部分
经过克尔介质的时候
它的光斑就变小了
而低功率的部分或者叫低强度的部分
这个强度在我们这里头
如果光斑面积是一样的话
就是强度和功率是一样的了
就是低强度部分的光
经过克尔介质的时候呢
它就被损耗掉了
也就是说它的光斑是比较大的
换句话说
就是光斑的大小是随着
在介质上的功率的大小
而发生变化的
而当变化率是负值的时候
就有可能产生克尔锁模
如果是正值的时候
那估计就大家就不用想了
就产生不了克尔锁模了
那因此呢引进的一个参数
叫做克尔灵敏度
就是克尔灵敏度呢
是把光阑
这个光阑放在某一处
可以放在
谐振腔中的任意位置处
就看它哪个位置
能够使得δ等于负值
这个时候δ等于负值和
光阑两个人搭配起来
就可以产生克尔锁模效应
那因此呢光阑
就是在谐振腔中
就会有一个硬光阑
先定义克尔灵敏度
克尔灵敏度等于什么呢
等于ω随着功率P的导数
那为了归一化所以呢
又除了一个ω就是ω分之一
dω比上dp呢
是P等于零的时候
因为是从一开始的时候
比较小的功率
看它有没有负值的效应
这个时候那就是说
在任何一个位置处
听见我说的话
在谐振腔中的任何一个位置处
如果它有这个效应
δ等于负值
在这个地方放一个光阑
就是灵敏度就可以等于负值
就有可能产生克尔锁模
我说的是有可能
因为激光器有可能产生不了
一般的来说是可以产生的
从理论上来说是可以产生的
那因此呢早期的时候
激光器中一般都是有一个硬光阑
就是实实在在的有一个光阑
放到谐振腔中那么通常来说
因为端镜处它的光斑变化率比较大
所以早期的时候呢
光阑一般都放在端镜处
比方说放在M3这个位置处
或者放到M4那个位置处去
但进一步的计算
大家又发现
就是说这个里头有可能
不要硬光阑也行
不要硬光阑是什么呢
再返回到激光晶体上来说
因为激光晶体它里头有两束光
一束是它本身的振荡光
产生的激光
还有一束呢是来的泵浦光
一定要泵浦光和振荡光有一个重叠区
才能够产生激光是不是
但是因为泵浦光和激光它们俩的光
波长是不一样的
所以它俩永远是不可能重合的
那因此呢可以让泵浦光
起到光阑的作用
也就是让泵浦光的
光斑的大小呢
比激光晶体的
上面的振荡光的大小略微小一些
泵浦光其实就
起到了一个光阑的作用
所以这个叫软光阑
所以现在大家看到的
克尔锁模激光器中
一般都没有硬光阑了
原因就是这个 但是设计起来呢
会更加的复杂一点
所以现在基本上就是在激光晶体处
尤其是如果做的是一个对称腔的话
希望是在腰斑处
能够实现这个
克尔灵敏度的这个效应
这样子就可以产生脉冲了
那么这个如果是一个克尔介质
在放在激光腔中呢
克尔介质大家刚才知道了
它是一个变焦距的透镜
因此可以把它
当成一个透镜来处理
所以看右边在这个谐振腔中
如果放一个克尔介质
在这其实就是说还是回来说是
那个钛宝石介质
克尔介质
如果它比较长的话
第二要讨论整个在这个系统中
它有一个克尔效应但是为了简化起见呢
可以假设如果克尔效应
是一个薄透镜 薄透镜的话
就把克尔介质就分成了三段
就是左边一段就是普通的介质
就没有克尔效应
右边一段也没有克尔效应
它中间加了一个透镜
透镜起到了克尔透镜的作用
就变成了下面的那个图形了
那因此呢它对应的那个abcd 矩阵
它的变换矩阵呢
就变成了下面的这个式子
就是1l01这是左边那个介质
再乘以中间因为它是一个透镜嘛
就变成了10负的f分之1和1
f就是克尔透镜
右边还有一个矩阵是1l01
这个代表右边的那半边介质
那所以在这个式子中呢
关键的就要求克尔透镜
它的焦距等于多少
克尔透镜焦距等于多少呢
那么下面这个式子就是
从真空进入到克尔介质
再到真空这个矩阵
因为真空是空气了
然后克尔介质
它本身有一个折射率n
所以考虑到这个效应的时候呢
这克尔透镜它的焦距就出现了
一个折射率n 的系数
这样子就可以求出来
