当前课程知识点:量子力学前沿选题 > Chapter 10 Bose-Einstein Condensation > Homework10 > S4.5 Two-photon interferometer as a quantum eraser S4.6 EPR paradox & Bell theorem(1)
今天我们来讨论
爱因斯坦和波尔的辩论
题目叫做
EPR paradox & Bell theorem
EPR是三个人
爱因斯坦 Podolsky Rosen
他们在phys review发表了一篇文章
认为量子力学的描述是不完备的
于是波尔在当年就做了回答
就是说说明他们的观点不对
从此以后这个辩论就不断
一直到1965年
本来就是有很多理论
都是根据爱因斯坦
原来的观点来想改造量子力学
但是当然他们都做不成功
那很多人在那费劲
到了1965年Bell发表一篇文章
就有个定理
就是说你要按照爱因斯坦
那几条指示来做的话
你不可能得到
跟量子力学相同的结果
本来他们是要改造量子力学
并不是我否认量子力学的结果
量子力学结果很多实验都证实了
你没法反对
但是也可以说它不完备
你给它改进加完备了
但是都做不成
他们Bell这个定理
就告诉你甭做了
你按照爱因斯坦的
那个概念往前发展的话
你跟量子力学
不可能得到一致的结果
所以这个定理的作用是很大的
然后就是一系列的非常多的实验
来想证明这个Bell定理
然后有很多的争辩
最后就到了2015年
才算是给这个辩论
做了一个最后的结论
这就是我们这一节的
要讲的主要内容
爱因斯坦是很不喜欢量子力学的
对于量子力学的概念和基本诠释
他是不喜欢的
最初他对于量子力学
发动进攻是在1930年索尔会议上面
那一次他这个攻击的这个言论
是很厉害的
他的结论是Quantum mechanics is inconsistent
就是量子力学是不自洽的
他就提了这么一个问题
他说我有一个盒子
盒子里面装了很多光子
光子的质量不就是hbar ω
这个ω就是这个光的角频率了
我现在有很多同样的光子
那么每一个光子的质量
都是hbar ω
现在我先量一量
这个连盒子带光子的质量
我可以量得很准
我可以量很长的时间
不在乎
把它量准
然后我把这个盒子有一个门打开
打开用了多少时间呢
用了t时间
然后关上
这个时候我再来量一量
这个盒子带光子的质量
前后一减
就知道我跑了多少个光子
就是我这个能量的变化
这个能量可以量得很准
那跟我开门的这个时间t
是没有关系的
你量子力学里面
不是有一个不确定关系
那就叫做ΔTΔE
要大于等于Hbar嘛
那我现在ΔE
可以做到非常非常非常小
ΔT也可以做到很准
那这俩没关系
所以你不对了
这里有这个当时波尔的
一个学生和合作者
Rosenfeld给他们两个人照的相
这就是1930年索尔会议
而且还有一段描写
这段描写就是说你看爱因斯坦
带着一个有讽刺味道的微笑
然后波尔在旁边就非常紧张
因为爱因斯坦说
你这个不确定关系不对
那波尔一下子没想出怎么回答
所以显得很被动
但是到了旅馆波尔开了个夜车
把问题想通了
第二天结论就出来了
结论是什么呢
就是波尔画了一个盒子
这个盒子里面就是装着光子了
这有一个管开门的
时间的一个机构
他说我这样我把这个盒子
用一个弹簧吊起来
当然旁边的这个指针
就可以指出来
我这盒子带光子质量是多少
好 你现在打开门吧
光子跑了一部分
光子一跑它质量轻了
所以原来这上边的弹簧
跟下面的质量
它正好平衡不动了
你跑了光子怎么样呢
于是整个这个盒子就要往上跑了
盒子往上一跑呢
当然它就有一个动量了
有了动量就会影响到
它位置的准确度了
因为ΔBΔX大于等于hbar
所以它的位置是一不准
有个什么问题呢
你爱因斯坦先生
不是给我们讲引力红移嘛
你盒子在不同的地方
它这个引力红移是不一样的
所以你再来量它的这个质量的话
这个时候这个就出现ΔE了
那么我这个开这个门的
这个时间T有一定精确度
这是ΔT
所以从原来的ΔXΔP一换算
就换算出来ΔEΔT大于等于hbar
所以说我用你爱因斯坦先生
自己的引力红移
来反驳了你的攻击
所以这一段就平息了
但是过了五年
这个是爱因斯坦后来晚年
在普林斯顿的照相
这是Glauber给他照的
好 到了1935年
爱因斯坦 Podolsky Rosen
在phys review发表了一篇文章
这就是爱因斯坦
