当前课程知识点:核辐射物理及探测学 > 第二章 原子核的放射性 > 2.4 放射规律的一些应用 > 2.4.4 地质放射性鉴年法
现在我们来介绍一下第二种的
利用放射性确定远期年代的方法
我们叫地质放射性鉴年法
这个里面利用到的就是
长寿命核素的衰变
来确定地质年代
这个确定的年代
比刚才我们说的14C断代的年代
要更久远一些
例如我们可以利用这样的方法
来确定一下地球的年龄究竟是多少
早期是利用铀系锕系
这样的天然放射系
利用它们母体半衰期很长
这样的一个特点
来进行这个地质年代断代的
后来也发展了利用像40K 87Rb
等等这样的长寿命核素
来进行岩石的年代断代
这个里面我们举利用 87Rb
它的β-衰变来看一下
这个岩石年代断代的一个方法
87Rb衰变成87Sr
它的半衰期是4.75x10^10年
这是一个很长的半衰期
我们假设岩石生成的时候
那个时刻是t0
母核的数目是Np(t0)
子核的数目是Nd(t0)
我们这个里面假设
岩石生成的时候
没有子核 光有母核
子核的数目是零
也就是Nd(t0)等于0
测量的时刻我们用t1去表示
t1的时候母核的数目就是Np(t1)
子核的数目就是Nd(t1)
根据我们前面得到的一些关系
我们会知道Np(t1)=Np(t0)×e^-λ(t1-t0)
这是母核衰变的指数衰减规律
Nd(t1)=Np(t0)-Np(t1)
所以这个是假设
整个衰变的过程里头
原子核的总数目是不变的
而且也知道t0的时候
Nd等于0
所以我们可以得到下面这个式子
联合上面两个式子
我们可以得到下面这个关系
Np(t1)=(Nd(t1)+Np(t1))×e^-λ(t1-t0)
其实这个地方
我们要想知道的是
δt
也就是t1-t0究竟是多少
δt就是我们要断代的
那个年代的长度
上面这个关系
我们可以直接解方程得出来
δt就等于后面这个关系
这个关系里头我们会看到
其实t1时刻的量
就是说这个t1是我们测量时刻了
t1时刻的量
都是可以通过实验进行测量的
所以这个δt是可以通过实验
得到的一个关系
t0时刻的数
我们其实是没有办法去测量的
通过这个关系我们可以知道
由母核衰变常数
t1时刻子核和母核的数量之比
就可以求出你这个样品的年代来
当然刚才这种情况有一个假设
假设是t0时刻Nd等于0
也就是说岩石生成的时候
只有母体 没有子体
但是我们说这个假设
其实未必是成立的
因为岩石生成的时候
也许子体也有
而且不知道是多少
这种情况下怎么办呢
前面得到的关系很简单
好像我们只要测量了t1时刻
子体母体的数量之比
就可以直接得到岩石的寿命
但是我们要回过头来看一下
前面我们有一个假设
假设是Nd(t0)等于0
但是这一点
我们说不一定是成立的
因为在岩石形成的早期
也许这个87Sr就可能已经存在了
也就是说
那个稳定的子体已经在那了
这种情况下
前面的那些关系式要改写一下
写成下面这个式子
也就是Nd(t1)+Np(t1)=Nd(t0)+Np(t0)
这个里面比刚才多出来一项
刚才我们假设Nd(t0)等于0
但是这个时候我们说
Nd(t0)其实不一定等于0
所以我们要把这一项补进去
补进去之后
前面的关系式里面
就会出来两个未知量
一个是δt
一个是Nd(t0)
两个未知量一个方程
那是求不出来的
所以这个地方
我们必须想办法去解决一下
那么解决的办法是什么呢
我们寻找一种稳定子体d的
另外一种同位素
这个d’
d应该是一个稳定的核素
另外它也不能是其它的长寿命核素
衰变而来的
也就是说d’的数目
自古以来就不发生变化
所以我们可以得到Nd'(t0)=Nd'(t1)
这样的一个关系
于是我们把前面的式子
再往下写一下
