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下面我们给出
热力学第一基本假设
对于给定内部约束条件的
封闭 简单系统
其热力学稳定平衡态
能够完全由两个独立变量性质
加上系统内所有组分的
物质质量来完全描述
如果我们以n来表示
系统物质的组分数
那么完全描述
该简单封闭系统的
总变量数为n+2
其数学形式可以表示为
系统的热力学性质Y
是两个独立变量X1和X2
加上n个组分的
物质的质量或者摩尔数的函数
这里需要强调的是
所描述的系统必须是封闭 简单
而且是在给定的
内部约束条件下的
所描述的性质Y
必须是稳定的平衡态
所采用的变量必须是独立变量
也就是说
X1 X2和N_i必须彼此无关
这些条件 缺一不可
1898年法国物理学家和数学家
Duhem首次提出了该假设
因此该假设
又被称之为Duhem理论
下面我们通过一个具体的案例
来描述一下热力学第一基本假设
注意我用的是描述
我没说是证明
因为假设是不能够证明的
比如说
存在如图所示的一个封闭容器
里面装有纯液体及其蒸汽
请问
确定该系统的独立变量有哪些
这是一个封闭的
存在着汽液相平衡的简单系统
没有任何限制传质
传热的内部约束条件
因此它满足热力学
第一基本假设的条件
因此总的独立变量数应为3
那么是那三个呢
首先第一基本假设中
要求了系统的物质的量
由于容器里面
装有纯液体及其蒸汽
因此无论是物质处于液态
还是汽态
两者的加合总摩尔数
或者总质量是保持不变的
因此
我们可以调控的独立变量是N
关键在于
如何确定另外两个独立变量
我们可以选择
系统的体积和系统的温度
来作为独立变量
显然两者是相互独立互不影响的
一旦系统的N V T确定了
理论上说
我们可以完全确定这个系统
即相同的温度
相同的总体积
相同的总物质量
纯物质的液相和汽相的各个性质
是完全可以确定的
无论是谁做这个实验
只要保证这三个条件的一致
我们的结论就是一致的
这样就涉及了另一个重要的问题
对于该系统
我们是否可以选择
其它的变量作为独立变量
比如说 我们选择
系统的压力和温度作为独立变量
答案是不可以的
现在所确定的这个简单系统中
压力P和温度T是有关系的
因为在该封闭系统中
存在着汽液相平衡
我们知道
在描述汽液相平衡中
存在着一个著名的方程
克劳修斯-克拉伯龙方程
在这个方程中
压力和温度存在关联
因此两者不是独立变量
-前言1-本MOOC课程简介
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-前言2-课程内容
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-前言3-热力学所解决的问题
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-前言4-热力学问题研究方法
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-前言5-假设的研究方法
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-前言6-课程目标、教材和致谢
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-A. 热力学历史
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-本章内容概述
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-系统、环境与边界
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-测量
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-系统的状态
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-热力学第一基本假设
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-热力学第二基本假设
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-热力学过程
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-符号与单位
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-热力学第三基本假设与能量
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-热力学第四基本假设与总结
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-理想气体及其基本性质
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-封闭系统热力学第一定律
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-封闭系统热力学第一定律应用案例
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-开放系统热力学第一定律
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-开放系统热力学第一定律案例分析
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-2.热力学第一定律--Homework 2
-本章内容概述
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-热力学第二定律的引出——第三基本假设
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-热机和兰金热机
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-可逆性
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-可逆热机和热力学温度
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-克劳修斯定理
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-热力学基本关系式
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-流动系统的可逆功
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-热力学第二定律
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-小结
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-Homework3
--公告
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-Homework3--作业
-本章内容概述
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-题外话
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-平衡态-能量表达式
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-平衡态-其余表达式
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-本章内容概述
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-系统稳定性的数学表达形式
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