当前课程知识点:量子力学(下) > 第十章 电子自旋 > § 10.3 原子光谱的精细结构 > *10.3.3氢原子光谱的精细结构,超精细结构和兰姆移动
这一小节
是选修内容
在这里我们进一步讨论
氢原子光谱的精细结构
超精细结构和Lamb移动
由前面的课程知道
自旋轨道耦合的哈密顿量
虽然能够定性的说明
原子特征光谱中
精细结构的出现
但是在定量的水平上
却是不能令人满意的
也就是它给出的
能级分裂的间距偏小
这其中的一个重要原因是
自旋轨道耦合
在本质上是相对论效应
而前面给出的表达式
都是非相对论的近似
它要求粒子的运动速度
远远小于光速
如果电子的运动速度
和光速相比不是很小
那么质量变大
这样的相对论效应
就必须考虑
这时候就必须用严格的
相对论量子力学
来处理这个问题
在这样的框架下
实际上
自旋轨道耦合和质量变大
这两种相对论效应
是无法区分的
对于氢原子的问题
当电子处在基态的时候
我们发现
电子的平均速度和光速之比
就是精细结构常数α
α=k1e2/ℏc代入基本的物理常数
精细结构常数α
约等于1137.037
所以
它并不是个很小的量
因此
对氢原子进行完全的
相对论处理是必要的
我们在这里不打算
详细介绍相对论量子力学
只是要指出
对于氢原子问题
完全的相对论处理
也是可以严格进行的
下面我们就简单介绍一下
相对论量子力学
对于氢原子能级问题的回答
首先我们来回忆一下
当不考虑电子的自旋
和相对论效应时
氢原子的能级
也就是下面的
这个氢原子能级公式
En= -mk12e4/2ℏn2
这里n是主量子数
它的取值是1 2 3等正整数
在这里我们暂时不考虑
有限核质量的影响
也就是这个表达式中的m
就是电子的静止质量me
有趣的是
氢原子的这个能量公式
也可以用精细结构常数
表示成为下面的形式
也就是En= -mc2α2/2n2
在这里我们注意到mc2
实际上就是电子的静止能
用相对论量子力学
来处理氢原子
那么我们就可以得到
氢原子的能级的精确表达式
就是下面这个
较为复杂的公式
在这里
有一个新引入的量子数κ
它的值
就等于±[j+(1/2)]的和
现在氢原子的电子状态
有四个量子数
n j mj 和κ来表征
而j=1/2 3/2 仍然是
电子的总角动量的量子数
mj=j j-1 一直到 –j
是总角动量的投影量子数
而新引入的这个量子数κ
等于±[j+(1/2)] 的和
它代替了
原先的量子数l的位置
κ>0相当于l= j-(1/2)
κ<0相当于l= j+(1/2)
而总量子数n
现在是径向量子数
n右下标r和κ绝对值的和
而径向量子数nr的取值是
0 1 2的非负的整数
而κ的最小值是1
所以主量子数n的取值
就是1 2 3等正整数
反过来说
如果主量子数n取定以后
那么κ的绝对值
可以取1 2 3等等等
一直到n
从上面的氢原子这个能量的
精确表达式中
我们可以看出
给定了量子数n和κ的绝对值以后
氢原子的能量就完全确定了
而我们又知道
j=|κ|-(1/2)
所以也相当于n和j
这两个量子数
完全决定了氢原子的能量
而氢原子的能级只是对于
总角动量的投影量子数mj
和κ的正和负是简并
所以能级的简并度
就是2乘上(2j+1)的和
但是注意
在这里有个特殊的情况
也就是总角动量的量子数
j取1/2的时候
能级的简并度只有2j+1=2
另外还请同学们注意
在这个氢原子能量的
精确表达式中ε
是氢原子的总能量
也就是
它包含了电子的静止能
动能和在库仑势场中的势能
为了和前面的结果
进行对比
我们要从这个总能量中
减去电子的静止能量
所以我们就得到了
下面这个表达式
显然
这里的大E是小于0的
这个表达式虽然精确
但是却比较复杂
由于α约等于1/137
那么α2就是个小量
所以我们可以把
上面的这个表达式
对α2进行展开
展开精确到α的四次方阶
我们就可以得到下面这个
近似的能量表达式
我们来看这个表达式
大括号中的第一项1
乘上前面的系数就是
不考虑电子的自旋自由度
以及相对论效应时
氢原子的能级公式
而大括号中的第二项
乘上前面的系数
就代表了考虑了电子的
