当前课程知识点:量子力学前沿选题 > Chapter 10 Bose-Einstein Condensation > Homework10 > S5.2 Experimental Verification of the Aharonov- Bohm effect S5.3 The Abaronov-Casher effect
下边就来讲一下
AB效应的实验
刚提过这个论文一发表
物理界哗然
有的人认为这很有意思
有的人说根本是胡扯
根本是BEH决定的
你这A根本不起作用
那么实验呢
1959年发表的文章
1960年就出了实验
不过这个实验很有创意
但是也立刻就会被打倒
它是怎么回事呢
就是刚才我们讨论那个物理问题
我电子啊在biprism之间
通过biprism
当然复合了就可以干涉条纹
我现在加进一个通量管
不过这个通量管不太理想
不理想有它的作用
这是个什么呢
这就是一个针
这个针啊一个金属针
这个针里面是有磁通量的
如果这个针里面有磁通量
就是下面这个图这个样子
大家看
我现在这是一个针
针里边有磁通量
这磁通量在里边
它可以约束得好好的
但是到了这个针尖这
那你得给它出入啊
于是这个时候
这个磁通量就往两边走
就是这个样子
也就是说这个时候
你在这个针的
这个根部下面很远很远的地方
那在针外面是没有磁场的
但是你到了针尖这头这
你外面就有磁场了
要这个磁场干什么呢
它是起这样一个作用
你看电子从上面下来
通过了biprism以后
往下走的时候
看见了这个磁场
刚才说这个磁力线是往两边走的
于是请大家看这个图
我现在这个叉
就代表我从上往下走的这个电子
现在两边有了磁场
你电子呢从上往下走
有一定的速度啊
运动这个电子在磁场里受力
洛伦兹力给你了
就是
你判断它的方向在这边
就是往上
在这边就是往下
就是电子从上往下走的话
你就会考虑到
它受一个扭的力
在右边是往
比如说是往里
左边就是往外
于是呢电子受了力了
所以就使得你原来的
这个电子从上往下
本来在这应该产生的
都是平行的
这个干涉条纹
扭了一下以后
你看就变到右边
这个图的这样
你本来这一根干涉条纹
在针的下面的时候它是好好的
一到针尖附近
电子受力了一扭
它就扭成这个样子了
所以这干涉条纹呢
等于扭了一扭
扭了一扭有什么好处呢
那你又可以让这个针里面的
flux不同
你看你扭的就不同
然后去跟AB理论去比
你就可以验证出来
这就有了AB effect
也就是说电子啊
你虽然外面没有磁场
电子它的干涉条纹
就会有一个相的变化
当然这个实验一出来
立刻就被打倒了
人说你这针尖附近
这不有磁场嘛
你电子看见磁场了
它的干涉条纹还能不变吗
所以你这个实验是
根本是错的
但是呢他这有一个好的思想
什么好的思想
就是你磁通变化了以后
怎么会影响干涉条纹
所以到后来呢
这个实验当然立刻被打倒
因为它外边有磁场
下面呢到了1962年
1960年-1962年
过了两年就有两个物理学家
Mollcnstcdt和Bayh
他们就把上面那个实验改了改
上面画的是示意图
也还是biprism
但是它不用一根针
它用了什么
很长很长的一个螺线管
大家知道螺线管
它的磁场是什么
它的磁通量全在这个螺线管里边
它只有在那个螺线管两头
它才会出去
那我现在是一根很长很长的
螺线管
所以外面没有B了
外边没有B呢
当然你这块有了这个干涉条纹
你通量变它就会有phase
它就要变了
那你怎么
你通量变
好 你变一次照一个相
再变一次还照一相
它是平移啊
你看不出变化来啊
因为刚才Chamber那个实验
固然被人打倒
但是它提供了一个很好的思想
就是我怎么看出它扭一下呢
这两个人的做法就是这样
我让这个地方
这个照相的底片是可以随着时间
沿着这个条纹的方向可以运动的
你看旁边不有一个把手嘛
就是你给它旁边转
你一转呢
你这个照相底片
就沿着这个方向就可以动了
好 他们的实验怎么做呢
我这个solenoid
这个电流我让它随时间变
一变嘛
当然它这个干涉条纹就扭了
正好我就在这个感光的这个地方
我这放上一个光栅
这放上一个光栅就在这感光
所以我旁边再转
我一转一方面变更电流
一方面来转那个
所以正好把这随时间变的
这个扭啊就给照出来了
他说好了
我现在用的是solenoid
外边没磁场
所以我就证明了…
但是实验物理学家
挑毛病的办法多得很
第一solenoid
它这个磁通完全限制在里边
这是个理想的说法
你真正在实验室做成一个solenoid
它会漏磁 第一
第二你这个solenoid不是无限长
你究竟有两头
那两头磁都要出去
所以你这空间里面还是有磁场的
这是第一
第二你怎么保证这个电子
不到你的solenoid里边去啊
那电子一进去
它不就看见磁通了嘛
那当然它会变了
所以你这个实验没用
好 下面要讲一个真正的
好的实验
还是殿村
我们第一次介绍殿村
就讲他的电子双缝实验
这次他做这个实验
你看他作为实验家
他的这个精细的这个程度
这个实验是什么呢
这个磁场在哪呢
他是用了一个超导环
超导的一个环
超导环的核心
它这个轴上是带有磁通的金属
是permalloy合金
它作为一个很细很小的permalloy合金
这个环
这个下面呢都有尺寸
大家也可以参考我那本书里面
有详细的描述
