当前课程知识点:量子力学前沿选题 > Chapter 10 Bose-Einstein Condensation > Homework10 > S4.7 Experimental Verification of Bell inequality
这第一个讲的是
Aspect的这个实验
他是巴黎大学的
光学研究所的这个教授
在这以前已经做了很多了
那些做出来呢都是结果不是太好
争论很大
比如说你误差太大
你这个error bar老长
你结果相偏离是多少个
两个或者一个 standard derivation
不能让人信服
第一个好的结果是Aspect做的
这是在1981年做的实验
他就是用了原来
他开发的那个单光子光源
这个我们原来介绍过了
就是用Ca
Ca这是基态 这是激发态
用双光子激发 激发上去
从上回到基态
因为上面是x态
下面也是x态
它做double radiation
必须中间经过一个P态
所以它要放两个光子进来
现在这两光子就都用着了
我这一个单光子光源
左边放一个光子
右边放一个光子
大家注意
这是一跃迁
中间的这个状态
中间态时间非常短
一下子就完成了
这就出来两个光子
这两个光子它是纠缠的
因为它是从一个态到一个态了
你看始态角动量是0
末态角动量是0
所以你放出来的这俩光子
它的角动量的和必须是0
角动量守恒嘛
好 然后我第一个光子
这个地方我放一个polarized A
我量A方向的极化
右边这个量B方向的极化
然后量若干次
我最后来处理数据
那么A和B根据刚才我们分析
量子力学的结果
就这个A和B
中间可以有一定的角度
当然现在我们假定
这个光子的方向叫z轴
那么A和B这个极化的方向
都必须在xy平面里头
它可以有一定的角度
它这个角度我们叫做θ
但是这个实际上就是那个a・b
就等于cosθ
就是这个东西
那个θ
那么Aspect量的呢
Aspect是量的是Rθ/R0
R0是什么呢
是我不放polarized 量的
那这个当然就是
我这个单光子光源的
好 放上polarized
而且它的角度是θ
我可以变
不同的θ我有不同的结果
那这个时候呢
我量的是Rθ/R0
就是这样的东西
那么量出来的曲线就在这里
量出来的这是实验曲线
那么它这个文章里面
我在这里不多谈这个
就是说量子力学的结果
是下面这个
他故意挑出两个来
一个是八分之π
一个是八分之三π
挑出两点
这一点这一点来比
那么量子力学的结果
它等于四分之一乘上sqrt(2)
如果根据这个local realistic theory
那是Clauser, Shimony做的
那是小于等于四分之一
所以你来看
明显的量子力学的结果
是你local realistic theory达不到的
这也就是Bell inequality告诉你
这个就是Bell inequality
下面这是量子力学结果
上面是Bell inequality
是这个Clauser Shimony做的
所以说这个时候这干脆就是sqrt(2)
所以差得很多
那个C表现很好
它的实验点都在这个上头
最后的结果是
Bell inequality is violated by 9 standard deviation
1981年这是九个标准偏差
很信服了吧
不然
很多实验学家提出抗议
说你这个实验是个不完全的
为什么呢
就它地方这个计数
它是用polarized是给了一个方向
比如我给的是外轴的方向
就是我左手的这个方向
如果你那光子的这个出来的极化
确实是这个方向
我计数是1
如果出来的是在x轴的方向
跟它垂直
那就没有计数
所以反对的物理学家
就说你这个测量
是个非完全的测量
因为对你的这个要求你给1
不对你的要求给0你根本没计它
所以不行
好 于是Aspect
隔了一年就和他这个组
Grangier和Roger
都是他的研究成员
就做了一个完全测量
怎么完全测量法呢
他是这样
光源放出两个光子
我这两边放上polarimeter
polarimeter实际上也是一种Beam spliter
但是它是根据你这个偏振状态
你看我如果
看我这个ν2
这个光子进来
它的这个polarization
比如说就是在这个
我这个轴的方向
这我没有标
就是在水平方向吧
它平行于这个方向的
他就让它往这个方向走
如果它的polarization是垂直这个方向
就刚才说没量的那个方向
现在我量了
他就让它往这边走
所以这个量的是平行极化
这个量的是垂直极化
仍然我两边可以用A和B
所以现在我这个测量那就完全了
做实验的时候
如果A和B
这边θ在A的polarizor
设定在A方向
右边在B方向
那你最后我分析结果
这个加加代表两边都是平行的
这个如果是加减
那就代表左边是平行右边是垂直
减加左边是垂直右边是平行
减减就两个都是垂直
它最后要处理数据
它A和B就是用这个办法来取
AB a'b'
中间都是差22.5度
八分之π
那么下面他要算的那个
Bell不等式
Bell不等式它是这样的
它比较
不是一步
隔几步
刚才那个n
正负负正什么