自旋和相对论效应以后
所带来的能量的修正
它给出了
氢原子光谱的精细结构
这个结果和实验观测
完全一致
然而事情还不止于此
在谱线的分辨精度
进一步提高以后
发现氢原子的光谱
和上面的这个精细结构
还存在着微小的差别
也就是
氢原子光谱
还存在着超精细结构
和Lamb移动
从物理现象上说
超精细结构是
氢原子基态能级的分裂
它给出了
氢原子特征光谱中的
21厘米线
这条光谱线对于射电天文学
是非常重要的
超精细结构的物理起因
是电子的自旋磁矩
和质子的自旋磁矩之间的
相互作用
这种相互作用导致氢原子
精细结构分裂以后的
每条谱线
再分裂成为两条
而Lamb移动
是这样一个物理现象
根据上面的能级公式
Enlj实际上是和
量子数l无关的
这是在库仑势场的
这个特殊的情况下
所产生的简并
也就是这要求
2S1/2的能量
应该和2P1/2的能量相等
但是实验发现2S1/2的能量
略高于2P1/2的能量
这个能级分裂的间距
非常之小
所以直到射频技术
取得了重大进步以后
Lamb和Retherford
才在1947年
用射频波谱学的方法
准确地测出了
二者的间距
所对应的频率是
1057.8±0.1MHz
而理论的分析表明
Lamb移动来自于
量子场论的高阶修正
也就是所谓的
真空极化和
辐射反冲效应
在实验的挑战下
量子理论
又向前发展了自己
这主要是解决了
量子场论中
所谓的发散困难
并且再次获得了
与实验观测完全一致的
理论结果
这是量子场论的一个
重要的进展
总而言之
氢原子是一个
最简单的原子
在数学上
处理起来比较简单
容易找到严格的解析解
所以
氢原子光谱的实验观测
对于量子理论的正确性
是一个理想的试金石
在这里
量子理论
既包括量子力学
也包括相对论量子力学
以及量子场论
因为在这里
一方面
实验可以测得很准
另一方面
理论也可以算得很准
我们可以说
直到目前为止
量子理论
在这个试金石面前的表现
是非常令人满意的
也就是说
理论计算的结果
与实验观测的结果
符合得非常好
这使得我们相信
量子理论对我们的
物理世界的描写
是相当正确和可靠的
-8.1 量子态和力学量的表象和表象变换
-第八章 量子力学的矩阵形式--第一周作业
-8.2量子力学的矩阵形式
-8.3 狄拉克符号
-第八章 量子力学的矩阵形式--第二周作业
-§ 9.1 线性谐振子的阶梯算符方法
--9.1.1 续
--9.1.4 续
-第九章 本征值问题的代数方法--第3周作业
-§ 9.2 角动量的本征值和本征态
-§ 9.3 角动量的合成
--CG系数的确定
--第九章 本征值问题的代数方法--第4周作业
-§ 10.1 电子自旋及其描述
-第十章 电子自旋--第五周作业
-§ 10.2 电子总角动量和自旋-轨道耦合
-§ 10.3 原子光谱的精细结构
--*10.3.3氢原子光谱的精细结构,超精细结构和兰姆移动
--第十章 电子自旋--第六周作业
-§ 10.4 塞曼效应
-§ 10.5 自旋纠缠态
-第十章 电子自旋--第七周的作业
-§ 11.1 束缚态微扰论I:非简并情形
--11.1.2 一级微扰能和微扰波函数 微扰近似适用的条件
-§ 11.2 束缚态微扰论II:简并情形
-第十一章 微扰论--第八周的作业
-§ 11.3 量子跃迁的微扰论
--11.3.1 哈密顿量与时间无关时含时薛定谔方程的一般解
--第十一章 微扰论--第九周的作业
-§ 11.4 光的辐射和吸收
--第十一章 微扰论--第十周的作业
-§ 12.1 散射实验和散射截面
-第十二章 散射理论--第11周的作业
-§ 12.2 中心势场中的分波法
--12.2.1 续
--第十二章 散射理论--第12周的作业
-§ 12.3 玻恩近似
--第十二章 散射理论--第13周的作业
-§ 13.1 里兹变分法
-第十三章 其它近似方法--第十四周的作业
-*§ 13.2 玻恩-奥本海默近似
--13.2.1系统的快变自由度和缓变自由度 波恩-奥本海默近似
--第十三章 其它近似方法--第十五周的作业
-*§ 13.3 突变近似和绝热近似