当前课程知识点:量子力学前沿选题 > Chapter 10 Bose-Einstein Condensation > Homework10 > S4.6 EPR paradox & Bell theorem(2)
好 这个就是说明了这个
爱因斯坦的对波尔的攻击
好 这个时候
其实波尔1935年回答的
回答的是对的
本来就问题作为就已经解决了
但是实际上因为爱因斯坦
根深蒂固的
对于量子力学的不喜欢
当然爱因斯坦的那个挑战实际上
是说发出了一个号召
这个号召是什么
就是要来创造一个叫做local realistic theory
爱因斯坦关于这个第一个粒子
被测量要给第二个粒子发信息
你要是同时一测第一就知道第二
那就说明你有一个超距作用
给它打招呼了
所以爱因斯坦管
这种超距作用叫做Spook-like action-at-a-distance
这就是鬼怪式的这种超距作用
你不可能的
你那个量子力学
那个结论是不对的
当然实际上我们上一次
讨论过这个叫做delayed choice experiment
这是韦勒提出来
就是一个粒子进了设备以后
它是不是要得接受点信息
它说我看看
你这里边是波的这个设备
还是粒子的设备
我好让我自己有一个正确的表现
不是这个问题
它不是那传信息
让你这个进去的粒子接收
所以就是normal choice
我早就设好了
或者我本来不设好
等这个粒子已经进入了这个仪器
它不可能再改它的表现的时候
我再加上
这是一样的
根本没这个问题
所以说爱因斯坦
这个反对是没道理的
当然既使是1935年波尔回答了
下边还是一直在讨论
为什么
实际上爱因斯坦
等于提出一个号召
你要改造量子力学
既使我承认量子力学和实验符合
你也得改造它
哪两点上改造它呢
第一 理论必须是local
是定律的
就是说不许传信的
没有传信这个可能性的
必须是这样的
一个粒子的性质
我这个粒子2的性质
我的自旋该朝上也好该朝下也好
跟你第一个粒子没关系
你第一个粒子
活该你愿意朝上朝上
愿意朝下朝下
我自己该怎么样还是怎么样
所以必须是local的
不许两个粒子有纠缠
第二 必须是realistic
就是说我一个体系的
物理性质物理量
它就是该多少就是多少
那没有一个不确定
50%是朝上50%是朝下
这就不是物理实在
所以爱因斯坦实际上是等于
要号召建立这样的理论
把量子力学改造了
这个一般是有两种方向
差不多在1965年
这种论文是相当多
phys review
应该说总的来讲
看起来是非常难以看懂的
为什么难以看懂呢
它就分成两类
第一类是我假定量子力学是对的
我往里加点东西
就是你量子力学不完备
爱因斯坦不是说它不完备嘛
怎么就完备了
就是有某些物理量
是你量子力学看不见的
量子力学不知道的
而你真正的体系
它是具有这种性质的
比如说我粒子可以有动量
可以有位置
它还有一种性质我叫λ
你不知道它是什么
但是我现在的理论里边
我要把它放进来
放进来以后使得什么
使得我的体系的物理量是确定的
没有分布
你说有分布实际上
你测的是λ不同的体系
一个λ确定了以后
它的动量该是多少就是多少
位置该是多少就是多少
想做到这一点
这个当然实际上做起来
那必须得加进好多
非常神秘的东西
比如说叫什么quantum interact之类的
加入各种各样奇怪的东西
这种理论出来
当然第一很难看懂
第二它很难自洽
就是它解释这个解释了
你让它解释另外一个现象
立刻就矛盾了
这是一种
还有一种就是
我不从量子力学出发
我从爱因斯坦的他的前提出发
第二和第三出发
我来创造理论
我要最后得一个结果
我跟量子力学来比
看它一样不一样
但是实际上很多理论
做的都不可能一样
可是那有的人说你不成功我再试
很多人按照爱因斯坦的指示
在这个方向来做
写了很多别人看不懂的论文
刚才这里我就是说明了
有两种取向
第一种取向就是量子力学对
我要加一个λ
加一个叫做hidden varible
隐变量使得能够得到
爱因斯坦要的那个结果
这种往往它是不自洽的
下面这一段
就是我先不管量子力学
我就按照这个
爱因斯坦的这两个前提
第二第三来做
我把做的结果和量子力学来比
那这个时候
当然也要加进这个hidden varible
使得我这个爱因斯坦的
这两条做出来的结果
才能够去和量子力学来比
但是我往往比的也不一样
所以这个时候
很多人花了好多力气
实际上是白费了
在这Bell在1965年给出一个定理
告诉你你要想按照
爱因斯坦那两个前提
创造一个local realistic theory