中间AB这个定义都给了
仍然是取三个正一个负
这个是有意义的物理量
我做一个比较
我取的这个ratio
分母这四个我都取正
当然我可以说实际上结果
多数是正正和负负
那个正负和负正是很少
这个当然不说了
我们都取
每个都取
你再少我也取
所以上面这是有物理意义的量
下面这等于是个规划的东西
定义那个Eab这个就是
前面我们用过Eab了
但是他现在做这个
Bell不等式这个E还不够
下面又定义那个s
s是这个四个Eab你看
三正一负这是标准的
Bell inequality
就是按照hidder varible theory做出来的
就是这个s是在2和负2之间
应该是这个
那么我们的实验
理想如果我的仪器是完备的
那你那个hidder variable theory在正负2之间
我量子力学就是正负2跟2
就是这样的
就都在你的外面很多
但是实际上没有那么理想
但是也超过正负2 多少
2.697 正负0.015
所以这个时候hidder variable theory
本来应该是正2负2之间
量子力学得的
超过它多得多
多少个呢
四十个standard deviation
所以这个应该说让大家信服了
不过这个是什么年头呢
1982年
从1982年开始
一直到了本世纪的2015年
始终这个问题得不了结论
为什么
这里边有两个陷阱
下面我就来给大家介绍一下
到了2015年有三个实验组
做了非常棒的实验
这个时候就可以做结论了
在这个
做这个结论以前
我可以给大家看一个
这个时候就是反对的人就说
你不是两个粒子做测量嘛
你在一个实验室里边
你测量了粒子1
这个粒子1给粒子2打招呼了
说我往上了你可得往下
那所以你测粒子2往下不算数
所以你得必须让它不能打招呼
所以怎么办呢
这个地图大家看
中间的这是日内瓦湖
在这边是法国
这边是瑞士
他们用一个中间相隔十八公里
远的地方来测这两个光子
中间发生一个
这个纠缠的光子
用这个光缆
很好的光缆传到两个实验室去
两个实验室分别setA和B
然后来测它的极化
而且测的这个时间是很短的
这个测的时间你必须得保证
你即使是从这个地方
发一个信号给它
用光速传到这的时候
这时候你两边这实验都做完了
所以就用这种办法
当时认为很有吸引力
很有这个说服力
结果还是不行
最后有两个陷阱
这两个陷阱呢
一个叫做locality loophole
一个叫做detection loophole
有两个 loophole
这个是在2015年发生的事情
有三个实验组
一个是Hensen
它是荷兰的一个Delft unversity
还有一个组在Vienna university of Vienna
这是Giustina的组
还有一个是在美国的
NIST
这是在
原来叫做联邦标准局实验室
后来就叫NIST
三个组同时打破这两个loophole
所以这个就是
得到的结论还就是原来那个Aspect
他发表了一篇文章
在美国物理学联合会
那个所谓的physics
这个杂志上发表的文章
那在这里Aspect physics
这一期上发表的这个评论
他的评论的题目非常醒目
叫做Closing the Door on
Einstein and Bohr's Quantum Debate
就是现在可以把
爱因斯坦和波尔争论的
这个大门给关上了
就是做结论
就是有三个实验组
同时打破了两个loophole
两个陷阱
这两个陷阱是什么呢
这个是Aspect在他文章里就有介绍
当然大家有兴趣
可以仔细看这三篇文章
两个loophole
一个叫做locality loophole
其实我刚才已经介绍过
就是你的实验必须保证
你在两个
一个测光子1 一个测光子2
你测量光子1
进入仪器到测量完毕
这边有一个时间线
就是按照时间发展吧
时间是纵坐标
这个距离是横坐标
这有个时间线
这是粒子2
粒子2收到了光子也做测量
这也有个时间线
你必须保证什么
你第一个光子进入仪器1的时候
你就发信号
因为这时候它的自旋确定了
就得发信
你如果它能发信号的话
你必须保证这个信号从它这发到
第二个粒子能接受的这一段时间
到达以前
你就可以把这个实验做完了
或者说第二个光子
进入这第二个实验室的时候
你就发信号到你做完实验
这个信号到达粒子1的时候
那必须在你这个实验做完了以前
这个就是两个时间线
在彼此光锥的外边
这是相对论的术语
你要是不能保证
那你就掉到这个陷阱里了
这个叫locality loophole
还有一个loophole 叫detection loophole
什么意思呢
就是说
刚才我们其实已经介绍过
你这个光子可能丢
你丢的话呢你那计数就是0了
好 你现在假如说
你做了一百次实验
一百次实验
你中间丢了三十次比如说
那你丢了当然就没法用了
你就做了一个
七十次的实验做统计
现在反对的人就来了
说你这七十次实验做的这个结果
那可能你就在
你的这个量子力学的结果
离那个hidden variable theory结果
那两个线已经不太远了
你焉知你丢了的那三十个数据
如果不丢的话
你拿来说不定
