当前课程知识点:核辐射物理及探测学 > 第十二章 核辐射测量方法 > 12.1 活度测量方法 > 12.1.4 α放射性样品活度的测量
在了解了影响放射性
活度测量的6个因素之后
我们来看一看具体的例子
首先来看看α的情况
我们来看看α放射源
活度测量时候的情况
对于α放射源活度测量
我们又可以分为两种可能性
一种是小立体角测量薄α源
我们来看看
α粒子在从放射源出来的时候
它是各向同性的
这意味着
无论哪个角度观察单位立体角
测量到的α粒子都是一样多的
对α粒子的测量
我们可以用多种探测器
例如塑料闪烁体
或者银激活硫化锌
或者铊激活的碘化铯
或者金硅面垒探测器
或者薄窗正比管
由于α粒子是一种强电离粒子
它可以在短距离内
形成较多的能量沉积
因此这里边无论是哪种探测器
都可以形成可观的信号
所以我们可以近似的认为
这些探测器对α粒子的
本征探测效率是接近于1的
正因为此
本征探测效率在这一页
就不再出现了
是一个点源要求
点源要求源探距离和源的尺寸相比
是要明显增大的
一般而言
要求源探测器在几十个厘米
可是我们知道
α粒子在空气中的射程
是几个厘米到十几个厘米
是小于这里边的几十个厘米的
这就意味着α粒子
可能就打不到探测器
就被空气吸收了
为了让α粒子能够被探测器测量
我们需要对这个几十厘米之内的空气
进行抽真空处理
我们需要使它稀薄到一定程度
然后让α粒子能够穿透空气
进入探测器
在做了这样设置之后呢
我们就可以用
右图所示的这个机构
以小立体角法来测量α源的活度了
公式就是A=(n-nb)/(fτ·fg)
这里边这个n是实测计数率
这里边nb是本底计数率
是把放射源拿走之后
再做同样的测量
所得到的本底计数率
因此n-nb就是净计数率
净计数率除以死时间校正因子fτ
再除上几何校正因子fg
得到的就是我们所需要的活度
这就是小立体角法测量
薄α源的公式
用这种方法在做测量的时候
其实会面临一些困难的
困难来自于两方面
一方面小立体角法
小立体角法它的含义就是
α源所产生的α粒子
进入探测器的概率是比较小的
有几何因素
进入概率是比较小的
这是第一 第二这是一个薄的源
薄的源的含义是什么呢
是这个源的厚度
比α粒子射程要明显的小
我们知道α粒子射程呢
通常只有几个微米
如果一个薄的源
它的厚度比几个微米还小
那么这个源就可能只有亚微米
在很薄的源的这样情况下
这个源的总活度就比较小
总活度小
刚才我们又知道立体角也小
因此每秒钟
探测器所能测量到的
α粒子数量就会非常少
如果测量时间是有限的
则统计性就会很差
那反过来
如果你要获得好的统计性
测量时间就得非常长
这在实际工作中是不令人满意的
所以为了更好的
或者更快速的评价一个
含α放射性的样品
我们通常面对的是厚源情况
就厚源的情况
我们来看看例子
这里边绿色是一个探测器
下面是一个含α放射性的样品
例如铀矿石
我们假设这个α放射性
在其中是均匀的
因此讨论整个放射源
不是一般性
就可以简化为讨论的这一小层
我们现在讨论两个
蓝线所夹的
dx厚的一小层
这一小层距离上表面的距离是x
我们这里面同时画出了一个单位圆
画出了一个圆
它实际上是个球
这个球有一个半径r
r的含义是什么呢
r的含义是α粒子在
样品里边的射程
α粒子有确定的射程
这意味着α粒子样品里边
是不可能射到这个球的外边
我们现在讨论的这两个蓝线
所夹的这一小层
它所产生的α粒子
会有多少跑出样品
被这个探测器所测量到呢
首先看一看每一个α粒子
跑出去的概率是多少
这个概率就是Ω/4π
已经知道α粒子
出射4π是各相同性的
因此它会在4π的立体角均匀出现
这个出射方向
所占的立体角到底有多大呢
也就是这个θ
所决定的两个红线
所对应的立体角是多少呢
