当前课程知识点:大学物理——电磁学 > 第一章 静电场 > 1.5 静电场的高斯定理 > 1.5.1 高斯定理
同学们好
下面我们介绍静电场的高斯定理
德国物理学家
和数学家高斯
从理论上推出的高斯定理
是电磁学的一条
基本定理
高斯定理 用前面我们学习的电通量的概念
给出了 电场和场源电荷
之间的关系
其表述如下
在真空静电场中
通过任一封闭曲面的电通量
等于该封闭曲面
所包围的电荷电量的代数和
除以ε0
即 电场强度
E矢量对闭合曲面S的面积分
等于
式中
为封闭曲面
S内的电荷电量的代数和
该式就是
真空中静电场
高斯定理的数学表达式
其中的封闭曲面
S面常称为
高斯面
下面 我们来验证高斯定理的
正确性
首先 我们讨论一个静止的
正的点电荷q 所产生的电场
从下面三种情况下 穿过封闭曲面的电通量
1 曲面为以点电荷为中心的球面S1
2 曲面为包围点电荷的任意封闭曲面S2
3 曲面为不包围点电荷的任意封闭曲面S3
我们先求1
通过包围点电荷q的
同心球面的电通量
以点电荷q所在处
为球心 以任意长度
r为半径 作一球面S1
包围这个点电荷q
如图所示 在球面
S1上任取一个小面元dS
其法线正方向沿着径向
由面内指向面外
由于 点电荷的电场强度具有球对称性
因此 在该面元上产生的电场强度
的方向 也沿着此面元法线的正方向
通过面元
dS的电通量则可以表示为
也就等于
其中 电场强度的大小
E也可以表示为
对该式两边积分
得到 通过整个球面S1的电通量为
对 球面S1的面积分
由于
在积分过程中
q r不变
π ε0是常量
所以 可以把系数
提到积分号之外
而将
这个积分积出来就是球面S1的面积
因此 我们最后得到 通过球面S1的电通量
等于
其中 q为球面S1包围的电荷电量的代数和
因此 高斯定理
在这种情况下是成立的
大家注意这一结果
此结果与球面的半径r
没有关系
只与球面S1所包围的电荷电量q有关
这说明对以正的点电荷q为球心的任意球面来说
通过它们的电通量
都相同 而且大于0
即通过这些同心球面的电场线的条数相同
因此 从正的点电荷q
发出的电场线
连续的延伸到无限远处
不会再没有电荷的地方中断
同理 若q小于0
通过包围点电荷球面的电通量都相同
而且小于0
由无限远处而来的电场线
到-q终止
在没有电荷的地方
电场线不中断
不增加
我们再看第二种情况
现在 作另一任意的封闭曲面S2
且S2与球面S1
包围同一个点电荷q
如图所示
由电场线的连续性可知
通过封闭面
S2的电场线的条数
和通过球面S1的电场线的条数是相同的
因此 通过包围点电荷q
任意形状的封闭曲面
S2的电通量仍然是
所以 高斯定理在这种情况下也是成立的
下面
第三种情况
我们选取另外一个封闭曲面
S3
它不包围点电荷q
由于电场线的连续性
从S3一侧穿入的电场线
必然从S3的另一侧穿出
所以 进出S3的电场线的条数是相等的
净穿出S3电场线的条数
为0
即 通过
封闭曲面S3的电通量
等于0
而封闭曲面S3
没有包围任何电荷
所以
高斯定理在这种情况下 也是成立的
上面的分析表明
点电荷的场中
通过任一封闭曲面的电通量
即在任意形状的封闭曲面内的点电荷
q对该曲面的电通量的贡献为
处于封闭曲面外的点电荷
对该封闭曲面电通量的贡献
为0
以上讨论的是
单个点电荷电场的情况
下面 我们考虑生场电荷为多个点电荷的情况
对于一个由若干个点电荷
q1 q2等等
一直到qn组成的电荷系
在其电场中 任意选取一个封闭曲面S
它包围一部分
点电荷 我们用q1 q2
等等 一直到qj
来表示
另外一些点电荷
在封闭曲面S的外部
我们用q(j+1)