这个hidden variable theory的统计也好
你这两点就掉到那里边了
所以说你丢了的可能是
你对hidden variable theory不利的
你要把它加回来呢
就说不定hidden variable theory就有利了
所以你必须有个叫做fair sampling
你取样品的时候必须公正
你不能把对你不利的你扔了
对你有利的你来做统计
那这种时候你不公平
得的结论不可信
所以呢
后来物理学家之间达成一个默契
就是说你丢掉的东西
不能是你总数据的
不能超过三分之一
你必须有超过三分之二的数据
是好的
我承认你这个就公正了
我就承认你的结果
所以这个呢又是一个loophole
在2015年以前
很多实验克服那个detection loophole
克服得很好
比如刚才给大家看那个
在日内瓦湖的两边
一个在法国 一个在瑞士
这个离得够远
所以说一个地方发信号
给另外一个地方
没等到信号到我测量就做完了
所以肯定不是打招呼的问题
但是这种时候它往往
你传数据的过程那个光缆很长
中间可能丢得比较多
丢得超过了三分之一
对方就不相信了
所以克服了localaity loophole
结果就掉到detection loophole里边
你如果让那光缆不那么长
你数据超过三分之二挺好
可是一看你距离又不够长
你这个地方发信号
在你第二个地方做测量以前
它就收到信号
所以很可能
这个老二就听老大打招呼
老大打招呼你往下
好 老二就往下
所以这个时候
你这个detection loophole 能解决
又掉到locality loophole 里边
刚才这三个实验都是
这两个lloophole同时克服的
当然这个在这
给了一些具体的这个数据
关于这三个实验评价是非常高的
Aspect给的评价是在这里
They crown decades of experimental efforts
就是在几十年以来做的实验
当然我估计他是指的
都是验证这个Bell不等式的实验
他们是带了王冠
就是他们称王了
这三个实验是称王了
那这三个实验都各有各的方法
我在这就不来介绍
总的来讲
可以给大家看一个图
这个就是做时空分析的一个图
那这是两个实验室
分别准备好了scheme
于是他就发信号了
告诉你我们这开始做实验
然后在这个地方做实验
这个地方做实验
到这就做完了
这个到这就做完了
所以他一开始进来我发信号
到他做完了这个时间
这个信号刚刚走到这
远远没到那第二个实验室
第二个实验室做完了实验在这
那远远到不了这第一个实验室
这个代表他们
在两个不同的地方做实验
那这个是光源
发信号到两边
然后收到的时候
这个来做时空分析
他们很短的时间就做完实验
发信号远远传不到对方
所以这个都得做时空分析
这时候locality loophole
当然刚才说的这个detection loophole
detection loophole 那是他们的这个
当然得的数据都非常好
这举了两个例子
给出他们的这个
最后他的这个实验误差
是多少个standard derivation
这个stanadard derivation都是给了相当多的
就在这一段里面都有
另外他们还做了估计
假定你这个hidden varible theory给出来
这个两个界限
比如说是正负2
假定你那个theory
你这有一个统计涨落
我允许你有涨落
你中间有一个涨落
偶然的就可以冲出你这个2和负2
到达我量子力学区域
有多大的几率呢
一算这个几率就非常小
十的负九
还有一个十的负三十一
这个几率就非常之小
所以这不可能的
就是他们的这个
一个是做了时空分析
不可能传信号
第二个detection
他们这个做的这个仪器
都是已经做到效率非常之高
使得你那个hidden variable theory
即使你有统计涨落
你远远不可能达到
我量子力学的程度
因此这个就是Aspect
他的这个结论
他就是说可以关上大门了
也就是说Closing the Door on
Einstein and Bohr's Quantum Debate
关于这个量子力学的基本诠释
本来这个还有很多
关于所谓的delayed choice experiment
但是这个我们前一次已经在
这个Aspect做的那个实验
就是说不是因为
这个我看粒子还是看波动
看它究竟是哪一个
我这个决定
可以在你粒子进入仪器以后放
这叫delayed choice experiment
在原来很多很多
有的也做得很巧很巧
当然看看这些论文
可能有参考意义
你可以学到一些东西
但是从原理上
我们在上一次已经通过
Aspect这个实验
来说明这个delayed choice
delayed choice和norm choice完全一样
根本没有传信号的问题
所以在这也不多加重复了
关于量子力学的基本诠释到这
这一章就讲完了
-S1.1 Algebraic method of solving the 1D harmonic oscillator eigenproblem(1).