克尔透镜的焦距fk
就等于下面的那个绿颜色的那个表达式
这个里头绿颜色的表达式中
有几个变量
一个是比较关键的
z呢代表的是介质的长度
就是或者叫晶体的长度
P0代表的是光束的功率
Pc代表的是叫做自陷临界功率
这个表达是在这个里头
它跟非线性效应有关
什么叫自陷临界功率呢
就是本身这个光束在介质中
它是有一个自聚焦效应
同时由于衍射
它还有一个发散效应
当功率达到
临界自陷功率的时候呢
它就达到平衡了
这个时候光斑就不变了
所以有一个特征参量
那有了这个式子呢
看到克尔透镜的焦距
其实就是主要跟
P0比上Pc有关系了是不是
那因此就是跟入射到
介质中的功率有关
并且就是功率高
它这个焦距就会变化
功率低随着功率的大小焦距
就会发生变化
这个是克尔效应在讲克尔效应的时候呢
顺便也讲一下
还有一个热效应因为
当有光强比较强的时候
介质会有一个热效应在里头
那热效应呢也等效为一个透镜
这个是一个热效应的透镜的模型
它的焦距是跟
在这个介质上的功率是成反比的
就是f分之1等于M1乘上一个P
入射功率这个式子比较简单一些
同样热透镜的焦距也是
它的变换矩阵
也是等于1l负的f分之1和1
左边也是一个一段介质
普通介质右边也是一个普通介质
那如果这个系统中
要同时考虑克尔效应和热效应的话
这两个镜子就叠加起来了
如果叠加起来以后呢
热克尔透镜的焦距f就等于f分之一
等于fk分之一加上ft分之一
因此可以得到这个
综合的透镜的焦距
其中克尔透镜
再写一遍克尔透镜的焦距
等于下面的这个表达式
有了这个之后
把这个式子代到
刚才的那个abcd矩阵中
就可以求出来当功率发生变化的时候
谐振腔内某一处的光斑的变化率
这样子就可以求出来了
那公式跟前面是一样的
可以求端镜谐振腔数
比方说刚才说的M1 M2镜子的距离
也可以求这个系统中
激光介质的腰斑的半径
都可以
反正只要把那个对应的abcd找对了
就可以了
找到了腰斑的半径之后呢
克尔透镜的灵敏度δ就求出来了
这个求出来之后呢
就可以画出一个图来
这个就是左边这个图
仍然是驻波腔的
就是折叠腔的钛宝石激光器
这个图中咱们加了一个棱镜对
画出来以后呢
就是意味着就是说这两个长臂
它们的长度不一样了
如果长度不一样
这个稳定区就分裂出两个稳定区来
就是右边的这个图
一个是从大概104大概是到107点几
还有一个稳定区呢
是从108点几大概到111点几
那么两个稳定区中间看到
两个稳定去中间是有一个gap的
这个是不稳的所谓的不稳
就是调激光器的时候是调不出光来的
然后在稳定区的
范围以内呢
看一下它的δ等于多少
所以这个图中的横轴
记着是那个M1M2
它两个镜子之间的距离z
这个纵轴谁呢
纵轴代表激光晶体
离M1镜的距离
用x 来表示
就看一下δ值
所以这是一个等高图δ值呢
跟这两个参数有什么关系呢
看一下就是第一
看一下左边稳定区域
左边这个稳定区看到呢它有两组曲线
一组曲线是实线一组曲线是虚线
再认真看一下这组实线呢
它的那个δ值是负值
虚线它的δ值是正值刚才过了
要想有克尔锁模效应
一定要δ值是负值
所以要取的是下面实线这部分
也就是说激光晶体
要离着M1镜子比较近才对
不能放在中间
并且呢画了几条曲线
就是越离中间的非稳区越近
δ值的那个绝对值越大
这个说明什么呢
这个说明在非稳区的
这个就是稳区的边缘处是越容易锁模的
所以这个就是它的克尔锁模的
谐振腔设计的基本原则
就是给出来第一要在稳定区
第二要在克尔灵敏度δ为负值的情况下
那这个时候就给出来一个指导原则
就是它第一个激光晶体
激光晶体不是在正中间
是要稍微偏离一点的
第二个就是谐振腔是在
这个稳区的边缘比较容易锁模
所以大家有的时候在调
如果大家有调钛宝石
激光器的经验的话
就是把激光器搭好了之后呢
