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5.1.1 力学量的平均值随时间的演化在线视频

5.1.1 力学量的平均值随时间的演化

下一节:5.1.2 量子力学里的守恒量 好量子数

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5.1.1 力学量的平均值随时间的演化课程教案、知识点、字幕

现在我们来讲第五章

量子力学里的对称性

和守恒量

首先讲一下

量子力学里的守恒量的意义

为了了解这个问题

我们从研究力学量的平均值

如何随时间演化开始

我们知道

假如我有一个力学量 A

它在态 ψ 上的平均值

是这样的一个表达式

A 平均值等于 ψ 和 Âψ

的内积

所谓的内积

实际上是一个积分

就是 ψ 的复共轭

乘以 Âψ 再积分

当然

这个表达式有一个条件

就是 ψ 已经归一了

我们这里

设 ψ 是与时间有关的

那么 ψ 随时间的变化

要满足薛定谔方程

那就是 ψ

对 t 的偏导数等于

1/iℏ Ĥψ

当然要注意

这里

不仅仅 ψ 是和时间有关的

一般地说, Ĥ 和 Â

也都可能和时间是有关的

这样我们就可以来求

A 的平均值对时间的导数

它应该由三项来构成

因为这个内积里边

有三个因子相乘

因此它们的导数

要分别地对每一个因子求导

然后加起来

其中 ψ 对 t 的偏导数

可以用薛定谔方程代进去

这里和这里

代入了薛定谔方程

但是要注意

在内积的这个表达式里边

写在左边的这个因子

在积分里

实际上是

以复共轭的形式出现的

所以

当我们把 iℏ 这样的因子

提到内积符号外边的时候

这一项拿出去的时候

实际上要拿到它的复共轭

因此这里出一个负号

这个因子没有问题

直接拿到内积符号之外

其次我们要注意

Ĥ 是一个厄密算符

因此可以把它从

内积因子的左方移到右方

因此这个式子

就可以重新写为这个式子

那么我们发觉

这两项里边出现的

实际上是 Â 和 Ĥ 的对易括号

因为这是负号

这是正号

所以这个式子

又可以重新写成为

下边这个式子

那么

这项意味着

是 Â 对 t 的偏导数的平均值

这边意味着

前边有一个

1/iℏ 的这样的因子

后边就是

 和 Ĥ 的对易括号的平均值

现在我们把这个式子

从头到最后一个式子

写出来的话

就是

A 的平均值对 t 的导数

是 Â 对 t 的偏导数的平均值

还要加上一项 1/iℏ

 和 Ĥ 的对易括号的平均值

这个式子

就是广义的埃伦费斯特定理

因为埃伦费斯特

在最初推导他的定理的时候

是取了一个特例

下面我们马上就会看到

在量子力学里

算符大多数是不显含时间的

因此

我们先考虑 Â 不显含时间

这种情形

也就是说

 对 t 的偏导数

是等于零的

这样一来

这项就等于零

埃伦费斯特定理

就变成了下面这一个

比较简单的等式

那就是

A 的平均值对 t 的导数

等于 1/iℏ

 和 Ĥ 的对易括号的平均值

埃伦费斯特

最早的时候取了一个特例

那就是让 Â 等于算符 p̂

也就是 -iℏ∇

哈密顿量算符

就是通常所假设的

动能加势能

那么

由于埃伦费斯特定理

出现的是 1/iℏ

 算符和 Ĥ 的对易括号

那么在现在的情形下

就成为这样的对易括号

我们发觉

p̂ 和 p̂2/2m

当然是彼此对易的

因此剩下的就是

p̂ 和势能的对易括号

而再利用 p̂ 的这个表达式

我们发觉这个对易括号

实际上是 ∇

和 V 的对易括号

这时候要注意

它的意义应该理解为

把这样的一个对易括号

作用于任意的波函数

展开

利用微分算符对于

乘积的作用的法则

写成某一个东西乘以 ψ

我们发觉

这前边保留下来的正好是

V 的梯度的负值

而我们又知道

V 的梯度的负值

实际上就是力 f

所以刚才那个等式就变成了

p 的平均值对 t 的导数

等于 f 力的平均值

这个等式

是我们非常熟悉的

牛顿第三运动定律的(注:此处应是牛顿第二定律)