还有一个名字叫做
hidden variable theory
就是我这我得往里加一个隐变量
你加了这些东西
你实际上跟量子力学的
这个理论结构是互相矛盾的
所以说它不可能给出
和量子力学同样的结果
这个定理就是Bell theorem
他就告诉你这种企图是不可能的
这个Bell定理出来以后
你要是相信Bell定理
你就不要再按照爱因斯坦
那两条前提去做工作了
在关于这个Bell定理这个B. Josephson
Josephson效应那个发现的人
他给一个很高的评价
他说这个Bell定理是一个
most important breakthrough
是一个最重要的一个突破
给了很高的评价
这个就是Bell
1982年在CERN的一个照片
正好他讲的就是爱因斯坦
EPR paradox
你看是吧
实验怎么做
正好给听众在介绍这个
好 那么下面
我先给一个简短的证明
证明怎么证呢
就是还是用的
那个Bohm的那个波函数
就是两个粒子纠缠的
两个粒子的自旋加起来是0
自旋二分之一的粒子
合成是0
然后它的波函数
当然一个朝上那个必须朝下
这是一个纠缠态
现在Bell的证明
就是我们来考虑这个算符
我有两个粒子
一个粒子我叫1一个粒子我叫2
两个粒子现在已经分得很远了
我现在来量它们的自旋
我这个自旋是随便选方向
第一个粒子
我量它a方向的自旋分量
第二个粒子
我量b方向的自旋分量
这两个自旋分量可以毫无关联
这很任意了
我们还用这个Bohm
刚才给的那个波函数
那么在量子力学的结果
我如果按照量子力学做
我第一个粒子
我测A的方向的自旋分量
第二个粒子
我测B方向的自旋分量
我分别用A_a表示
这就是说
我第一个粒子的测量我叫大A
我在自旋以A方向测A方向的分量
第二个粒子的测量结果是B
我测量的时候
我用的是B方向的自旋分量
那当然它就应该是刚才
我给的那个算符
σ.aσ.b
那我对这个ψ来求平均值
这个ψ就是原来给的
这个Bohm那个波函数
在这补充一下
就是这个A_a和B_b
我现在这个自旋分量的结果
我的单位是hbar/2
二分之一hbar
我本来是自旋二分之一的粒子
所以这个As_a或者B_b
得的结果不是正1就是负1
对 因为它自旋
不是朝上就是朝下
好 这个请大家做个练习
我不在这�嗦了
你有了这个算符
你把Bohm那个波函数拿来
做一个平均值你一算
就发现它是负的a・b
这个结果非常重要
这就是量子力学的结果
凡是我这个结果你比如我这
这个东西是什么
Eab_ψ
它就是A_aB_b的乘积
这个ψ写在这什么意思
就说这是量子力学的结果
我刚才证明了Eab_ψ是-a・b
如果我取个特殊情况
我在b就等于a
就是我第一个粒子我测的z分量
我第二个粒子也测的z分量
这个时候当然E of a and a subψ
就应该等于负1
因为这个地方a是一个单位矢量
b是一个单位矢量
这个是代表它自旋取向的
那个单位矢量
两个单位矢量它又是一个方向
同一个当然这是应该是负1
好 下面就来看我用这个
爱因斯坦的指示做的local realistic theory
或者叫hidden variable theory
应该得出什么结果
好 现在下面就是
按照爱因斯坦的指示来做了
你量子力学一个体系
对我来讲是一个系综
我这个统计系综里边
是你那个体系的
很多很多个同样的copy
但是它实际上是不一样的
因为它有隐变量λ
这个λ是你量子力学里不知道的
所以不同的λ你的那个体系
我来做一个系综
那这个系综我具有我隐变量λ
的它的这个几率就是ρ of λ
所以我这个里边
有很多很多个体系
这些个体系它到λ是一定分布的
这个分布当然要满足ρλdλ
对于λ它这个域来积分
应该等于1
这就是归一
好 下边就是说如果我遵守
爱因斯坦的这个第二个前提
就是必须是local
local什么意思
我第一个粒子和第二个粒子
一个在北京一个在上海
离的那么远
我第一个粒子的性质
跟第二个粒子都有自己的性质
彼此是不相干的
不是说我第二个粒子性质
我得看看你第一个粒子的眼色
来行事
没这个关系
所以说local
它两个测量必须独立
你比如说我对第一个粒子测量了
这个是A_a
我第一个粒子我把自旋取向
我在a这个取向测分量
但是我测的体积λ不同
它的结果应该是不同的
这是爱因斯坦的信徒们的做法
那么第二个粒子我测它的b
测出来的是Bbλ
在这里
那这两个如果根据
爱因斯坦Locality的原则
它应该没关系
我第二个粒子的性质
由我自己决定
跟你第一个粒子毫无关系
