当前课程知识点:核辐射物理及探测学 > 第一章 原子核的基本性质 > 1.7 原子核的统计性质、宇称与能态 > 1.7.1 原子核的统计性质
下面我们来看看
原子核的统计性质
我们首先从经典粒子体系来入手
在经典粒子体系下
每一个粒子都是可以辨识的
我们可以把每一个粒子的
时间信息 位置信息
速度信息等等任意精确
通过求解运动方程
能够确定任意一个粒子的
运动轨迹
比如说这5个粒子
虽然它们是同样的粒子
但是我们可以跟踪
每一个粒子的径迹
比如1号的径迹
2号的径迹3号的径迹
我们可以对应起来
但是在量子力学体系下
我们知道微观粒子波函数
只是反映了它出现的概率
它并不确定的是在某个位置
它可能在这儿
也可能在别的地方
因此是无法做到任意精确的
这是第一点
第二点 全同性
同类的微观粒子之间
是没有办法区分的
实际上我们没有办法
把一个氧-16原子核中的
8个质子排出1,2,3,4,5,6,7,8来
我们只知道它们8个是全同的
不知道谁是第一个
谁是第八个
因此我们只能用统计的方法
来描述多个全同粒子
所组成的体系
举例而言
如果一个多粒子体系
是由n个同类微观粒子构成的
那么对于这个多粒子体系
我们就得用一个波函数来描述
就是Ψ(x1,x2,一直到xn)
这里1,2,3,4,5,6,7,8,…,n
它对应的
就是所谓的n个微观粒子
x指代的是这个粒子的状态
它反映了该粒子的空间坐标
自旋这些自由度
微观粒子具有两类不同自旋
一类是整数倍的自旋
整数倍h拔的自旋
像光子 π介子
偶A核等等这些是
另一类就是
半整数倍h拔的粒子
像电子质子中子中微子
μ子奇A核等等
它们是另外一个
那么是半整数还是整数
决定了一个特性
就是所谓的交换对称性
什么叫交换对称性呢
我们来看看是怎么做交换
我们如果将体系中的
第i个粒子和第j个粒子
做一个交换Pij
也就是把Pij施加在
Ψ这个波函数上
我们把i和j的位置调个个
调个个之后就会变成Ψ
别的不变
xi那个参数的变成了xj
xj的参数变成了xi
我们知道交换不交换
并不影响
这个体系可观测量的情况
因此实际上它的波函数的
几率分布是没有变的
波函数几率分布没有变
我们知道
这个Ψ的前面
最多是加了一个常数λ
这个常数λ是多少并不重要
因为最后它总会归一化归一掉
我们把这个事情再做一遍
把粒子i和j再做交换
再做交换之后呢
在前面又需要再乘一个λ
因此就变成λ平方
我们知道交换两次
意味着交换回原来的状态
就会变成这个样子
因为这个和这个是需要相等
这个相等得到的数学推论
就是λ^2=1
λ^2=1意味着
λ等于正1或者负1
有两种可能性
它的解读就是
对一个全同的粒子体系
如果这个体系中的
两个全同粒子
被做了交换
那么这个全同体系它的波函数
有可能是变号了
也有可能是没有变号
如果没有变号
就是我们这儿所说的
波函数对称
如果变号了就是波函数反对称
自旋为半整数的粒子
被称之为费米子
由费米子所组成的
全同粒子体系
服从费米-狄拉克统计
那么它的波函数
在两个全同粒子
做了交换之后
波函数是要变号的
自旋为整数的粒子
被称为玻色子
由玻色子组成的
全同粒子体系
服从玻色-爱因斯坦分布
把这个体系下的
两个粒子做交换
它的波函数的符号是不变的
那么一个原子核
它是费米子还是玻色子呢
我们的结论是
它有可能是费米子
也有可能是玻色子
假如它是费米子
那就服从费米-狄拉克统计
假如它是玻色子
那就服从玻色-爱因斯坦统计
那明确的时间结果表明
是这样的
如果原子核内核子数是奇数
那么这就是费米子
它的自旋是半整数
如果原子核内的核子数是偶数
那它的自旋是整数
它就是玻色子
为什么是这样呢
我们来看一看
如果我们现在
有两个全同的原子核
我们把这两个全同原子核的