另外一个表现

因为现在

在量子力学的意义上

所有的这些量

都被平均值代替了

这就是

埃伦费斯特最初推导出

他的定理的时候

所写下来的那个等式

由此我们可以理解

量子力学的动力学

和经典力学的动力学

之间的关系

更一般地说

在量子力学里

关于力学量的平均值

随时间演化的那个方程

就是

A 的平均值对时间的导数

是等于 1/iℏ

 和 Ĥ 对易括号的平均值

和经典力学里边的

正则运动方程

就是 A 对时间的导数

是 A 和 H 的泊松括号

看起来非常类似

那么泊松括号的定义

是这个样子的

两个力学量

A 和 B 的泊松括号

是它们对于广义坐标

以及广义动量的

偏导数乘积, 求差再求和的

这样的一个表达式

这个泊松括号

也具有反对称的特点

那就是

A 和 B 的泊松括号

等于负的 B 和 A 的泊松括号

前面我们看到的

经典力学的运动方程里边

写下来的

A 和 H 的泊松括号里的 H

其实就是经典的哈密顿量

所以在形式上说

我们看到量子力学里的

对易括号除以 iℏ

和经典力学里的

泊松括号的地位是一样的

在历史的线索上

曾经提出如何把经典力学

进行量子化

而得到量子力学

那么在经典力学中

把泊松括号换成

量子力学的对易括号

除以 iℏ

是实现这种量子化的

途径之一

量子力学(上)课程列表:

