当前课程知识点:量子力学前沿选题 > Chapter 10 Bose-Einstein Condensation > Homework10 > S6.5 Principle of superposition and the quantum decoherence
下面我们就逐渐接近核心了
下面讲的就是
在量子力学里面经常要用到线性叠加原理
principle of superposition也就是说你
\psi1
是你量子力学的一个解
赛兔也是量子力学的一个解
那么
把这两个合起来
做一个线性叠加
仍然是量子力学的解
这是经常要用的
那么当然你为了归一化
应该等于1
我们原来介绍过密度矩阵
density matrix
密度矩阵写出来就是左边是一个ket右边是
一个bra
这是个矩阵
写开来以后就变了4项
这4项里面第1项和最后一项
这个就分别代表我这个体系处在\psi1的
几率
|c1|^2 \psi2 的几率是
|c2|^2
中间这两项是包含了这两个component之间它的
一个coherencne
这是它的相干的性质
就是等于说你写出density matrix来以后
你看第2项和第3项
写出
density matrix就是在非对角项
对角项代表几率
非对角项就代表它的一个项的coherence
如果我对这个体系做了测量
做完了测量以后
这个体系就发生了一个冯诺依曼叫做
state collapse或者是wavefunction collapse
他要塌缩了
我本来是4项
中间两项没了
就剩下第1项和最后一项分别代表体系
处于\psi1的几率和处在\psi2的
几率
这时候我density matrix就是一个
mixed state
原来的rho是puse state经过了测量以后
变成一个mixed state
中间的coherence是没了
怎么没得有不同的做法
我们下面主要要讲的
好
所以这个时候经过了测量
这是经典
都可以接受
你说我这个体系我经过了测量
它处于第1个状态的
这个几率是|c1|^2
第2个是|c2|^2
这个是几率
经典物理也可以接受
关键就在于他这两个component
\psi1 psi2
它的相干的部分的phase没有了
就是这样的一个状况
好
所以说这就是刚才那一段话的结论
经典也可以接受
既然经典可以接受
为什么你说量子力学我们认为它就是一个
正确的理论
对于微观它可以应用
对于宏观它也可以应用
那么我们就问为什么有的时候某很多宏观
体系他都没有principle of superposition
没有这个东西
有这个东西就矛盾了
最尖锐的薛定谔猫
这个就是把波尔最后逼得没办法放弃他的
要求的这样一个例子
所以薛定谔还是做了好多的好事
薛定谔猫就是一个重要的例子
说的是什么呢
好
我把一只猫还有一个放射性的和
还有一个探测器放在一个箱子里面
这个探测器如果他接收到了我放射性核的
放射性产物的话
它就能够启动一个机构放出毒气
这个时候猫吸了毒气就要死
这个体系
大家看这猫的命运是怎么样
我们知道放射性的核
他什么时候衰变的
是个随机的
如果他他所有的寿命是多少
那是一个统计下来
它平均值在那或者叫周期的一半半周期
所以放射性的核他的是否衰变
这是一个随机的现象你不知道
所以这猫死不死也不知道
他要不衰变猫就老活着
他一衰变猫就死了
所以薛定谔对这个体系的波函数就给出来了
好
如果说原子核的衰变不衰变
它的波函数
我用这样的东西给出来
朝上就代表不衰变
朝向就代表衰变
那么所以这时候猫死不死
波函数在这儿
你看
如果我的放射性核不衰变
就是朝上
这个时候猫只是笑 活着
但是放射性衰变不衰变是随机的
它要用这样一个波函数给出来
所以如果放射性核一衰变坏了
猫就死了
哭了
