当前课程知识点:核辐射物理及探测学 > 第三章 原子核的衰变 > 3.2 α衰变 > 3.2.4 α衰变与核能级图
通过α衰变的衰变能
我们实际上是可以对
原子核的能级形成认识的
下面我们来看一看
α衰变与核能级图
我们还是从这个反应式开始
母核X变成了子核Y和α粒子
反应前母核是静止的
这是我们之前
已经接受的一个假设
由能量守恒
衰变能等于α粒子的动能
和子核的动能
它等于母核的静质量
减去子核的静质量
再减去α粒子静质量
所对应的能量
这是能量守恒的含义
动量守恒呢
由于我们假设母核静止了
因此末态的时候
总动量仍然是0
由于α粒子和子核Y都会运动
因此要求子核的动量和
α粒子动量是大小相等
方向相反
就这里边mYvY等于mαvα
由这个式子和这个式子
我们就可以得到的
我们就可以得到
TY和Tα之间的关系
TY和Tα之间差了一个系数
是mα/mY
既然TY用Tα表示了
EO又是由Tα和TY
来表示的
因此当把TY代进去的时候
E0就可以纯纯的由Tα来表达
E0等于Tα×(mY+mα)/mY
我们把它做一个解读
就是衰变能等于α粒子的动能
乘上(mY+mα)/mY
这mY就是子核的静质量
mα是α粒子的静质量
我们通常在工作和计算的时候呢
会把mY和mα
用子核Y和α粒子的
核子数来代替
子核Y的核子数是A-4
A减4+4就是A
所以这个式子就会简化成
A/(A-4)
这是一个近似的等于关系
是我们常用的关系
这样我们就可以通过
测量Tα
就是α粒子的动能的方式
在经过这个式子来反推
α的衰变能
这个图是我们在观察
Bi212衰变成Tl208的时候
放出的α粒子的能谱
我们可以看到
它不仅有一个两个好几个
α0一直到α5
好几个α粒子有6个
这个被称之为α衰变的精细结构
为什么会有这种精细结构呢
原因就是子核是有能级的
母核在衰变成子核的时候
子核处在不同的能量状态
当子核处在基态的时候
我们会得到最高能量的α粒子
当子核处在较高能态的时候
衰变能会减小
我们会得到的是稍微低些的
能量的α粒子
子核有多少个能态呢
我们就可能看到多少个衰变能
会看到多少个
不同能量的α粒子
我们把刚才212Bi
所放出的α粒子的动能写下来
α0α1α2一直到α5
它们α粒子动能分别是
6.084到5.480这样一个范围
我们知道动能是我们的测量值
而衰变能是我们希望计算值
两个之间的关系就是
动能乘上A/(A-4)
略大于1的数会得到E0
也就这一列
是我们通过计算得到
哪个是观测量
哪个是推算量呢
那同学们自己可以
很容易的去分析出来
由于我们测量到了多个α粒子
通过这个多个α粒子
我们就可以对子核的能级
形成一定的认识
那这里边212Bi
在衰变成Tl208的时候的
衰变纲图
我们就可以这样画出来
212Bi它的半衰期是60.5分钟
在衰变的时候可以放出
α0α1α2α3α4α5
后边的6.084 6.044 5.763
5.621 5.601 5.480这些呢
指的是这个α粒子的动能是多少
后面还背着一个百分数27.2
69.8等等
这个数的含义是
每一个212Bi原子核的衰变
你有多大的机会看到这个α粒子
有多大机会就看到这个α粒子
从这来看就是
每一个212Bi的衰变
我们将会有27.2%的概率看到
6.084兆电子伏的α粒子
有69.8%的概率看到
6.044兆电子伏的α粒子
α粒子的动能和衰变能
之间的关系是这样的关系
Tα乘以略大于1的一个系数
因此我们根据
α粒子的动能是可以推算出
发生这个α衰变
或者这个α衰变时候的
衰变能多少的
就是用6.084
乘上A/(A-4)
在这里边
A-4就是208
A就是212
6.084×212/208
得到这个6.201兆
对于α1α2到α5
我们可以做同样的工作
对α1我们得到6.161
这两个的能量差异
实际上反映的是子核的
能级的差异
6.161和6.02201的差异是
0.040MeV
我们就知道如果这个能态
它的能量状态零的话
这个能量状态就是激发态
它的高度是0.04个MeV
同样对5.763MeV这个α粒子
我们也可以算出
它所对应的衰变能
是5.874个兆电子伏
5.874和6.201的差异是0.327
在零的基础上我们再标出这个
能级的高度就是0.327兆
对于其他的α粒子
也做这样操作
得到衰变能是5.73 5.709
5.585 MeV
这样会得到
其他能级的高度是多少
是0.471兆
0.492兆0.616兆
因此通过测量α粒子的能量
再结合这个公式
我们就会知道
不同α粒子动能所对应的
衰变能是怎么样的
在母核基态
而子核会有多种能态的
这个前提下
根据衰变能