这个体系的波函数
就可以写成Ψ(x1到xA)
这是第一个原子核
然后x(A+1)到x(2A)
这是第二个原子核
那么如果把这两个原子核做交换
那就是把后边红色那部分
和前面黑色这部分的坐标
做交换
那就意味着要交换A次
第一个原子核的质子
和第二个原子核的质子
交换Z次
然后第一个原子核的中子
和第二个原子核的中子
交换N次
总之是交换了A次
我们知道质子和中子
都是费米子
都是半自旋粒子
因此每交换一个质子或者中子
都会变一次号
那么交换了A次
变了多少次号呢
就变了A次号
那么具体表现为
最终是变没变号呢
就是由-1的A次方来决定的
那么这里边
如果原子核的核子数
是偶数的话
那么自然交换A次之后
-1的A次方就是不变号了
如果原子核的核子数
是奇数的话
-1的A次方就是-1
那就是要变号了
所以当A是偶数的时候
两个原子核交换的时候
波函数不变号
因此这个原子核
它就是玻色子
当A是奇数的时候
两个原子核交换的时候
交换完了之后
波函数是要变号的
因此此时的原子核
它就是费米子
所以我们的结论就是
原子核的统计性质
是取决于原子核核子数的
奇偶性的
是A的奇偶性决定了
是费米子还是玻色子
当然本质上是自旋的
半整数与整数决定了
它是费米子还是玻色子
既然它们两个都和费米子
还是玻色子有关
因此A和自旋之间
就是存在对应关系的
A如果是偶
自旋就是整数
A如果是奇
自旋就是半整数
我们推广一下
由奇数个费米子所组成的粒子
它仍然是费米子
由偶数个费米子组成的粒子
是玻色子
由任意个玻色子组成的粒子
它总是玻色子
这就是原子核的统计性质
-1.1 基础知识、常量与单位
-1.2 原子核的构成、表示方法与相关术语
-1.3 原子核的大小与稳定性规律
-1.4 原子核的结合能
-1.5 原子核的自旋
-1.6 原子核的磁矩与电矩
-1.7 原子核的统计性质、宇称与能态
-课后作业--作业
-2.1 放射性衰变的基本规律
-2.2 递次衰变规律
-2.3 放射系
-2.4 放射规律的一些应用
-课后作业--作业
-3.1 原子核的衰变方式
-3.2 α衰变
-3.3 β衰变
-3.4 γ跃迁
-课后作业--作业
-4.1 核反应的概况
-4.2 核反应能和Q方程
-4.3 核反应截面和产额
-4.4 反应机制及核反应模型
-课后作业--作业
-6.1 辐射与物质相互作用概述
-6.2 重带电粒子与物质的相互作用
-6.3 快电子与物质的相互作用
-6.4 γ射线与物质的相互作用
-课后作业--作业
-7.1 统计学的基础知识
-7.2 放射性测量的统计误差
-7.3 电离过程的涨落与法诺分布
-7.4 粒子束脉冲的总电离电荷量的涨落
-7.5 时间间隔的统计分布
-课后作业--作业
-8.1 气体中离子与电子的运动规律
-8.2 电离室
--8.2.3 脉冲电离室的主要性能指标第一部分:能量分辨率
--8.2.4 脉冲电离室的主要性能指标第二部分:饱和特性、坪特性等
-8.3 正比计数器
-8.4 G-M计数管
-8.5 气体探测器小结
-课后作业--作业
-9.1 闪烁体
-9.2 光电倍增管
-9.3 闪烁探测器
-9.4 单晶闪烁谱仪
-课后作业--作业
-10.1 半导体与半导体探测器
-10.2 PN结半导体探测器
-10.3 锂漂移和高纯锗半导体探测器
-10.4 其他半导体探测器
-课后作业--作业
-12.1 活度测量方法
-12.2 符合测量法
-12.3 γ能谱解析
-课后作业--作业
-13.1 中子的基本特性与分类
-13.2 中子源
-13.3 中子与物质的相互作用
-13.4 中子探测的特点与探测方法分类
-13.5 常用的中子探测器
-课后作业--作业