当前课程知识点:核辐射物理及探测学 > 第六章 射线与物质相互作用 > 6.2 重带电粒子与物质的相互作用 > 6.2.6 重带电粒子的射程及射程歧离
我们再来看一下重带电粒子的射程
以及射程的歧离
首先我们来看一下射程的定义
射程描述的是带电粒子在介质中
沿入射方向所能行进的最大距离
我们把它称为入射带电粒子
在这种介质中的射程
也就是从定义上我们可以看出来
射程描述的是带电粒子在介质中
它的一个行为
非带电粒子它是没有射程的概念的
我们把带电粒子
在介质中所能行进的
实际的轨迹的长度
称作它的路程
所以这个里面有一个射程的概念
有一个路程的概念
显然路程应该是大于射程的
因为射程描述的是某个方向的
最大距离
而实际的轨迹长度可能是曲折的
对于重带电粒子来说呢
因为它的质量大
在与物质原子相互作用过程里头
我们知道它的运动方向
几乎是不变的
也就是说它走的本身就是直线
因此重带电粒子的射程和路程
是相近的
基本是相等的
我们来看一下重带电粒子
它的径迹的特征
这个里面我们给出来的
就是质子和α粒子
两种带电粒子在介质中的径迹
当然这个从上到下描述的是
不同能量的一个情况
我们可以看出来
它的径迹基本上是直线
第二个质子α粒子的径迹的粗细
我们会看出来是不一样的
一个MeV的质子和4Mev的α粒子
我们知道它的速度是相同的
在介质里面
显然它的径迹粗细也是不一样的
α粒子的径迹
显然要比质子的径迹要粗一些
径迹粗说明是单位路径上的
能量损失比较大
原因是什么
原因就是α粒子带的电荷数
比质子的要多
第三个我们会看出来
在它径迹上面会有一些分岔
那么这个分岔
我们说就是产生了δ射线
什么叫δ射线
那么所谓的δ射线
指的就是带电粒子在穿透介质的时候
产生的电子离子对中的电子
具有足够的能量
可以引起进一步的电离
我们把电离产生的高能电子
称为δ射线
所以这个里面
拐弯的那些有分岔的线
δ射线它的运动方向
你会看出来
它也在变化
说明它不是重带电粒子了
第四个我们会看出来
能量越高径迹就越细
这个很容易理解
能量越高速度越高
dE/dx就越小
所以单位路径上能量损失小
单位路径上能量损失小呢
这个径迹就比较细
也就是说能量越高 比电离越小
所以这个里面又出现一个
比电离的概念
所谓的比电离指的就是带电粒子
在穿透单位距离介质时
所产生的离子对的平均数
所以能量越高 比电离就越小
我们再看重带电粒子的射程
重带电粒子我们知道它的质量大
与物质原子作用的时候方向不变
刚才说了
它的射程与路程是相近的
如果已经知道了能量损失率
从原理上我们可以求出
它的射程来
就dE/dx已知的情况下
我可以利用这个数学
把它的射程求出来
显然我们用0到R对dx做积分
然后我们把这个dx转成dE/dx
所以这个里面要乘上一个dE除上一个dE
然后这个0到r
我们把它转成EO到0的
能量的关系
也就是说
入射的时候它的能量是E0
对应的距离是零
R就是最大距离的时候
对应的是没有能量
所以是0
我们转换一下积分的上下限
所以这个里面会出现
dE/dx倒数
它的积分
我们代入Bethe公式
显然可以把这个积分表达式
给它表达出来
在非相对论的情况下我们知道
能量和速度之间有确定的关系
然后dE等于mvdv
就是说我们把关于能量的这个积分
转成关于速度的积分
所以转到我们刚才那个表达式里面
所以这个地方它的积分
变成了0到v0的一个积分
v0是它的初始速度
我们把N=ρ·NA/A给它代进去
得到下面的这个表达式
我们来讨论一下这个表达式
所能给我们的规律性的一个内容
第一个我们会看到
对于同一种粒子
就是同一种带电粒子
它以相同的速度
入射到不同的物质中的时候
如果不同的物质Z是比较相近的
那么在这种情况下
我们可以得到什么呀
得到这个积分式其实是近似相同的
然后我们上面表达式里面
黑的那部分都是常量
然后不同的是什么呢
红的那部分是一样的
不同的就是这个蓝色的
就是A/ρZ这个部分
所以我们近似的得到一个
射程成正比于A/ρZ
这样的一个表达式
显然我们把ρ给它乘过来
就是rρ就是一个
质量厚度表示的射程
它正比于A除以Z
对于不同的物质来说
A除以Z变化也并不大
基本上是2多一点
所以近似的是一个常数
所以我们会看到