我们是可以知道
子核的能级结构的
刚才我们已经知道了
通过这种方式我们知道
208Tl的能结构是
0 0.040.327 0.471
0.492 0.616等等
实际上这个过程还要再通过
γ跃迁的方式再进行确认
这是我们以后
可能会讨论的内容
在离开这一个片子之前呢
我们需要
我们其实要回答一个问题
6.084我们认为是Bi212
衰变到了Tl208的基态
也就是α0是基态
到基态的α衰变
这是不是一个事实呢
我们刚才是假设是这样的
但它是不是果真如此呢
我们要确认一下
确认方法是这样的
我们可以用
212Bi的基态的212Bi的质量
减去基态的208Tl的质量
再减去基态的α粒子的质量
这个减完之后我们发现
所对应的能量是6.203个MeV
这个6.203MeV
确实是和6.201MeV是对应的
因此可以确认
6.084MeV的α粒子动能
所对应的衰变能
确实是212Bi的基态
到208Tl的基态的α衰变
除了子核有能级之外
实际上母核也可以有能级的
子核是同一个能量状态
但是母核的能量状态是不一样的
这个时候也会导致α粒子的
能量状态是有多种可能
举例而言
像衰变到Pb208的时候的
这个α衰变
可能是由Po212的不同的能态
衰变过来的
可能是它的基态
可能是它的激发态
在这个过程中
我们可以看到
α粒子有8.785兆
9.499兆 10.432兆
10.550兆
利用A/(A-4)
去乘它们我们会得到
这项α粒子所对应的衰变能
是8.9549.682
10.633 10.753
这些衰变能是不一样的
哪个之衰变能是对应于
Pb208的基态到Po212的基态呢
那我们叫就要计算一下
Po212的基态到Pb208的基态的
衰变释放的能量就是
Po212的静质量
减去Pb208静质量
减去He4的静质量
这个得到的结果
就是8.954个MeV
我们发现8.954 MeV
是这里边衰变能的最小项
这就意味着
衰变能最小的那位是基态
到基态的衰变
衰变能再大的呢
是母核的激发态
向子核基态的衰变
这样我们就可以知道
母核的能级结构就是
这个对应的是母核的基态
这个就对应的是
母核的第一激发态
它俩之差呢
就0.728
对应的就是第一激发态的高度
这两只差E20-E00呢
对应的是第二激发态的高度
然后E30-E00对应的是
第三激发态的高度
最终确认需要γ射线的能量
测量过程来确认
这就是α衰变
与核能级图之间的关系
我们可以看到
通过测量α衰变中
α粒子的动能谱
我们是可以反推出
原子核的能级是怎么样的
-1.1 基础知识、常量与单位
-1.2 原子核的构成、表示方法与相关术语
-1.3 原子核的大小与稳定性规律
-1.4 原子核的结合能
-1.5 原子核的自旋
-1.6 原子核的磁矩与电矩
-1.7 原子核的统计性质、宇称与能态
-课后作业--作业
-2.1 放射性衰变的基本规律
-2.2 递次衰变规律
-2.3 放射系
-2.4 放射规律的一些应用
-课后作业--作业
-3.1 原子核的衰变方式
-3.2 α衰变
-3.3 β衰变
-3.4 γ跃迁
-课后作业--作业
-4.1 核反应的概况
-4.2 核反应能和Q方程
-4.3 核反应截面和产额
-4.4 反应机制及核反应模型
-课后作业--作业
-6.1 辐射与物质相互作用概述
-6.2 重带电粒子与物质的相互作用
-6.3 快电子与物质的相互作用
-6.4 γ射线与物质的相互作用
-课后作业--作业
-7.1 统计学的基础知识
-7.2 放射性测量的统计误差
-7.3 电离过程的涨落与法诺分布
-7.4 粒子束脉冲的总电离电荷量的涨落
-7.5 时间间隔的统计分布
-课后作业--作业
-8.1 气体中离子与电子的运动规律
-8.2 电离室
--8.2.3 脉冲电离室的主要性能指标第一部分:能量分辨率
--8.2.4 脉冲电离室的主要性能指标第二部分:饱和特性、坪特性等
-8.3 正比计数器
-8.4 G-M计数管
-8.5 气体探测器小结
-课后作业--作业
-9.1 闪烁体
-9.2 光电倍增管
-9.3 闪烁探测器
-9.4 单晶闪烁谱仪
-课后作业--作业
-10.1 半导体与半导体探测器
-10.2 PN结半导体探测器
-10.3 锂漂移和高纯锗半导体探测器
-10.4 其他半导体探测器
-课后作业--作业
-12.1 活度测量方法
-12.2 符合测量法
-12.3 γ能谱解析
-课后作业--作业
-13.1 中子的基本特性与分类
-13.2 中子源
-13.3 中子与物质的相互作用
-13.4 中子探测的特点与探测方法分类
-13.5 常用的中子探测器
-课后作业--作业