所以你看这猫的命运也跑到叠加里边去了
放射性和猫组成的体系
它可以有一个量子力学的波函数
而且是满足量子力学线性叠加的要求
这不挺好吗
但是又坏了
你这猫你如果按着脖子说话
猫当然是个宏观的一个动物
猫现在描写猫的波函数
猫或者是活着或者是死的
而且这俩还得相干
也就是这只猫你把他关到笼子里头
那就成了一个设定跟猫它的状态
那就是活猫和死猫在那干涉
这叫什么
你宏观上说不通
所以这就给波尔出了个难题
波尔就不得不承认薛定谔
巧在他把宏观和微观用因果给你给耦合
到了一块
就成了一个线性叠加的体系
玻尔就不得不放弃他原来的要求
但是你猫活还是死
我们按照
density matrix的要求
你得想办法把density matrix变成一个
mixed state
猫宏观能接受是什么
我打开一看
这个猫或者是活的或者是死的
不能是一个活猫跟死猫干涉的一个状态
对吧
所以你得把density matrix的
非对角的那两项就得去掉
所以波尔就不行了
去掉了那两项就发生的现象叫做退相干
decoherence就是原来density matrix
第2项第3项就代表黄猫死猫的干涉
或者是活猫跟死猫的之间的phase relation
phase coherence你要想让宏观接受
你得把density matrix 非对角两项拿走
下面要讲的是冯诺依曼先生的做法
他说这两项你就得拿走
才能过渡到宏观
才能发生decoherence
但是我们现在的立场不同了
我们认为量子力学是个普遍的理论
你用到设定的猫
你就得从量子力学出发
让density matrix的那两个非对角项
让他作为量子力学的结果消失掉
这个就是一个最难的挑战
我们当然首先做的还是冯诺依曼先生的
他想办法把它拿走
但是拿走以前它还有一系列的重要的贡献
就是探测仪器和你的体系之间的关联怎么
建立
什么意思呢
我比如有个自旋1/2的体系
它自旋朝上或者朝下
我现在拿一个测量仪器来量
比如这次量着上下测量
朝下量很多次
你发现朝上的几率1/2朝下的几率1/2
你就知道你mixed state前面的两个系数
是相等的
上朝下几率各自一半
冯诺依曼做的是用量子力学把仪器和体系给
它耦合起来
写成一个superposition
这个时候你就可以产生我的仪器可以做
测量
这就是为以后的工作打下了一个基础
所以虽然他企图最后你就发现他并不成功
因为它取消掉一个是你体系和探测器的
相干
它会变
你会变就不行了
你量出来是什么
就是什么地儿
他测量怎么样把
density matrix
除非对
然后拿掉
这是冯诺依曼先生用手拿掉
我给拿掉了就完了
那不行
我们现在要求用量子力学拿掉了
好
所以下面就讲冯诺依曼 冯诺依曼就是把探测
仪器也用量子力学来描述
我的体系当然是用量子力学描述
然后之间给它一个相互作用
具体的如下
我们的体系写本很简单
就是我刚才举的例子
自旋向上或者向下
够了
这个就组成一个正交归一完备基了
那么朝上或者朝下
这当然在量子力学里面是sigmaz
状态
对吧
sigmaZ作为力学量
它的本征态朝上朝下就组成了一个正交归一
完备基
但是我们描述自旋
我除了用sigmaZ来作为力学量以外
我也可以用是一个sigma x
作为力学量
我也可以用是一个sigmaY作为力学量
用sigmaX做力学量
它的本征态
沿着X轴是正的1/2
还是-1/2
我就用加和乘来代表 那么加和乘原来
沿着Z轴的上朝下是个线性叠加的关系
知道吧
好
同样的sigmay沿着Y方向的自旋占1/2
-1/2
我用往右和往左来代表
他们和原来的Z方向的这上朝下是这样
一个叠加的关系
原来是两个实时的叠加
这里都乘上一个\pi的phase factor
这个是讲的体系
好
下面讲探测器
