当前课程知识点:核辐射物理及探测学 > 第三章 原子核的衰变 > 3.2 α衰变 > 3.2.5 α衰变的衰变常数
下面我们来看一看
α衰变的
衰变常数
为了讨论α衰变的衰变常数
我们先来看一个规律
那这规律就是盖革-纳塔尔规律
是由这个实验
所获取的数据
统计成的一个图
这个图的横轴式是衰变能
就是Q
纵轴是半衰期的对数
那总之就是半衰期
上面意味着半衰期长
衰变的慢
下面是伴随期短 衰变的快
通过这个图
我们可以有如下的认识
第一个 随着衰变能的增大
这个半衰期总体是在下降的
就随着衰变能增大
衰变是越来越快
这第一
第二 这里边每一条线都是
同一个元素的不同同位素
因此不同的同位素的点
是在一个平滑的线上
对于同位素来说
Z相同呢 随着A的增大
那么它的衰变能是在下降
就这个箭头的方向
像Po212变成Pol28的过程中呢
它的Z同的但是A在增大
这个Q在下降
衰变速度在变慢
那如果是Q相同
比如说都是8个Mev
随着Z的增大
就是Z的向上的Z的增大
它半衰期也是在增大的
它的含义就是
衰变能相同的时候
原子序数大的
那原子核发生α衰变的速度
会变得更慢
把这个数据
经过整理会形成这样的认识
说对于部分偶偶核
从基态到基态α衰变
它的半衰期和α粒子能量之间
存在关系
半衰期的对数
等于α衰变能的根号分之一
乘上b再减去a
就是b和a是常数
我们知道半衰期和衰变常数
是导数乘log2的关系
所以log衰变常数
也有类似的形式
只不过前面的系数
会去有所变化
那这里边根据实验数据
拟合出来
认为这个B等于1.61
乘以子核的质子数
为什么α衰变的半衰期
会有这样的特点呢
首先要来看一看
α衰变的物理图像
说到α衰变的物理图像
我们应该陈述一下
α衰变
用到的所谓的隧道穿透理论
这是1928年由Gamow
Gurney和Condon
他们两组人几乎同时提出来的
这是量子力学
早期应用的成功范例之一
他认为α粒子
是处在一个势垒中
这个势垒中并不是无穷高
也不是无穷厚
因此α粒子在穿透势垒的时候
在与势垒发生碰撞的时候
是有机会穿透的
只不过这概率不那么大
它可以在不断的做尝试
因此在足够长的时间之后呢
它就有足够大的机会出去了
这个模型被称之为one-body模型
就是单粒子模型
认为α粒子需要事先
存在一母核中
并且在子核所构成的一个球形
区域内做运动
我们把它画一个剖面图
就是这样的
α粒子在子核所形成的
一个势阱之内
这是势阱这是势垒
做一个高速的往返运动
我们的U238是一个
半衰期比较长的核素
它的半衰期将近45亿年
U238发生衰变的主要模式
是α衰变
45亿年的半衰期是很长的
这就意味着α衰变
发生的速度是挺慢的
α例子
为什么这么慢呢
原因就是α粒
大约平均撞
在这个势垒边要尝试10^38次
才有一半的概率
穿透这个原子核
每秒钟它尝试10^21次
最后算下来
它就要尝试
45亿年才有一半的概率
能够穿透出去
这里边用到了隧道效应
我们先来回顾一下
量子力学的一些结论
所谓隧道效应指的是
微观粒子有一定的概率
能够穿透势垒的现象
粒子穿透方垒的概率
是与下边这3个因素有关的
第一个 这个粒子是谁
它的质量有多大 这m
第二个
被穿透的势垒的宽度有多少
就这宽度为多少
第三个
这个势垒的高
这个势垒的高度有多少
就是粒子的动能
和势垒的高度差V0-E有多少
这三个因素都会影响
这三个因素决定了
一个粒子穿透
这个方垒的时候
它的概率P的大小
那么就是由这里边的
指数项来决定
那这里边
a是势垒宽度
那V0-E就是我们这里边
看到的势垒的高度
就m是由粒子的质量来决定的
当粒子质量增大的时候
它的m增大
穿透的势垒概率是下降的
当势垒的高度在变大的时候
这个穿透的概率是在下降的
当势垒的宽度在改变的时候
也会影响
比如势垒宽度要减小了
穿透的概率就会增大
所以总体而言
我们可以简单讲
一个粒子要想穿到势垒
要想获得高一点的
穿透势垒的概率
这个粒子就需要轻一点
势垒要薄一点
V0-E矮一点
但是α粒子
在原子核内所面临的势垒
并不是一个方垒
而是库仑势垒
它是一条直线
然后这边是有r分之一
决定的一个形状
我们为了方便处理α粒子
穿透势垒的概率
会把这个势垒拆成很多小的方垒
每一个方垒有自己的高度
α粒子穿透每一个方垒
也有自己的概率
穿透整个势垒的概率
就是个概率的乘积
那P就等于dPi的成绩
dPi等于多少呢
是这样一个表达式
那Dpi反映的是
α粒子穿透一个方垒的时候
它的概率
那这个方垒
它顶部的V(r)-E0
体现在这
然后宽度dr
体现在这个地方
