当前课程知识点:大学物理——电磁学 > 第四章 电磁感应 麦克斯韦方程组 > 4.8 麦克斯韦方程组 电磁波 > 4.8.1 普遍意义的安培环路定理
下面我们来学习普遍意义的安培环路定理
前面 我们已经定义了位移电流
这里 我们首先来定义一个新的电流
他叫做全电流
全电流可以看做是由
传导电流和位移电流组成的
即 空间流过某一曲面的
全电流的大小i
就等于流过该面的
传导断流加上位移电流
而传导电流和位移电流
又可以分别通过
传导电流密度和位移电流密度
在该面上的面积分表示出来
我们将此面积分和并一下
并且 将位移电流
写成是
我们就可以得到
空间流过某一曲面的全电流的大小
就等于传导电流密度
这里我们定义了全电流
我们看出
全电流是由传导电流和位移电流组成的
我们再回想一下
前面讨论的非稳恒电流的例子
即 那个电容充电的例子
我们可以看出
在电容两个极板间
出现的位移电流
将在极板处
终断的传导电流连接了起来
如果把
传导电流和位移电流合并到一起
看成是一个全电流的话
那么我们可以想象
全电流的电流线就连续了起来
全电流的电流线
就构成了一个闭合的曲线
从这个表达式我们也不难看出
其中的传导电流密度
加上位移电流密度
就对应于全电流的电流密度
如果全电流的电流线是连续的闭合曲线
那么对全电流
电流的连续性方程就成立
即 全电流的电流密度
在任意的闭合曲面上的面积分
是等于0的
而全电流的电流密度又可以表示成
传导电流密度加上位移电流密度
这就是全电流的连续性方程
我们可以进一步设想
如果 全电流的组成部分
位移电流
能以和传导电流相同的方式
激发磁场的话
又由于全电流的电流线
是闭合的曲线
这样我们就可以将前面
将安培环路定理用于
非稳恒电流那个例子中
出现的矛盾给解决掉
因此 只要我们定义了全电流
我们就可以将稳恒电流的安培环路定理
推广到非稳恒电流
这就是普遍意义的安培环路定理
它可以表示成
磁感应强度矢量
沿任意环路的环路积分
就等于
μ0
乘上穿过该环路的全电流的大小
而全电流可以表示成
传导电流的大小加上位移电流的大小
而位移电流又可以表示成
电位移矢量沿着该面的面积分
的时间变化率
当然 他也可以表示成电流密度
面积分的形式
其中这个面
是以环路为边界的任意曲面
这就是普遍意义的安培环路定理
从普遍意义的安培环路定理中
我们可以看出
因为 B的环路积分
等于μ0乘上位移电流加上传导电流
所以它们是以同样的方式激发磁场
另外 我们还可以看出
位移电流的实质是
电位移通量的时间变化率
而电位移通量又和电场通量
和电厂的变化相联系
因此
下面 我们就来看一道
利用普遍意义的安培环路定理
求解 由变化的电场
激发的磁场的空间分布的例子
它是随时间而变化的
意思是这个极板间的电场
可以看成是一个匀强电场
流过的位移电流的大小
当然这个磁场是由变化的电场所激发的
首先来看第一个问题
我们选择如图所示的
圆形横截面S
这个圆形横截面它与两个极板平行
而且它的大小和极板等大
所以它的面积就是S
其法线方向向右
选择它法线方向向右
也就是说和磁场的正向一致
我们 要计算
当然 我们要根据位移电流的定义式
即 流过此截面的位移电流的大小就等于
穿过该截面的电位移通量对此间的微分
而电位移通量就可以表示成
电位移矢量在该截面上的面积分
由于平板电容器
中间区域的电场可以看成是个匀强电场
因此 在极板间的电位移矢量
也可以看成是均匀分布的
因此 电位移通量就可以直接写成
S乘上电位移矢量的形式
又由于是在真空中
电位移矢量D又等于
因此我们又可以把它表示成这个形式
我们将电场随时间变化的关系式
代入此微分中
就得到这样一个表达式
这就是流过该面的位移电流的大小
通过位移电流的定义式我们计算出了
流过该面的位移电流的大小
下面 我们就来求解第二个问
求解
在第一个问中我们看见了
在圆形平板电容器之间流过了位移电流
而由普遍意义的安培环路定理我们知道
位移电流也能激发空间磁场
在这里我们看见位移电流
存在于圆形平板电容器间
因此 它具有柱对称性
这让我们想起了
当电流分布具有柱对称性的时候
我们可以利用安培环路定理
来求解空间激发磁场的分布
当然 这里我们就可以利用
普遍意义的安培环路定理来求解
空间激发的磁感应强度的分布
下面我们就来看它的求解过程
当然 我们分两个不同的区域来进行求解
平板电容的内部和平板电容的外部
首先来看内部
