当前课程知识点:核辐射物理及探测学 > 第三章 原子核的衰变 > 3.4 γ跃迁 > 3.4.3 γ跃迁几率与选择定则
下面我们来看一看
γ跃迁的几率和选择定则
通过第二章的讨论
我们已经知道
一个不稳定的原子核
衰变成更为稳定的原子核
这个过程是指数衰变
对γ跃迁也是这样
γ跃迁是由母核变成子核的
一个过程
它也遵循这样一个指数规律
决定这个指数规律的
就是这个λ 衰变常数
如何确定这个跃迁几率λ呢
跃迁几率等于什么呢
等于能量发射率除上光子能量
能量发射率
除上光子能量
它的物理意义就是
单位时间内
你能观测到的或者观察到的
光子的数量
这就是跃迁几率
通过核物理的分析我们可以得到
L级电多极辐射的能量发射率
或者L级磁多极辐射的
能量发射率
有了能量发射率
在我们知道了光子能量之后
λ就不难得到了
这里边给出来电多极和磁多级
辐射的时候
它的衰变常数的大小
这个计算是由Weisskopf
来实现的
Weisskopf
提出了所谓的单质子模型
假设γ跃迁是由
原子核壳层中的单质子的
行为而导致的
根据他的计算结果我们可以给出
当光子带走的角动量为L的时候
并且是一个电多极跃迁的时候
这个衰变常数的大小
以及是磁多极的时候
这个衰变常数的大小
这个式子里边
L就是光子所带走的角动量
这个两个感叹号的含义是双阶乘
h拔是约化普朗克常数 e是电子电量
k是光子的波数
它与光子的能量
或者光子的波长是有关系的
R是原子核的半径
ω对应原子角频率
所以这里边
ω和k是光子的特性
R是原子核的特性
我们来看一看
γ衰变的快慢程度的怎么样呢
我们举个例子来看一看
对较重的原子核
它的尺寸会比较大一点
半径会接近于10个飞米
也就是10^-12cm
如果我们现在面对的
是一个1MeV的γ射线
1MeV γ射线
它的波数是5×10^10/cm
k·R
我们看注意有k·R
k·R就是5×10^-2
就是0.05
由于上面这个式子的反映的是
级次为L的时候的衰变常数
那么如果我们关注的是L和L+1
相邻级次的衰变常数的差异
我们就发现
我们可以把两个λ比一比
把这些能消掉的消掉
就可以得到差异是多少呢
近似的等于kR的平方
由于kR是0.05
因此在这里边一平方
我们就会得到
高级次的γ跃迁
比低级次的γ跃迁的衰变常数
将会小
大约是2.5×10的-3次方
就是2.5‰ 1/400
高级次的γ跃迁
是比低级次γ跃迁
是要慢的
或者说更不可能发生
对于电多极是这样的
对磁多极也是这样的
这是相邻级次的跃迁概率
我们再来看看相同级次的
磁跃迁和电跃迁的概率
经过整理之后我们发现
相同级次的
磁跃迁比电跃迁更难发生
将会弱
4乘10的-3次方
这样一个量级
一般而言我们认为
L级次的M跃迁和L+1级次的E跃迁
它们的衰变常数是相当的
用这个图我们可以看到
M4和E5是相当的
M3和E4是相当的
M2和E3是相当的
M1和E2是相当的
这就是反应了越高级次
发生γ衰变的速度越慢
电跃迁比磁跃迁发生的速度要快
下面我们把选择定则来总结一下
首先γ光子必须带走角动量
带走角动量的范围
它所带走的角动量是个范围
最大值是Ii+If
最小值是Ii和If之差
所对应那个绝对值那个大小
如果Ii和If是相等的
我们很显然这个Ii-If又得0
但是光子必须带走角动量
因此在Ii If相等的时候
L并不能取0
而必须取1
当Ii和If都得0的时候
就使得L只有取0这一个选项了
这时候很遗憾就没有γ辐射
因为L必须取
光子的角动量必须取1
或者更大的数
这是γ光子角动量的特点
第二就是γ光子宇称
γ光子所带走的宇称
应该满足宇称守恒
应该能够解释母子核的宇称差异
在电跃迁里边
光子所带走的宇称是什么呢
(-1)^L
磁跃迁里边
光子所带走的宇称是(-1)^(L+1)
结合它们呢
