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3.4.3 线性谐振子的能级和波函数在线视频

3.4.3 线性谐振子的能级和波函数

下一节:3.5.1 一维散射问题的一般描述方法

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3.4.3 线性谐振子的能级和波函数课程教案、知识点、字幕

现在我们把

线性谐振子的能级

和波函数做一个总结

首先说能级

它是 E 用 n

作为一个量子数来表征

等于

(n+1/2)hbar ω

n 可以取

全部的非负整数

它对应的波函数

是 ψn(x) 等于

一个归一化常数

N 乘以

厄密多项式

先写是作为 ζ 的函数

然后

e2/2

而 ζ 是等于 αx

α 是由普适常数

和模型参数

所决定的一个常数

这里 N

是一个归一化因子

它应该由这个归一化条件

来决定

在求这个积分的时候

可以注意厄密多项式

具有正交性

这个正交性是需要

乘上这样一个因子之后

再作积分

这个因子称之为权

所以两个厄密多项式

乘以权函数

在整个实轴上进行积分

只有当

它的阶次相同的时候

才不等于零

如果 m ≠ n 的

这个积分等于零的

所以这里

引用了一个这样的符号

δmn

它的定义是

当 m ≠ n 的时候是 0

当 m = n 的时候是 1

注意到这样的关系

就可以得到

这个归一化因子

是这样的一个常数

为了有一个具体的印象

下面写出三个最低的

能级的波函数

基态波函数

就是这个样子

那么大家知道

除去这个常数以外

这样的一个函数

通常称之为

高斯函数

而第一激发态的波函数

是在高斯函数之外

又多了一个

αx 这样的一个因子

第二激发态的波函数

就乘的因子

就是一个

二次多项式了

这里画出了

前面五个能级的

波函数的图形

这就是基态波函数

它是非常典型的

一个高斯函数

其余那些波函数

分别有

不同数目的

极大和极小值

如果我们把这些波函数

求平方

将会得到的是

粒子的位置几率分布

这个图就演示的是

前五个态的

位置几率分布的情况

它出现的极值的数目

仍然是依次增加

并且

大家还发现一个规律

那就是

最高的峰出现在两侧

对于这些能级

和波函数的特点

我们可以再做

下边一些

进一步的分析

第一

很明显的一个事实是

能级是等间隔排列的

第二

最低的能级

并不等于零

我们知道

这个能级称之为

零点能

它是 hbar ω 的一半

说到能级的宇称

我们看到

它再一次表现出

偶奇相间的特征

基态是偶宇称的

还有

就是关于波函数的

节点的数目

我们发觉

基态是没有节点的

第一激发态的波函数

有一个节点

所以一般而言

第 n 个能级的波函数

有 n 个节点

最后

要说到的是

量子的谐振子

和经典的谐振子

有重要的区别

我们在讲到

薛定谔方程的

一般特征的时候

把薛定谔方程的空间区域

划分为经典允许区

和经典禁戒区

量子粒子的特点

就是

它也有一定的概率

出现在经典允许区以外

现在我们

看这头三个波函数

它们分别

对应着不同的

经典允许区的宽度

这是基态波函数的

经典允许区

这是第一激发态的

这是第二激发态的

那么这些区域都叫做

经典禁戒区

但是

在这些区域

波函数并不等于零

更数量地说

我们就取

基态为一个例子

这时候它的能量

是 1/2 hbar ω

刚才所画的

经典允许区的范围

正好是

αx 的绝对值

小于等于 1

而在这之外

就是经典禁戒区

我们可以计算出

粒子出现在

经典允许区之外的概率

这个概率

是一个这样的比值

上面的积分

区间是从 1 到无穷

下面的积分

区间是从 0 到无穷

数值计算

给出这个数值

大约是 16%

图示的就是这样的一个图

很显然

粒子也可以在

经典禁戒区里出现

是一种量子效应

这个效应