等等 一直到qn来表示
根据场强的叠加原理
封闭曲面S上的任意一点的电场强度
等于所有点电荷单独存在时
在该点产生的电场强度的矢量和
也可以表示为
其中
代表第i个点电荷
单独存在时
在闭合面上的某一场点
上产生的电场强度
因此 通过封闭
曲面S的电通量
Φe等于电场强度
对封闭曲面S的面积分
并把求和号和积分号交换顺序
我们得到
先对S面
进行积分
进行求和
我们可以把
这个求和分成两部分
一部分是i从1到j求和
另外一部分是i从j+1到n求和
首先
我们来考察 第一部分
在这一部分中
每一个点电荷都在封闭曲面
S的内部
根据我们前面关于
单个点电荷的分析可知
这些点电荷
对通过封闭曲面S的电通量的贡献
就是这些点电荷的电量
除以ε0
所以 第一部分求和等于
我们得到 第一部分求和
的结果为
这里Σq内代表封闭曲面S
包围的所有点电荷电量的代数和
在第二部分求和中
每一个电荷都在封闭曲面的外部
根据前面的分析 这些点电荷
对通过封闭曲面S的电通量的贡献为0
所有第二部分的求和等于0
综合上面这两步的结果
我们得到 通过封闭曲面S的
总的电通量
等于电场强度
这正是高斯定理的表达式
所以 高斯定理在这种情况下
也是成立的
由于任意点电荷系均可看成是
点电荷的集合体
我们可以得到下面这个推论
高斯定理对任意连续的电荷分布
也是正确的
接下来
我们来讨论应用高斯定理时的几条注意事项
1 以上对高斯定理的证明
并不严格
我们只是采用归纳的方法
对高斯定理进行了验证
实际上
高斯定理可从库仑定律和场强叠加原理
严格导出
它是平方反比规律的必然结果
正是由于库仑定律的平方反比关系
才能得到穿过高斯面的电通量
计算结果与r无关
如果 电力平方反比规律不满足
则高斯定理也不成立
但是 也应该指出
虽然高斯定理可以从库仑定律直接导出
但是库仑定律只适用于静电场
而对于运动电荷和变化的电场
库仑定律不再成立
但高斯定理仍然有效
既不论是静电场
还是变化的电场
高斯定理都是适用的
它比库仑定律应用更广泛
意义更深刻
所以高斯定理
源于库仑定律 又高于库仑定律
它适用于运动电荷所产生的变化的电场
2 高斯定理中的E矢量
是封闭曲面上各点的场强
它是由全部电荷
既包括封闭曲面内 又包括封闭曲面外的电荷
共同产生的合场强
并非只由封闭曲面内的电荷所产生
例如
对电偶极子的场中
取如图所示的高斯面
面上各点的场强
是一对等量异号的点电荷产生的
但是
高斯面内外电荷
对电通量及电场强度
对闭合曲面的面积分的贡献有差别
只有封闭曲面内部的电荷
才对通过封闭曲面的电通量有贡献
封闭曲面外部的电荷
对这一电通量没有贡献
即通过封闭曲面的电通量
取决于它所包围的电荷
所以 同学们一定要注意
场强E矢量
与场强的通量Φe是两个不同的概念
切勿混淆
另外
通过闭合曲面的电通量
与曲面内的净电荷有关
但与电荷分布无关
高斯定理中的Σq内
叫做封闭曲面内的净电荷
当它等于0时
例如 高斯面内正 负点电荷的电量相等
且不重合时 通过封闭曲面的电通量就为0
但这并不意味着
封闭曲面上的电场强度处处为0
也不意味着
封闭曲面内一定没有电荷
3
高斯定理是静电场的一条重要的定理
有其重要的理论地位
是反映静电场性质的基本方程之一
由高斯定理可以看出
当封闭曲面
包围电荷q的时候
通过该闭合曲面的电通量
若q大于0时
则Φe大于0
说明
从封闭曲面内发出
即正电荷是电场线的头
若q小于0时
则通过封闭曲面的电通量Φe小于0
说明
有q/ε0条电场线向封闭曲面汇集
即负电荷
是电场线的尾
由此可知
高斯定理揭示了场和场源的内在联系
头和尾
就是源 所以静电场