先调出输出功率最大的那个位置
输出功率最大的那个位置
这个时候把激光晶体稍微挪一点
就往前挪一点或者往后挪一点
这个时候再敲敲桌子
基本上就能出来锁模脉冲了
如果这个位置放的不好
那把桌子敲烂了
它也出不来锁模脉冲
是这样子的那当然
这个右边的稳定区
也有一个部分也可以产生锁模
这个就是克尔灵敏
就是克尔效应产生的克尔锁模
它的谐振腔的设计原则
以及怎么计算
这个就是给出来的是
这一部分的工作
算出来之后呢
在经过比方说
这个谐振腔是不是调的好
这下就可以产生锁模脉冲了
有了这个之后就可以产生锁模脉冲
那因此呢
后面就给一些典型的固体激光器
锁模固体激光器
这个就是第三部分的内容
典型的固体激光器及几个例子
当然第一个说过了是钛宝石激光器
钛宝石激光器呢就是
它是一个把宝石里头掺了钛了
所以它就要掺钛蓝宝石
化学表达式它是一个三氧化二铝
很简单这个表达式
在三氧化二铝里头掺了钛
因此这个介质它有很多优势
很多优势是什么呢
就是第一
它的光谱是比较宽的
这看一下右边的它的能带图
激光能出光
是在两个能级之间跃迁
这个能级是说的E1和E2之间的关系
但其实在激光介质中
这个不是一个绝对值
它是分裂出由于各种原因
什么电子自旋轨道自旋了
它会把能级的分裂成一个能带
所以看这个图中呢上能级
和下能级它有很多个小的子能级
所以跃迁是在两个能带之间跃迁
所以钛宝石晶体呢
它的吸收谱和发射谱都比较宽
并且它的吸收谱和发射谱
长的还都挺好看的
基本上是一个很光滑的一个曲线
光滑就意味着的泵浦光
可以以容忍度它左右晃一晃
出光的就是
出光的光谱也会质量比较高
左边这个图是钛宝石的吸收谱
它的这个中心吸收峰呢
是在490个纳米左右
但是它的谱比较宽
所以可以有泵浦源可以有多条谱线
早期的这个钛宝石泵浦源
用的是氩离子激光器
大家知道氩离子有3条谱线
主要的谱线是在514和488
那现在呢
因为固体激光器发展的越来越好
所以现在用倍频YAG激光器
就是532的激光器用的越来越多
并且半导体激光器有的也可以直接泵
这是它的泵浦源
那么这个出光呢
发射谱呢是在大概峰值在790纳米附近
所以一般叫钛宝石是在800纳米出光
但是大家看一下它这个谱也非常宽
为什么强调谱非常宽呢
因为前面讲过了
这个的脉宽和谱宽的乘积
是等于一个常数的
那因此谱越宽的脉冲可以做的越窄
这也是为什么钛宝石
可以做成一个飞秒脉冲
理论上钛宝石可以产生
2到3个飞秒左右的脉冲的宽度
所以说目前为止获得的最窄的脉宽呢
大概是4个飞秒
再往后阿秒 阿秒就不是直接输出了
它就是有其它的技术了
这个装置呢是最早的一台
自锁模的掺钛蓝宝石激光器
就刚才说过了的克尔锁模
之前都不是克尔锁模
这个在1991年圣安格鲁大学
Spence他们做实验的时候
就是偶然发现说不加这个里面的
调制器也可以出现锁模脉冲
因此开展了这个研究
就是自锁模的开始
这是它的装置
大家看到就是很简单
中间有一个钛宝石
然后有4个腔镜
里面有一个小的那个filter
做它的调解作用
如果是要想获得窄脉冲呢
里头有一个色散补偿
加了一个棱镜对
那就是如果没有色散补偿的时候呢
那输出的脉宽是20个皮秒
加了色散补偿以后输出来的是60个飞秒
所以这个就是
克尔自锁模钛宝石激光器
有了这个之后
就是有各种研究
目前为止呢
就说的输出的最窄的脉宽呢
仍然是钛宝石
仍然是钛宝石激光器
它的这个装置
就是左边的这个装置了
这个里头的镜子
因为前面讲的时候说过
它的色散补偿是很重要的
色散带来的啁啾是线性啁啾
非线性带来的啁啾
只有脉冲中间那段是线性的
边儿上不是线性的
那因此呢它们俩的补偿
补偿的就不会完全补偿
那这个时候要想完全补偿怎么办呢
这个补偿就要
也跟非线性效应那个产生的时候
就要完全抵消才行因此呢
就产生了啁啾镜是
