当前课程知识点:核辐射物理及探测学 > 第二章 原子核的放射性 > 2.1 放射性衰变的基本规律 > 2.1.6 放射性活度、比活度、射线强度
现在我们已经掌握了
放射性的基本规律
也找到了描述放射性的
几个特征物理量
那么我们能直接用这几个特征量
去描述放射源的强弱吗
先想一想
放射性的强弱是什么
是放射性核的数目吗
假如有一个放射源
其中放射性核有10的15次方个
另一个不同的放射源
有10的16次方个
放射性原子核
那能说后者比前者强吗
应该不能吧
因为衰变常数
可能是前者比后者要大
那么能不能用衰常数
来表示源的强弱呢
应该也不行
因为衰变常数描述的是
一个原子核在单位时间内
发生的衰变概率
那么我们该找一个
什么样的物理量
来描述放射源的强弱呢
这就是放射性活度
它是描述单位时间
发生衰变的
核的数目的物理量
放射性的强弱
应该决定于单位时间
发生衰变的核的数目
只有衰变的核
才能发出射线
才对源强产生贡献
才是我们特别关心的一个物理量
下面我们来介绍一个物理量
这个物理量描述了放射性的强弱
我们叫它叫放射性活度
它指的是单位时间里面
发生衰变的原子核的数目
用A来表示
从这个定义上来说
我们没有具体地去指
是哪一种原子核发生衰变
所以我们说这个活度
对于不同原子核来说
是可以叠加的一个物理量
一个放射源它的活度
就是这个放射源里面
所包括的各种放射性原子核
它的活度的一个叠加
我们来看一下它具体的定义形式
按照我们前面的描述
我可以写出它的定义形式来
A(t)应该等于-dN(t)/dt
N(t)的关系我们知道
直接用N0·e^(-λt)代进来
这个地方我们就可以得到
A(t)=λN0·e^(-λt)
这个地方如果我们说
N0·e^(-λt)
就是N(t)的话
那么A(t)就应该等于λN(t)
所以我们会看到活度其实是什么
活度就是衰变常数
乘以原子核的个数
这个原子核指的是
放射性原子核的个数
λ是这个放射性原子核的
衰变常数
我们再回过头来看A
那么A刚才说了
它描述的是放射性的强弱
那么λ是一个原子核
单位时间发生衰变的概率
N是总的能够发生衰变的
原子核的数目
它们俩相乘的话
其实描述的就是单位时间里面
能够发生衰变的原子核的数目
这样的一个数目
怎么就能够表示一个放射性的强弱
或者一个源的强弱呢
我们来想一想
那么源的强弱究竟是由谁来决定的
它是由放射性原子核的数目
来决定的呢
还是它的衰变常数来决定的
如果是由放射性核的数目来决定的
我们说如果这个放射性核
它本身的λ很小很小
也就是说在一段时间里面
虽然你的核的数目很多
但是发生衰变的核并不多
放出来的射线没多少
其实我们说一个源的强弱
主要是它放出射线的多少
放出射线的话一定是发生衰变
才能放出来的
所以这个地方
我们说源的强弱
其实是由单位时间
衰变的原子核来决定
我们定义A0等于λN0
那么就可以得到
A(t)=A0·e^(-λt)
也就是说源的活度
随着时间的衰减规律
也是一个指数衰减规律
这个规律和放射性原子核的数目
随着时间的衰减规律是一样的
当然这个很容易理解
因为放射性核的数目前面
乘上一个常数就是这个活度
常数它本身并不能去改变
这个随时间的变化规律
我们来看一下这个活度的单位
当然活度
我们刚才从定义上来知道
它是单位时间里面
发生衰变的原子核的数目
所以它应该是一个
从量纲上来说是时间的倒数
所以我们通常用1/s去表示它
就可以了
但通常我们一般说活度的时候
我们有专门的一个名称
去表示它的这个单位
那么活度的常用单位是居里(Ci)
居里这个单位
我们说最初其实是一个实验单位
它的历史很悠久
说是以一克镭-226
在一秒钟衰变的原子核的数目
来定义出来的一个物理量
当然从定义上来说
如果你是用一个实验结果
去定义一个单位的话
应用起来很不方便
所以在1950年的时候
国际上就规定这个数值
就不用实验测量的数值
我直接规定一个数值
当然这个数值
是各种实验测量结果的一个综合
是多少呢
就是3.7×10的10次方
这么多次核衰变
每秒定义为一个居里
当然这个居里这样一个单位
对于我们通常实验室里面
所用到的放射源来说是太大了
所以我们一般用到毫居或者微居
这样的单位去描述它
这个单位用的非常的多
但是它不是国际单位
我们说国际单位的话是贝可
在1975年国际计量大会上
规定的一个放射性活度的单位
它的定义很简单
就是1Bq=1次核衰变/秒
显然一居里
就应该等于3.7×10的10次方贝克
从活度的单位上
我们也可以看到
其实活度这个单位本身
就是为了纪念对放射性研究
做出很卓越贡献的几位科学家
来定义出来的
一个是贝克勒尔
一个居里夫妇
下面我们看一个比活度的概念
前面我们讲活度
其实讲的是一个源的