即r 由普遍意义的安培环路定理 我们选择一环路 同心圆环状的环路 这个环路是顺时针方向的 从左边看过去 这样和流过它的电流方向 构成右手螺旋 当然 B绕此环路的环路积分 就等于μ0乘上穿过该环路的 位移电流的大小 而B的环路积分就等于B2πr 又由于位移电流的定义式 流过该环路的位移电流的大小 就等于穿过该环路的 电位移通量对时间求微分 而穿过该环路的电位移通量就等于 电位移矢量乘上它的面积πr² 而电位移矢量又可以表达成 ε0×E的形式 因为它在真空中 我们将E随时间变化的关系式代入 在对时间求微分 最后 化简我们得到了 穿过该回路的位移电流的大小的表达式 我们将此位移电流的表达式 代入普遍意义的安培环路定理中 就可以求解得到 在平板电容中央的区域 所激发的磁感应强度的分布 可以表示成这个形式 下面我们再来讨论 平板电容之外的区域 即r>R的区域 当然 我们可以取 类似的同心圆环 作为环路 只是同心圆环的这个半径r是大于R的 当然我们也可以列出相同的 普遍意义的安培环路定理 即 磁感应强度矢量 在此环路上的环路积分 它就等于B2πr 就等于μ0乘上穿过 该环路的位移电流的大小 而穿过该环路的位移电流的大小 就是流过平板电容器 整个截面上位移电流的大小 那么他就等于 μ0乘上这个位移电量大小 在第一问中我们已经求解得到了 也就是把 把前面这个 πr²变成S就可以 得到穿过S的位移电流的大小 把它待入之后再化简最后就可以得到 在平板电容器 外部区域所激发的磁感应强度的表达 式它可以表达成这个形式
-大学物理绪论
--大学物理绪论
-电磁学引言
--电磁学引言
-1.1 库仑定律
-1.1 库仑定律
-1.2 电场 电场强度
--1.2.1 电场
-1.2 电场 电场强度——小测验
-1.3 电场强度的计算(1)
-1.3 电场强度的计算(1)——小测验
-第一章 静电场--WEEK1 作业
-1.3 电场强度的计算(2)
-1.3 电场强度的计算(2)——小测验
-1.4 电场线 电通量
-1.4 电场线 电通量——小测验
-1.5 静电场的高斯定理
-1.5 静电场的高斯定理——小测验
-1.6 利用高斯定理求静电场的分布
-1.6 利用高斯定理求静电场的分布——小测验
-第一章 静电场--WEEK2 作业
-1.7 静电场的环路定理 电势
--1.7.3 电势
-1.7 静电场的环路定理 电势——小测验
-1.8 场强积分法求电势
-1.8 场强积分法求电势——小测验
-1.9 电势叠加原理及电势的计算
-1.9 电势叠加原理及电势的计算——小测验
-1.10 等势面 电势梯度
-1.10 等势面 电势梯度——小测验
-1.11 静电场中的电偶极子
-1.11 静电场中的电偶极子——小测验
-第一章 静电场-- WEEK3 作业
-2.1 导体的静电平衡条件
-2.1 导体的静电平衡条件——小测验
-2.2 静电平衡时导体上电荷的分布
-2.2 静电平衡时导体上电荷的分布——小测验
-2.3 静电屏蔽
-2.3 静电屏蔽——小测验
-2.4 有导体存在时静电场量的计算
-2.4 有导体存在时静电场量的计算——小测验
-第二章 静电场中的导体和电介质--WEEK4 作业
-2.5 静电场中的电介质
-2.5 静电场中的电介质——小测验
-2.6 有电介质时的高斯定理
-2.6 有电介质时的高斯定理——小测验
-2.7 电容 电容器
-2.7 电容 电容器——小测验
-2.8 静电场的能量
-2.8 静电场的能量——小测验
-第二章 静电场中的导体和电介质--WEEK5 作业
-3.1 稳恒电流
-3.1 稳恒电流——小测验
-3.2 磁场 磁感应强度
--3.2.3磁感线
-3.3 毕奥—萨伐尔定律
-3.3 毕奥—萨伐尔定律——小测验
-第三章 稳恒磁场--WEEK6 作业
-3.4 磁场的高斯定理和安培环路定理
-3.4 磁场的高斯定理和安培环路定理——小测验
-3.5 磁场对载流导线的作用
--3.5.1安培力
--3.5.5电磁炮
--3.5.6磁矩
--3.5.7磁力矩
-3.5 磁场对载流导线的作用——小测验
-3.6 磁场对运动电荷的作用
-3.6 磁场对运动电荷的作用——小测验
-第三章 稳恒磁场--WEEK7 作业
-3.7 磁场中的磁介质
-4.1 法拉第电磁感应定律
-4.1 法拉第电磁感应定律——小测验
-4.2 动生电动势
-4.2 动生电动势——小测验
-第四章 电磁感应 麦克斯韦方程组--WEEK8 作业
-4.3 感生电动势及感生电场
-4.3 感生电动势及感生电场——小测验
-4.4 感生电动势例题
-4.4 感生电动势例题——小测验
-4.5 涡电流及电磁阻尼
-4.5 涡电流及电磁阻尼——小测验
-4.6 互感与自感
-4.6 互感与自感——小测验
-第四章 电磁感应 麦克斯韦方程组--WEEK9 作业
-4.7 磁场的能量和能量密度
-4.7 磁场的能量和能量密度——小测验
-4.8 麦克斯韦方程组 电磁波
-4.8 麦克斯韦方程组 电磁波——小测验
-第四章 电磁感应 麦克斯韦方程组--WEEK10 作业