就是这里面所说Ω(θ)
这Ω(θ)/4π
我们经过简单计算
容易知道它等于
而且(R-x)/2R
这里面的(R-x)
就是α在样品中的射程
减去你所关心的α粒子
出射点与上表面的距离
(R-x)
再比上2R
比上α 粒子
在样品里边的射程的两倍
这就是在这个位置
所产生的α粒子
能够成功射出上表面
进而被探测器所测量到的概率
这一层有多少个α粒子
每秒钟在被产生呢
那就是Am·S·dx
那么S·dx对应是体积
体积就是Am比活度
得到就是这一小层
它的总活度
这些总活度
以Ω的概率射出来
对探测器测量
因此得到右边这个式子
就是这一小层所产生的
α粒子射入探测器的数量
我们把每一个小层
都可以得到这样的一个式子
把它做积分
就可以得到这个放射源总体而言
射出扇面被探测器测量到的
α粒子数量
这个数就是一个积分
是这一个公式
从0到tm的一个积分
0的含义是这个蓝色的一层
是在上表面
tm含义是
这个蓝线往下所到的位置
要知道这个tm
是不能任意增大的
tm的最大值
只能到α粒子射程
因为这个点
如果距离上表面的距离
超过了射程的话
α粒是肯定不可能出去的
所以这个n的最大取在哪呢
取在tm取R的时候
也就是这里边tm取R的时候
这个tm取R时候
所以对于一个样品厚度
已经超过了射程
α粒子在其中射程的源而言
它所做的饱和厚度呢
就可以把这个tm
替换成R之后得到
是Am/2·S·R/2
它的物理含义就是
一个比活度为m的厚源
用一个面积为s的探测器
测量的时候
探测器所能测量到
总活度是多少呢
是AmSR/4
这就是α放射性
活度测量时候的特点
-1.1 基础知识、常量与单位
-1.2 原子核的构成、表示方法与相关术语
-1.3 原子核的大小与稳定性规律
-1.4 原子核的结合能
-1.5 原子核的自旋
-1.6 原子核的磁矩与电矩
-1.7 原子核的统计性质、宇称与能态
-课后作业--作业
-2.1 放射性衰变的基本规律
-2.2 递次衰变规律
-2.3 放射系
-2.4 放射规律的一些应用
-课后作业--作业
-3.1 原子核的衰变方式
-3.2 α衰变
-3.3 β衰变
-3.4 γ跃迁
-课后作业--作业
-4.1 核反应的概况
-4.2 核反应能和Q方程
-4.3 核反应截面和产额
-4.4 反应机制及核反应模型
-课后作业--作业
-6.1 辐射与物质相互作用概述
-6.2 重带电粒子与物质的相互作用
-6.3 快电子与物质的相互作用
-6.4 γ射线与物质的相互作用
-课后作业--作业
-7.1 统计学的基础知识
-7.2 放射性测量的统计误差
-7.3 电离过程的涨落与法诺分布
-7.4 粒子束脉冲的总电离电荷量的涨落
-7.5 时间间隔的统计分布
-课后作业--作业
-8.1 气体中离子与电子的运动规律
-8.2 电离室
--8.2.3 脉冲电离室的主要性能指标第一部分:能量分辨率
--8.2.4 脉冲电离室的主要性能指标第二部分:饱和特性、坪特性等
-8.3 正比计数器
-8.4 G-M计数管
-8.5 气体探测器小结
-课后作业--作业
-9.1 闪烁体
-9.2 光电倍增管
-9.3 闪烁探测器
-9.4 单晶闪烁谱仪
-课后作业--作业
-10.1 半导体与半导体探测器
-10.2 PN结半导体探测器
-10.3 锂漂移和高纯锗半导体探测器
-10.4 其他半导体探测器
-课后作业--作业
-12.1 活度测量方法
-12.2 符合测量法
-12.3 γ能谱解析
-课后作业--作业
-13.1 中子的基本特性与分类
-13.2 中子源
-13.3 中子与物质的相互作用
-13.4 中子探测的特点与探测方法分类
-13.5 常用的中子探测器
-课后作业--作业