从总体上表现出来的一个强度
没有反映这个源的物质的纯度
所以这个地方会带来一些问题
如果你不强调一个比活度的话
可能我们这个源就会很大
虽然从总的强度上来说
总的活度上来说
也是满足你的要求的
但是这个源可能
使用起来很不方便
所以通常情况下
我们要规定一个比活度
比活度就是单位质量的
放射性物质的活度
我们叫比活度
用小a来表示它
它等于大A除以质量
这个源的质量
所以从单位上来说
它应该是贝克每克或者是居里每克
那么我们举个例子
1g纯的钴-60放射源
它的活度能够达到1200个Ci
那么这个1200Ci
是钴-60放射源所能达到的
最大的比活度
就是1200Ci每克
实际上我们生产出来
钴-60放射源的比活度
都达不到这个数字
一般也只能达到700Ci每克
也就是说这个放射源里头
肯定存在一些非放射性的物质的
有了活度的概念
我们通常应用的还有一个概念
叫射线强度
那么射线强度的概念
指是的是单位时间里面
源放出的某种射线的个数
我们把它定义为一个射线强度
显然我们说这个射线强度
和源的活度之间有一定的关系
但是它们通常
不是一个相等的关系
它们的关系是什么样的呢
我们看一个衰变纲图
从衰变纲图里面
我们可以找到它们之间的关系
刚才介绍衰变纲图的时候
我们说过衰变纲图里面
有一些百分数
那么这些百分数
其实描述的是一个相对值
其实描述的是谁相对于谁的呢
其实它应该是描述的是
射线相对于源的活度的
我们看一下这个铯-137
它的衰变纲图
从衰变纲图上
我们也看到了一些百分数
那么从这个百分数上面
我们去了解一下
射线强度和源的活度之间的关系
例如一个一居里的铯-137放射源
那我们想看一下
它在一秒钟
能够放出多少条伽玛射线
看这个衰变纲图可以得到
我们看看伽玛射线是哪条线呢
是这条垂直向下的箭头线
去表示的一个伽玛跃迁
伽玛跃迁后面跟了一个数值
两个百分数
第一个百分数前面
加了一个伽玛的符号
这个说明的是放出伽玛射线的
伽玛跃迁所对应的绝对强度
这个对应到铯-137去衰变
它的一个相对值
所以一个居里的铯-137放射源
它在一秒钟能够放出来的
这样的伽玛射线是多少呢
就是3.7×10的10次方×85%
那么这个就是在一秒钟
它能够放出来的这样的伽玛射线
当然其他的射线
你也可以用这样的对应关系
去描述它
简单的来说就是射线强度
应该等于放射性活度
乘以衰变纲图上
所对应的那个百分数
这是它们之间的关系
那么在这节课里面
我们讲述了
描述放射性强弱的物理量
放射性活度
这个是我们几个物理量的一个核心
是一个非常重要的物理量
这节课就讲到这里
-1.1 基础知识、常量与单位
-1.2 原子核的构成、表示方法与相关术语
-1.3 原子核的大小与稳定性规律
-1.4 原子核的结合能
-1.5 原子核的自旋
-1.6 原子核的磁矩与电矩
-1.7 原子核的统计性质、宇称与能态
-课后作业--作业
-2.1 放射性衰变的基本规律
-2.2 递次衰变规律
-2.3 放射系
-2.4 放射规律的一些应用
-课后作业--作业
-3.1 原子核的衰变方式
-3.2 α衰变
-3.3 β衰变
-3.4 γ跃迁
-课后作业--作业
-4.1 核反应的概况
-4.2 核反应能和Q方程
-4.3 核反应截面和产额
-4.4 反应机制及核反应模型
-课后作业--作业
-6.1 辐射与物质相互作用概述
-6.2 重带电粒子与物质的相互作用
-6.3 快电子与物质的相互作用
-6.4 γ射线与物质的相互作用
-课后作业--作业
-7.1 统计学的基础知识
-7.2 放射性测量的统计误差
-7.3 电离过程的涨落与法诺分布
-7.4 粒子束脉冲的总电离电荷量的涨落
-7.5 时间间隔的统计分布
-课后作业--作业
-8.1 气体中离子与电子的运动规律
-8.2 电离室
--8.2.3 脉冲电离室的主要性能指标第一部分:能量分辨率
--8.2.4 脉冲电离室的主要性能指标第二部分:饱和特性、坪特性等
-8.3 正比计数器
-8.4 G-M计数管
-8.5 气体探测器小结
-课后作业--作业
-9.1 闪烁体
-9.2 光电倍增管
-9.3 闪烁探测器
-9.4 单晶闪烁谱仪
-课后作业--作业
-10.1 半导体与半导体探测器
-10.2 PN结半导体探测器
-10.3 锂漂移和高纯锗半导体探测器
-10.4 其他半导体探测器
-课后作业--作业
-12.1 活度测量方法
-12.2 符合测量法
-12.3 γ能谱解析
-课后作业--作业
-13.1 中子的基本特性与分类
-13.2 中子源
-13.3 中子与物质的相互作用
-13.4 中子探测的特点与探测方法分类
-13.5 常用的中子探测器
-课后作业--作业