当前课程知识点:核辐射物理及探测学 > 第十三章 中子及中子探测 > 13.4 中子探测的特点与探测方法分类 > 13.4.1 中子探测的特点与探测方法分类
下面我们来看一看第四个问题
中子探测的特点
和探测方法分类
我们来看看中子探测的特点
中子是不能直接引起
探测介质的电离和激发的
在探测器或探测介质内
必须具备能同中子发生相互作用
并产生可被探测的
次级粒子物质
也就是辐射体才可以
最根本的原因就是中子和光子
它们都是非直接电离粒子
它们都需要通过转换
变成直接电离粒子才能被测量到
这是它们相同的地方
但是中子与光子
也还有不同地方
就是光子是敏感于元素的
而中子是敏感于核素的
中子在某些特殊核素上
会发生核反应 核反冲
或者核裂变这些过程
通过这些过程来制造带电粒子
使得中子可以被测量
因此 在测量中子的时候
我们需要制造带电的次级粒子
这些带电的次级粒子
可能是质子 可能是α粒子
可能是某些子核
有可能是很重的裂变碎片
甚至还有可能是内转换电子
什么样的核素
可以构成良好的中子辐射体呢
有这样四个原则
第一 中子作用截面要大
这就像光子反应里面
我们希望光电截面
康普顿截面
电子对截面要大一样
在中子这我们希望某种核素
它与中子反应的
核作用截面比较大这是第一
第二 由于中子是与核素反应
或者说它是与某元素的
同位素发生反应
而不是与该元素发生反应
如果该元素某同位素的
丰度比较低
我们很有可能得不到很多该核素
总的宏观截面就比较小
导致探测效率比较低
因此为了获得好的探测效率
我们不仅应该选择一个
截面比较大的核素
而且需要该核素的丰度比较高
或者如果不高
你要比较容易的提纯该核素
最终获得一个
比较大的宏观截面
这是第二个
第三个这种反应
应该制造带电粒子
只有制造了带电粒子
才能够在探测器内形成信号
变成我们可测量的一个电信号
第四个带电粒子
应该能够携带足够多的反应能
因为只有足够高的反应能
才会在探测器内
制造更高的载流子
使得统计性更好
使得我们能够在能谱中
更好的分辨中子信号
这是四个特点
基于这四个特点
我们再来讨论一下
中子的探测方法
中子的探测方法
可以有这么四种
第一种核反应法
第二种核反冲法
第三种核裂变法
第四种活化法
下面来看一看常用的核反应
第一个比较常见的
常用的核反应是中子与氦3的反应
中子与氦3反应会变成
氚和质子
这个过程放出764KeV的能量
25.3毫电子伏的中子与氦3
反应的截面是5333b
是比较大的
这个过程不制造γ射线
因此它是比较有利于中子测量
第二个反应是
中子与硼10的反应
中子与硼10反应有两个出射道
一个是Li7与α
一个是Li7的激发态与α
这两个出射道的概率
分别是6.1%和93.9%
当Li7是处于激发态的时候
Li7会放出一个γ射线
γ射线的能量是478KV
硼10与中子的反应截面
当中子是25.3毫电子伏的时候
是3837b
这也是比较大的一个截面
第三个比较常用的反应
是中子和Li6的反应
中子和Li6反应之后
会产生氚与α
这个过程放出一个
比较大的反应能4.786
并且没有γ射线伴生
但是它的截面会稍微小一些
25.3毫电子伏的中子
与Li6反应的截面是940b
在这三种反应中
我们通过测量核反应之后
产生的重带电粒子
就可以实现对中子的测量
例如在氦3探测器中
我们测量的是氚与质子
所携带的总共764Kev的能量
在硼10这个反应核素中
我们测量的是α与Li7
或者α与Li7激发态
这些重带电粒子
所携带的2.79兆
或者2.31兆电子伏的能量
在Li6这个核素中
我们测量的是氚核与α粒子
所携带的4.786兆
电子伏的能量
这些能量在探测器内形成电离
制造载流子
最后变成电子信号
我们就可以认识中子了
在这三类反应中
反应能通常都是
远远大于中子能量的
大家注意
我们这里面讲截面的时候
都讲的是低能中子
25.3毫电子伏
实际中中子能量可能