冯诺依曼做的跟原来的体系很相似
这个探测器他的只是有两种指示
那么我可以让他试探测 笑了
或者探测器哭了
这就是探测器的
我叫tauz的本征态
但是我也用taux的本征态
那我叫加减
也可以用这个tauy的本征态
我叫尖朝上坚朝下
对吧
也分别的都是原来哭和笑的线性叠加
好
冯诺依曼下面说我的仪器和探测器会有个
相互作用
你看冯诺依曼是非常巧的
什么相互作用呢
这个Hamiltonian S代表
system
D 代表detector
这个Hamiltonian
都是由一些projection
operator组成的
你看前面写的是探测器的
projector
是探测器尖朝上的指示的projector
这个是叫尖朝下的好
projector之间我线性组合用符号
我体系跟探测器来相互作用
它通过这个来相互作用
前面这一项是往上这个状态的projection
operator
后面是往下
中间是个符号
当然探测器和仪器它是独立
所以中间是一个direct product
相互作用的强度
用g来代表
还有个强度
具体的就等于gh后面这两个括弧的
cross product
我叫做H H有个极好的性质
什么性质我来算
HSD的平方
它的平方就是G^2 H^2对吧
所以就是G^2
然后括弧和括弧自己成
因为他们是独立的
前面和括弧乘后面
括弧和括弧乘
前面括弧平方是什么
你看尖朝上的projector和尖朝下的
时候
projector
它是彼此的作用都是得0的
所以你一平方就得出来第1项的平方
第1项的平方还是第1项的自己对不对
加上尖上尖上乘上尖上尖上 中间的这个bra 和ket
product 是1
剩下的前面有个朝上
后面有个朝上
所以第1项的平方还是第1项
第2项的平方还是第2项
前面一个符号后面变正了
交叉项是0
所以等于后面这个也是一样的
第1项乘第1项平方还是第1项
第2项乘第2项平方
还是第2项负号变正号
可是这俩咱们认识尖朝上的projector
加上尖朝下的projector
他们就完备了
没别的
所以这就是一这是一个算符1后面还是
一个算符一
所以结果就是G^2
前面是D空间的算符一
后面是S空间的算符一
所以还是妙极了
SD的平方项就是G平方
*1
那么我H的平方 G没有了
所以H的平方还是1
那就好了
H的三次方是什么
那还就是H因为其中的两次方一了
剩了一个还是HH的4次方又回到一了
所以奇次方全是H偶尔次方全是一
那好极了
我的time development operator就完全
一致了
你看
我的time development operator
就是在这里
这个我的HSD就写成
现在exp我可以把它展开
所有的奇次项
应该是前面乘上sin的对吧
而奇次项还剩下一个H在这里第2项
所以你看sin出来了
还要留下一个H前面当然是A是吧
就是这有个负号
所以这是
偶次项没有H都是一
所以结果就是一个cos
exp肩膀上有算符的家伙
我愣给你都搬下来
而且没有近似
这太棒了
好了
这是time
development operator有了
我就假定我时间等于0的时候
我的体系和探测器的状态我都给出来了
你看体系是A朝上加B朝下
探测器也是笑 这俩
中间是一个cross
他彼此是独立的
规体系是处于前面的
圆括弧状态
这个探测器就是笑
这就是我时间等于0的体系和探测器的
这个状态
我现在用我的time development
operator作用一下
就这个都会算
我现在把h改写一下
原来是尖朝上和尖朝下
但是我现在这儿探测器我用的只是是笑
或者哭
所以我得把尖朝上脚朝下变成笑和哭
那很好变出来就是
所以我现在就是他 好有了
我现在把time development operator