吧在前面咱们讲过啁啾镜
所以这个系统中它引入了几对啁啾镜
最后呢可以产生
一个4.5的飞秒的脉冲
它的谱宽是从600到1200的
所以这个谱是非常宽的一个谱
右边这个谱呢
下面这个图是一个线性谱
上面那个看着比较平坦的那个谱
是log图
同时呢
就还有一些其它的激光器出来了
其中有一组叫做
掺铬离子的飞秒脉冲激光器
铬离子呢有不同的材料
比方说有这个LISAF什么 LISGAF
还有这个Forsterite就镁橄榄石
还有这个YAG它有不同的基质
不同的基质
看一下左边的那个谱
其实这个镁橄榄石的谱
比钛宝石的谱还要宽
从原理上来说呢
镁橄榄石是可以获得更窄的脉冲
但是镁橄榄石是它有它的缺点
就是镁橄榄石
它的第一它的热导率不好
第二它的这个晶体不太均匀
所以现在商用的还是钛宝石激光器
右边的是掺铬离子的
它右边这个表
是掺铬离子的晶体的这个
吸收谱和发射谱那么这个发射谱呢
大家看一下
第一行就是LISAF和LISGAF呢
它们的这个输出的波长
大概是从800到1000
就是800左右
镁橄榄石呢
是在1160到1300
就是它对应的是那个零色散区
大家记得那个光纤的零色散点
是在1.3个微米
它对应的是波长
还有一个呢就是这个铬离子的YAG
YAG是在1.55微米波长
就是对应的是那个低损耗的通讯窗口
所以这个镁橄榄石和这个YAG
这两个激光器呢用的也是比较多
但是刚才说过了
就是它商用
为什么商用不大量的商用呢
就是它晶体本身有一些缺陷造成的
另外这个YAG这个掺的铬呢
是四价铬离子
但是这个铬离子在掺杂的过程中
它那个三价和四价它都存在
在这个介质中
而且这两个比例还不太好控制
所以它的这个增益也比较低
就是它这个铬离子的
这个它的一个缺点
所以图
给出来这个是Cr3+liSAF
Cr3+liSAF的这个谱
也相对的来说还是比较宽
另外呢它的泵浦源是红光
所以它的泵浦是比较容易的
红光半导体直接就泵浦了
这是它最早的
就是获得的脉冲的曲线是
它的大概是在11.5个飞秒
就是它获得的最窄的脉宽11.5的飞秒
然后镁橄榄石呢
就是它有它的问题
所以说用的不太多
YAG呢
刚才说过了三价和四价离子
它不太好控制但是它的优点是
因为它输出的波长是在1.5个微米
所以早期通讯窗口用的那个激光器
掺铬离子的YAG
还是有一些工作在里头做的
那镁橄榄石的输出脉冲
它的一个标志性的结果就是14个飞秒
没有达到想象的说可以很窄
它还不是太窄
铬离子的呢是最窄的是19个飞秒
这是在02年获得的
还有一族就是掺Yb的
就是掺镱离子
掺镱离子的介质镱离子呢
主要是跟那个掺钕离子Nd相比的
因为NdYAG在早期的四能级激光器中
就是连续激光器中NdYAG的
用的是非常多的
第一它是四能级 第二它的泵浦光
是在808个的纳米
因为808个纳米在半导体激光器中
是早期是很容易出来的
所以NdYAG激光器呢
用的是比较多
但是后来掺Yb的
这一族晶体出来之后呢
Yb的晶体它输出的波长也在一个微米
它的吸收谱看一下左边这个图
它的吸收谱是在976
976大家知道泵浦光是在976
输出光是在
大概是1040 1050左右
而那个Nd的激光器呢
它的泵浦光是在808纳米
输出就是1064个纳米附近
因此掺Yb比掺Nd呢有一些优势
就是优势是什么呢
第一个掺Yb它是一个准三能级系统
它还不是完全准三能级
因此它没有上能级的
激发态吸收的问题
所以它可以掺杂的就是
离子的浓度就会比较高
比方说掺Nd的
大概是在1%到2%的掺杂浓度
如果能掺杂浓度低
就意味着它的增益小
而Yb呢它可以掺杂浓度高
所以它可以输出高功率
并且因为掺杂浓度高
它可以晶体做的比较短
那晶体短的话大家知道
谐振腔中色散
主要是由于晶体引进的那晶体短呢
引入的色散也比较小
这也是它的一个优势
