当前课程知识点:量子力学(下) > 第九章 本征值问题的代数方法 > § 9.2 角动量的本征值和本征态 > 9.2.2 角动量的阶梯算符
为了求解角动量算符的
本征值和本征态
我们引入角动量的
阶梯算符
角动量的阶梯算符有两个
一个是 Ĵ+
它的定义为 Ĵx + iĴy
另外一个是 Ĵ-
是 Ĵx - iĴy
那么这两个阶梯算符的
厄密共轭算符
分别是
Ĵ+ 的厄密共轭算符等于 Ĵ-
Ĵ- 的厄密共轭算符等于 Ĵ+
我们不难得到这样的结果
因为
Ĵx 和 Ĵy 都是厄密算符
我们也同时看到
阶梯算符并不是
厄密算符
我们也不难证明
Ĵz 和阶梯算符的
对易括号等于 ±ℏĴ±
证明如下
我们将阶梯算符的定义
代入到这个阶梯符号中
我们得到这样的两项
我们再利用角动量的
一般定义
得到
Ĵz 和 Ĵx 的对易括号
等于 iℏĴy
Ĵz 和 Ĵy 的对易括号
等于 -iℏĴx
合并之后
我们就得到了
Ĵz 和 Ĵ± 的对易括号
等于 ±ℏĴ±
因此我们就证明了
刚才的结论
我们也可以证明
角动量平方算符
和阶梯算符的
对易括号等于 0
就是说
角动量平方算符
和阶梯算符是对易的
这个原因也比较简单
就是因为角动量平方算符
和角动量算符的
任何一个分量
都是对易的
这两个对易括号的结果是
非常重要的结果
我们将这两个对易括号
作用到本征态 |ηm> 上
左侧有两项
一项是 ĴzJ±
作用到本征态 |ηm>
再减去 Ĵ±Ĵz|ηm>
我们将这其中第二项
挪到等式的右侧
对于下面这个对易括号
我们也同样做
这有两项
第一项是 Ĵ2Ĵ±
作用到本征态 |ηm>
减去 Ĵ±Ĵ2
作用到 |ηm>
我们也将这其中的第二项
挪到等式的右侧
这样我们就得到了
这样的两个式子
我们再利用
角动量的本征方程
及 Ĵz|ηm>
等于它的本征值
mℏ|ηm>
这样我们合并这两项
就得到了
下面的结果
等于 (m±1)ℏ
再乘上 Ĵ± 作用到
本征态 |ηm> 上
我们看到 Ĵ±
作用到 |ηm> 上之后得到的
量子态
仍然是
角动量算符 z 分量的
本征态
它的本征值是 m±1
乘上 ℏ
或者说
Ĵ+ 作用到 |ηm> 上
使得 Ĵz 的本征值上升了 ℏ
Ĵ- 作用到 |ηm> 上
使得 Ĵz 的本征值下降了 ℏ
因此我们也称
Ĵ+ 是上升算符
Ĵ- 是下降算符
对于第二个式子
我们同样利用
本征方程
即角动量平方算符
作用到本征态 |ηm> 上
等于 ηℏ2|ηm>
这样我们就得到了
这样一个结果
我们看到
Ĵ± 作用到 |ηm> 上
之后得到的量子态
仍然是角动量平方算符的
本征态
它的本征值
仍然是 ηℏ2
这就意味着
Ĵ± 作用到 |ηm> 上之后
得到的量子态
正比于 |η,m±1>
正如刚才
我们所说过的那样
Ĵ+ 是 Ĵz 的上升算符
Ĵ- 是 Ĵz 的下降算符
而且 Ĵz 的本征值
上升和下降的公差都是 ℏ
但是它们并不改变
角动量平方算符的本征值
Ĵ+ 和 Ĵ- 的对易关系
是这样的
Ĵ+ 和 Ĵ- 的对易括号
等于 2ℏĴz
证明如下
我们将 Ĵ+ 和 Ĵ- 的定义
代入到对易括号中
这样这个对易括号
就可以分解成
四个对易括号
但是其中的两个对易括号
即 Ĵx 和 Ĵx 的对易括号
Ĵy 和 Ĵy 的对易括号
等于 0
因此我们只得到
两个对易括号
一个是 -i
Ĵx 和 Ĵy 的对易括号
加上 i[Ĵy, Ĵx]
这两项实际上是相等的
因此结果就等于
负的两倍的
i[Ĵx, Ĵy]
而且 [Ĵx,Ĵy]
等于 iℏĴz
因此总的结果就是
2ℏĴz
现在
我们可以将角动量平方算符
用 Ĵ+, Ĵ- 和 Ĵz 来进行了分解
首先角动量平方算符
等于 (Ĵ+Ĵ- + Ĵ-Ĵ+)/2
再加上 Ĵz2
从 Ĵ+ 和 Ĵ- 的定义
我们可以看到
这个第一项
实际上就等于 Ĵx2 + Ĵy2
然后我们再利用
刚才推导出来的
Ĵ+ 和 Ĵ- 的对易关系
得到如下的两个表达形式
一是 Ĵ-Ĵ+ + Ĵz2 + ℏĴz
或者等于 Ĵ+Ĵ- + Ĵz2 - ℏĴz
在这里引入的阶梯算符
其实也来自算符的因式分解
因为我们如果注意到
角动量平方算符减去 Ĵz2
等于 Ĵx2 + Ĵy2
那么我们所定义的阶梯算符
实际上
就是 Ĵx2 + Ĵy2 的因子算符
-8.1 量子态和力学量的表象和表象变换
-第八章 量子力学的矩阵形式--第一周作业
-8.2量子力学的矩阵形式
-8.3 狄拉克符号
-第八章 量子力学的矩阵形式--第二周作业
-§ 9.1 线性谐振子的阶梯算符方法
--9.1.1 续
--9.1.4 续
-第九章 本征值问题的代数方法--第3周作业
-§ 9.2 角动量的本征值和本征态
-§ 9.3 角动量的合成
--CG系数的确定
--第九章 本征值问题的代数方法--第4周作业
-§ 10.1 电子自旋及其描述
-第十章 电子自旋--第五周作业
-§ 10.2 电子总角动量和自旋-轨道耦合
-§ 10.3 原子光谱的精细结构
--*10.3.3氢原子光谱的精细结构,超精细结构和兰姆移动
--第十章 电子自旋--第六周作业
-§ 10.4 塞曼效应
-§ 10.5 自旋纠缠态
-第十章 电子自旋--第七周的作业
-§ 11.1 束缚态微扰论I:非简并情形
--11.1.2 一级微扰能和微扰波函数 微扰近似适用的条件
-§ 11.2 束缚态微扰论II:简并情形
-第十一章 微扰论--第八周的作业
-§ 11.3 量子跃迁的微扰论
--11.3.1 哈密顿量与时间无关时含时薛定谔方程的一般解
--第十一章 微扰论--第九周的作业
-§ 11.4 光的辐射和吸收
--第十一章 微扰论--第十周的作业
-§ 12.1 散射实验和散射截面
-第十二章 散射理论--第11周的作业
-§ 12.2 中心势场中的分波法
--12.2.1 续
--第十二章 散射理论--第12周的作业
-§ 12.3 玻恩近似
--第十二章 散射理论--第13周的作业
-§ 13.1 里兹变分法
-第十三章 其它近似方法--第十四周的作业
-*§ 13.2 玻恩-奥本海默近似
--13.2.1系统的快变自由度和缓变自由度 波恩-奥本海默近似
--第十三章 其它近似方法--第十五周的作业
-*§ 13.3 突变近似和绝热近似