是有源场
正 负电荷是静电场的场源
这是静电场的重要性质
-大学物理绪论
--大学物理绪论
-电磁学引言
--电磁学引言
-1.1 库仑定律
-1.1 库仑定律
-1.2 电场 电场强度
--1.2.1 电场
-1.2 电场 电场强度——小测验
-1.3 电场强度的计算(1)
-1.3 电场强度的计算(1)——小测验
-第一章 静电场--WEEK1 作业
-1.3 电场强度的计算(2)
-1.3 电场强度的计算(2)——小测验
-1.4 电场线 电通量
-1.4 电场线 电通量——小测验
-1.5 静电场的高斯定理
-1.5 静电场的高斯定理——小测验
-1.6 利用高斯定理求静电场的分布
-1.6 利用高斯定理求静电场的分布——小测验
-第一章 静电场--WEEK2 作业
-1.7 静电场的环路定理 电势
--1.7.3 电势
-1.7 静电场的环路定理 电势——小测验
-1.8 场强积分法求电势
-1.8 场强积分法求电势——小测验
-1.9 电势叠加原理及电势的计算
-1.9 电势叠加原理及电势的计算——小测验
-1.10 等势面 电势梯度
-1.10 等势面 电势梯度——小测验
-1.11 静电场中的电偶极子
-1.11 静电场中的电偶极子——小测验
-第一章 静电场-- WEEK3 作业
-2.1 导体的静电平衡条件
-2.1 导体的静电平衡条件——小测验
-2.2 静电平衡时导体上电荷的分布
-2.2 静电平衡时导体上电荷的分布——小测验
-2.3 静电屏蔽
-2.3 静电屏蔽——小测验
-2.4 有导体存在时静电场量的计算
-2.4 有导体存在时静电场量的计算——小测验
-第二章 静电场中的导体和电介质--WEEK4 作业
-2.5 静电场中的电介质
-2.5 静电场中的电介质——小测验
-2.6 有电介质时的高斯定理
-2.6 有电介质时的高斯定理——小测验
-2.7 电容 电容器
-2.7 电容 电容器——小测验
-2.8 静电场的能量
-2.8 静电场的能量——小测验
-第二章 静电场中的导体和电介质--WEEK5 作业
-3.1 稳恒电流
-3.1 稳恒电流——小测验
-3.2 磁场 磁感应强度
--3.2.3磁感线
-3.3 毕奥—萨伐尔定律
-3.3 毕奥—萨伐尔定律——小测验
-第三章 稳恒磁场--WEEK6 作业
-3.4 磁场的高斯定理和安培环路定理
-3.4 磁场的高斯定理和安培环路定理——小测验
-3.5 磁场对载流导线的作用
--3.5.1安培力
--3.5.5电磁炮
--3.5.6磁矩
--3.5.7磁力矩
-3.5 磁场对载流导线的作用——小测验
-3.6 磁场对运动电荷的作用
-3.6 磁场对运动电荷的作用——小测验
-第三章 稳恒磁场--WEEK7 作业
-3.7 磁场中的磁介质
-4.1 法拉第电磁感应定律
-4.1 法拉第电磁感应定律——小测验
-4.2 动生电动势
-4.2 动生电动势——小测验
-第四章 电磁感应 麦克斯韦方程组--WEEK8 作业
-4.3 感生电动势及感生电场
-4.3 感生电动势及感生电场——小测验
-4.4 感生电动势例题
-4.4 感生电动势例题——小测验
-4.5 涡电流及电磁阻尼
-4.5 涡电流及电磁阻尼——小测验
-4.6 互感与自感
-4.6 互感与自感——小测验
-第四章 电磁感应 麦克斯韦方程组--WEEK9 作业
-4.7 磁场的能量和能量密度
-4.7 磁场的能量和能量密度——小测验
-4.8 麦克斯韦方程组 电磁波
-4.8 麦克斯韦方程组 电磁波——小测验
-第四章 电磁感应 麦克斯韦方程组--WEEK10 作业