当前课程知识点:核辐射物理及探测学 > 第八章 气体电离探测器 > 8.4 G-M计数管 > 8.4.1 GM计数管的工作机制
下面我们来介绍一种
新的气体探测器
GM计数管
我们说它是新的气体探测器
是因为我们前面讲的是
脉冲电离室和正比计数器
但GM管本身
它比另外两种探测器
可能历史更悠久一些
我们还是先来看这张图
横坐标是工作电压
纵坐标是输出信号的幅度
通过我们前面已经介绍的内容
我们讲了两个区域
一个叫饱和区
一个叫正比区
饱和区是电离室的工作区
正比区是正比计数器的工作区域
随着工作电压的增加
我们看这两条线趋于一个重合
重合的这个地方呢
重合了以后的这个区域呢
我们叫GM区
GM区的输出信号呢
和入射粒子的能量是没有关系的
所以这个区域呢
这个探测器只能用来计数
不能用来测能量
但同时我们会看到
这个区域的输出信号的幅度
是比较大的
GM计数管这个名称
是由它的发明者
就是盖革和米勒
他的名字的字头
直接应用而来的
所以它是一种呢
我们叫能够支持放电的
一种气体电离探测器
它的基本特点是这样
一个是制造比较简单
价格也比较便宜
对于辐射测量灵敏度比较高
输出电荷量大
也就是输出信号很大
往往后面不用放大器
也就能测量了
在使用上比较方便
当然GM管它也有它的缺点
通常情况下
一个是死时间比较长
它比别的探测器的
死时间要长得多
通常这个死时间
可能是几十个微秒
或者到百微秒这样的一个量级
所以它的应用呢
往往是测这种辐射不是很强的地方
例如测本底
用它是没有任何问题的
如果是一个比较强的辐射场
用它测那就不合适了
第二个是不能测能量
只能用来做计数
它的输出信号的幅度
只和你的工作电压的大小有关系
和你这个管子的结构有关系
和你入射粒子
沉积在探测器里面多少能量
没有任何关系
GM管有各种形状 各种样子
当然不同的形状 不同的样子
在测量对象上面也有不同
有的我们说带窗的
适用于测量这种带电粒子
有的我们整个一个玻璃管
或者金属的这种管子
我们可以用它来测量
伽玛射线等等
我们来看一下
GM计数器的工作机制
我们还是先想一想
在正比计数器里面
我们说
当时讨论过
光子反馈和离子反馈
我们都要把它抑制住
也就是让这两种反馈的过程
极其微弱
或者是尽量把它消除掉
因此经过一次雪崩之后
它的那个倍增的过程
就是雪崩的过程也就结束了
雪崩只能限于一个
比较局部的区域里发生
对一个初始电子
它展宽也就是在200个微米左右
但是在GM管里头
我们说光子反馈和离子反馈
都是需要特别考虑的一些过程
这个里面我们说
由于光子反馈的存在
使得GM管它里面的放电
也就是雪崩得以传播
电子雪崩会在计数器阳极附近的
各个区域里面产生
最后生成大量的电子离子段
使GM计数器输出的幅度
可以较大
如果不采取一定的措施呢
它的离子反馈过程
会使得你这个计数管的放电过程
根本就结束不了
所以我们说
这种情况下的GM管
就叫非自熄的GM管
也就是一个自持放电的过程
我们来看一下非自熄GM管
它的工作机制
非自熄GM管的放电过程呢
我们把它分解成下列环节去描述
这个里面我们假设
工作气体是氩气
第一个过程呢
就是入射带电粒子
产生初始电离
以及初始电离产生的电子
在电场的作用下
向这个阳极漂移
再去产生碰撞电离
这样的一个过程
当然产生碰撞电离的过程
我们说既可能产生的是电离
也有可能产生的是激发
第二过程是放电传播的过程
这个用到的就是光子反馈
被激发的原子退激的过程里面
会发出光子来
这个光子打到气体分子上
或者打到阴极上
都可能打出次电子来
而且这个过程我们说
因为这个光子可能走得远
也可能走得近
所以是在整个管子
各个地方都在有光子反馈的影响
它整个的结果就是气体放电
会迅速地遍及整个管子
然后正离子包围了整个阳极丝
并且是逐步加厚的一个过程
形成一个正离子鞘
当然这个时候
我们说电子雪崩之后
很快就会被阳极丝收集
这个离子跑的慢
所以最后包围在阳极附近的
会有一个正离子鞘
正离子鞘和它的感应电荷
会形成一个电场
这个电场和原来电场的方向
是相反的
这样的话就会使得
这个区域里面的电场强度减弱
减弱到不能再发生雪崩
这个放电过程也就结束了
电子被收集的过程里面
当然会形成一个电子电流
当然这个电子电流
和正比计数器
里面的电子电流很像
也就是说
这个电子电流对输出信号的贡献
其实没那么大
第三个部分呢
我们说是正离子鞘
向阴极漂移的过程
在这个过程里面
会形成离子电流