和波尔的第二次争论开始
他的结论
Quantum mechanical description is incomplete
量子力学的描述是不完备的
怎么得到这个结论呢
爱因斯坦究竟还是很巧妙的
他说你考虑两个自由粒子1和2
组成的一个一维的系统
它们是在一维可以有运动
好 当然两个粒子
都可以有x都可以有p
所以x1x2p1p2
那么我们来考虑这两个算符
一个是x1-x2
一个是p1+p2
这两个算符它是对易的
不信你就算算
因为x1p1当然不对易
x2和p2也不对易
它们的对易子正好相等
可是你这有个负号
所以你[x1,p1]-[x2,p2]
是等于0的
那就说明你这两个算符本身
它们是对易的
也就是说你可以找一个状态
这个状态的波函数
就是下面写的这个
它同时可以是
这两个算符的本征函数
因为量子力学告诉我们
如果两个算符对易
它们就可以具有同时的本征函数
好 爱因斯坦找出来了
就是这一个这就是本征函数
何以见得呢
你拿x1-x2作用在这个上头
那你就知道现在作用的时候
x1-x2是算符
它等于什么呢
就等于x1-x2
这时候是C数了
就是它的位置数了乘上这个Δ
那这当然就是Δ函数的性质
所以说这个波函数
是x1-x2的本征函数
本征值是谁呢
就是x1-x2
这个是C数普通的数了
好 那么看第二个
我拿p1+p2算符
作用在我的波函数上
那这个时候当然它是微分算符
一个就是当然前边有负-
就是-ihbar然后是\partial x1
后面那个-ihbar\partial x2
这俩一作用你看正好
因为这个地方两个是负的
所以你得的结果就是p1-p2
它实际上它就是0了
就是p1p2作用上去得的结果
它是相反的
所以这个波函数
就是p1+p2的本征函数
本征值是0
好了 然后下面爱因斯坦
就提出几条他的原理
有三个先决条件premises
我先假定这三点
第一点就是我现在有两个粒子
一个x1一个x2
现在我可以让这两个粒子
分开的比较远
比如说x1-x2
是个很大的一个数
那么量子力学
可以对这两个粒子进行测量
那么好这个测量是正确的
是先告诉你它测量的结果正确
然后告诉你它不够完备
这个是先给你放在这
虽然你对但是你有缺点
下面的第二条这个
是爱因斯坦他的概念的核心
他说有一种element of phyiscal reality的存在
什么意思
就是物理实在的一个元素
这个这很带哲学意味了
物理实在的元素是存在的
它的条件是什么
这个条件就是说
我有个物理的体系
比如说一个粒子
我对它不做任何扰动
这个时候我还可以明确地来预言
它的某一个物理量
而且这个物理量是个确定值
这个时候我就说
这个粒子的这个物理量
是个物理的实在
什么意思
就是说一个粒子在这
我就说它可能有确定的位置
如果你可以预言出来
它的位置在哪儿
而且是确定的
那这个粒子的位置
就是一个物理实在
那么或者说这个粒子在这
它肯定有它的动量
你量也不好不量也好
它在就是那么大的动量
好你如果我能够预言
它的动量是多大
而且是确定的
就是确切就是这么大
那这就是物理实在
当然这个概念是错的
我们下面会具体说它错在哪里
也就是说它是给量子力学
埋下一个陷阱了
也就是说某一个对象的物理量
它都是具有确定值的
这哪里来的什么ΔXΔP
它本来就是确定的
为什么它还有个条件
就是说我不用任何方式来干扰它
这个事就是因为
量子力学初创的时候
海森堡来解释
他的uncertainty principle的时候
是写了一本书叫做
Physical Princile of Quantum Theory
很薄的一本书
他解释是怎么解释的呢
比如有一个粒子在这里
我对它进行位置的测量
比如我拿光照它一下
我照它一下我当然知道它的位置
是在哪儿了
当然我的光有波长
所以它的位置有个ΔX
可是我一照它
你人能够看见它了
那就说明这个粒子反射你的光了
粒子吸收和散射这个光的话
这个粒子要得到动量
所以说那好我一量它的位置
它的动量就不准了
或者说我要量它的动量
用什么方法
当然也有一定的准确度
这个时候就影响到它的位置了
也就是说这个不确定原理
这样一说好像是
这个做测量引起的
也就是说我干扰它了
我一测它的x我干扰它的p
我一测p我就干扰它的x
当然这个诠释是不对的
你测量与不测量你这个
不确定关系都是在那里
这个我们学完了量子力学
这个对量子力学有了一个
比较深刻的了解就知道
