当前课程知识点:超短脉冲激光技术 > 第十章:可饱和吸收体锁模 > 10.1 半导体可饱和吸收镜 > 半导体可饱和吸收镜(一)
现在我们来讲一下可饱和吸收体器件
以及相应的锁模举例
主要分为两个大的部分
一个是半导体可饱和吸收镜
还有一个是材料类可饱和吸收体
以及在激光器中的应用
先看一下半导体可饱和吸收镜
主要有这几个部分的内容
半导体可饱和吸收镜是什么样子的呢
大家看一下这个图片
半导体可饱和吸收镜
叫SESAM就是SESAM
是Semiconductor Saturable
Absorber Mirror
简称SESAM
这个是由半导体材料长出来的
所以它长出来就是看到的是一个片子
一般的来说有2英寸3英寸
甚至于更大一点的片子
那我们在用的时候呢
一般是把这个片子切成一小块
大概是3到5个毫米
因为半导体材料
对于这个热的效应很明显
因此把它放到一个热沉块儿上
让它散热
这个就是半导体可饱和吸收镜
我们主要第一部分
是讲这个镜子的结构以及它的基本原理
先看一下什么叫可饱和吸收效应
这个半导体大家知道
它有两个带
上面的叫导带
下面的是价带
导带和价带之间
如果上面有导带之间有自由电子
那么就叫导体
一般的介质它是没有自由电子的
这个时候如果有一束光打到这个介质上
在这个价带上的电子呢
就会吸收这个能量
跃迁到这个导带上来
产生一对电子空穴对
随着这个入射光的不断增加
那么这个电子就越来产生的越多
因此呢导带上有越来越多的电子
价带上有有越来越多的空穴
这个时候有光继续进入
这个时候导带和价带上的
电子空穴对就满了
这个时候它就不再吸收
这个入射光
这个时候入射光
就可以穿过这个介质
透射过去
这个时候我们就叫它饱和了
那因此呢这个里头有两个过程
一个就是在低功率的部分
这个介质对于这个光来说
是不透明的
这个光被吸收
当光强达到一定程度的时候
这个介质不再吸收这部分光
这个时候呢
这个介质相对于光来说
就是一个透明介质
这个光就可以穿过去了
这个过程我们就叫做可饱和吸收过程
这效应的叫做可饱和吸收效应
由此制作的器件叫可饱和吸收体
对于半导体可饱和吸收体来说
因为它的这个吸收层可以比较薄
半导体材料它的吸收系数
大概是在十的四次方每厘米
根据这个损耗的这个公式呢
吸收率如果需要达到1%的话
这个厚度只需要10个纳米就可以了
因此也可以把它做成
一个量子阱结构
同时半导体器件
它还有一个特性
叫做时间响应特性
有一个双时间特性
一个是带内载流子在
热运动的过程中
产生的这个响应
我们叫快响应时间
还有一个呢
是这个电子空穴对
在导带和价带之间的跃迁时间
这个叫在带间跃迁
对应的是慢响应时间
现在的问题就是说
我们为什么要做SESAM
为什么要做半导体可饱和吸收镜
主要有几个原因
前面说
固体激光器可以产生克尔锁模
但是克尔锁模呢它不能自启动
因此它需要一个自启动元件
在实验室中大家
有的时候我们会敲一下桌子
连续光就可以变成脉冲光
或者是把这个系统中加一个振镜
给它一个微扰
这个时候这个锁模才可以启动
那如果我们不想敲桌子
或者不想要振镜的话
就可以加一个可饱和吸收体
这个是它的产生的主要原因
后来呢这个可饱和吸收体
也可以被用于可饱和吸收锁模元件
作为慢饱和吸收器直接产生孤波
这个对应的是固体激光器中
有些介质它的克尔效应比较弱
因此需要一个锁模元器件
还有就是光纤激光器中
比方说NPE和8字形腔
它一般也不是总能自启动的
所以也希望
给它在腔内加一个可饱和吸收器
这个就是所说的
为什么可饱和吸收元件
要用在锁模激光器中
对于SESAM
最开始研究的时候
是在固体激光器中产生的
所以记着半导体激光器它的特性
就是有一个恢复时间快
因此它可以产生短脉冲
还有一个它可以集成
作为跟反射镜一块集成
集成成一个可饱和吸收镜
这个就是这一部分要讲的内容
半导体可饱和吸收镜SESAM发明
是由这个瑞士联邦工学院的
U.Keller教授发明的
那么它是把它放到系统中去
大家看一下右下角的铜块上
贴的黑颜色的那个就是一个SESAM
由此就可以产生锁模脉冲
从此呢
SESAM呢就开始被大家热烈的研究
SESAM的典型的结构
是这样子的一个图
大家看到一共有4个部分组成
从右边开始看
最右边这部分是衬底层