在量子基态的时候

表现得最明显

也就是

它在经典禁戒区里出现

的概率

所占的比率是最大的

随着能量增加也就是

量子数 n 增大

这个几率会逐渐下降

因此我们可以

把量子振子的

位置几率分布

和经典振子的

位置几率分布

做一个比较

并且

把注意力放在

n 很大的时候

这个图就是

在 n = 100 的时候

的经典振子

和量子振子的

位置几率的一个比较

这里的实线

是量子振子的

几率分布

虚线是经典振子的

几率分布

我们发觉

如果

对量子振子的几率分布

做一个平均

它就非常接近

经典振子的几率分布了

这个结果就使得

玻尔提出了一个对应原理

他说

在大量子数的极限下

量子理论

趋近于经典理论

但事实上

从刚才所显示的

曲线仍然可以发现

量子的几率分布

有非常剧烈的振荡

这一点和经典理论

仍然有区别

所以

对于经典理论

和量子理论的比较

后来

又有了新的观点

那就是应该用

量子态经过线性组合

构成所谓的相干态

可以证明

相干态

在很多方面的性质

和经典态非常接近

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序言

-引言

--引言

第一章 量子力学的历史渊源

-1.1 普朗克的光量子假说

--1.1.1 黑体辐射的能谱

--1.1.2 普朗克假说

--1.1.3 光电效应

--1.1.4 康普顿效应

-1.2 玻尔的原子结构模型

--1.2.1 氢原子光谱和弗兰克-赫兹实验

--1.2.2 玻尔模型

--1.2.3 索末菲量子化条件

-1.3 德布罗意的物质波假说

--1.3.1 德布罗意假说

--1.3.2 微观粒子波动性的实验

-第一章 量子力学的历史渊源--第1周作业

第二章 波函数与薛定谔方程

-2.1波函数

--2.1.1 波粒二象性的意义

--2.1.2 波函数的统计诠释

--2.1.3 波函数的归一化

--2.1.4 态叠加原理

--2.1.5 动量分布几率

--2.1.6 不确定关系

--2.1.7 力学量的平均值和力学量的算符表示

--2.1.8波函数应满足的要求

-第二章 波函数与薛定谔方程--第2周作业

-2.2 薛定谔方程

--2.2.1 薛定谔方程的引入

--2.2.2 几率守恒定律

--*2.2.3量子力学的初值问题 自由粒子的传播子

--2.2.4 定态薛定谔方程 能量本征方程

--2.2.5 非定态 薛定谔方程的一般解

--2.2.6 一般系统的薛定谔方程

--2.2.7 量子力学的表象

--2.2.8 量子力学中的测量 波包坍缩

-第二章 波函数与薛定谔方程--第3周作业

第三章 一维势场中的粒子

-3.1一维运动问题的一般分析

--3.1.1 一维定态薛定谔方程的解的一般特征

--3.1.2 关于一维定态薛定谔方程的解的基本定理

--3.1.3 一维定态的分类 束缚态和非束缚态

--3.1.4一维束缚态的一般性质

-第三章 一维势场中的粒子--第4周作业

-3.2 方势阱

--3.2.1 一维无限深势阱

--3.2.2 对称有限深方势阱

-3.3 δ函数势阱

--3.3.1 函数的定义和主要性质

--3.3.2 一维δ函数势阱中的束缚态

--3.3.3 δ函数势阱与方势阱的关系

-第三章 一维势场中的粒子--第5周作业

-3.4 线性谐振子

--3.4.1 方程的无量纲化和化简

--3.4.2 厄密多项式

--3.4.3 线性谐振子的能级和波函数

-3.5 一维散射问题

--3.5.1 一维散射问题的一般描述方法

--3.5.2 方势垒的量子隧穿

--3.5.3 方势阱的共振透射

-第三章 一维势场中的粒子--第6周作业

-*3.6 δ势的穿透

--3.6.1 δ势垒的穿透

--3.6.2 δ势阱的穿透

-*3.7 周期性势场中的能带结构

--*3.7.1 有限平移不变性,弗洛盖-布洛赫定理

--*3.7.2克勒尼希-彭尼模型,能带的形成