比25.5毫电子伏大一些
也可能小
但总之中子能量
将会远远小于反应能
与反应能是兆电子伏的量级
由于反应能远远大于中子能量
所以这种反应
只能对低能中子的数量
进行测量
而对低能中子的能量进行测量
是很困难的
这三种核素它们的截面
在中子能量比较低的时候
都遵循1/V规律
也意味着速度降低一个量级
截面增大一个量级
第四个或者是第五个
Gd155以及Gd157
Gd155以及Gd157
它们是吸收截面比较大的
另一种核素
我们以Gd157为例
中子与Gd157发生核反应
然后得到Gd158
这个反应的截面有多大呢
若中子的能量
是25.3毫电子伏
这个截面将会在255000b
这样一个大小
这比氦3要大的多了
中子被Gd157
变成Gd158的激发态
变成复合核的激发态之后
会发生退激
它最主要的方式是γ退激
因此我们会看到很多γ射线
但是 我们也有机会看到电子
这个电子是怎么来的
我们来看一看
中子和Gd157发生了反应
形成了Gd158的复合核
这个复合核
将会处在一个激发态
激发能的高度是7.94Mev
在第四章的学习我们知道
原子核的能级
在低能的时候
往往是单立可数的
越往高 能级密度越大
能级宽度也越大
当能级高度比较高的时候
我们就没有办法看到单个能级
我们将会看到连续能级了
因此在这个图
我们下边可以看到
Gd158的分立能级
但上边我们很难
再看到分立能级了
到这就已经进入连续能区了
所以Gd158它的激发态
是处在7.94Mev
这样一个连续能区
这样高能级的
这样高能量状态的Gd158退激
将会产生γ射线
γ射线将会在这些连续能级
和分裂能级之间去进行选择
通常而言一个Gd158的退激
会造成2到3个γ射线
也就是它是一个
级联的退激过程
当Gd158退激到低能级的时候
会出现一些现象
我们举个例子来看
例如若退激的Gd158的
第一激发态2正
它的能量高度不高
只有79.5KeV
我们注意它右边这个2.52纳秒
这是Gd158的
第一激发能级的半衰期
对于γ退激而言
纳秒是一个比较慢的时间
这就意味着γ退激是很难发生的
我们在第三章的学习知道
γ退激比较慢的时候
别的竞争过程就会比较重要了
一种比较重要的竞争过程
就是内转核电子 所以当γ
当Gd157吸收中子变成Gd158
通过发射γ射线退激
退到这的时候 就有可能
有内转换核电子被我们观测到了
这里边到这个能级的时候
内转换系数是6.02
也就意味着我们看到
一个79.5KeV的γ射线
我们就有可能看到
与该γ射线的能量相关的
6.02个内转换电子
内转换电子显然并不只针对
一组电子跃迁
任何一组电子跃迁
都有可能伴随有内转换电子
这里边这个图
就给出来了一个中子
被Gd157吸收这样一个事件
所导致的内转换电子的数量
以及能量分布
大约每个被Gd157吸收的中子
会造出0.6883内转换电子
此图没有包含内转换过程
后面的俄歇电子
对Gd157这个核素
我们通过测量内转换电子
就可以实现对中子的测量
当然有人也通过测量γ射线
来实现对中子测量
这也是可以的
我们下面来看一看核反冲法
在弹性散射中
中子的能量和方向都会改变
因此与它碰撞的
靶核的能量和方向也会发生改变
在这个过程中
靶核会获得一定的动能
但是没有改变内部状态
这个靶核在这
我们就把它称为反冲核
它是一个运动的带电粒子
通过记录反冲核
在探测器内的电离效果
我们就可以记录中子了
这个方法就叫做核反冲法
核反冲法主要是用在
快中子探测领域内
下面我们来讨论一下反冲核的能量
左上的这个式子
是我们在第四章
已经很熟悉的式子 弹性散射
中子进 中子出 靶核是A
余核仍然是A
当中子射向某靶核A的时候
靶核会获得反冲
中子会被散射掉
这里面θ是散射角
φ是反冲角
现在我们关注的是反冲核
反冲核的能量是多少
它将会是入射中子动能的一部分
是入射中子动能乘上某因子
这个因子就是
这个式子右边的部分