α粒子质量
就是约化质量μ来指代的
我们把所有的dPi乘起来
就会得到总的概率
所有的dPi乘用起来
意味着e的指数项是求和关系
因此我们发现在e的指数项
会出现一个积分项
那个积分项上就是e的它们
积分的范围取决于这个
是我们要需要穿透的
势垒的范围
从这个地方开始
到这个地方截止
这个地方是R
这个地方在哪呢
这地方就是b
那这个b由什么决定呢
b是由势垒的形状
与衰变能来共同决定的
我们把上面这一项呢
简写为e^–2G
这个G呢
就称Gamow因子
这里面μ是约化质量
是α质量和子核质量共同决定的
R是α粒子半径
和子核的半径之和决定的
这个b是衰变能
和势垒曲线的相交点决定的
它具体有多少呢
b和e之间存在一个对应关系
这个b-R被我们称之为势垒厚度
衰变能不是很大的时候
这个b-R比较厚的时候
我们容易得到
关于是这个穿透概率
P的一个积分结果
P等于e^–2G这个形式
它里边指数项
是我们看到的大括号里边的这些
注意这里面
P是α粒子做一次尝试
它成功的概率
能够穿到势垒的概率
α穿透一次尝试的概率
是很低的
但它每秒会做很多次尝试
这个次数多少呢
就是n次
每一秒钟会发生n次的
穿透势垒的尝试
这个n是每秒钟
α粒子在子核内
穿透势垒的尝试的频次
它等于α粒子
在子核内的速度大小
比上2倍的R
这个速度大小由什么决定呢
由子核
α粒子在子核的动能
和约化质量共同决定
在子核的动能
又是由谁决定呢
由衰变能
和势垒的
势阱的深度来决定
那么把这个再带入之后
就会得到
关于λ的一个表达形式
λ等于尝试频次
与每次尝试成功的概率
现在我们回顾一下
α衰变有哪些特点呢
我们知道α衰变
是母核衰变为子核
和α粒子的过程
由于产物的数目是2
而反应能是一个确定的值
因此α粒子所能分配到的动能
是确定的
那么实际上实验中
我们是先测量α粒子的动能
然后再去反推反应能的
那么影响α衰变快慢的主要因素
是什么呢
是α粒子穿透
由它和子核所构成的
库仑势垒的概率
当衰变能变大的时候
需要穿透的库仑势垒的高度
和厚度都在变小
那么穿透概率加大
衰变速度也就会变快
反之如果衰变能变小
那么需要穿透的库仑势垒的高度
和厚度都变大
则穿透势垒的概率会减小
衰变速度也会变慢
那么实际上
我们很难看到反应能
在4MeV以下的α衰变
这并不是因为
这种反应不可以发生
是因为穿透库存势垒的概率偏小
以至于衰变速度过慢
我们在实验中难以观察到
这就是α衰变的衰变常数
-1.1 基础知识、常量与单位
-1.2 原子核的构成、表示方法与相关术语
-1.3 原子核的大小与稳定性规律
-1.4 原子核的结合能
-1.5 原子核的自旋
-1.6 原子核的磁矩与电矩
-1.7 原子核的统计性质、宇称与能态
-课后作业--作业
-2.1 放射性衰变的基本规律
-2.2 递次衰变规律
-2.3 放射系
-2.4 放射规律的一些应用
-课后作业--作业
-3.1 原子核的衰变方式
-3.2 α衰变
-3.3 β衰变
-3.4 γ跃迁
-课后作业--作业
-4.1 核反应的概况
-4.2 核反应能和Q方程
-4.3 核反应截面和产额
-4.4 反应机制及核反应模型
-课后作业--作业
-6.1 辐射与物质相互作用概述
-6.2 重带电粒子与物质的相互作用
-6.3 快电子与物质的相互作用
-6.4 γ射线与物质的相互作用
-课后作业--作业
-7.1 统计学的基础知识
-7.2 放射性测量的统计误差
-7.3 电离过程的涨落与法诺分布
-7.4 粒子束脉冲的总电离电荷量的涨落
-7.5 时间间隔的统计分布
-课后作业--作业
-8.1 气体中离子与电子的运动规律
-8.2 电离室
--8.2.3 脉冲电离室的主要性能指标第一部分:能量分辨率
--8.2.4 脉冲电离室的主要性能指标第二部分:饱和特性、坪特性等
-8.3 正比计数器
-8.4 G-M计数管
-8.5 气体探测器小结
-课后作业--作业
-9.1 闪烁体
-9.2 光电倍增管
-9.3 闪烁探测器
-9.4 单晶闪烁谱仪
-课后作业--作业
-10.1 半导体与半导体探测器
-10.2 PN结半导体探测器
-10.3 锂漂移和高纯锗半导体探测器
-10.4 其他半导体探测器
-课后作业--作业
-12.1 活度测量方法
-12.2 符合测量法
-12.3 γ能谱解析
-课后作业--作业
-13.1 中子的基本特性与分类
-13.2 中子源
-13.3 中子与物质的相互作用
-13.4 中子探测的特点与探测方法分类
-13.5 常用的中子探测器
-课后作业--作业