再过来是一个布拉格反射镜
再过来是可饱和吸收体
在可饱和吸收体前面有一个帽层
分别起什么作用呢
大家知道
长的半导体可饱和吸收层
非常的薄
就是非常薄的片
一般来说是你拿不起来的
需要有一个衬底给它支持者
所以它需要一个衬底
substrate只起一个支撑作用
那在这个衬底上面呢
想长一个布拉格反射镜
就是让它作为一个反射镜来用
因此这部分黑白道这部分呢
相当于是反射镜
然后其实半导体可饱和吸收体
真正的想要的是
那个可饱和吸收层
所以关键是红颜色的这一层
这个是可饱和吸收层
然后在这可饱和吸收层的前面呢
一般的来说
我们要么长一个保护层
就是给它一个提供一个高势垒层
另外也防止它被氧化
有的呢也加一个增透膜给它镀膜
这个就是半导体可饱和吸收镜的基本结构
那所以这个设计的时候呢
主要有两个部分
一个是可饱和吸收层
这一部分还有一个呢
就是它的布拉格反射镜这一部分
现在看一下半导体的基本概念
这个图给出来一个半导体的
它的能带结构
大家可以看到它有一个价带在下面
还有一个导带
那么对于半导体材料来说呢
它分为导带和价带
那么导带价带之间的这个gap
我们叫带隙
如果电子空穴对要想复合的话
就要跃过这个带隙
从价带跃到导带
或者是电子从导带跃到价带
另外它还有一个特性
就是在导带
或者是价带的这个带内
它的粒子也在里头在运动
这个运动产生的跃迁的
这个时间是非常短的
因此呢半导体结构
它是有一个双时间响应的
就是一个对应的是带内跃迁
粒子在里头跃迁
还有一个带跃呢
是带间跃迁
那么就会产生一个时间响应曲线
大家看一下曲线中的
红颜色的曲线分两部分
一部分就是变化比较快的快变峰值
这个对应的时间呢
就是带内跃迁时间
大概对应的是在100个飞秒左右
后面那部分就是缓变的那一变化的那部分
那个时间对应的是带间跃迁时间
那个对应的是载流子和空穴对的复合时间
一般是在纳秒量级
因此呢说半导体的时间响应的
主要是有了两个时间特征
那么跟量子阱有什么关系呢
我们说把可饱和吸收体这个材料
如果把它放到两个高势垒边儿上的话
就是左边有一个高势垒材料
右边也有一个高势垒材料
而只有中间的这个材料
让它变得非常的薄
那么从带隙的角度来说呢
就相当于是
看上面那个就是上边左边是一个
高势垒层
右边也是高势垒层
中间这个层是一个低势垒层
就形成了一个像阱一样的结构
并且当它的阱变得非常窄的时候
当它满足德布罗意波的
那个波长条件的时候呢
这个能级就变成了分裂能级
就形成了量子阱
所以管它叫量子阱
这个半导体材料有几个参数要
我们要讨论一下
第一个叫禁带宽度刚才说了
半导体材料呢它有导带和价带
那么导带和价带之间有一个禁带
这个禁带宽度取决于
材料对于波长的吸收特性
也就是说
这个半导体材料它的吸收波长呢
取决于带隙结构
带隙结构
禁带宽度怎么算的呢
禁带宽度一般的来说
半导体材料我们分为
用的比较多的是Ⅲ-Ⅴ族材料
大家用的比较多的是
比方说GaAs或者是InGaAs
或者是InGaAsP
那么它的这个禁带宽度怎么求呢
一般的来说
给了一个经验公式
这个公式给出来InGaAs这个材料
在无应变情况时候的
它的禁带宽度
这个里头就是In和Ga
它们俩的组分加起来等于1
如果In的组分是x的话
那么Ga的组分就变成1减x了
那根据这个组分x的不同
它的禁带宽度也是不一样的
所以这个公式呢
给出来禁带宽度
随着组分x的不同
算出来禁带宽度不一样
而我们又知道这个禁带宽度
对应的能级呢是等于hν的
这个ν就代表
吸收或者是辐射的
光子的频率
或者叫吸收或者辐射的光子的波长
这个公式是在300k
就是在室温下给出来的
这个时候呢
如果改变这个In组分的
这个组分大小
就可以得到不同的禁带宽度
也就是可以得到不同的波长
所以我们看一下这个图
这个图中呢
列出来几种常用的半导体材料
它的带隙这个不同
看一下常用的一个叫
GaAs
GaAs对应的波长
左边是它的带隙
以电子伏特来给出来
右边呢给出来是对应的波长
可以求出来这个GaAs
它对应的波长呢
是在这个872个纳米
然后再看一下
这个图往下看
InAs对应的波长呢
大概是在3.49个微米
那如果想要得到从
这个872纳米到3.9个微米之间的
这个波段怎么办呢
其实在这个里头