所以在这这个爱因斯坦
是对付Bohr
就说我来预言的时候
我不做任何扰动
这个时候你总不能说
它必须有个Δ了吧
它本来该是x是多少就是多少
该p是多少就是多少
这是设下了个陷阱
第三个前提
There is no action-at-a-distance
没有超距作用
这个是什么意思呢
这个是为了对付
量子力学的这个纠缠
这个我们下面就可以看到
根据爱因斯坦的看法
两个这个粒子有了纠缠
这是我们下面会具体说到
比如两个粒子它的自旋之和是0
你量出第一个粒子
它的自旋是向上
那第二个粒子尽管距离的很远
它在自旋肯定是向下
那这是哪儿来的呢
这是因为它本来这个纠缠态
它的纠缠来的
当然这个关联是由纠缠来的
但是爱因斯坦认为不是
爱因斯坦说
你量了第一个粒子向上
你说第二个粒子必须得往下
那是因为你第一个粒子一被测量
它就给第二个粒子发信息了
它要给它发信息
这个信息是有一定传播速度的
如果你把这两个粒子
离的非常非常远
你一量第一个粒子
你立刻就知道第二个粒子
那它来不及传这个消息
所以说我早就得在这说明
不许有超距作用
就是不可能第一个粒子一测量
第二个粒子的自旋立刻就知道
这是不可能的
这就是爱因斯坦
设定这三个前提的原因
好 下面就来攻击这个量子力学了
那么根据第二条它的前提
我第二个粒子已经
离第一个粒子很远了
第二个粒子它的动量和它的位置
肯定是确定的
因为我没动它
海森堡老说你一测量它就有Δ了
我不测量它
我测量的是第一个粒子
我预言了第二个粒子
因为你看刚才这个波函数
是在这里的
我测了第一个粒子的x1
我根据它的这个本征值
状态的本征值是x1-x2
这个是知道的
我测了x1我当然就知道了x2
这时候我测的是x1
我没有碰那个x2
所以说它是物理实在
好 我现在来测p1
那我知道
这两个粒子的动量的和是0
我测了p1我有知道p2就是-p1
我也没动它
所以它是确定值
好了 我的x2和p2都是物理实在
因为我没碰它
而你量子力学告诉我
它Δx2Δp2相乘
应该大于等于hbar
所以说你这描写就不完全了
它明明都是确定的
所以你描写的也不完全了
这是他在phys review上面发表的文章
他在就是意思就是这样
那么当然这个波尔在当年
就给了他回答了
就是说你说第二个粒子
这个它的位置是x2
你的前提条件是你测了x1
那么你说它的动量是比如说是-p
这是一前提是你测了
第一个粒子的动量了p1
你说x2p2都是物理实在不对
因为你测x1和测p1
这两个是互相排斥的
你测了x1
当然它的p1就不可能确定
你测这个p1的时候
x1就不可能确定
所以说你这个物理实在这个条件
不可能同时实现
1935年波尔他的话在这里
他的原话
就是an influence on the very condition
which depend on the possible types of prediction regarding
the future behavior of the system.
波尔向来是这个话
不是那么容易懂的
就是说你要想预言
这个粒子2的未来的性质
你有两种预言
一个是它的x一个是它的p
那么这个两种可能性
和什么有关系呢
和你是测x1或者是p1有关系
所以你实际上对于这个体系
你说是没有干扰
实际上是有干扰
干扰在哪儿
你测x1你就不能测p1
你测了p1你就不能测x1
所以你还是干扰了
你的错就在这个地方
为了下边的讨论
我们不用爱因斯坦
原来那个波函数
用的是Bohm后来的David Bohm
讨论这个问题非常多
所以他用了另外一个粒子
还是两个粒子
这两个粒子是纠缠的
这俩粒子的自旋之和是0
所以它的波函数你可以这样写
ψ这是u向上第一个粒子
乘上u向下第二个粒子
或者这俩就是反一个个儿
这个波函数的意思就是说
两个粒子的自旋的和是0
比如说第一个粒子它自旋
是往上还是往下是不确定的
它有两种可能
如果它的自旋向上
那第二个的粒子自旋必须向下
如果它的自旋向下
第二个粒子的自旋必须向上
所以这个是量子力学
一个典型的一个纠缠的一个状态
这是entangled state
恰恰这个东西
是经典物理里边没有
也是恰恰爱因斯坦最不喜欢的
因为爱因斯坦认为
你一个粒子的自旋往上往下
你还不确定
它本来就有
你测它不测它就是那么多
所以爱因斯坦不承认
不喜欢这样的一个波函数
这里向上向下你可以是x分量