作用在\psi
很简单的
你作用在T=0的state
那就得出来下边的这个 为什么你看这个
地方
我的system
我的体系的这个地方是往上projector减去往
下的projector
作用在我T等于0的状态
上 往上projector
这是+1
所以这就是A 往下的projector -1
所以这就是B往下
所以作用在体系上就得到了结果
A向上加B向下
后面探测器的时间可能是他作用在P等于
0是笑的
所以你只有笑的起作用
那就是他还是笑的就得到结果
这个是我H是作用上去的
得的是A是往上减去B往下在这儿A
往上减去B往下
T=0的时候
这个仪器只是我让他是哭
所以在这还是projector哭的状态
所以还是哭的这个情况是我H作用上去
所以是代表我的奇次项
是刚才这个地方是\psi 请大家看
我的time
development operator 奇次项有个H
所以我一作用得到
这是奇次项作用的结果
前面还有一个
所以就还在这
而偶次项就是个cos
后面是个不作用
所以我直接把T=0的state就写在这
那么
T=0
在这儿我直接把它写到这前面是个cos
得有了都齐了
这个就是我把time development operator 作用
在T=0一个特定的状态上
所得的结果前面是even power
后面是odd
power作用的结果
我下面来看特例
我现在来看
经过了T的时间
在这里
这么一段时间
当然有了这个就是cos和sin都可以
给确定值了
正好是周期的1/4
所以都是45度
这俩就相等了
你看得出来的结果是什么
向上的A向上
就在这
cos和sin他是相等的
对吧
都有一个相等
比如说state在那
然后向上和向下的他就正交了
因为一个哭一个笑
他就正交了
现在一个向上一个向下
然后向下的这一个
我得到的就是B还是B向下
不过这里这个符号有一个变化
本来是笑现在是哭 哭+笑
你两个情况不一样
一个前面这个得的是负号
后面得的是正号
哭和笑
它的线性叠加会出来负和正
所以你把这个时间带进去以后
仔细一算
就得到了下面这个结果
重要的在于如何诠释
你一看本来我这个探测器在T等于0的
时候
探测器和仪器是独立的
探测器是归他探测器自己归自己哭
而我的体系一个向上一向下是一个是superposition
但是我经过了1/4周期以后
你就发现体系的状态和探测器的状态有了
关联了
什么意思
现在告诉你
探测器如果给出负这个指示
我就知道我的体系它的自旋是朝上的
几率振幅是A如果我的探测器得到的只是
正
我就确定我的体系处的状态是朝下
而且几率振幅是B这就太好了
这就把体系和探测器不就连上了吗
我探测器的不同的只是就告诉你体系是
处在什么状态
这岂不就是解决了测量的问题了吗
不过大家不要高兴太早
我这只看了1/4周期
下面看这个半周期
半周期
你还是照样计算
你就会发现哪坏了
我1/4周期的时候
体系和探测器刚刚好有了关联
到了半周期了
体系归体系
探测器
归探测器 关联没了
我再来1/4周期
到了整个的3/4周期
这个时候坏了
为什么
原来体系往上是和探测器只是是负关联的
体系往下是和探测器是正关联的
现在把这关联到了个了
好了
我现在探测器是给了正的关联
我问你体系是朝上还是朝下
不同的时间它的不同的关联
你这仪器是不好用的
所以说这不行
这是一个问题
还有一个重要问题
就是说我刚才举的这个例子
正好是我仪器和体系的关联导致了我仪器
的正负和你体系的朝上朝下
关联
我问测的是体系Sz的本征态
我的仪器可不可以测你这个体系的SX本征态
可以SY本征态它也可以好
我怎么做
这样就可以做
我把1/4周期普遍的结果
我把它拿来改写一下
我把上和下
我用SX本征态来改写一下
我现在我可以把我探测器的量什么给他改
一改