我们可以看到第一部分
是由入射中子
与靶核的质量关系决定的
第二部分是由反冲角决定的
反冲角的范围是0到90度
注意这是在实验室系下观测的
来我们看一看什么情况下
反冲核可以获得最大的动能呢
主要决定于这一项
就是质量关系项
我们注意到
分母肯定是要大于分子的
而且是大于等于
什么时候这个式子取最大值
就是分母和分子相等的时候
相等的时候就是大M
和中子质量相等的时候
什么情况下靶核的质量
和中子的质量相等
那当然就是当靶核为质子的时候
因此我们通常会选择轻核
来作为中子探测器材料
例如塑闪 或者液体闪烁体
它们里面都有很多的质子
由于质子的质量和中子的质量
几乎是一样的
那这里边m和大M就是一样的
则整个式子就近似为1
因此 若我们选质子为靶核
则一次反冲之后
质子的动能是多少呢
就等于入射中子的能量
乘上cosφ的平方
cosφ指的是反冲质子
在实验室系下的反冲角的余弦的平方
当中子的能量
是小于10兆的时候
反冲质子能谱分布
可以被认为是均匀分布
也就是说
在一次中子散射过程中
我们观察反冲质子的时候
我们发现反冲质子能量
可能是En这么大
入射中子能量这么大
也有可能是0这么小
在0与入射中子能量之间
取得一个均匀分布
期间任何一种都是可能的
而且是等概率的可能
不过这种情况
只是对能量比较低的中子
与靶核为质子的时候
才是有效的
这里面我们做了一个模拟计算
黑色这条线就是用4兆的中子
与质子发生碰撞的时候
反冲质子的能谱
如果靶核不是质子而是氦4
或者碳12
我们发现它会变成红线和蓝线
它的分布不是水平的
此外当我们把这个4兆
变成40兆的时候
变成高能中子的时候
就连质子也不会是水平分布了
下面我们来看一看核裂变法
所谓核裂变法
指的是运用一些
可以发生裂变的核素
与中子来发生反应
形成带电粒子出射
进而测量中子的方法
我们先来看一看易裂变核
所谓易裂变核指的是
像u233 u235 pu239这样的
能够与慢中子发生
反应形成的裂变的核素
它的反应是一个慢中子
与易裂变核反应
形成一个复合核
裂变之后得到两个裂变碎片
以及若干个中子
伴随着200兆左右的能量
这200兆左右能量中的大部分
被这两个裂变碎片带走了
这两个裂变碎片
他们在探测器内形成电离
形成信号
最后让我们测量到了中子
由于裂变能将近200兆
是远远大于入射慢中子的能量的
因此核裂变法
是不可能测量中子能量的
通常它只能测量中子的注量
它的好处是
由于裂变能是很大的
因此裂变碎片携带很多能量
在探测器内
电离所形成的信号将会很大
这非常有利于甄别γ射线
这是易裂变核的裂变
与易裂变核相比
还有另外一种叫做阈能裂变
所谓阈能裂变指的是
不仅要中子的加入
而且需要中子
携带足够多的相对运动动能
才能使得裂变发生
这里边我们给出来一些曲线
像pa231 Th232 u234 u236
np237 u238等等
它们的裂变截面
在中子能量比较小的时候很小
只有当中子能量比较高的时候
我们才能看到
比较可观的裂变截面
常用的阈探测器材料器截面
我们可以列出来
比如说像Th232
它的阈值就在1.3兆
也就是说当中子能量
超过1.3兆的时候
中子诱发的Th232的裂变
才变得比较可观起来
pa231是0.5兆 u2581.5兆
可以说
各个这类核素的裂变截面
裂变阈值是不一样的
因此我们可以用
一系列不同阈值的
裂变核素来判断中子能谱
这叫做阈探测器
下面我们来看一下活化法
在活化法中
我们会选用一些具有
较高活化截面的核素
活化后的放射性核素
具有比较容易测量的放射性
通过测量这些放射性
我们就可以测量中子了
举例而言如果我们想测量中子
我们可以把in115
放在中子场中
中子与in115反应变成in116
同时制造一个γ射线
这个γ是瞬发γ
我们通常不会去关心它
我们关心的是in116的
后面的事情
in116会以14.1秒的半衰期
衰变为sn116和β负
以及反电子中微子