可以把GaAs里头掺一些In
然后根据这个In的组分不同
就可以得到不同的波长
这个就是设计
这个InGaAs的一个基本原理
那一般现在这个InGaAs
如果用在一个微米的话
就可以掺不同的In的成分
使它的这个带隙呢
对应着一个微米的波长就可以了
好除了禁带宽度以外
还有一个半导体材料
有一个基本概念叫晶格常数
晶格常数大家知道是什么概念
就是因为说半导体
它是一个周期结构的
它是按周期性结构排列的
那么这个周期性结构最小的
那个周期性结构呢
叫它晶胞
那么晶胞的尺寸就叫晶格常数
那不同材料
它的晶格常数是不一样的
但是刚才我们说了
在这个SESAM上
是在这个GaAs上
长InGaAs或者是长其它的材料
那这个时候两种不同材料
它们之间在晶格常数不一样
在堆叠的过程中
就会产生应力
大家就知道就是等于这个东西比较小
一定要给撑的大了
就有可能把它撑坏了
就造成缺陷
缺陷就会造成损耗
所以说在做这个材料的时候呢
希望如果用的是不同材料的时候
尽量让这两种材料它的晶格常数相等
因此在这个图中
我们还给出来一个横轴
对应的是晶格常数
那就是找相同的晶格常数来用
比方说还以这个GaAs举例
这个GaAs大家看
它上面是AIAs
就是GaAs和AIAs的晶格常数
基本上是相同的
那因此在长材料的时候
就可以长一层
一层GaAs一层AIAs
一层GaAs一层AIAs
这个是长DBR的时候
一般用的是这两种材料
但是呢
GaAs和InGaAs的这个晶格常数
就不太一样了
好这个是晶格常数的
主要的涉及到的问题
那么列一下几种基本的半导体片
它的禁带宽度 晶格常数
以及波长的这个数值
列一个表出来呢
通常用的就是举个例子
比方说GaAs AIAs InAs和InP
那禁带宽度呢
说过了禁带宽度是以eV以能量来表示的
它的单位使用的是电子伏特
一般得的是这几个式子
它对应的晶格常数
大家看一下晶格常数就是说
GaAs和AIAs基本上是相等的
所以GaAs和AIAs可以配对
因此在这个长布拉格材料的时候
用的比较多的是GaAs和AIAs配对的
同时呢对应不同的材料
它的对应波长也是不一样的
GaAs对应的是0.87个微米
AIAs是0.58
InAs是3.4810
InP是0.92
那就是根据需要的波长
选不同的材料以及不同的配比
那这个是晶格常数的关系
晶格失配呢
除了造成就是
刚刚说的应力导致的
缺陷以外
其实晶格失配
也会对能带产生影响
主要原因是什么呢
就是刚才说了
如果长的是两层材料
底下的材料
比方说它的周期是一个毫米
打个比方这个有点大
如果上面的那个材料
它的晶格常数是1.5个毫米
那么它们两个如果长到一块儿的话
下面这个材料就会被往开拽
所以这个呢我们就叫做张应变
它就会产生应变
那上边这个材料就会被压缩
其实就叫压应变
那么由于压应变和张应变的不同
对于禁带宽度也会产生影响
再举个例子
同样举InGsAs
如果长在GaAs衬底上
因为它们俩的晶格常数不一样
那它就会产生一个
跟晶格匹配相关的值
晶格常数呢
也会受到
里头的组分的影响
也会被微调
所以x如果不同的话
得到应InGaAs的晶格常数
也会略微不一样的
这是用的公式来计算的
那么有两个情况
就是一个是禁带宽度的计算
我们刚才说过了
禁带宽度也会被调制
这个是因为InGsAs是它的晶格常数
大于GaAs
因此呢存在的是压应变
这个时候禁带宽度计算公式
就会被微调一下
用的是这个公式来算
不是刚才的那个经验公式了
那么算出来之后呢
可以用它作为
可饱和吸收层
那在这个可饱和吸收层里头呢
这个厚度到底有多厚呢
刚才说过了
因为不同的材料
它之间会存在
一个晶格常数不匹配的问题
就会有产生应变存在
如果这个材料薄
拽一拽还能拽开
如果这个材料厚就很难拽开了
不是拽不开
就是把它拽断了
那因此呢
这个里头存在一个临界厚度的问题
所以一般的这个可饱和吸收层呢
它这个厚度不能太厚了
厚度跟谁有关呢
厚度跟这个In的配比
也是有关的
就是不同的In的配比
它的临界厚度算出来也不太一样
比方说
如果In的配比x是大于0.2的话呢
临界厚度一般的来说
大概是在10个纳米左右
而如果超过这个10个纳米去
刚才说的就会产生缺陷
产生位错
产生位错和缺陷的这个结果