一个很细很小的一个permalloy合金环
在这个里面放上磁通
我在它的外面
用这个金属喷镀的工艺
给它喷上一层超导金属Nb
有什么好处呢
我将来做实验的时候
我把这个系统
降到超导温度下边
降到超导温度下边
Nb就变了超导体了
超导体有什么好处啊
迈斯那效应
所以里边的那个磁通
它甭想漏出一点
一点都漏不出去
所以这就保证
这里边的磁通是绝对不漏的
外边是没有磁场的
这是第一
第二他还要回答一个问题
你怎么知道电子没跑到这里边去
看见里面的磁通呢
他就想办法
就在这个Nb外面
又喷镀上一层很薄的铜
铜是良导体啊
大家知道你让电子
这会儿它要想进去就不容易了
因为电子要逼近于
这一个很好的导体
这是静电学大家学过
这就有一个电相
这个电相呢
实际上是起了一个
排斥你这个电子的作用
然后我把这个铜还得给它
镀上一定的厚度
所以电子呢
即使进到铜的这层薄膜里边
它也就待在那儿了
它就不会再穿透这个超导体
再去看见那个磁通了
它下面都有实验数据的
它测量
这个时候电子可能进去的机率
那是非常非常小的
问题来了
你这个里面有这么一个环形的
磁通
你让这个电子怎么看见它呢
怎么表现在这个干涉里边呢
因为原来说过
殿村是在日立工作
它这个电子光学啊
这套东西玩得很熟了
他呢就做的是一个全息
holography
他用这个来做
你看他的整个实验装置就在这里
我先把实验装置说完
然后再说他怎么做的这个
他的这个设备
这是很费事的
你看他现在做的是这个
全息的做法
就是我上面平行光速下来
现在用的是电子
电子波下来
当然就是均匀速度的电子下来
我这个地方放的
就是我置备的通量环
外边有超导保护的通量环
整个的这个电子波的波速
这边是通过环的
当然环里环外都有
然后它环里的和环外的
环节不一样了
都看见这个
中间的这个flux
然后到下面
然后会有干涉的
那么全息的做法
这个呢是一半
占据你这个
这里有一个示意的话
实际上是个biprism
这一半什么也没有就是空的过来
右边的这个叫做object beam
左边是reference beam
或者叫reference wave
右边是object wave
就是你通过了
要探测的东西
所以右边是object wave
左边是reference wave
上面可以说一般的电子光学透镜
然后下面是这个electron biprism
电子
这个实际上是你的object wave
和reference wave
通过了biprism
在下边产生holography
这个holography比如全息图了
他画给你
给你画得你一看挺漂亮
是干涉条纹
实际上object wave和reference wave
产生出来的holography
你把它冲洗出来看
你什么也看不出来
你不懂
因为什么
这个是个holography
你要真看到
你的物理的东西
还要经过一个optical holography reconstruction
你把那个holography
就是你看出来
什么也不懂的放在这
然后呢你用laser平行光
让它通过一个透镜
你用不同的方位light
它可以就把你整个的holography
上面的这个object给你展示出来
如果原来是个箭头
你在这展示出来就是个箭头
所以要经过一个reconstruction
现在原来不是箭头了
原来是这个东西
是这个干涉条纹
所以呢你在这
你拿下来一看什么也不懂
你经过reconstruction
经过一个holography reconstruction
就看到了这样的东西
在让大家看这个干涉条纹
它的实验干涉条纹以前
先说它这个置备是非常辛苦的
它这个置备怎么置备呢
你看他图都给你画出来
置备是这样置备的
这就是他最后置备出来的
这样一个东西
在这里
中间这个画斜条纹线的
这个就是permalloy合金的环
很薄很细的一个环
这里面呢可以带上相当的通量
你可以有很多很多的环
你可以带上不同的通量
然后呢
将来可以每一个每一个拿来
做不同的实验
然后在外面用真空喷镀的办法
喷镀上
这个Nb
金属Nb
喷镀的时候
它这个地方
这是个大块的金属泥
中间有这么一个金属桥
通向你这个环
做这些事干吗呢
因为你permalloy合金里面
带好了磁通
外边给它喷镀的时候
你真空喷镀
Nb喷镀上去
它是有一定的温度的
你如果温度太高了
它要改变里面的磁通了怎么办呢
所以它这个地方有一个金属桥
通过金属传导
把你喷镀上去的这个热
通过金属桥传到
这个大块的Nb里面去
保证喷镀的时候
它的温度不会太高
所以这是非常细致的东西
你看下面就是给出这些个数据
它要保证磁通不会漏到外头去
所以外边要包上一层
结果它的大小就是permalloy
就是你permalloy合金的那个薄膜
才200 A
这是很薄的
外面真空喷镀
喷上去的Nb金属多厚呢
也才2580A
所以也是很薄的一层
在这个外面镀上铜
铜是500-2000个A厚
他估计电子能够进去的机率
小于百万分之一
就是你一个电子通过
它进到铜的
只是百万分之一进去
而且呢他把这个铜的厚度
从500增到2000
2000再多它的物理结果不变化了
所以喷到2000A就够了
好 然后他做实验的条件
你看刚才这个实验设备
这个上面是电子的源
它是用电子枪
