当前课程知识点:核辐射物理及探测学 > 第三章 原子核的衰变 > 3.3 β衰变 > 3.3.8 β衰变的费米理论与选择定则
我们下面来看一看
β衰变的费米理论和选择定则
我们首先来比较一下
α衰变和β衰变
我们知道在α衰变里边
我们会问
它发生的基本条件是什么
α衰变发生的基本条件
衰变能大于零
对于β衰变也是这样的
衰变要能大于零
那么在α衰变里边
α粒子是否事先存在于
这个原子核内呢
我们讲虽然它不在
但是构设α粒子的核子是存在的
这需要一个形成过程
但是在β衰变里边
无论是β这个电子
还是中微子
都是事先不存在的
出射粒子能量有怎样的特点呢
在α衰变里边
我们可以成为α粒子是单能的
而且可以不要相对论考虑的
对β衰变而言呢
β粒子是连续能谱
它不是单立能谱
另外它的能量是兆电子伏
因此需要做相对论考虑的
那么发生的快慢是怎么样的呢
决定α衰变的快慢
是由穿透势垒的概率来决定的
那么β衰变呢
根本就没有势垒需要穿透
所以这里面我们会有一些问题
第一个在β衰变里边
β和中微子是怎么来的
二 为什么β粒子具有连续能谱
这个形状是怎么样的
第三个是什么因素影响了
β衰变的衰变速度
我们首先来看一看
β衰变的费米理论和选择定则
那么这里边呢
我们说费米理论的
基本思想是什么呢
费米理论的基本思想是
质子和中子是核子的
两种不同量子态
β衰变就是核中的质子和中子
这两种量态之间的跃迁
在核子的两种量态的
跃迁过程中
放出了电子和中微子
电子和中微子
是核子不同状态跃迁的产物
所以它们确实
不事先存在原子核中
但是是在这个衰变过程中
被制造出来的
β衰变中放出了电子和中微子
那么电子中微子原子核的
相互作用是弱相互作用
那么它的半衰期
比电磁作用要长得多
因此β衰变通常是很慢的一个过程
在β衰变中
我们会遇到所谓的禁戒跃迁问题
在β衰变中
电子和中微子
这两个轻子会带走轨道角动量
这个轨道角动量我们用l来表示
当l等于0的时候也就是
由电子和中微子这两个轻子
所带走的轨道角动量为零的时候
我们就称这种β跃迁为允许跃迁
如果由于某种原因
l等于0这个衰变是不可能发生的
也就是电子和中微子
必须带走轨道角动量的时候
那我们就称
此时的β衰变为禁戒跃迁
如果说电子和中子
所带走的轨道角动量l
等于1是主要贡献
那我们就称这个β衰变
为一级禁戒跃迁
如果l=2为主要贡献
那么就是二级禁戒跃迁
如果l=N为主要贡献
那么就是N级禁戒跃迁
那么禁戒跃迁的概率是不一样的
允许跃迁的概率
是远远大于一级禁戒跃迁的
而一级禁戒跃迁的概率
又是远远大于二级禁戒跃迁的
简单的讲
高级次的跃迁概率是远远小于
低级次的禁戒跃迁概率的
这个级差呢
概率级差会达到10^-4这样的概率
不同级次的跃迁的时候
还会有一些选择定则
那么对于允许跃迁是这样的
允许跃迁的选择定则是
△I=0,±1,△π=+1
那这里边得到△I是什么呢?