就是非饱和损耗增加
还有一个就是In的配比
如果x等于0.53的话呢
InGaAs的晶格长度
就跟InP的晶格常数
在300k时就相等了
所以也可以把这两个材料
给它配起来
来做实际的使用
下一个概念就是量子阱
就刚刚说的了
那么因为这个材料能做的很薄
因此它就是一个薄层
但是这个薄层呢
不一定是量子阱
这个就是在两个高势垒层区
加了一个低势垒区
就是低势垒材料
比方说是InGaAs
两边如果做GaAs的话
GaAs的势垒要比InGaAs的势垒要高
因此呢InGaAs
就变成了一个势阱
这个瘦瘦的陷在这个阱里头了
这个阱呢比较薄
就是有两个原因
一个刚才说的有一个临界厚度的
这个限制
还有一个呢
是因为本身在应用的时候
在做可饱和吸收体的时候
它本身吸收率也要求的也不高
有几个纳米到十几个纳米就够了
因此那这个层就可以做的很薄
那什么时候才变成量子阱了呢
就是只有当这个阱宽
与德布罗意波的波长相比拟的时候
它才会有量子效应
这个时候就叫它量子阱
如果不是量子阱
也可以做可饱和吸收材料
记着只是说
刚好它这个跟德布罗意波相匹配了
因此呢就变成了一个量子阱
所以这个可饱和吸收层
就是一个量子阱层
最后一个特性就是可饱和吸收体
它有一个双时间特性
这个前面也提到了
那么快响应时间是由于带内
子带之间的这个载流子造成的
那么响应时间大概是在
100飞秒到200飞秒这个数量级
那么慢饱和响应主要是
带间的载流子跃迁复合造成的
就是要跃过禁带从价带
跃迁到导带去
因此它的这个宽度呢
大概是在几百个皮秒到纳秒
这个数量级上
这个就是它的曲线
跟刚才那个曲线基本上
看起来是差不多的
有一个快吸收曲线
还有一个慢吸收曲线
这是半导体可饱和吸收体的时间特性
-1.1 绪论
--绪论
-第一章 测试
--第一章 测试
-2.1 色散
--色散(一)
--色散(二)
-2.2 非线性&2.3 耗损
--非线性(一)
-第二章 测试
--第二章 测试
-3.1 锁模脉冲产生基本原理
-3.2 主动锁模方式
--主动锁模方式
-3.3 被动锁模方式
--被动锁模方式
-第三章 测试
--第三章 测试
-4.1 麦克斯韦方程&4.2 线性波动方程&4.3 非线性薛定谔方程
-4.4 高阶非线性薛定谔方程&4.5 数值解法
-第四章 测试
--第四章 测试
-5.1 色散的引入&5.2 群速度色散引起的脉冲展宽(一)
-5.2 群速度色散引起的脉冲展宽(二)
-5.2 群速度色散引起的脉冲展宽(三)
-5.2 群速度色散引起的脉冲展宽(四)&5.3三阶色散的影响
-第五章 测试
--第五章 测试
-6.1 SPM感应频谱变化&6.2群速度色散的影响(一)
-6.2 群速度色散的影响(二)&6.3 高阶非线性效应&6.4 SPM应用举例
-第六章 测试
--第六章 测试
-7.1 调制不稳定性&7.2 传统光孤子(一)
-7.2 传统光孤子(二)&7.3 其他类型孤子
-第七章 测试
--第七章 测试
-8.1 主方程
--主方程
-8.2 锁模光纤激光器数值模拟举例
-第八章 测试
-9.1 色散及色散补偿&9.2 棱镜对
--棱镜对(二)
-9.3 光栅对
--光栅对
-9.4 多层膜结构
--多层膜结构
-第九章 测试
--第九章 测试
-10.1 半导体可饱和吸收镜
-10.2 材料类可饱和吸收体
-第十章 测试
--第十章 测试
-11.1 克尔锁模固体激光器谐振腔设计
-11.2 克尔锁模激光器脉冲形成机制&11.3 典型固体激光器
-第十一章 测试
--第十一章 测试
-12.1 锁模光泵半导体薄片激光器简介
-12.2 基本理论
--基本理论
-12.3 锁模脉冲实验
--锁模脉冲实验
-第十二章 测试
--第十二章 测试
-13.1 光纤简介
--光纤简介
-13.2 光纤激光器锁模启动机制
-13.3 锁模脉冲类型
-第十三章 测试
--第十三章 测试
-14.1 啁啾脉冲放大器
--啁啾脉冲放大器
-14.2 啁啾脉冲展宽与压缩
-第十四章 测试
--第十四章 测试
-15.1 强度自相关测量法
--强度自相关测量法
-15.2 Frog测量法&15.3 Spider测量法
-第十五章 测试
--第十五章 测试