你在北京呢你也发不来信号
所以说这两个必须是独立
这个就是locality的这结论
重要
这个是local realistic theory的
一个重要的一个推论
就是我第一个粒子
在A方向测自旋
第二个粒子在B方向测自旋
每一个都可能是正负0
或者是正1或者是负1
当然也可能是0
0 +1 -1
可能性的值都有这些
那么如果我现在我测的这个体积
它的隐变量是λ
于是这个结果当然就是Aaλ乘Bbλ
到此为止为什么
因为我测A和测B
这两个完全独立的
两个独立事件它乘下来的结果
当然就是两个的乘积
不许再有那个entangle没有了
到此为止
locality就要求
这两个测量是独立的
独立的它就是乘积
我现在预言一下
就是这个爱因斯坦的信徒
做了这个推论
他是付了很高的代价的
因为本来我这个体系
是有个最大的关联的
就是我朝上你就朝下
我朝下你就朝上
这个关联是个50%50%最大的关联
所以这个地方说爱因斯坦的信徒
做了这个推论
这是a high price to pay
他这是付了很大代价
因为 quantum mechanical correlation
besed on angular momentum
这个东西你把它破坏了
它两个的和是1
它自然一个人朝上
那个就得朝下
不能看第一个的眼色
必须彼此看眼色
你测了一个
另外跟着就确定了
这个是波函数的
一个这个状态的塌缩
那你是两项不是这项就是那项
你得选一项
好 有了这个
你看下面它就被动了
所以说我拿来一个状态测
是这个结果
我现在这个ensemble里边
有很多很多个copy
我都测完了
我得的最后的结果这个平均值
就应该是对ρ乘起来
刚才这个结果
每一个λ不同它是不同
我要对ρλ乘一下
做λ积分得这个结果
这个就是爱因斯坦信徒的结果
看一看爱因斯坦的这个信徒
能不能得出量子力学的结果
量子力学的结果在这里
你看它这是对ψ
这是量子力学的结果
如果两个都是A它就是-1
那我们看这个爱因斯坦的
信徒的结果是什么呢
刚才那个结果就是
你对A测A方向的自旋
第二个粒子测B方向的自旋
它的结果就是这两个的乘积
没有别的了
你要想这个结果
和量子力学这结果
你不说你要跟它比吗
你要想它得到它的结果
你现在这个subb这也变了suba了
所以这个时候
它必须有这个红颜色的这个结果
为什么呢
左边你要得-1
你怎么得-1
必须这两个都不能是0
一个是+1一个就是-1
所以如果你在一个方向上
一个+1一个-1
你要得-1
所以你Aaλ必须等于-的Baλ
必须得这个结果
好了 这个就是
爱因斯坦的信徒们的结果
我现在来看
我现在再找一个C方向
我来看爱因斯坦的信徒
得什么结果
我算Eab-Eac
那根据上面的定义
当然就是这个是A是subaB是subb
后边那是AC
所以我这个地方是subC
都要乘ρλdλ
你要算-我这当然得给个负号
现在上面这个结果我说
就是下面这个结果
为什么
我实际上把第一项提出来了
提到外面了
而第二项这一项就应该
从我这一项乘上这一项得到
两个负号我不说了
都有
我就必须由这四个因子乘起来
得上面两个
你看第一个因子
和第一个因子一样
我这个第二个因子乘第三个因子
我利用刚才这个关系
我在同一个自旋方向上测量的
它必须中间有个负号
你看这个地方
是第二个粒子我测B
这个地方是第一个粒子我测b
所以这两个应该
是有个负号的关系
所以我记住了这有个负号
就是说还剩下最后一个
这俩乘起来是-1了
就没有了
这是第一个因子就在这
二三乘起来是-1
第四个因子你看
第四个因子和上面这个
第二个因子有什么区别
都是C方向的自旋
一个是A一个是B
好 那它又应该是-1
所以原来有个负号
现在有个负号等于没有了
所以上面这个式子
可以写成是这个式子
好 下边我就argue
这个因为我这个大A大B
下面你来测它就是+1或者是-1了
因为它自旋不是朝上就是朝下
原来说过0的那是丢了的
不丢的不
不是+1就是-1
所以说我们来看前面这个因子
这个因子λ不同
它当然有的时候可能是+1
因为它现在有两个不同的方向了
一个是A一个是B
两个数自己不是+1就是-1
所以它的乘积也是
有时候是+1有时候是-1
你在做这个积分的时候
前面有这么一个前值因子
结果括号是-1的话
它这就是2了
当然就有贡献了
就后面反正不是负数
后面不会是负数
它不是0就是1
前面这是一个
有时候是正有时候是负
那我怎么想办法
让右边可以更大呢
让右边可以更大的话
我就把这项取消
前面本来是一个正的或者负的
那当然最后就抵消了