--第三章 一维势场中的粒子--第7周作业

第四章 力学量用算符表示

-4.1 算符及其运算

--4.1.1 基本的和导出的力学量算符

--4.1.2 线性算符

--4.1.3 算符的运算和厄密算符

--4.1.4算符的对易关系

-第四章 力学量用算符表示--第8周作业

-4.2 厄密算符的主要性质

--4.2.1 算符的本证方程

--4.2.2 厄密算符的本征值

--4.2.3 本征函数系的正交性

--4.2.4 简并情形 共同本征函数

--4.2.5 力学量的完备集

--4.2.6 一般力学量的测量几率

--4.2.7 不确定关系的准确形式

-第四章 力学量用算符表示--第9周作业

-4.3 动量本征函数的归一化

--4.3.1 动量本征函数在无穷空间中的归一化

--*4.3.2 动量本征函数的箱归一化

-4.4 角动量算符的本征值和本征态

--4.4.1角动量算符的球坐标表示

--4.4.2 角动量算符z的本征值和本征函数

--4.4.3 角动量平方算符的本征值和本征函数

--4.4.4 球谐函数的基本性质

-第四章 力学量用算符表示--第10周作业

第五章 量子力学中的对称性与守恒量

-5.1 量子力学中的守恒量

--5.1.1 力学量的平均值随时间的演化

--5.1.2 量子力学里的守恒量 好量子数

--*5.1.3 能级简并与守恒量

--*5.1.4 维里定理

-5.2 对称性与守恒量

--5.2.1体系的对称变换 幺正变换

--5.2.2 空间平移不变性与动量守恒

--5.2.3 空间旋转不变性与角动量守恒

--5.2.4 离散对称性及离散守恒量

-第五章 量子力学中的对称性与守恒量--第11周作业

-5.3 全同粒子系统波函数的交换对称性

--5.3.1多粒子体系的描写

--5.3.2 全同粒子的不可区别性

--5.3.3波函数的变换对称性和粒子的统计性质

--5.3.4交换对称或反对称波函数的构成 泡利不相容原理

--5.3.5 自由电子气 费米面

-*5.4 Schrödinger图画和Heisenberg图画

--*5.4.1 薛定谔方程初值问题的形式解

--*5.4.2 薛定谔图画

--*5.4.3 海森堡图画

-第五章 量子力学中的对称性与守恒量--第12周作业

第六章 中心力场

-6.1 中心力场中粒子运动的一般性质

--6.1.1中心力场中薛定谔方程的约化

--6.1.2约化径向方程与一维薛定谔方程的比较

--*6.1.3 二体问题的分解 相对运动

-*6.2 球无限深势阱

--*6.2.1球坐标系中的自由粒子波函数

--*6.2.2球无限深势阱中能级的确定

-第六章 中心力场--第13周作业

-6.3 三维各向同性谐振子

--6.3.1 三维各向同性谐振子在直角坐标系中的解

--6.3.2球坐标系中的解 缔合拉盖尔多项式

-6.4 氢原子和类氢离子

--6.4.1 径向方程的化简及其解

--6.4.2 氢原子和类氢原子的能级和波函数

--6.4.3 氢原子的轨道磁矩 g因子

--6.4.4 碱金属原子的能级

--*6.4.5 电子偶素 电子偶素湮灭的EPR佯谬

第七章 带电粒子在电磁场中的运动

-7.1 带电粒子在电磁场中的薛定谔方程

--7.1.1 带电粒子在电磁场中的经典哈密顿量 正则动量

--7.1.2 带电粒子在电磁场中的薛定谔方程 规范条件

--7.1.3 经典的和量子的规范不变性

-*7.2 朗道能级

--7.2.1 带电粒子在均匀磁场中的经典运动

--7.2.2 带电粒子在均匀磁场中的量子运动 朗道能级

--*7.2.3 朗道能级的简并度

-*7.3 阿哈罗诺夫-博姆(Aharonov-Bohm)效应

--*7.3.1 费曼的路径振幅

--*7.3.2 无线长螺线管的矢量势

--*7.3.3 阿哈罗诺夫-博姆效应和不可积相因子

3.4.3 线性谐振子的能级和波函数笔记与讨论

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