-S1.1 Algebraic method of solving the 1D harmonic oscillator eigenproblem(2)
-S1.2 Particle number representation, particle creation & annihilation operators
-S1.3 Change of basis and dynamical variables S1.4The continuous one-particle spectrum
-S1.4 The continuous one-particle spectrum S1.5 Quantum dynamics: Time evolution
-S1.6 Density matrix & 2-particle correlation function for non-interacting Bose & Fermi gas
-S1.7 BCS wave function, Bogolinbov transformation and quasiparticle excitation(1)
-S1.7 BCS wave function, Bogolinbov transformation and quasiparticle excitation(2)
-S1.7 BCS wave function, Bogolinbov transformation and quasiparticle excitation(3)
-Homework1
-S3.2 The evaluation of path integral
-S3.3 Example: harmonic oscillator problem solved by path integral
- S3.4 Density matrix & path integral S3.5 Density matrix in statistical mechanism
-S3.6 Path integral for oscillator recalculated
-Homework 3
-§4.1 Formation of interference pattern in a double slit experiment with electrons
-S4.2 Direct Demonstration of the Complemetarity Principle by Atomic interferometry (1)
-S4.2 Direct Demonstration of the Complemetarity Principle by Atomic interferometry (2)
-S4.3 Single photon interference experiment S4.4 Multi-particle interferometry
-S4.5 Two-photon interferometer as a quantum eraser S4.6 EPR paradox & Bell theorem(1)
-S4.6 EPR paradox & Bell theorem(2)
-S4.6 EPR paradox & Bell theorem(3)
-S4.7 Experimental Verification of Bell inequality
-Homework4
-S5.1 Geometrical phase in quantum mechanism(1)
-S5.1 Geometrical phase in quantum mechanism(2)
-S5.2 Experimental Verification of the Aharonov- Bohm effect S5.3 The Abaronov-Casher effect
-S5.4 Parallel Transport, Connexion, Curvature & Anholonomy
-Homework5
-S6.1 Schroedinger's harmonic oscillator wave packet S6.2 Coherent states
-S6.3 Circular orbit wave packet of H atom S6.4 SO(4) Dynamical symmetry of H atom
-S6.5 Principle of superposition and the quantum decoherence
-S6.6 Decoherence caused by interaction with environment
-S6.7 Schrödinger’s cat realized in the laboratory
-S6.8 Wave function with a macroscopic significance
-Homework6
-S7.1 Spin wave theory in Heisenberg model
-S7.1 Spin wave theory in Heisenberg model(2)
-S7.3 1D quantum AFM chain & Topological phase factor
-S7.4 Lieb-Schultz-Mattis theorem
-S7.5 Significance of topological term
-Homework7
-S8.1 Interaction between radiation fields & the atom(1)
-S8.1 Interaction between radiation fields & the atom(2)
-S8.2 The Jaynes-Cummings model S8.3 Suppression & Enhancement of spontaneous
-S8.5 Inverse Stern-Gerlach Effect S8.6 The atom-cavity dispersive phase shift effect
-S8.7 Ramsey interferometer: the atomic clock
-S8.8 Detecting photons with a Rydberg clock S8.9 Schrodinger cat and decoherence S8.10 The Dark sta
-S8.11 Dicke Model and Phase Transitions(1)
-S8.11 Dicke Model and Phase Transitions(2)
-S8.11 Dicke Model and Phase Transitions(3)
-S8.11 Dicke Model and Phase Transitions(4)
-Homework8
-S9.1 Quantum Hall: Classical S9.2 Electrons in uniform magneti field, the Landau level
-S9.2 2D problem under strong magnetic field
-S9.3 The integer quantum Hall effect(1)
-S9.3 The integer quantum Hall effect(2)
-S9.3 The integer quantum Hall effect(3)
-S9.4 The fractional quantum Hall effect
-S9.4 Quantum anomalous Hall effect(1)
-S9.4 Quantum anomalous Hall effect(2)
-S9.5 Quantum spin Hall effect
-Homework9
-S10.1 Introduction S10.2 Order parameter and phsae coherence(1)
-S10.2 Order parameter and phase coherence(2)
-S10.3 Gross-Pitaevskii equation, ground state and excitations
-S10.4 The superfluid face of BEC
-S10.5 BEC in double Well & Josephson effect
-S10.6 Quantum phase transition
-Homework10