同一种粒子
只要它的初始速度相同
在不同的物质里面
用质量厚度表示的射程是相近的
当然这两种物质的Z
不能相差太多
第二种我们来看一下
不同粒子以相同的速度
入射到同一个物质里面
我们来看一下结果是什么样的
这个里面红色的这一部分
是不一样的
其它的部分都是一样的
黑色的部分
刚才说了是常量
当然是一样的
蓝色的部分呢
因为我们说的是同一种物质
所以也是一样的
积分项那个地方
我们看也是一样的
因为我们说的是相同的初始速度
v0是一样的
所以我们会看到
其实不同的地方
就是红色的这个部分
R正比于m除以z的平方
所以不同的粒子
以相同的速度
入射在同一个物质里面
我们可以得到
R正比于m除以z的平方
例如质子和α粒子以相同的速度
入射到同一种物质里面的时候
我们会求出它的射程之比是什么呀
因为m/z^2
这里面m我们用质量数去表示它
z是电荷数
会看到α粒子和质子
m/z^2都是1
所以它们在同一种物质里面
相同速度的情况下
质子和α粒子的射程是相等的
所以R正比于m/z^2
射程是一个实验可以测量的量
我们说我们来看一下
实验怎么去测量这个射程
实验测量射程
我们需要一个放射源给它做好准直
使得射线是从某一个方向出射
然后在探测器和源之间
我们放上这个吸收的物质
吸收物质的厚度
x是可调的
然后我们通过测量探测器
测到的粒子的数目
来看一下它是不是衰减没了
变化这个中间这个x的大小
最后我们可以得到这样一个曲线
I/I0
一开始我们知道
重带电粒子的话
它是走直线
如果你的x比它的R
小得的多的时候
几乎所有的或者是所有的
带电粒子
就是重带电粒子都是能通过的
所以这个I/I0一开始就是1
一直到接近径迹末端的时候
也就是这个厚度
差不多和射程可以相当的时候
有些带电粒子可能能量损失
开始比较大一点
可能提前就没了
所以它的这个时候
I/I0才开始下降
通常情况下我们把I/I0=0.5
所对应的那个介质的厚度
定义成一个
平均的射程用Rm去表示它
当然也可以利用这个衰减曲线
就强度衰减曲线
就是下降的这个直线的部分外推
我们得到一个外推的射程
也是可以的
用这个平均射程可能会更方便一些
通常情况下
显然入射粒子能量越高
射程就越长
反之越短
所以在探测器一开始
我们直接测量能量的探测器
还没有那么精确的时候
我们可以利用射程的测量
来测量这种粒子的能量
所以我们说在某种物质里面
确定的入射重带电粒子的射程
和粒子能量之间呢
确实存在着一些确定的关系
一般情况下
以曲线的形式可以给出
这个是空气里面
α粒子的射程
和能量的关系曲线
我们还可以对这个曲线做一些拟合
得到这样的一个公式R0=0.318×Eα^1.5
当然这个里面
Eα用MeV为单位
最后得到的R0
是厘米为单位的一个量
它是一个拟合的曲线
公式有适用的范围
基本上是3到8个MeV的α粒子
当然通常情况下我们放射源
放射出来的的能量基本上就是
在这样的一个范围里头
所以知道了这样的一个公式
很容易推导出各种放射源
放射出来的α粒子在空气里面的射程
我们简单的练习一下
我们说4MeV的α粒子
在空气里面的射程究竟是多少
这个很简单
我们直接代刚才的公式
或者你查那个表
也是可以的
就查那张图也是可以的
我们直接用公式来算一下
把这个4MeV代进去
我们最后得到呢
4MeV的α粒子在空气里面的射程
是2.5厘米
只有2.5厘米
所以我们测量α粒子
就这样的重带电粒子的时候
一定要注意
你探测器离源的距离
如果你这个环境
是在大气环境的情况下
一定不能太远
远了之后你是什么都测不到的
什么都测不到
所以通常情况下
对重带电粒子的测量
我们是要求
在一个真空环境下去测量的
你不能在有空气的情况下测量
否则的话这个能量损失
对你的影响是非常大的
我们再来看第二个问题
一个MeV的质子
在空气里面的射程是多少
怎么去求呢
我们刚才只有一个4MeV的α粒子
就或者是α粒子在空气里面
射程的一个公式
那这个里面我们
就要用到一个关系
就是相同初始速度的情况下
α粒子和质子
在同一种物质里面的射程
是相等的
所以一个MeV的质子
和4MeV的α粒子
它的初始速度相同
所以在空气里面的射程
很容易求出来
是多少呢
也是2.5个厘米
也是2.5个厘米
