当前课程知识点:核辐射物理及探测学 > 第四章 原子核反应 > 4.3 核反应截面和产额 > 4.3.4 反应产额
这一节我们介绍一个
在工程里面
应用的比较多的概念
叫产额的概念
或者叫反应产额
对应到核心反应上面来说
就是核反应产额
我们来看一下
这个核反应产生的定义
我们说入射粒子在靶体上
引起的核反应数
与入射粒子数之比
我们称为核反应的产额
我们可以用这样一个式子
去描述它的定义
显然它描述的
就是一个入射粒子
这个靶上面引起的核反应数
我们看一下
这个核反应产额
究竟和什么因素有关系
首先我们清楚
它一定和反应截面
是有关系的
因为反应截面越大
那么一个入射粒子
所引起的核反应的
可能性就越大 就概率也大
当然这个产额就越大
所以它和反应截面
应该是有关系的
那么第二个关系
就是核靶的厚度
应该是有关系的
这个很容易理解
如果你的那个靶很薄
这个入射粒子
穿过这个靶的时候
它很可能就
没有发生核反应
如果这个靶很厚
这个入射粒子
打进去的时候
就是穿过这个靶的过程里头
它可能一开始没有核反应
但是再往后
也许就发生了核反应
所以这个靶的厚度呢
会影响核反应的产额
那么当然还和这个靶的组成
有一定的关系
所以我们会看到核反应产额
其实是一个
比较综合的一个物理量
它不仅仅
和你入射粒子的种类有关系
和入射粒子的能量有关系
和靶的组成有关系
而且和靶的形状也是有关系的
所以它更是一个工程上
应用比较多的一个物理量
那么虽然
它和很多因素有关
但是我们说
这是一个应用起来
比较方便的物理量
因为有了反应产额之后
我们只要知道了入射粒子
有多少个
那我们就可以知道
发生了多少次核反应
所以在工程上
比较喜欢这样的一个物理量
而且工程上我们说
往往这个靶的具体形状
它的这个组成是确定的
那么这样的话我们说
对应到某一个这种反应装置
我们都可以给它
通过实验的方法
得到一个核反应产额的值
那么具体到不同入射粒子
引起的核反应的反应产额
我们说分析的方法
也是不一样的
首先我们来看一下中子入射
引起的核反应的反应产额
那么我们这个里面
还是以单能中指数为例来说明
那么我们设这个σ
是中子与靶把发生核反应的
反应截面
N是把物质单位体积的
原子核数目
Io是中子的入射强度
就单位时间注射中指数
D是靶的厚度
我们可以画一张图
去描述这样的一个物理过程
那么我们来考察
距离靶的表面x深度
dx厚度这样一个薄层里面
发生了核反应数
它的一个情况
我们知道
我们在一个薄层里面
讨论核反应速的时候
我们就可以直接利用
核反应截面的那个定义了
那么在这个薄层里面
单位时间中子数的变化
当然这个里面要注意
中子数目的变化
就是因为发生了核反应
因为不发生核反应的话
中子的数目是不会发生变化的
那么变化量等于多少呢
我们dI去表示它
dI就应该等于后面这个关系
那么后面这个关系
其实就是我们
反映截面定义的时候
我们用过的一个关系式
那么当然这个数据
它应该等于
在这个薄层里面单位时间
发生的核反应的数目
因为发生了多少核反应
就是中子数目减少了多少
当然这个地方
我们要注意一下
就是我把所有的
中子引起的核反应
都算在里头了
我们把关于I的微分方程
给它求解一下
当然这个地方是关于I
关于X的一个方程
那么而且我们知道
x等于0的时候
就是初始的中子入射的强度
是I0 把这个也带进去
那么最后得到的关系式
其实很简单
它是一个指数
衰竭的一个方程
IX等于I0乘以e的-σNx
X是这个变量
它随着不同的深度
这个中子的强度
是指数衰减的
那么我们很容易得到
中子数通过靶的时候
它的强度
那么因为我们知道
靶的厚度是d
所以把这个d
直接带到上面的式子里面
ID等于I0乘以e的负σND
直接得到这样的一个关系
那么中子在整个靶中
单位时间产生的核反应数
是多少呢
它当然应该等于
单位时间里面
究竟少了多少个中子
那其实就应该等于
I0减去ID