还有一个优势呢就是刚才说的
它的泵浦光是在976
它的输出光是在1040
因此它的泵浦光和输出光的
波长是比较相近的
它的量子效率就会比较高
量子效率等于hν振荡光除以hν泵浦光
这也是它的效率
所以呢它的量子效率可以到90%以上
而Nd的就会差一些
量子效率低主要产生的问题就是
因为有一部分能级的那个粒子
那个能量是由热消耗掉了
那如果是大功率的话呢
热就会比较严重了
所以是为什么现在说
掺益离子的激光器在大功率中
现在用的越来越多
这是它的一个优势
还有一个呢
它的光谱呢也可以做的比较宽
可以掺到glass里头
可以掺到玻璃里头
所以它获得的脉冲宽度也可以比较窄
就实现窄脉冲输出
所以这是Yb的优势
那么这个装置呢
是一个YbYAG 的激光器
在03年的时候呢
就已经获得了60瓦了
810个飞秒的脉冲输出
那么后面呢紧接着呢
就到了80瓦的输出了
这个就是它的
大家可以看到腔
看着是有点复杂
因为它的腔比较长
然后它在里头呢来折叠
折叠的时候用的里头的就是啁啾镜
那个啁啾镜就是做完整的色散补偿
所以可以获得窄脉冲
这个就是给的固体激光器的
主要的内容
就是一个怎么设计固体谐振腔
怎么产生克尔锁模
以及给了几个实际的例子
这一章就讲到这儿
谢谢大家
-1.1 绪论
--绪论
-第一章 测试
--第一章 测试
-2.1 色散
--色散(一)
--色散(二)
-2.2 非线性&2.3 耗损
--非线性(一)
-第二章 测试
--第二章 测试
-3.1 锁模脉冲产生基本原理
-3.2 主动锁模方式
--主动锁模方式
-3.3 被动锁模方式
--被动锁模方式
-第三章 测试
--第三章 测试
-4.1 麦克斯韦方程&4.2 线性波动方程&4.3 非线性薛定谔方程
-4.4 高阶非线性薛定谔方程&4.5 数值解法
-第四章 测试
--第四章 测试
-5.1 色散的引入&5.2 群速度色散引起的脉冲展宽(一)
-5.2 群速度色散引起的脉冲展宽(二)
-5.2 群速度色散引起的脉冲展宽(三)
-5.2 群速度色散引起的脉冲展宽(四)&5.3三阶色散的影响
-第五章 测试
--第五章 测试
-6.1 SPM感应频谱变化&6.2群速度色散的影响(一)
-6.2 群速度色散的影响(二)&6.3 高阶非线性效应&6.4 SPM应用举例
-第六章 测试
--第六章 测试
-7.1 调制不稳定性&7.2 传统光孤子(一)
-7.2 传统光孤子(二)&7.3 其他类型孤子
-第七章 测试
--第七章 测试
-8.1 主方程
--主方程
-8.2 锁模光纤激光器数值模拟举例
-第八章 测试
-9.1 色散及色散补偿&9.2 棱镜对
--棱镜对(二)
-9.3 光栅对
--光栅对
-9.4 多层膜结构
--多层膜结构
-第九章 测试
--第九章 测试
-10.1 半导体可饱和吸收镜
-10.2 材料类可饱和吸收体
-第十章 测试
--第十章 测试
-11.1 克尔锁模固体激光器谐振腔设计
-11.2 克尔锁模激光器脉冲形成机制&11.3 典型固体激光器
-第十一章 测试
--第十一章 测试
-12.1 锁模光泵半导体薄片激光器简介
-12.2 基本理论
--基本理论
-12.3 锁模脉冲实验
--锁模脉冲实验
-第十二章 测试
--第十二章 测试
-13.1 光纤简介
--光纤简介
-13.2 光纤激光器锁模启动机制
-13.3 锁模脉冲类型
-第十三章 测试
--第十三章 测试
-14.1 啁啾脉冲放大器
--啁啾脉冲放大器
-14.2 啁啾脉冲展宽与压缩
-第十四章 测试
--第十四章 测试
-15.1 强度自相关测量法
--强度自相关测量法
-15.2 Frog测量法&15.3 Spider测量法
-第十五章 测试
--第十五章 测试