原来是sigmaZ对吧
量出来的
只是我的体系是朝上或者朝下
现在我把我1/4周期的结果拿来看它一个
特殊的情况
这个是1/4周期的普遍结果
就按刚才T=0状态还是给定的
相互作用还是给定我得的1/4周期的普遍
结果是他
我现在看它一个特殊的情况
A和B我都设定它是根号1/2
所以现在你就可以把它归并一下
归并一下以后
你把向上和向下
你就可以用加号和乘号来代表加号和乘号
是什么呢
代表的就是我体系
我现在要测量它是一个sigmaX的本征态
那两个本征态
一个是加号
一个是乘号
所以现在1/4周期
你刚才关联是我探测器的加号和减号
告诉你体系的sz是朝上还是朝下
现在你在一个1/4周期的一个特殊的例子
那么刚才你当然A和B也可以相等
你得的还是原来的
只不过A和B是特定值
现在我仪器的指示变了笑和哭了
体系的状态
不是是向上向下
而是变了加和乘了
变了sigmax的本征值了
所以按照原来的那一套形式
放冯诺依曼先生把仪器和体系来一个相互作用
可能得到关联
原来的坏处看出来这关联会变
而且会没有 现在还有个不确定性
你究竟要量谁
你按你原来的那一套formalism没有给出来
你有灵活性
你这个仪器到底是量什么的仪器
所以原来一套formalism不太好用
所以现在就明白了
冯诺依曼先生原来这个工作还是有很重要
意义
下面我们就知道该往哪努力
还有冯诺伊曼先生另外的一个工作
这个工作它管它叫做波函数的塌缩或者
叫做状态的塌缩
state collapse或者是波方程
collapse
具体的说就是你在density matrix
本来有4项
你一测量就把第2项第3项拿走了
怎么拿走的
冯诺依曼老爷们当然也可以说
你一测量就拿走
我不测量
你不测量
你这个体系原来的coherence 是不是还老存在
不是我们下面要证明 state collapse
是在一定条件底下
decoherecne 就这两项就没有了
所以实际上冯诺依曼是用手把这两项给拿走
的
一拿走以后
density matrix就变成了一个mixed state
是吧
是朝上还是朝下对吧
几率分别是
所以我们的努力方向已经完全明确
第一我们接受冯诺依曼的遗产
把探测器和体系你要有相互作用
有了相互作用
你才能有关联
当然要解决冯诺依曼工作原来的缺点
第1个缺点量什么你不知道
现在我得想办法
实际上下面我们要讲的是Zuric的工作
他就把环境引进来了
引进来环境以后
让环境和体系和探测器都有相互作用
相互动的结果就要解决冯诺依曼的第1个
缺点
量什么不确定
现在他让环境进来以后的关联跟体系
探测器的关联
首先是探测器的关联
就确定了你要测什么
这也就是说你这个探测器你是要测Sz的
你就不是测SX也不是SY它要把它确定
下来
第一第二
你这个探测器和体系的关联
也就是我探测器的不同
只是要告诉你我的体系处在什么状态
这个关联不能变
也就是说把测量什么
确定下来以后
你得想办法
用这个环境把刚才第2项第3项
density matrix这个代表第2项第3项代表
coherence要把它取消掉
就是发生decoherence
强调现在我们要做的是让量子力学的规律
把这两项给除掉
你不能拿手拿你量子力学相互作用体系
探测器和环境
都确定
初始条件确定了
相互作用确定
下边的工作完全让量子力学来做
让量子力学通过随时间的演化
决定测什么
决定把coherence term是拿掉
然后最后把关联给它定死
这就是我们以后要介绍的入Zuric的一个
重要的工作
也就是实际上是我们这这一章的相当核心的
这样一个内容
-S1.1 Algebraic method of solving the 1D harmonic oscillator eigenproblem(1).