所以N一撇
等于IO减ID
我们直接把这个关系式
ID的关系式带进去
那么得到的就是
N一撇等于I0乘以1减去
e的负σND
这样一个关系
于是反映产额的
这个也就得到了
反映产额等于什么呢
N一撇除以IO
上面的式子里面
N一撇和I0都有了
所以反应产额就等于
I减去e的负σND
这样一个关系式
那这个里面
我们把σN
这两项都表示成红的颜色
因为通常情况下
我们还可以把σ乘以N
给它用一个符号去描述
那么就用是σ
大的σ去描述它
我们把它称为宏观截面
或者叫衰减系数也可以
那么它的量纲是长度分之一
所以它常用的单位
是米分之一
这样的一个单位
这样的话我们就得到了
中子反应的产额的表达式
那下面我们来看一下
当靶很薄的时候
就是d远远小于
σN分之一的时候
我们把这样的一个情况
叫做薄靶
看一下当靶很薄的时候
中子反应的产额
它得到的关系式
究竟是什么
那么这种情况下呢
我们直接用前面的表达式
E减去E的σND
因为σND远远小于1
那么这种情况下呢
我用急速展开的方式
其次可以得到反应产核外
σND这样一个关系式
当然N乘以D就是NS
这个关系式应该不陌生
其实就回归到了
我们关于核反应的截面的
定义上面去了
因为核反应截面的定义上面
我们要求靶是一个薄靶
薄靶的意思
就是前面说的这个
D远远小于σN分子一
叫薄靶
所以我们说薄靶的产额
和靶的厚度是成正比关系的
和反应截面
也是成正比关系的
下面我们来看一下厚靶的情况
厚靶指的就是
D远远大于σN分之一的
这种情况
这种情况说σND
远远大于一
那也就是说1
1减去e的负σND趋向于1
最后我们得到
对于厚靶的情况
中子反应的产额是趋向于一的
也就是中子
入射到一个很厚的靶里头
那么这种情况下
每一个中子
都能发生核反应
因为我们知道
这个中子和物质相互作用
就是核反应的一个过程
如果你的靶足够的厚
每一个中子
都是可以产生核反应过程的
这个跟实际的物理过程
是完全一致的
我们说总结一下的话
就是厚靶的产额最大
每个入射粒子
当然这个地方指的是中子了
都能产生核反应的过程
那么讲到中子
反应的产额的时候
我们还会顺便而来
出来这么一个物理量
我们定义它叫透射率
我们把通过靶的中子
和入射中子的数量之比
称为透射率
用T去表示它
显然T应该等于ID除以IO
ID除以I0等于什么呢
因为ID等于I0
乘以e的负σ乘ND
所以T就应该等于
e的负σND
看到这样的一个式子
我们会看到T呢
是可以通过ch测量的
因为你入射靶
有多少个中子
我可以测量
从这个靶出来有多少个中子
我也可以测量
那么T是一个可以通过
实验测量的物理量
然后我们再看这个里面的N呢
N是单位体积的
原子核的数目
靶原子核的数目
当然它也是很容易通过实验
去测量的一个物理量
D是靶的厚度
对于一个形状规则的
这种靶来说
这个D并不难得到
那么ND和T都有了之后
σ其实就可以求出来了
所以我们说通过实验测量
透射率是可以用来
去测量这个核反应截面的
那么透射率在实验上呢
是很容易直接测量的
那么按照上面这个关系式
我们就可以在透射率
测到的情况下
就可以求得反应截面
当然应该注意这个方法
测到的截面
应该是一个总的截面 对吧
就是终止核反应的总截面
是各个反应到的
一个分截面之和
下面我们来看一下
带电粒子核反应的场合
这个时候的入射粒子
是带有电荷量的
那么它和通过靶核的时候
和电子更容易发生相互作用
在发生相互作用的过程里头
它会损失部分动能
那我们说初始动能
相同的入射带电粒子
在靶的不同深度的地方
它的动能是不一样的
那么这种情况下
我们就必须考虑
他的反应截面
和能量之间的关系了
前面我们讲中子的时候
是单能中子
那么中子只要不发生核反应
它的能量就没变化
所以我们讨论过程里头
可以把反应截面
看成是一个常量
但是带电粒子呢
它可能没有发生核反应
但是它的能量在变
所以我们一定要考虑到
