当前课程知识点:量子力学(上) >  第二章 波函数与薛定谔方程 >  2.1波函数 >  2.1.7 力学量的平均值和力学量的算符表示

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2.1.7 力学量的平均值和力学量的算符表示在线视频

2.1.7 力学量的平均值和力学量的算符表示

下一节:2.1.8波函数应满足的要求

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2.1.7 力学量的平均值和力学量的算符表示课程教案、知识点、字幕

现在我们考虑

计算力学量的

平均值的问题

因为前边我们已经定义了

力学量的分布几率

所以计算它的平均值

是一件很直接的事情

假如我们用

小写的字母 ψ(r)

代表和时间无关的波函数

而且假设它已经归一

由于 ψ(r) 的模平方

代表坐标几率密度

所以坐标 x 的平均值就是

ψ 的模平方乘以 x

再乘以空间体积元作积分

对于坐标 y 和 z 也是类似的

所以我们可以把它写成一个

用矢量来表达的式子

就是 r 矢量的平均值等于

ψ(r) 的模平方乘以 r 再乘以

空间体积元作积分

为了和后面的表达式比较

我们也可以把它重新写为

ψ^*(r) 乘以 r 再乘以 ψ(r)

对空间体积元的积分

得到 r 的平均值

这里要注意一点

刚才写下的公式的前提

是 ψ(r) 已经归一了

如果我们拿到的波函数

是没有归一的

那么

求平均值的公式

就要略作修改

那就是说它是一个比值

分子上是刚才写下的表达式

还要除以分母上就是 ψ

的模平方的积分

知道了 r 的平均值

对于 r 的任何函数的平均值

其实也就不难求了

比如说

势能 V 是 r 的函数

那么它的平均值就是

下面这个表达式

其中只是在积分里面

用 V(r) 代替了 r

当然 再次强调一下

这个式子是在 ψ

已经归一的条件下

写出来的

下面这个问题略微有些复杂

那就是求动量的平均值

因为这个时候

我们要从动量的分布几率

来计算了

那就是 p 的平均值是

φ(p) 的模平方乘以 p

再对动量空间的积分元

作积分

我们知道 φ(p) 是 ψ(r) 的

傅立叶变换

这里就提出了一个问题

我们能不能用 ψ(r)

来计算 p 的平均值呢

当然

第一步我们先要注意

从 ψ(r) 变换到 φ(p) 的

这个变换式

利用这个式子

我们就可以进行下面的推导

第一步先写出 p 的平均值

用 φ(p) 和它的复共轭

以及 p 的积分的这个表达式

这实际上是 p 的平均值的

原来的定义

第二步

我们把 φ(p) 的复共轭

重新用 ψ(r) 的复共轭的积分

表出 这是傅立叶变换的

复共轭式

我们发觉这个式子里面

是一个二重积分

既对 r 积 也对 p 积

第三步

我们把这两个积分

交换一下顺序

也就是说

在第二个式子里边

先进行对 r 的积分

到了这一步

把两个积分次序交换一下

就是先进行 p 的积分

那么这时候别忘了

这个 p 要拿到这个积分里面来

那么 r 在这个积分里的作用

是什么呢

我们知道它叫参数

就是对 p 进行积分的时候

先把 r 的值取定

因而这个积分是 r 的函数

第四步

我们发觉这里有个 p

乘以这个 φ(p)

而对于这个整个的积分来说

r 是一个参数

我们是可以对参数微分的

那么只要注意对这个 φ(p)

里边的参数 r 作微分

正好就会出一个 p 矢量

所以说

我们把这个表达式

重新写为

这个积分

注意 这个积分里边是

没有这个 p 的

这个 p 通过

对于参数 r 作微分得到的

于是就变成了一个

这样的式子

而这个括号里边的积分

不是别的

恰好又回到了 ψ(r)