序言

-引言

--引言

第一章 量子力学的历史渊源

-1.1 普朗克的光量子假说

--1.1.1 黑体辐射的能谱

--1.1.2 普朗克假说

--1.1.3 光电效应

--1.1.4 康普顿效应

-1.2 玻尔的原子结构模型

--1.2.1 氢原子光谱和弗兰克-赫兹实验

--1.2.2 玻尔模型

--1.2.3 索末菲量子化条件

-1.3 德布罗意的物质波假说

--1.3.1 德布罗意假说

--1.3.2 微观粒子波动性的实验

-第一章 量子力学的历史渊源--第1周作业

第二章 波函数与薛定谔方程

-2.1波函数

--2.1.1 波粒二象性的意义

--2.1.2 波函数的统计诠释

--2.1.3 波函数的归一化

--2.1.4 态叠加原理

--2.1.5 动量分布几率

--2.1.6 不确定关系

--2.1.7 力学量的平均值和力学量的算符表示

--2.1.8波函数应满足的要求

-第二章 波函数与薛定谔方程--第2周作业

-2.2 薛定谔方程

--2.2.1 薛定谔方程的引入

--2.2.2 几率守恒定律

--*2.2.3量子力学的初值问题 自由粒子的传播子

--2.2.4 定态薛定谔方程 能量本征方程

--2.2.5 非定态 薛定谔方程的一般解

--2.2.6 一般系统的薛定谔方程

--2.2.7 量子力学的表象

--2.2.8 量子力学中的测量 波包坍缩

-第二章 波函数与薛定谔方程--第3周作业

第三章 一维势场中的粒子

-3.1一维运动问题的一般分析

--3.1.1 一维定态薛定谔方程的解的一般特征

--3.1.2 关于一维定态薛定谔方程的解的基本定理

--3.1.3 一维定态的分类 束缚态和非束缚态

--3.1.4一维束缚态的一般性质

-第三章 一维势场中的粒子--第4周作业

-3.2 方势阱

--3.2.1 一维无限深势阱

--3.2.2 对称有限深方势阱

-3.3 δ函数势阱

--3.3.1 函数的定义和主要性质

--3.3.2 一维δ函数势阱中的束缚态

--3.3.3 δ函数势阱与方势阱的关系

-第三章 一维势场中的粒子--第5周作业

-3.4 线性谐振子

--3.4.1 方程的无量纲化和化简

--3.4.2 厄密多项式

--3.4.3 线性谐振子的能级和波函数

-3.5 一维散射问题

--3.5.1 一维散射问题的一般描述方法

--3.5.2 方势垒的量子隧穿

--3.5.3 方势阱的共振透射

-第三章 一维势场中的粒子--第6周作业

-*3.6 δ势的穿透

--3.6.1 δ势垒的穿透

--3.6.2 δ势阱的穿透

-*3.7 周期性势场中的能带结构

--*3.7.1 有限平移不变性,弗洛盖-布洛赫定理

--*3.7.2克勒尼希-彭尼模型,能带的形成

--第三章 一维势场中的粒子--第7周作业

第四章 力学量用算符表示

-4.1 算符及其运算

--4.1.1 基本的和导出的力学量算符

--4.1.2 线性算符

--4.1.3 算符的运算和厄密算符

--4.1.4算符的对易关系

-第四章 力学量用算符表示--第8周作业

-4.2 厄密算符的主要性质

--4.2.1 算符的本证方程

--4.2.2 厄密算符的本征值

--4.2.3 本征函数系的正交性

--4.2.4 简并情形 共同本征函数

--4.2.5 力学量的完备集

--4.2.6 一般力学量的测量几率

--4.2.7 不确定关系的准确形式

-第四章 力学量用算符表示--第9周作业

-4.3 动量本征函数的归一化

--4.3.1 动量本征函数在无穷空间中的归一化

--*4.3.2 动量本征函数的箱归一化

-4.4 角动量算符的本征值和本征态

--4.4.1角动量算符的球坐标表示

--4.4.2 角动量算符z的本征值和本征函数

--4.4.3 角动量平方算符的本征值和本征函数

--4.4.4 球谐函数的基本性质

-第四章 力学量用算符表示--第10周作业

第五章 量子力学中的对称性与守恒量

-5.1 量子力学中的守恒量

--5.1.1 力学量的平均值随时间的演化

--5.1.2 量子力学里的守恒量 好量子数

--*5.1.3 能级简并与守恒量

--*5.1.4 维里定理

-5.2 对称性与守恒量

--5.2.1体系的对称变换 幺正变换

--5.2.2 空间平移不变性与动量守恒

--5.2.3 空间旋转不变性与角动量守恒

--5.2.4 离散对称性及离散守恒量

-第五章 量子力学中的对称性与守恒量--第11周作业

-5.3 全同粒子系统波函数的交换对称性

--5.3.1多粒子体系的描写

--5.3.2 全同粒子的不可区别性

--5.3.3波函数的变换对称性和粒子的统计性质

--5.3.4交换对称或反对称波函数的构成 泡利不相容原理

--5.3.5 自由电子气 费米面

-*5.4 Schrödinger图画和Heisenberg图画

--*5.4.1 薛定谔方程初值问题的形式解

--*5.4.2 薛定谔图画

--*5.4.3 海森堡图画

-第五章 量子力学中的对称性与守恒量--第12周作业

第六章 中心力场

-6.1 中心力场中粒子运动的一般性质

--6.1.1中心力场中薛定谔方程的约化

--6.1.2约化径向方程与一维薛定谔方程的比较

--*6.1.3 二体问题的分解 相对运动

-*6.2 球无限深势阱

--*6.2.1球坐标系中的自由粒子波函数

--*6.2.2球无限深势阱中能级的确定

-第六章 中心力场--第13周作业

-6.3 三维各向同性谐振子

--6.3.1 三维各向同性谐振子在直角坐标系中的解

--6.3.2球坐标系中的解 缔合拉盖尔多项式

-6.4 氢原子和类氢离子

--6.4.1 径向方程的化简及其解

--6.4.2 氢原子和类氢原子的能级和波函数

--6.4.3 氢原子的轨道磁矩 g因子

--6.4.4 碱金属原子的能级

--*6.4.5 电子偶素 电子偶素湮灭的EPR佯谬

第七章 带电粒子在电磁场中的运动

-7.1 带电粒子在电磁场中的薛定谔方程

--7.1.1 带电粒子在电磁场中的经典哈密顿量 正则动量

--7.1.2 带电粒子在电磁场中的薛定谔方程 规范条件

--7.1.3 经典的和量子的规范不变性

-*7.2 朗道能级

--7.2.1 带电粒子在均匀磁场中的经典运动

--7.2.2 带电粒子在均匀磁场中的量子运动 朗道能级

--*7.2.3 朗道能级的简并度

-*7.3 阿哈罗诺夫-博姆(Aharonov-Bohm)效应

--*7.3.1 费曼的路径振幅

--*7.3.2 无线长螺线管的矢量势

--*7.3.3 阿哈罗诺夫-博姆效应和不可积相因子

5.1.1 力学量的平均值随时间的演化笔记与讨论

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