核反应截面和能量之间
是有关系的
所以我们把这个σ
后面带上E
也就说考虑到
它是能量的函数
那么带电粒子
在靶的不同深度处
反应截面不一样
我们把这个关系式放进去
我们来讨论一下
带电粒子和反应产额的关系
那么我们还是令I0和I
分别表示入射到靶上的时候
和在靶深X处的
带电粒子的强度
N是单位体积的
原子核的数目
把原子核的数目
那么在靶深X处
Dx薄层里面
单位时间的核反应数是多少呢
当然这个地方
我们说的还是一个薄层
只要是一个薄层的话
我依然还是可以用
我们前面核反应截面的
那个定义式子
直接写下来就可以
所以dn一撇
应该等于σE
乘上I乘上N乘上dx
这个地方要注意的是
σ是E的函数
我要把这个E放进去
因为不同X处的E不一样的
那么在厚度为d的靶中
单位时间发生的
总的核反应数是多少呢
我们直接对这个积分就可以
0到d做积分
这个地方的积分
其实是直接是积不出来的
因为σ是E的函数
不同深度处的E的值
是不一样的
所以σ是不一样的
那么反映产额
我利用den一撇
除以IO放进去
我们得到后面这些关系式
当然这个关系式
初看起来
我们并不能知道
I究竟是多少 积分是多少
好像它都应该是x的函数
但实际上我们说
I的变化和N的变化
随着X变化
是非常非常小的
所以一般情况下
这两项依然
可以直接拿到积分外面来
首先我们来看一下
薄靶的情况
薄靶指的就是入射带电粒子
在靶中损失的能量
相对于初始能量
可以忽略的这种情况
那么这种情况
我们说薄靶能量损失
可以忽略也就是能量
几乎是不变的
能量几乎不变呢
那σ就几乎不变
所以我们可以把σ
看成是一个常量
那么而且
我们应该知道的是
带电粒子在靶屋子里面
发生的核反应数目
其实是非常非常少的
也就是说这个
其实这个反应截面
没那么大
那么这种情况下呢
I就约等于IO
其实因为发生了
核反应数目很少
所以N也是几乎不变的
这样我们就可以把N和I
直接拿到外面去
而且利用这个I
等于I0的关系
把这个I就销掉了
所以我们可以得到
后面这个关系
这关系式由回归到
我们关于
反应截面的定义上来了
下面我们看一下
厚靶的情况
那么厚靶指的是靶厚
大于这个带电粒子
在这个靶中
射程的这种情况
射程的概念
我们后面会讲到
这个里面我们简单的说一下
就射程指的是
这个能量的带电粒子
在这样的物质里面
最大只能走这么多
那么这种情况下
我们会知道
靶厚比射程还大
那么射程之外
一直到靶的另外一边
这一段距离里面
其实是没有带电粒子
能够到达的
因为这个已经超过了
它最远能够行进的距离了
那么这个时候呢
其实我们依然可以认为
发生反映的带电粒子数
是远远小于
入射带电粒子数的
也就是说I还是约等于I0
因为发生核反应
而损失的这个入射带电粒子
是少的 非常少的
大部分的带电粒子
或者是绝大部分的带电粒子
之所以不能继续往前走了
不是因为他发生了核反应了
而是因为它没有动能了
走不了了
我们把这样的关系
还是带到前面的式子里面去
我们得到下面这个式子
大家这个地方
我们说σE
就没有办法再提到
这个积分线之外去了
那么我们来看一下
这个厚靶情况下
它的反应产额
究竟是怎么样的一个表达式
还是直接把这个关系
带到这个里面去
同时我们还是利用了
I等于I0约等于I0
N几乎不变这样的情况
所以这个里面
还是只出现了
σE的关于x的一个积分
那么积分线是从零到d
就是整个靶的厚度
其实我们根据
这个射程的定义会知道
我不必要做到0到d的积分
我只要做0到re0的积分
就可以了
因为re0到d的那个部分
是没有带电粒子能够到达的
那么我们再继续
把这个关于距离的积分
给它转换成
一个关于能量的积分
我在这个里面
乘上个de除上个de
就可得到这个关系式
而且利用了
就是零距离的时候
对应的能量是E0
那么re0
这个位置的时候
对应的能量是0
这样的一个关系
把这个积分线
也变成了E0到0的一个积分
然后我们把这个