经过这么几步推导

我们就发现

动量 p 的平均值

也可以借助

坐标空间的波函数

ψ(r)计算出来

然而这里最关键的

是出现了这样的一个

微分算符

借助于这个算符

我们就可以用坐标的波函数

计算动量的平均值

我们就把这样一个算符

用一个新的符号来代表

那就是 p 矢量

上边加一个帽子符号

此后

我们总是用某一个

字母上面加一个帽子

代表一个算符

这个平常叫做倒三角算符

它实际上一方面是

微分算符

这里包含对 x, y 和 z 的偏微分

另一方面

它又是一个矢量

这是 x, y 和 z 方向上的

单位矢量

这样构造出来的一个东西

我们就可以

用它来计算 p 的平均值

利用的却是

坐标 r 的波函数

这里就引导出一个

重要的量子力学概念

那就是

力学量用算符来代表

而这里的 p 帽子

就是代表动量的算符

当然

我们一定会问

我们会有很多其他的物理量

在原理上

它们都应该用算符来代表

那么怎么能够得到

其它的物理量的算符呢

比如说 动能 T

在经典力学里面

T 可以用动量 p 来表达

那就是 p 平方除以 2m

所以我们就可以推广地说

在量子力学里

代表动能这个物理量的算符

就是把这样一个经典的

动能表达式里边的动量

用它的算符来代表

所以说

T 算符或者说T帽子

等于 p 算符的平方除以 2m

而 p 本身是一个 -i hbar

倒三角算符

因此这里出一个负号

分子 hbar 平方

分母 2m

最重要的是后边这个

倒三角平方算符

数学上叫做拉普拉斯算符

以后我们在量子力学的

问题里边

经常会处理

角动量这个物理量

它的经典力学的定义

就是 r × p

这里叉乘是矢量的叉乘运算

具体地说

如果把 L, r, p 都写成

它们的分量的话

是底下的这三个式子

那就是

L_x 等于

y 乘以 p_z 减去 z 乘以 p_y

对于 L_y 和 L_z 也是类似的

那么

根据刚才的规则

在量子力学里面

L 也是一个算符

L 算符就等于

r 算符叉乘上 p 算符

根据我们刚才引进的

计算 r 平均值的那个公式

就知道

r 算符其实就是 r 自己

而 p 算符是 -i hbar

倒三角算符

所以说

在量子力学里边的

角动量算符

就是这个表达式

总体来说

利用算符这个手段

前面的求平均值的公式

就适用于任何物理量

也就是说

只要我在量子力学里

有一个算符

能够代表力学量 F

那么 F 的平均值

就是这样的一个积分

先写 ψ 的复共轭

然后写 F 的算符

再写 ψ 对空间体积元取积分

当然这个式子的前提是 ψ

自己是归一的

如果 ψ 没有归一

我们就要做一个除法

它的分子就是这个表达式

分母上就是

ψ 的模平方

对空间体积元的积分

由于我们以后经常要计算

力学量的平均值

所以说

同学们要记住

当拿到一个波函数以后

最好先检查一下

它是不是已经归一的

如果已经归一

那么计算平均值就很方便

就是上边这个式子

如果没有归一

那就要小心啦

必须用下边这个式子

才能正确地计算出

力学量的平均值

我们在这里介绍的

用算符代表力学量

这个概念

目前

只是说它能够给出

力学量的平均值

但是事实上

用算符代表力学量

在量子力学

里有更多的意义

这个问题

我们将会继续向大家介绍

量子力学(上)课程列表:

序言

-引言

--引言

第一章 量子力学的历史渊源

-1.1 普朗克的光量子假说

--1.1.1 黑体辐射的能谱

--1.1.2 普朗克假说

--1.1.3 光电效应

--1.1.4 康普顿效应

-1.2 玻尔的原子结构模型

--1.2.1 氢原子光谱和弗兰克-赫兹实验

--1.2.2 玻尔模型

--1.2.3 索末菲量子化条件

-1.3 德布罗意的物质波假说

--1.3.1 德布罗意假说

--1.3.2 微观粒子波动性的实验

-第一章 量子力学的历史渊源--第1周作业

第二章 波函数与薛定谔方程

-2.1波函数

--2.1.1 波粒二象性的意义

--2.1.2 波函数的统计诠释

--2.1.3 波函数的归一化

--2.1.4 态叠加原理

--2.1.5 动量分布几率

--2.1.6 不确定关系

--2.1.7 力学量的平均值和力学量的算符表示

--2.1.8波函数应满足的要求

-第二章 波函数与薛定谔方程--第2周作业

-2.2 薛定谔方程

--2.2.1 薛定谔方程的引入

--2.2.2 几率守恒定律

--*2.2.3量子力学的初值问题 自由粒子的传播子

--2.2.4 定态薛定谔方程 能量本征方程

--2.2.5 非定态 薛定谔方程的一般解

--2.2.6 一般系统的薛定谔方程

--2.2.7 量子力学的表象

--2.2.8 量子力学中的测量 波包坍缩

-第二章 波函数与薛定谔方程--第3周作业

第三章 一维势场中的粒子

-3.1一维运动问题的一般分析

--3.1.1 一维定态薛定谔方程的解的一般特征

--3.1.2 关于一维定态薛定谔方程的解的基本定理

--3.1.3 一维定态的分类 束缚态和非束缚态

--3.1.4一维束缚态的一般性质

-第三章 一维势场中的粒子--第4周作业

-3.2 方势阱

--3.2.1 一维无限深势阱

--3.2.2 对称有限深方势阱

-3.3 δ函数势阱

--3.3.1 函数的定义和主要性质

--3.3.2 一维δ函数势阱中的束缚态

--3.3.3 δ函数势阱与方势阱的关系

-第三章 一维势场中的粒子--第5周作业

-3.4 线性谐振子

--3.4.1 方程的无量纲化和化简

--3.4.2 厄密多项式

--3.4.3 线性谐振子的能级和波函数

-3.5 一维散射问题

--3.5.1 一维散射问题的一般描述方法

--3.5.2 方势垒的量子隧穿

--3.5.3 方势阱的共振透射

-第三章 一维势场中的粒子--第6周作业

-*3.6 δ势的穿透

--3.6.1 δ势垒的穿透

--3.6.2 δ势阱的穿透

-*3.7 周期性势场中的能带结构

--*3.7.1 有限平移不变性,弗洛盖-布洛赫定理

--*3.7.2克勒尼希-彭尼模型,能带的形成

--第三章 一维势场中的粒子--第7周作业

第四章 力学量用算符表示

-4.1 算符及其运算

--4.1.1 基本的和导出的力学量算符

--4.1.2 线性算符

--4.1.3 算符的运算和厄密算符

--4.1.4算符的对易关系

-第四章 力学量用算符表示--第8周作业

-4.2 厄密算符的主要性质

--4.2.1 算符的本证方程

--4.2.2 厄密算符的本征值

--4.2.3 本征函数系的正交性

--4.2.4 简并情形 共同本征函数

--4.2.5 力学量的完备集

--4.2.6 一般力学量的测量几率

--4.2.7 不确定关系的准确形式

-第四章 力学量用算符表示--第9周作业

-4.3 动量本征函数的归一化

--4.3.1 动量本征函数在无穷空间中的归一化

--*4.3.2 动量本征函数的箱归一化

-4.4 角动量算符的本征值和本征态

--4.4.1角动量算符的球坐标表示

--4.4.2 角动量算符z的本征值和本征函数

--4.4.3 角动量平方算符的本征值和本征函数

--4.4.4 球谐函数的基本性质

-第四章 力学量用算符表示--第10周作业

第五章 量子力学中的对称性与守恒量

-5.1 量子力学中的守恒量

--5.1.1 力学量的平均值随时间的演化

--5.1.2 量子力学里的守恒量 好量子数

--*5.1.3 能级简并与守恒量

--*5.1.4 维里定理

-5.2 对称性与守恒量

--5.2.1体系的对称变换 幺正变换

--5.2.2 空间平移不变性与动量守恒

--5.2.3 空间旋转不变性与角动量守恒

--5.2.4 离散对称性及离散守恒量

-第五章 量子力学中的对称性与守恒量--第11周作业

-5.3 全同粒子系统波函数的交换对称性

--5.3.1多粒子体系的描写

--5.3.2 全同粒子的不可区别性

--5.3.3波函数的变换对称性和粒子的统计性质

--5.3.4交换对称或反对称波函数的构成 泡利不相容原理

--5.3.5 自由电子气 费米面

-*5.4 Schrödinger图画和Heisenberg图画

--*5.4.1 薛定谔方程初值问题的形式解

--*5.4.2 薛定谔图画

--*5.4.3 海森堡图画

-第五章 量子力学中的对称性与守恒量--第12周作业

第六章 中心力场

-6.1 中心力场中粒子运动的一般性质

--6.1.1中心力场中薛定谔方程的约化

--6.1.2约化径向方程与一维薛定谔方程的比较

--*6.1.3 二体问题的分解 相对运动

-*6.2 球无限深势阱

--*6.2.1球坐标系中的自由粒子波函数

--*6.2.2球无限深势阱中能级的确定

-第六章 中心力场--第13周作业

-6.3 三维各向同性谐振子

--6.3.1 三维各向同性谐振子在直角坐标系中的解

--6.3.2球坐标系中的解 缔合拉盖尔多项式

-6.4 氢原子和类氢离子

--6.4.1 径向方程的化简及其解

--6.4.2 氢原子和类氢原子的能级和波函数

--6.4.3 氢原子的轨道磁矩 g因子

--6.4.4 碱金属原子的能级

--*6.4.5 电子偶素 电子偶素湮灭的EPR佯谬

第七章 带电粒子在电磁场中的运动

-7.1 带电粒子在电磁场中的薛定谔方程

--7.1.1 带电粒子在电磁场中的经典哈密顿量 正则动量

--7.1.2 带电粒子在电磁场中的薛定谔方程 规范条件

--7.1.3 经典的和量子的规范不变性

-*7.2 朗道能级

--7.2.1 带电粒子在均匀磁场中的经典运动

--7.2.2 带电粒子在均匀磁场中的量子运动 朗道能级

--*7.2.3 朗道能级的简并度

-*7.3 阿哈罗诺夫-博姆(Aharonov-Bohm)效应

--*7.3.1 费曼的路径振幅

--*7.3.2 无线长螺线管的矢量势

--*7.3.3 阿哈罗诺夫-博姆效应和不可积相因子

2.1.7 力学量的平均值和力学量的算符表示笔记与讨论

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