刚才我们已经得到的是
Nd(t1)+Np(t1)=Nd(t0)+Np(t0)
我们在这个式子的两边
都给它除上一个Nd'(t1)
当然我们刚才说了
Nd'(t1)和Nd'(t0)是一样的
所以我们把这个关系除到两边去
这个等式依然成立
除完了之后我们整理一下
得到下面这个式子
在下面这个式子里面
我们说t1时刻的量都是可测量
t0时刻的量是不可测量
所以我们可以得到
这个关系式里面第一项
第一项是Nd(t1)/Nd'(t1)
当然这是一个可测量
我们用y去表示它
然后第二项就等号右边的那一项
Np(t1)/Nd'(t1)
我们说这也是一个可测量
我们用x去表示它
后面的项里头
δt是我们要想知道的那个量
所以它本身是测不到的
再往后一项是Nd(t0)比上Nd'(t0)
这个地方我们说
虽然我们知道Nd'(t0)
但我们并不知道Nd(t0)
所以这一项还是一个未知量
所以通过一种样品来测量的话
我们还是得不到
我们需要的那个结果
就是δt是没有办法确定出来的
怎么办呢
我们就要找多种样品
这个里面还有一个基本的假设
就是假设不同的岩石在形成的时候
它这个里面的
87Sr和86Sr的比例是确定的
因为87Sr和86Sr的化学性质
完全一样
而且岩石生成的时候
87Sr还没有
由这个前面的核素衰变而来呢
所以仅仅是生成的过程里面
所形成的
所以我们说在不同的岩石样品里面
它就会得到就是
岩石刚刚生成的时候
不同岩石样品里面的
Nd(t0)/Nd'(t0)
是一个常数
注意这个量是t0时刻的量
t1时刻的量
它就发生了变化
所以这个地方
我们利用的是这样的一个关系
不同的岩石形成的时刻
我们认为是相同的
因为地球是同时形成的
也就是δt是相同的
所以我们可以把δt
所对应的这一项
(e^λδt-1)这一项
给它定义为一个k
我们认为k对不同的颜色样品来说
应该是一样的一个数字
所以我们认为它是一个常量
我们把刚才这个式子稍微整理一下
我们可以写成y=kx+c
我们可以看到这个里面
c我们说对不同的岩石样品
是一个常量
x和y都是可测量的量
其实我们想知道的是k是多少
所以我们测量多种岩石样品
有可能就会拟合出一条直线来
这个直线的斜率
就包括了我们想要知道的那个δt
也就是时间
这张图给出来的
就是一个实验测量的结果
这个里面用到了多种的岩石样品
的确拟合出来一条直线
直线度相关性还是比较好的
在这个拟合完的结果里面
我们可以得到δt等于45.3亿年
这个是岩石的年龄
其实也就是地球生成的年龄
这是我们利用这种长寿命的核素
进行的一个地质放射性鉴年
下面我们再来看一下
其实利用天然放射系
也可以测定地质年代
例如我们可以利用铀系
238U衰变
一直衰变到206Tb
这样的一个过程
在这个衰变的过程里头
始终满足这样的一个关系
就是说整个衰变系列里面
总的核的数目是不变的
我们可以得到
t1时刻总的核的数目
这个总的核的数目
一直要从第一个核
加到最后那个稳定的核素
总的核的数目
在零时刻和在t1时刻是一样的
按照这样的一个关系
我们可以写出下面这个表达式来
当放射系达到平衡之后
我们知道各代放射性子体的活度
和母体的活动是相等的
而且我们知道对于天然放射系来说
母体的衰变常数是非常的小
也就是说母体的数量是很多的
这个母体的数量
比各代子体的数量之和
要大得多
所以我们上面这个式子里面
就是等号左边的第二项
我们就可以给它拿掉了
拿掉这一项之后
得到的关系式很简单
就是Nd(t1)=Np(t0)-Np(t1)
这个里面我们当然也有
Np(t1)=Np(t0)e^λδt
这是一个简单的指数衰减规律
因为我们只考察了母体的数目
随着时间的变化