也可以是y分量也可以是z分量
好 我们现在对这个Bohm的
这个写出来的波函数
来把爱因斯坦的
原来的这个意见重复一遍
爱因斯坦的意见是什么
好 如果我现在对第一个粒子
我测它z方向的自旋
好 根据这个波函数
你测出来它自旋往上
那第二个粒子的自旋肯定就往下
所以这个时候明明我测第一粒子
我没干扰第二个粒子
所以第二个粒子的自旋
本来是多少
现在还是多少
你这第一个粒子是测出来往上
第二个它肯定是往下
所以这个它是个物理实在
好 我现在不测它的z分量了
我现在偏偏测它的x分量
结果还是一样
如果第一个粒子
它自旋的x分量是正的
那第二个粒子的
自旋x的分量必须是负的
那我没碰第二个粒子
所以第二个粒子的
这个xx也是个物理实在
明明xzxx都是物理实在
可是你量子力学偏偏说
它要满足一个不确定关系
所以你这量子力学是不完备的
这也就是说我们用这个Bohm
这个Bohm version
用xx用xy xz之间得不确定关系
算符是不对易的
不对易的算符
就肯定就不确定关系
所以用这个来代替
爱因斯坦的原理的那个攻击
当然波尔的回答就是说
你xz和这和xx你这两个的测量
它是互相排斥的
所以你不可能
让第二个粒子的xz或者xx
具有确定值 这是不可能的
其实这个回答是没有问题的
但是因为爱因斯坦
在物理界的影响
当然是非常大的
所以说很多人
就参加到这个争论里面
有的人同意爱因斯坦的
有的人同意波尔
它是这样的
实际上爱因斯坦的三个前提
第一个当然他承认量子力学的
测量结果是对的
这个无可厚非了
第二个关于物理实在
他这个理解是个错误的
为什么
量子力学里面
我们说我现在有一个系统
这个系统我可以测它的可观测量
物理量a
我也可以测量它的可观测量b
如果我现在测量这个系统的时候
系统它所在的这个状态
不是我这个算符a的本征态的话
那么我测a的值测出来一次
得出一个结果
我再测一次又得出一个结果
测多次得多个结果
如果我的状态
不是a状态的本征函数
那么我得出来的
各次得出来的
它满足一个一定的分布
就是它不是确定的值
根本不是确定值
那你说它是不是物理实在
我这个体系当然有它的a
比如说有它的动量
我来测好了
我这个体系
比如说是氢原子的基态
它不是动量算符的本征态
我测多次我可以得到不同的动量
但是这个动量有一定的分布
这个分布就是
它波函数的傅里叶变换
这个大家都了解
所以说爱因斯坦给这个物理实在
加的前提条件是不对的
它不一定有确定值
而且第二干扰不干扰它
不是它有没有确定
分布的这个原因
这个是当然不能完全
怪爱因斯坦老先生了
这个要怪海森堡当年
宣传他的这个不确定关系的时候
老用这个测量干扰
这个作为这个理由
这个理由是不对的
所以爱因斯坦这个物理实在
的概念本来是不对的
第二个就说明我如果有刚才
这个Bohm给的这个波函数
我对第一个粒子来测自旋
我测假如说自旋的z分量
第一个自旋朝上
第二个必须就自旋朝下
这个就实现了我这个波函数
这个时候叫做state collapse
就是本来两项它是纠缠的
我测出来第一个的自旋朝上
我自动的就选择第一项了
就没有这个第二项
所以第二个粒子自旋必须朝下
反过来当然也是类似的
就是这个为什么它会有这个纠缠
就是因为你这两个粒子自旋为0
这是你给的物理条件
比如说它是一个自旋为0的粒子
衰变成两个自旋二分之一的粒子
那自旋二分之一的
粒子的自旋之和
当然要等于它
原来的那个mother system
当然它的原来从哪儿来的
衰变以前的这个粒子的自旋
它是由这个来的
那以后你这两个这个衰变产物
一个到了北京一个到了上海
离的老远
它还是这个纠缠态
当然中间不受任何干扰的话
比如说光子你用非常好的光纤
光纤的误差是0
你把光子一个传到北京
一个传到上海
它仍然是这个纠缠的
它不是由于你给个信
你一测量我这第一个粒子
是我朝上了
我赶快这个给老二打个招呼
说老二我是朝上的你必须朝下
没这个问题
所以这个爱因斯坦的
第三个这个前提根本是不必要的
也是错误的
但是一直到2015年
始终这个问题就干扰着这个讨论
而最后回答他也就是说
排除了传达信息的可能性
所以这个问题在物理史上
是一个很有意思
也是很多物理学家参与的实验
和理论讨论的这个结果
-S1.1 Algebraic method of solving the 1D harmonic oscillator eigenproblem(1).