-S1.1 Algebraic method of solving the 1D harmonic oscillator eigenproblem(2)
-S1.2 Particle number representation, particle creation & annihilation operators
-S1.3 Change of basis and dynamical variables S1.4The continuous one-particle spectrum
-S1.4 The continuous one-particle spectrum S1.5 Quantum dynamics: Time evolution
-S1.6 Density matrix & 2-particle correlation function for non-interacting Bose & Fermi gas
-S1.7 BCS wave function, Bogolinbov transformation and quasiparticle excitation(1)
-S1.7 BCS wave function, Bogolinbov transformation and quasiparticle excitation(2)
-S1.7 BCS wave function, Bogolinbov transformation and quasiparticle excitation(3)
-Homework1
-S3.2 The evaluation of path integral
-S3.3 Example: harmonic oscillator problem solved by path integral
- S3.4 Density matrix & path integral S3.5 Density matrix in statistical mechanism
-S3.6 Path integral for oscillator recalculated
-Homework 3
-§4.1 Formation of interference pattern in a double slit experiment with electrons
-S4.2 Direct Demonstration of the Complemetarity Principle by Atomic interferometry (1)
-S4.2 Direct Demonstration of the Complemetarity Principle by Atomic interferometry (2)
-S4.3 Single photon interference experiment S4.4 Multi-particle interferometry
-S4.5 Two-photon interferometer as a quantum eraser S4.6 EPR paradox & Bell theorem(1)
-S4.6 EPR paradox & Bell theorem(2)
-S4.6 EPR paradox & Bell theorem(3)
-S4.7 Experimental Verification of Bell inequality
-Homework4
-S5.1 Geometrical phase in quantum mechanism(1)
-S5.1 Geometrical phase in quantum mechanism(2)
-S5.2 Experimental Verification of the Aharonov- Bohm effect S5.3 The Abaronov-Casher effect
-S5.4 Parallel Transport, Connexion, Curvature & Anholonomy
-Homework5
-S6.1 Schroedinger's harmonic oscillator wave packet S6.2 Coherent states
-S6.3 Circular orbit wave packet of H atom S6.4 SO(4) Dynamical symmetry of H atom
-S6.5 Principle of superposition and the quantum decoherence
-S6.6 Decoherence caused by interaction with environment
-S6.7 Schrödinger’s cat realized in the laboratory
-S6.8 Wave function with a macroscopic significance
-Homework6
-S7.1 Spin wave theory in Heisenberg model
-S7.1 Spin wave theory in Heisenberg model(2)
-S7.3 1D quantum AFM chain & Topological phase factor
-S7.4 Lieb-Schultz-Mattis theorem
-S7.5 Significance of topological term
-Homework7
-S8.1 Interaction between radiation fields & the atom(1)
-S8.1 Interaction between radiation fields & the atom(2)
-S8.2 The Jaynes-Cummings model S8.3 Suppression & Enhancement of spontaneous
-S8.5 Inverse Stern-Gerlach Effect S8.6 The atom-cavity dispersive phase shift effect
-S8.7 Ramsey interferometer: the atomic clock
-S8.8 Detecting photons with a Rydberg clock S8.9 Schrodinger cat and decoherence S8.10 The Dark sta
-S8.11 Dicke Model and Phase Transitions(1)
-S8.11 Dicke Model and Phase Transitions(2)
-S8.11 Dicke Model and Phase Transitions(3)
-S8.11 Dicke Model and Phase Transitions(4)
-Homework8
-S9.1 Quantum Hall: Classical S9.2 Electrons in uniform magneti field, the Landau level
-S9.2 2D problem under strong magnetic field
-S9.3 The integer quantum Hall effect(1)
-S9.3 The integer quantum Hall effect(2)
-S9.3 The integer quantum Hall effect(3)
-S9.4 The fractional quantum Hall effect
-S9.4 Quantum anomalous Hall effect(1)
-S9.4 Quantum anomalous Hall effect(2)
-S9.5 Quantum spin Hall effect
-Homework9
-S10.1 Introduction S10.2 Order parameter and phsae coherence(1)
-S10.2 Order parameter and phase coherence(2)
-S10.3 Gross-Pitaevskii equation, ground state and excitations
-S10.4 The superfluid face of BEC
-S10.5 BEC in double Well & Josephson effect
-S10.6 Quantum phase transition
-Homework10