我们当然还可以求出
两个MeV的质子
在空气里面的射程
这个利用的还是
相应的α粒子在空气里面的射程
我们只要求出它相同的初始速度
就可以
最后一个问题
我们来看一下两个MeV的质子
能量减少为一个MeV的时候
在空气里面
它走过了多长的距离
这个怎么去求呢
这个去求的时候
其实就是把两个射程都求出来之后
看一下射程之差是多少
另外一个问题
我想问大家一下
我们说两个MeV的质子
在空气里面能量减少为一个MeV
这个时候走的距离
和一个MeV的质子在空气里面
损耗完所有的能量所走的距离
这两个距离是相等的
不相等的
哪个更大 哪个更小呢
大家可以考虑一下
下面我们看射程歧离的概念
那么射程歧离指的就是
单能粒子束中的各个粒子的射程
是涨落的这样一个过程
我们把它称为一个射程歧离
就是说入射粒子束
能量都是相同的
每个粒子的能量相同
但是它们所能行进的最大距离
沿入射方向是不一样的
我们把这个叫做射程歧离
射程歧离其实和能量歧离是
从这个产生原因上来说完全一样
也是由于微观上带电粒子
与物质相互作用损失能量
是一个随机过程所决定的
我们把它的强度衰减曲线
画出来之后我们会看出来
它一束重带电粒子
在通过物质的时候
它的这个射程曲线
或者强度衰减曲线
到最后这一段的时候
它并不是陡的往下走的
而是有一个变化的过程
这个变化的过程就说明有的粒子
它的射程短
有的粒子它的射程更长一点
我们对图中的曲线进行微分
就可以得到
这样的一个峰状的分布
我们通常用它的半宽度
去描述这种粒子
在所用吸收体中的射程歧离
也就说你这个半宽度越窄的话
射程歧离就越小
这个就是我们所讲的
重带电粒子的射程
和射程歧离的一个概念
我们要掌握射程本身的概念
了解射程一定是对带电粒子而言的
对非带电辐射来说
它没有射程的一个概念
理解相同初始速度的不同
重带电粒子
在同一种物质中的射程关系
以及同一重带电粒子
在不同物质中的射程关系
把这两个关系也要掌握了
在我们探测重带电粒子的时候
了解重带电粒子射程的大小
对于选择探测器
确定探测器窗和灵敏体积的厚度
是非常重要的
这一节的内容就到这里
-1.1 基础知识、常量与单位
-1.2 原子核的构成、表示方法与相关术语
-1.3 原子核的大小与稳定性规律
-1.4 原子核的结合能
-1.5 原子核的自旋
-1.6 原子核的磁矩与电矩
-1.7 原子核的统计性质、宇称与能态
-课后作业--作业
-2.1 放射性衰变的基本规律
-2.2 递次衰变规律
-2.3 放射系
-2.4 放射规律的一些应用
-课后作业--作业
-3.1 原子核的衰变方式
-3.2 α衰变
-3.3 β衰变
-3.4 γ跃迁
-课后作业--作业
-4.1 核反应的概况
-4.2 核反应能和Q方程
-4.3 核反应截面和产额
-4.4 反应机制及核反应模型
-课后作业--作业
-6.1 辐射与物质相互作用概述
-6.2 重带电粒子与物质的相互作用
-6.3 快电子与物质的相互作用
-6.4 γ射线与物质的相互作用
-课后作业--作业
-7.1 统计学的基础知识
-7.2 放射性测量的统计误差
-7.3 电离过程的涨落与法诺分布
-7.4 粒子束脉冲的总电离电荷量的涨落
-7.5 时间间隔的统计分布
-课后作业--作业
-8.1 气体中离子与电子的运动规律
-8.2 电离室
--8.2.3 脉冲电离室的主要性能指标第一部分:能量分辨率
--8.2.4 脉冲电离室的主要性能指标第二部分:饱和特性、坪特性等
-8.3 正比计数器
-8.4 G-M计数管
-8.5 气体探测器小结
-课后作业--作业
-9.1 闪烁体
-9.2 光电倍增管
-9.3 闪烁探测器
-9.4 单晶闪烁谱仪
-课后作业--作业
-10.1 半导体与半导体探测器
-10.2 PN结半导体探测器
-10.3 锂漂移和高纯锗半导体探测器
-10.4 其他半导体探测器
-课后作业--作业
-12.1 活度测量方法
-12.2 符合测量法
-12.3 γ能谱解析
-课后作业--作业
-13.1 中子的基本特性与分类
-13.2 中子源
-13.3 中子与物质的相互作用
-13.4 中子探测的特点与探测方法分类
-13.5 常用的中子探测器
-课后作业--作业