离子电流也就是离子漂移
引起的回路感应电流
是形成输出脉冲信号的
一个主要贡献
所以这是离子的往外漂移的
一个过程
当然最后有一个电荷中和
这个离子漂移到阴极表面的时候
和阴极表面的感应电荷中和
这个过程就结束了
当然这个过程结束呢
因为离子已经漂移到了
阴极表面
这个时候
它会有离子反馈的一个存在
我们说由于离子反馈的存在
会导致二次电子的发射
会产生新的信号
新的信号又去碰撞电离
又去这样
所以这是一个自持放电的过程
就是这个放电过程
就结束不下来了
就是一个信号之后
又跟一个信号
又跟一个信号
而且每个信号都是一样的
所以这个非自熄GM管
它是没有办法
直接用来测量计数的
离子反馈的过程呢
我们又可以分成两种情况去讨论
第一种情况呢
就是正离子和电子中和
去产生了一个激发态的氩原子
这个激发态的氩原子
退激发光
这个光子达到阴极上
然后产生电子
然后电子加速又去产生新的雪崩
等等这样的一个过程
第二个过程呢
就有可能是这个激发态的氩原子
直接碰到了阴极上
从阴极上打出电子来
反正不管哪种情况
最后都是产生了二次电子
然后二次电子在电场的作用下
向阳极漂移
会有雪崩 会有放电传播
会有后面的一系列的过程
又会形成一个信号
所以我们说
非自熄GM管的这个信号呢
它是结束不下来的
如果我们去画非自熄GM管的
输出信号的话
你会发现
这是它的第一个信号
就是入射粒子引起的信号
但是后面如果我们完全没有了
入射粒子之后呢
它后面会不断的有信号产生
而且这个间隔都差不多
原因就是这个间隔
差不多都是离子
从阳极表面漂移到阴极
所需要的那个时间
后面的信号呢
都是离子反馈所引起的
都是假的信号
所以非自熄GM管
虽然是一种探测器
但是不能直接来应用
GM管的这个最原始的
工作原理呢
就是这样
但是我们可以看到
就是非自熄GM管
确实是有问题的
它不能直接应用
所以需要采取一定的措施
让这个放电的过程
给它结束下来
当然我们看到其实对这个
就是后面假信号出现的原因
就是分析这个原因的话
我们会知道
它是由离子反馈所引起的
如果你能把这个离子反馈的过程
给它阻止掉
它就不会有后面的
那些假信号的出现
这样的话就可以实现
这个放电过程的熄灭
这个就是自熄GM管
所要做的一个事情
这一节的内容就到这里
自熄GM管我们后面再讲
-1.1 基础知识、常量与单位
-1.2 原子核的构成、表示方法与相关术语
-1.3 原子核的大小与稳定性规律
-1.4 原子核的结合能
-1.5 原子核的自旋
-1.6 原子核的磁矩与电矩
-1.7 原子核的统计性质、宇称与能态
-课后作业--作业
-2.1 放射性衰变的基本规律
-2.2 递次衰变规律
-2.3 放射系
-2.4 放射规律的一些应用
-课后作业--作业
-3.1 原子核的衰变方式
-3.2 α衰变
-3.3 β衰变
-3.4 γ跃迁
-课后作业--作业
-4.1 核反应的概况
-4.2 核反应能和Q方程
-4.3 核反应截面和产额
-4.4 反应机制及核反应模型
-课后作业--作业
-6.1 辐射与物质相互作用概述
-6.2 重带电粒子与物质的相互作用
-6.3 快电子与物质的相互作用
-6.4 γ射线与物质的相互作用
-课后作业--作业
-7.1 统计学的基础知识
-7.2 放射性测量的统计误差
-7.3 电离过程的涨落与法诺分布
-7.4 粒子束脉冲的总电离电荷量的涨落
-7.5 时间间隔的统计分布
-课后作业--作业
-8.1 气体中离子与电子的运动规律
-8.2 电离室
--8.2.3 脉冲电离室的主要性能指标第一部分:能量分辨率
--8.2.4 脉冲电离室的主要性能指标第二部分:饱和特性、坪特性等
-8.3 正比计数器
-8.4 G-M计数管
-8.5 气体探测器小结
-课后作业--作业
-9.1 闪烁体
-9.2 光电倍增管
-9.3 闪烁探测器
-9.4 单晶闪烁谱仪
-课后作业--作业
-10.1 半导体与半导体探测器
-10.2 PN结半导体探测器
-10.3 锂漂移和高纯锗半导体探测器
-10.4 其他半导体探测器
-课后作业--作业
-12.1 活度测量方法
-12.2 符合测量法
-12.3 γ能谱解析
-课后作业--作业
-13.1 中子的基本特性与分类
-13.2 中子源
-13.3 中子与物质的相互作用
-13.4 中子探测的特点与探测方法分类
-13.5 常用的中子探测器
-课后作业--作业