-S1.1 Algebraic method of solving the 1D harmonic oscillator eigenproblem(2)
-S1.2 Particle number representation, particle creation & annihilation operators
-S1.3 Change of basis and dynamical variables S1.4The continuous one-particle spectrum
-S1.4 The continuous one-particle spectrum S1.5 Quantum dynamics: Time evolution
-S1.6 Density matrix & 2-particle correlation function for non-interacting Bose & Fermi gas
-S1.7 BCS wave function, Bogolinbov transformation and quasiparticle excitation(1)
-S1.7 BCS wave function, Bogolinbov transformation and quasiparticle excitation(2)
-S1.7 BCS wave function, Bogolinbov transformation and quasiparticle excitation(3)
-Homework1
-S3.2 The evaluation of path integral
-S3.3 Example: harmonic oscillator problem solved by path integral
- S3.4 Density matrix & path integral S3.5 Density matrix in statistical mechanism
-S3.6 Path integral for oscillator recalculated
-Homework 3
-§4.1 Formation of interference pattern in a double slit experiment with electrons
-S4.2 Direct Demonstration of the Complemetarity Principle by Atomic interferometry (1)
-S4.2 Direct Demonstration of the Complemetarity Principle by Atomic interferometry (2)
-S4.3 Single photon interference experiment S4.4 Multi-particle interferometry
-S4.5 Two-photon interferometer as a quantum eraser S4.6 EPR paradox & Bell theorem(1)
-S4.6 EPR paradox & Bell theorem(2)
-S4.6 EPR paradox & Bell theorem(3)
-S4.7 Experimental Verification of Bell inequality
-Homework4
-S5.1 Geometrical phase in quantum mechanism(1)
-S5.1 Geometrical phase in quantum mechanism(2)
-S5.2 Experimental Verification of the Aharonov- Bohm effect S5.3 The Abaronov-Casher effect
-S5.4 Parallel Transport, Connexion, Curvature & Anholonomy
-Homework5
-S6.1 Schroedinger's harmonic oscillator wave packet S6.2 Coherent states
-S6.3 Circular orbit wave packet of H atom S6.4 SO(4) Dynamical symmetry of H atom
-S6.5 Principle of superposition and the quantum decoherence
-S6.6 Decoherence caused by interaction with environment
-S6.7 Schrödinger’s cat realized in the laboratory
-S6.8 Wave function with a macroscopic significance
-Homework6
-S7.1 Spin wave theory in Heisenberg model
-S7.1 Spin wave theory in Heisenberg model(2)
-S7.3 1D quantum AFM chain & Topological phase factor
-S7.4 Lieb-Schultz-Mattis theorem
-S7.5 Significance of topological term
-Homework7
-S8.1 Interaction between radiation fields & the atom(1)
-S8.1 Interaction between radiation fields & the atom(2)
-S8.2 The Jaynes-Cummings model S8.3 Suppression & Enhancement of spontaneous
-S8.5 Inverse Stern-Gerlach Effect S8.6 The atom-cavity dispersive phase shift effect
-S8.7 Ramsey interferometer: the atomic clock
-S8.8 Detecting photons with a Rydberg clock S8.9 Schrodinger cat and decoherence S8.10 The Dark sta
-S8.11 Dicke Model and Phase Transitions(1)
-S8.11 Dicke Model and Phase Transitions(2)
-S8.11 Dicke Model and Phase Transitions(3)
-S8.11 Dicke Model and Phase Transitions(4)
-Homework8
-S9.1 Quantum Hall: Classical S9.2 Electrons in uniform magneti field, the Landau level
-S9.2 2D problem under strong magnetic field
-S9.3 The integer quantum Hall effect(1)
-S9.3 The integer quantum Hall effect(2)
-S9.3 The integer quantum Hall effect(3)
-S9.4 The fractional quantum Hall effect
-S9.4 Quantum anomalous Hall effect(1)
-S9.4 Quantum anomalous Hall effect(2)
-S9.5 Quantum spin Hall effect
-Homework9
-S10.1 Introduction S10.2 Order parameter and phsae coherence(1)
-S10.2 Order parameter and phase coherence(2)
-S10.3 Gross-Pitaevskii equation, ground state and excitations
-S10.4 The superfluid face of BEC
-S10.5 BEC in double Well & Josephson effect
-S10.6 Quantum phase transition
-Homework10