因为后面这个不会是负数
都是0或者是正数
所以我把它一取消
右边只可能变大
所以说我左边取绝对值
右边我把这个取消
那它结果就是这个结果
结果就是这个结果了
因为我把这项取消了
那就是这个结果现在在这里
大家看结果就在这里
那我把这个1拿出来
后面就根据定义
下边看看这个sub1和b一个C
所以就是Ebc就是这个东西
我就得到了一个不等式
这个不等式
就是一个有名的Bell不等式
我们从这个Bell不等式来看一看
做这个local realistic theory的人
他们如果想吸收
量子力学的其中的一个结果
他们就必须满足这个Bell不等式
那么现在我们把这个abc
原来是随便哪个方向
我就取成图上的三个方向
a b和c
ab和bc之间都是60度角
它就应该得出来
量子力学的结果是
然后看local realistic theory的结果是什么
量子力学的结果
a和b选定了方向
它是一个1
量子力学就是-a到b
-a到b
后面这个Eac是-a到c
前面有个负号
所以这加了
根据上面这个图a・b二分之一
a・c负二分之一
所以这里就是
负二分之一负二分之一
就是-1
外边取绝对值
所以就等于1
因此根据量子力学
这个左边就是1
那么看右边Ebc
bc之间当然就是负的b到c
这就是负二分之一
如果根据量子力学
看看上面这个结果对不对
量子力学这个左边是1
1要小于等于1-1/2
1-1/2就是1/2
你要求1小于等于1/2这是错的
所以说你要是相信量子力学
那这个结果就是错的
那就是local realistic theory根本达不到
量子力学的结果
所以这样一来的话
好像应该就说这个你别沿着
爱因斯坦那条路走了
你沿着那条路走你也没有
做什么特别多的假设
你就得不到量子力学的结果
你想要得到量子力学的结果
你最后就得到
是个错误的一个不等式
当然没有那么简单
你要想拿实验来验证的话
验证这个不等式的话
你实验有很多具体的情况
刚才这个是个理想的情况
你要真正来做现实的情况
你要想取自旋的某个条件
如果你量的是做的测量是光的话
那么这个光你要用极化器
极化器它有这个可能
你光子通过它被它吸收了
这个探测器也有效率的问题
所以远远不是你很简单的
你这个Asuba或者Asubb
它就是+1或者-1它不可能的
它可能丢了
那怎么办
那你验证这个结果
不说明什么问题
所以Bell这个很重要的任务
就是要找一个反证的
证明这个local realistic theory不对的
这个必须得找一个现实
跟现实联系起来
现实联系起来就是得考虑
可能我这个粒子就要丢了
所以说我们现在要做的
the case of failure
就是你粒子丢了
你就必须把它考虑进来
那么Bell怎么做呢
他是这样
我比如这个Asuba
本来只能是+1或者是-1
现在如果你把自旋选定好了
来的这个粒子的自旋
确实它是朝上的
那你就给+1
你的结果就是+1
如果朝下那就是-1了
如果粒子丢了怎么办
它给补充进来了
我考虑了粒子丢了就是0
这是A_a
B_b当然也是一样
也是+1 0和-1
好 现在你从这个local realistic theory
他说你这量子力学测量的这东西
其实你还有个变量
你不知道的就是λ
所以说这个A_a
对于λ这个体系来讲
如果我做平均值的话
那就是+1-1平均值
还有个0
这些东西都来做平均
所以它的这个绝对值
一定要小于等于1
因为有0包括进来了
当然你如果你的仪器特别棒
没有0
那它就是+1或者-1了
那它的绝对值那就等于1
现在你的仪器不那么理想
你必须得考虑仪器的现实
所以它的平均值的绝对值
要小于等于的
B也是这样
所以这个时候按照这个locality
也就是说测量第一个粒子
跟测量第二个粒子
必须是绝对独立的
所以它只能是两个的乘积
不许你再加别的东西
那这个时候好
最后的你得的结果
就是这两个的乘积
要对我就是系综的里边
不同的λ的分布
乘起来再做积分
好 下边Bell
再跟你推一个不等式
还是我选一个a和一个b
或者是一个a和b'
两种选法
那当然两种选法我要取它的差
那么这就是第一种选法
第一种选法根据刚才那个证明
本来是两项
我现在算的这个是
local realistic theory
它根据刚才的
这个要求locality的要求
它应该得的结果
这不是量子力学的
-S1.1 Algebraic method of solving the 1D harmonic oscillator eigenproblem(1).