这个是field emission electron microscope
是一个场致发射的电子显微镜
这个保证发出来的是
很单能的这个电子
就是这个电子波的质量
是很好的
那么它用了这个电子显微镜
加了高压是多少呢
150千伏 field emitting electron microscope
所以它是这样的一个设备
它结果呢做了实验以后
hologram经过reconstruction告诉你
它这个干涉条纹好到什么程度
3000条这个条纹
就是你要是如果我不用field emitting microscope
我用普通的热阴极的
这个电子枪的话
你只能得到300个条纹
它现在可以得到3000
好 现在呢AB effect给出来的
这个phase是这么大
乘上那个φ
φ现在多大呢
它现在这个磁通
是一个磁通环
外面都是超导体
做实验的时候
Nb是属于超导状态的
所以这个时候
里边的这个φ一定是量子化的
对不对
所以φ可以是什么呢
可以是0
可以是一个磁通量子
可以是两个磁通量子
所以呢磁通量子你放在这
因为这是库珀对
所以是hc over 2e
然后N倍
你看
这个时候你得到的可能性
是不多的
N可以等于0 可以等于1
可以等于2
有了这个N
剩下的一约掉了以后就是π
所以你做出来的实验
根据我们刚才说
你可以是100个π
这100个π就和0一样
整个的数你可以拿掉了对不对
所以我现在这个N要不是0
要不是1
1就是一个π了
一个π当然
那不够磁通量子了
刚是磁通量子的一半
可是到了2π那就和0一样了
所以将来做实验做出来
如果你磁通是量子化
你得到只是0或者是π
两种实验结果
好 下面给大家看结果
他用超导的情况做实验
很多很多个
最后当然都是把典型的拿出来
他也在不超导的情况做实验
你看得出来是不同的
超导的情况得出来的
他是给出来
超导温度是15K
所以在15K以下
头两个都是t等于4.5K
这两个呢相放大
都是电子光学的术语了
可以让你看得更清楚
所以你看它有两种情况
一种情况外边的条纹
跟里边的条纹正好差半波长
差半个波长差π
所以这个呢
就正好就是那个磁通
是π的那个结果
结果你电子从中间和外边通过
然后干涉了
他确实看见
你的permalloy合金的那个磁通了
如果你permalloy合金里边的磁通
得到的那个phase是π的话
就看到了前面的这个
它磁通这个
条纹的移动正好是半波长
你看这个虚线是
帮助你眼睛看的
它正好是半波长
如果是π 两倍的π
更多的那
结果就和不移动一样
所以你看里边的和外边的
这个干涉条纹都是整对好了的
如果我让这个实验室
在高于超导温度来做
那这个时候
中间的磁通就不量子化了
那那个时候呢
它这个移动也有AB效应
但是那个δ是在0和π之间
所以你看它就是中间
也不是0也不是π
是一个中间的值
所以呢不管你是用超导做
或者是用非超导做
它都有AB effect
所以这个就完全证明了
这个实验做得非常漂亮
他回答了实验物理学家
两种反对声音
第一个漏磁
现在不漏了
permalloy合金里面的磁通是多少
你外边要是超导了
那超导的表面电流
就可以调整到
你里边这个permalloy合金的磁通
是量子化的
所以你就看到两种结果
如果我在超导温度上头
那没有这个超导的表面电流
所以你里边原来做好了多少
就是多少
当然你在常温底下做
一般来讲它是都是这种情况
所以产生这种情况
是由于超导的表面电流
调整到让你里边的磁通
是量子化的
所以才有这种情况
这是1986年做的
大家记住
他1986年实验
他的这个电子枪的高压是150千伏
你看等到了2007年
殿村手里面有更棒的工具
他这个field emission electron microscope
原来是150千伏
现在是一个1MV
所以他这个电子束的质量
就更高了
你看他得出来的
这个跟干涉环是多么的漂亮
Nb它的临界温度9.2度
所以上面两个图
都是在临界温度以上
所以你看它这个△既不是0
也不是π的整数倍
上面这个0.5π
所以它稍微有一点移动这个条纹
下面这0.8π移动得多一点
但是也还没有到这个半波长
下面这个小于9.2K
所以这是在超导情况底下
正好一个π
中间这个条纹非常清楚
你看这个质量
那就是非常高了
1986年的实验出来以后
争论已经基本上没有了
它完全回答了实验物理学家的
原来提出来的挑战
所以这个已经解决了问题
下面这个无非让你看一个
更理想
更漂亮的结果
就是这样的
好 关于这个2007年做的实验
下面又给了一个
它的工艺得到的图
中间这个红颜色就是permalloy合金
外面就是这个Nb环
这是代表做的时候它的工艺
它中间有个桥
使得Nb环喷镀的时候
它的温度不会太高
这个实验因为是杨振宁建议他做
因为杨振宁的这个建议
使得他那个实验得到很大的成功
所以最后他还做出一个
更漂亮的结果
-S1.1 Algebraic method of solving the 1D harmonic oscillator eigenproblem(1).
-S1.1 Algebraic method of solving the 1D harmonic oscillator eigenproblem(2)