通过测量β负
我们就知道了in116的存在
进而可以推断中子的存在
并且知道中子的强度
这类反应是适用于
热中子的注量率的测量
它也可以适用于短脉冲
快中子的测量
最后我们总结一下
中子探测大概有四类方法
核反应法 核反冲法
核裂变法和活化法
应用到的反应类型
在核反应法里边就是nc反应
或者nγe反应
nc反应
就是中子制造带电粒子的反应
nγe反应
就是辐射俘获以及后面的
伴生内转换电子的反应
反冲法是弹性散射
裂变法是中子
诱发的裂变
活化法基本讲
也是辐射俘获反应
所用的材料在核反应中
常见的是硼10 Li6 氦3
Gd155或者Gd157
反冲法最主要的就是氢元素
或者是氢1核素
在裂变法里面的u235 pu239
以及阈值核反应的
其它核素等等
活化法里面像in Au和Dy
这些是常见的材料
核反应法通常
具有比较大的截面
因为核反应法
会用到V分之1规律
当中子能量比较低的时候
截面会在数千b 或者更大
核反冲法通常面对的是快中子
快中子的时候
快中子的波长已经很小了
因此它的截面不可能很大
通常核反冲法的截面
也就是1b这样一个范围
裂变法同样也会
用到V分之1规律
因此慢中子的大波长
将会对核反应的截面有所贡献
当我们是面向u235
或者pu239这样
易裂变核素的时候
截面会在500b这么大
但是当我们面对的是阈值
阈值裂变的时候
这个截面又回到了b的量级
活化法也同样
如果面对的是热中子
它截面也会由于V分之1的原因
在几百b或者数千b
如果是快中子测量的话
也只能是数b的量级
这样看来核反应法
适应于慢中子的注量测量
核反冲法适用于
快中子的能量测量
核裂变法适用于
慢中子的注量测量
而活化法通常适用于慢中子
或者快中子的注量测量
这就是中子探测的特点
和探测方法分类
-1.1 基础知识、常量与单位
-1.2 原子核的构成、表示方法与相关术语
-1.3 原子核的大小与稳定性规律
-1.4 原子核的结合能
-1.5 原子核的自旋
-1.6 原子核的磁矩与电矩
-1.7 原子核的统计性质、宇称与能态
-课后作业--作业
-2.1 放射性衰变的基本规律
-2.2 递次衰变规律
-2.3 放射系
-2.4 放射规律的一些应用
-课后作业--作业
-3.1 原子核的衰变方式
-3.2 α衰变
-3.3 β衰变
-3.4 γ跃迁
-课后作业--作业
-4.1 核反应的概况
-4.2 核反应能和Q方程
-4.3 核反应截面和产额
-4.4 反应机制及核反应模型
-课后作业--作业
-6.1 辐射与物质相互作用概述
-6.2 重带电粒子与物质的相互作用
-6.3 快电子与物质的相互作用
-6.4 γ射线与物质的相互作用
-课后作业--作业
-7.1 统计学的基础知识
-7.2 放射性测量的统计误差
-7.3 电离过程的涨落与法诺分布
-7.4 粒子束脉冲的总电离电荷量的涨落
-7.5 时间间隔的统计分布
-课后作业--作业
-8.1 气体中离子与电子的运动规律
-8.2 电离室
--8.2.3 脉冲电离室的主要性能指标第一部分:能量分辨率
--8.2.4 脉冲电离室的主要性能指标第二部分:饱和特性、坪特性等
-8.3 正比计数器
-8.4 G-M计数管
-8.5 气体探测器小结
-课后作业--作业
-9.1 闪烁体
-9.2 光电倍增管
-9.3 闪烁探测器
-9.4 单晶闪烁谱仪
-课后作业--作业
-10.1 半导体与半导体探测器
-10.2 PN结半导体探测器
-10.3 锂漂移和高纯锗半导体探测器
-10.4 其他半导体探测器
-课后作业--作业
-12.1 活度测量方法
-12.2 符合测量法
-12.3 γ能谱解析
-课后作业--作业
-13.1 中子的基本特性与分类
-13.2 中子源
-13.3 中子与物质的相互作用
-13.4 中子探测的特点与探测方法分类
-13.5 常用的中子探测器
-课后作业--作业