利用这样的关系
我们直接可以求出来
δt等于什么呢
等于1/λ×ln(1+Nd(t1)/Np(t1))
刚才说了
t1是我们测量时刻的数
所以这个数是可测量的
也就是说我们测量的时候
测量到子体
这个子体指的是稳定子体
稳定子体的数目
和母体的数量之比
就可以求出这个δt来
δt就是我们想要知道的
那个年代的数值
这是我们用这个放射系
来进行年代断代的一个方法
当然我们还可以利用锕系
来做同样的事情
得到类似的一个表达式
我们把两个放射系的
相对应的关系
都给大家写出来
然后我们把这两个式子
整理成一个式子
就是等号右边去求比
等号左边去求比
等号还是成立的这样一个关系
得到这个关系的话
我们把这个δt
其实最后要求的就是δt
这个里面我们需要测量的是什么呢
需要测量的是
206Pb和207Pb 的数量之比
这个是t1时刻
你能测到它的数量之比
然后这个数量之比有了之后
然后我们再看等号右边的数字
等号右边我们会看到
有一个有238U和235U的数量之比
我们说一般的地质样品里面
238U 和235U的数量之比
是一个确定的数值138
所以我们这个数值
其实一般就不用再测量了
我们只需要测量
等号左边的这个数值
就是206Pb和207Pb的数量之比
其它的λ238U和λ235U都是已知量
所以这样的话
我通过测量铅的这个数量之比
就可以求出δt来了
这个就是地质放射性鉴年法
我们就利用地球中长寿命核素
或者放射系来确定岩石
或者干脆就是地球的年龄
这也是放射性规律的一个应用
这节课就到这里
-1.1 基础知识、常量与单位
-1.2 原子核的构成、表示方法与相关术语
-1.3 原子核的大小与稳定性规律
-1.4 原子核的结合能
-1.5 原子核的自旋
-1.6 原子核的磁矩与电矩
-1.7 原子核的统计性质、宇称与能态
-课后作业--作业
-2.1 放射性衰变的基本规律
-2.2 递次衰变规律
-2.3 放射系
-2.4 放射规律的一些应用
-课后作业--作业
-3.1 原子核的衰变方式
-3.2 α衰变
-3.3 β衰变
-3.4 γ跃迁
-课后作业--作业
-4.1 核反应的概况
-4.2 核反应能和Q方程
-4.3 核反应截面和产额
-4.4 反应机制及核反应模型
-课后作业--作业
-6.1 辐射与物质相互作用概述
-6.2 重带电粒子与物质的相互作用
-6.3 快电子与物质的相互作用
-6.4 γ射线与物质的相互作用
-课后作业--作业
-7.1 统计学的基础知识
-7.2 放射性测量的统计误差
-7.3 电离过程的涨落与法诺分布
-7.4 粒子束脉冲的总电离电荷量的涨落
-7.5 时间间隔的统计分布
-课后作业--作业
-8.1 气体中离子与电子的运动规律
-8.2 电离室
--8.2.3 脉冲电离室的主要性能指标第一部分:能量分辨率
--8.2.4 脉冲电离室的主要性能指标第二部分:饱和特性、坪特性等
-8.3 正比计数器
-8.4 G-M计数管
-8.5 气体探测器小结
-课后作业--作业
-9.1 闪烁体
-9.2 光电倍增管
-9.3 闪烁探测器
-9.4 单晶闪烁谱仪
-课后作业--作业
-10.1 半导体与半导体探测器
-10.2 PN结半导体探测器
-10.3 锂漂移和高纯锗半导体探测器
-10.4 其他半导体探测器
-课后作业--作业
-12.1 活度测量方法
-12.2 符合测量法
-12.3 γ能谱解析
-课后作业--作业
-13.1 中子的基本特性与分类
-13.2 中子源
-13.3 中子与物质的相互作用
-13.4 中子探测的特点与探测方法分类
-13.5 常用的中子探测器
-课后作业--作业