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-S1.3 Change of basis and dynamical variables S1.4The continuous one-particle spectrum
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-S3.3 Example: harmonic oscillator problem solved by path integral
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-Homework 3
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-S4.2 Direct Demonstration of the Complemetarity Principle by Atomic interferometry (1)
-S4.2 Direct Demonstration of the Complemetarity Principle by Atomic interferometry (2)
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-S4.6 EPR paradox & Bell theorem(2)
-S4.6 EPR paradox & Bell theorem(3)
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-S5.1 Geometrical phase in quantum mechanism(2)
-S5.2 Experimental Verification of the Aharonov- Bohm effect S5.3 The Abaronov-Casher effect
-S5.4 Parallel Transport, Connexion, Curvature & Anholonomy
-Homework5
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-S6.3 Circular orbit wave packet of H atom S6.4 SO(4) Dynamical symmetry of H atom
-S6.5 Principle of superposition and the quantum decoherence
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-S6.8 Wave function with a macroscopic significance
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-S7.1 Spin wave theory in Heisenberg model(2)
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-S8.5 Inverse Stern-Gerlach Effect S8.6 The atom-cavity dispersive phase shift effect
-S8.7 Ramsey interferometer: the atomic clock
-S8.8 Detecting photons with a Rydberg clock S8.9 Schrodinger cat and decoherence S8.10 The Dark sta
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-S8.11 Dicke Model and Phase Transitions(2)
-S8.11 Dicke Model and Phase Transitions(3)
-S8.11 Dicke Model and Phase Transitions(4)
-Homework8
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-S9.2 2D problem under strong magnetic field
-S9.3 The integer quantum Hall effect(1)
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-Homework9
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-S10.4 The superfluid face of BEC
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-S10.6 Quantum phase transition
-Homework10