是母核和子核的
自旋大小的差异
△I等于0和±1的含义是什么呢
就是说母核和子核的自旋差在
±1这样一个范围之内
△π等于+1含义是
母核和子核的宇称是同号的
比如说母核是奇宇称
子核也是奇宇称
母核是偶宇称
子核也是偶宇称
△I=0,±1,△π=+1
△I=0,±1,△π=+1
这是允许跃迁的选择定则
一级禁跃迁呢
要求的△I=0,±1,±2
也就要求母子核的自旋角度差异
在2这个范围之内
那△π=-1的含义是
母核和子核的宇称是反号关系
母核是奇宇称
子核就是偶宇称
反过来母核是偶宇称
子核就是奇宇称
是这样
那么二级禁戒跃迁
对应的就是母子核的角动量
自旋的角动量差异
是△I=±2,±3,△π=+1
然后它们的宇称是同号
依此类推下去
对n级禁戒跃迁的选择定则是
△I=±n,±(n+1),△π=(-1)^n
宇称要求是母子核之间的宇称关系是
-1的n次方这一关系
我们可以看一个例子
像Sm153这个原子核
它的基态自旋是3/2
它的基态宇称是正
它通过β-衰变会衰变成Eu153
那么我们在实际过程中
我们观测到了4组
这样的β衰变的产物
由于Eu153有不同的能态
不同能态的自旋宇称是不一样的
就导致了衰变产物具有不同的强度
我们可以看到这4种β粒子的能量
以及其所对应的Eu153的
能态自旋以及宇称
不同的衰变
对应的强度是不一样的
为什么会有这样的不同的强度呢
原因就是
它们衰变的跃迁级次是是不一样的
我们先来看β1
β1是衰变到了(5/2)+
(5/2)+我们看一看
△I是多少呢
Eu153是5/2
Sm153是3/2
3/2和5/2相差是1
然后Sm153的基态宇称是正的
Eu153在此时的宇称也是正的
所以△π是1
这时候我们知道
那它就是允许跃迁
允许跃迁是比较快的
因此我们应该能够看到
比较多的这种衰变
18.4%的分支比
那β2,它的△I=0
△π=+1
根据选择定则
它也是允许跃迁
因此它的分支比也是比较大的
到β3的△I=-1
而△π也等于-1
所以这是一级禁戒跃迁
因此它的分支就比较小一些
到β4, △I=-2
△π=-1
这也是一级禁戒跃迁
所以它的分支比也比较小
这就是β衰变的
费米理论和选择定则
-1.1 基础知识、常量与单位
-1.2 原子核的构成、表示方法与相关术语
-1.3 原子核的大小与稳定性规律
-1.4 原子核的结合能
-1.5 原子核的自旋
-1.6 原子核的磁矩与电矩
-1.7 原子核的统计性质、宇称与能态
-课后作业--作业
-2.1 放射性衰变的基本规律
-2.2 递次衰变规律
-2.3 放射系
-2.4 放射规律的一些应用
-课后作业--作业
-3.1 原子核的衰变方式
-3.2 α衰变
-3.3 β衰变
-3.4 γ跃迁
-课后作业--作业
-4.1 核反应的概况
-4.2 核反应能和Q方程
-4.3 核反应截面和产额
-4.4 反应机制及核反应模型
-课后作业--作业
-6.1 辐射与物质相互作用概述
-6.2 重带电粒子与物质的相互作用
-6.3 快电子与物质的相互作用
-6.4 γ射线与物质的相互作用
-课后作业--作业
-7.1 统计学的基础知识
-7.2 放射性测量的统计误差
-7.3 电离过程的涨落与法诺分布
-7.4 粒子束脉冲的总电离电荷量的涨落
-7.5 时间间隔的统计分布
-课后作业--作业
-8.1 气体中离子与电子的运动规律
-8.2 电离室
--8.2.3 脉冲电离室的主要性能指标第一部分:能量分辨率
--8.2.4 脉冲电离室的主要性能指标第二部分:饱和特性、坪特性等
-8.3 正比计数器
-8.4 G-M计数管
-8.5 气体探测器小结
-课后作业--作业
-9.1 闪烁体
-9.2 光电倍增管
-9.3 闪烁探测器
-9.4 单晶闪烁谱仪
-课后作业--作业
-10.1 半导体与半导体探测器
-10.2 PN结半导体探测器
-10.3 锂漂移和高纯锗半导体探测器
-10.4 其他半导体探测器
-课后作业--作业
-12.1 活度测量方法
-12.2 符合测量法
-12.3 γ能谱解析
-课后作业--作业
-13.1 中子的基本特性与分类
-13.2 中子源
-13.3 中子与物质的相互作用
-13.4 中子探测的特点与探测方法分类
-13.5 常用的中子探测器
-课后作业--作业