-S1.1 Algebraic method of solving the 1D harmonic oscillator eigenproblem(2)
-S1.2 Particle number representation, particle creation & annihilation operators
-S1.3 Change of basis and dynamical variables S1.4The continuous one-particle spectrum
-S1.4 The continuous one-particle spectrum S1.5 Quantum dynamics: Time evolution
-S1.6 Density matrix & 2-particle correlation function for non-interacting Bose & Fermi gas
-S1.7 BCS wave function, Bogolinbov transformation and quasiparticle excitation(1)
-S1.7 BCS wave function, Bogolinbov transformation and quasiparticle excitation(2)
-S1.7 BCS wave function, Bogolinbov transformation and quasiparticle excitation(3)
-Homework1
-S3.2 The evaluation of path integral
-S3.3 Example: harmonic oscillator problem solved by path integral
- S3.4 Density matrix & path integral S3.5 Density matrix in statistical mechanism
-S3.6 Path integral for oscillator recalculated
-Homework 3
-§4.1 Formation of interference pattern in a double slit experiment with electrons
-S4.2 Direct Demonstration of the Complemetarity Principle by Atomic interferometry (1)
-S4.2 Direct Demonstration of the Complemetarity Principle by Atomic interferometry (2)
-S4.3 Single photon interference experiment S4.4 Multi-particle interferometry
-S4.5 Two-photon interferometer as a quantum eraser S4.6 EPR paradox & Bell theorem(1)
-S4.6 EPR paradox & Bell theorem(2)
-S4.6 EPR paradox & Bell theorem(3)
-S4.7 Experimental Verification of Bell inequality
-Homework4
-S5.1 Geometrical phase in quantum mechanism(1)
-S5.1 Geometrical phase in quantum mechanism(2)
-S5.2 Experimental Verification of the Aharonov- Bohm effect S5.3 The Abaronov-Casher effect
-S5.4 Parallel Transport, Connexion, Curvature & Anholonomy
-Homework5
-S6.1 Schroedinger's harmonic oscillator wave packet S6.2 Coherent states
-S6.3 Circular orbit wave packet of H atom S6.4 SO(4) Dynamical symmetry of H atom
-S6.5 Principle of superposition and the quantum decoherence
-S6.6 Decoherence caused by interaction with environment
-S6.7 Schrödinger’s cat realized in the laboratory
-S6.8 Wave function with a macroscopic significance
-Homework6
-S7.1 Spin wave theory in Heisenberg model
-S7.1 Spin wave theory in Heisenberg model(2)
-S7.3 1D quantum AFM chain & Topological phase factor
-S7.4 Lieb-Schultz-Mattis theorem
-S7.5 Significance of topological term
-Homework7
-S8.1 Interaction between radiation fields & the atom(1)
-S8.1 Interaction between radiation fields & the atom(2)
-S8.2 The Jaynes-Cummings model S8.3 Suppression & Enhancement of spontaneous
-S8.5 Inverse Stern-Gerlach Effect S8.6 The atom-cavity dispersive phase shift effect
-S8.7 Ramsey interferometer: the atomic clock
-S8.8 Detecting photons with a Rydberg clock S8.9 Schrodinger cat and decoherence S8.10 The Dark sta
-S8.11 Dicke Model and Phase Transitions(1)
-S8.11 Dicke Model and Phase Transitions(2)
-S8.11 Dicke Model and Phase Transitions(3)
-S8.11 Dicke Model and Phase Transitions(4)
-Homework8
-S9.1 Quantum Hall: Classical S9.2 Electrons in uniform magneti field, the Landau level
-S9.2 2D problem under strong magnetic field
-S9.3 The integer quantum Hall effect(1)
-S9.3 The integer quantum Hall effect(2)
-S9.3 The integer quantum Hall effect(3)
-S9.4 The fractional quantum Hall effect
-S9.4 Quantum anomalous Hall effect(1)
-S9.4 Quantum anomalous Hall effect(2)
-S9.5 Quantum spin Hall effect
-Homework9
-S10.1 Introduction S10.2 Order parameter and phsae coherence(1)
-S10.2 Order parameter and phase coherence(2)
-S10.3 Gross-Pitaevskii equation, ground state and excitations
-S10.4 The superfluid face of BEC
-S10.5 BEC in double Well & Josephson effect
-S10.6 Quantum phase transition
-Homework10