我们就可以得到了选择定则
选择定则这里边
这一列是母子核的宇称差异
横向是母子核的自旋
大小的差异
例如当母子核的自旋
大小差是0或者1
母子核的宇称相同的时候
这时候可能发生M1跃迁
也可能发生E2跃迁
如果母子核同宇称
而母子核的自旋差是2的时候
这时候就只能发生E2跃迁
以此类推这样下去
我们来看看例子
根据γ跃迁的初态和末态
我们来求γ跃迁的类型与级次
比如说初态为1+
末态是0+
这个情况下能够发生什么跃迁呢
我们首先来看自旋差1和0
ΔI等于1的
因此光子所能带走的角动量
就只能是1了
母子核的宇称都是正的
所以γ光子所带的宇称
也是正的
这种情况下
它能发生的跃迁就是
M1跃迁就是磁偶极跃迁
就一个纯的M1跃迁
对这种情况1+到1+
这个时候呢
母核和子核的自旋大小
是一样的
所以ΔI得零
L可以取1和2
光子所带走的角动量
可以是1可以是2
由于母子核宇称相同的
所以光子的宇称
也只能是偶的
在这种情况下呢
可以发生M1 E2跃迁
就是可以发生
磁偶级和电四极跃迁
因此我们要写成M1(E2)
注意 这个是纯的M1
而这个又不是纯M1
既有M1也有E2
我们再来看这个
7/2-到1/2+
这一过程ΔI是多少呢
是7/2-1/2=3
这种情况下呢
光子所能带走的角动量
是什么范围呢
是7/2-1/2和7/2+1/2
就是三和四两种可能性
母子核的宇称是反号的
所以光子必须带走奇宇称
在这种情况下
可以发生的反应是什么呢
是E3和M4
但是我们知道M4
是远远远远小于E3的
所以我们在写的时候
会只写出E3
虽然还有一点点M4的可能性
但是通常我们就不写它了
这就是γ跃迁的几率与选择定则
-1.1 基础知识、常量与单位
-1.2 原子核的构成、表示方法与相关术语
-1.3 原子核的大小与稳定性规律
-1.4 原子核的结合能
-1.5 原子核的自旋
-1.6 原子核的磁矩与电矩
-1.7 原子核的统计性质、宇称与能态
-课后作业--作业
-2.1 放射性衰变的基本规律
-2.2 递次衰变规律
-2.3 放射系
-2.4 放射规律的一些应用
-课后作业--作业
-3.1 原子核的衰变方式
-3.2 α衰变
-3.3 β衰变
-3.4 γ跃迁
-课后作业--作业
-4.1 核反应的概况
-4.2 核反应能和Q方程
-4.3 核反应截面和产额
-4.4 反应机制及核反应模型
-课后作业--作业
-6.1 辐射与物质相互作用概述
-6.2 重带电粒子与物质的相互作用
-6.3 快电子与物质的相互作用
-6.4 γ射线与物质的相互作用
-课后作业--作业
-7.1 统计学的基础知识
-7.2 放射性测量的统计误差
-7.3 电离过程的涨落与法诺分布
-7.4 粒子束脉冲的总电离电荷量的涨落
-7.5 时间间隔的统计分布
-课后作业--作业
-8.1 气体中离子与电子的运动规律
-8.2 电离室
--8.2.3 脉冲电离室的主要性能指标第一部分:能量分辨率
--8.2.4 脉冲电离室的主要性能指标第二部分:饱和特性、坪特性等
-8.3 正比计数器
-8.4 G-M计数管
-8.5 气体探测器小结
-课后作业--作业
-9.1 闪烁体
-9.2 光电倍增管
-9.3 闪烁探测器
-9.4 单晶闪烁谱仪
-课后作业--作业
-10.1 半导体与半导体探测器
-10.2 PN结半导体探测器
-10.3 锂漂移和高纯锗半导体探测器
-10.4 其他半导体探测器
-课后作业--作业
-12.1 活度测量方法
-12.2 符合测量法
-12.3 γ能谱解析
-课后作业--作业
-13.1 中子的基本特性与分类
-13.2 中子源
-13.3 中子与物质的相互作用
-13.4 中子探测的特点与探测方法分类
-13.5 常用的中子探测器
-课后作业--作业