上下线给它换一下
就是积分线变成0到E0
关于能量的一个积分
后面就会出现一个σE
除以负的dE dx
这样的一个关系
之所以要把这个式子
整理成这样的一个形式
我们说σE
其实就是激发函数
那么激发函数呢
可以通过实验去测量
也许可以拟合出
一定的形式来
找到一个具体的表达形式
那么在分母上
负的dE除以dx
那么这样的一个物理量
是我们后面讲带电粒子
和物质相互作用过程里头
很重要的一个物理量
我们叫它叫能量损失率
或者叫比能损失
这样的一个物理量
这个物理量
它的具体表达形式
在第六章的时候
我们会给出来
所以它是有表达式的
那么再找到了σE
这样的一个表达式的时候
带到这个式子里
也许我们就可以通过
这个解析的方法
求出这个Y来
也就是核反应产物而来
那我们关于
核反应产额的部分
我们简单的小结一下
那我们看到核反应产额
是一个比较综合的物理量
它不仅仅和入射粒子
与靶核的种类
入射粒子的动能有关系
而且核靶的构成几何结构
都是有关的
也就是说
它和具体的核反应装置
是有关系的
那么这样的一个数字
一旦确定了
使用起来是比较方便的
很容易由入射粒子的信息
得到核反应发生率
和总核反映数目等信息
使其核反应数的控制等等
那么应该注意到
反应产额对不同入射粒子来说
是不一样的
因为我们刚才说过
中子核反应
和带电粒子核反映的情况下
分析反应产额
你应该用不同的方式
去分析它
那么中子和靶核
只有核反应的过程
所以中子的方向
或者动能的改变
都是因为发生了核反应
所以一旦变化了
我们就认为是发生了核反应
但是带电粒子
它不一定是这样
它虽然动能变了 方向变了
但是它很大的程度上
是和电子发生了相互作用
而不是发生了核反应
所以这种情况
要注意把它作为区分
这一节的内容
我们就到这里
-1.1 基础知识、常量与单位
-1.2 原子核的构成、表示方法与相关术语
-1.3 原子核的大小与稳定性规律
-1.4 原子核的结合能
-1.5 原子核的自旋
-1.6 原子核的磁矩与电矩
-1.7 原子核的统计性质、宇称与能态
-课后作业--作业
-2.1 放射性衰变的基本规律
-2.2 递次衰变规律
-2.3 放射系
-2.4 放射规律的一些应用
-课后作业--作业
-3.1 原子核的衰变方式
-3.2 α衰变
-3.3 β衰变
-3.4 γ跃迁
-课后作业--作业
-4.1 核反应的概况
-4.2 核反应能和Q方程
-4.3 核反应截面和产额
-4.4 反应机制及核反应模型
-课后作业--作业
-6.1 辐射与物质相互作用概述
-6.2 重带电粒子与物质的相互作用
-6.3 快电子与物质的相互作用
-6.4 γ射线与物质的相互作用
-课后作业--作业
-7.1 统计学的基础知识
-7.2 放射性测量的统计误差
-7.3 电离过程的涨落与法诺分布
-7.4 粒子束脉冲的总电离电荷量的涨落
-7.5 时间间隔的统计分布
-课后作业--作业
-8.1 气体中离子与电子的运动规律
-8.2 电离室
--8.2.3 脉冲电离室的主要性能指标第一部分:能量分辨率
--8.2.4 脉冲电离室的主要性能指标第二部分:饱和特性、坪特性等
-8.3 正比计数器
-8.4 G-M计数管
-8.5 气体探测器小结
-课后作业--作业
-9.1 闪烁体
-9.2 光电倍增管
-9.3 闪烁探测器
-9.4 单晶闪烁谱仪
-课后作业--作业
-10.1 半导体与半导体探测器
-10.2 PN结半导体探测器
-10.3 锂漂移和高纯锗半导体探测器
-10.4 其他半导体探测器
-课后作业--作业
-12.1 活度测量方法
-12.2 符合测量法
-12.3 γ能谱解析
-课后作业--作业
-13.1 中子的基本特性与分类
-13.2 中子源
-13.3 中子与物质的相互作用
-13.4 中子探测的特点与探测方法分类
-13.5 常用的中子探测器
-课后作业--作业