反射透射波的振幅2在线视频

下面再说一个入射波电场

垂直于入射面

这时候电场方向是这个点

就是是垂直于这个屏幕

指向大家的

然后因为是右手关系

磁场就是往下的

磁感应强度是位于入射面里面的

这时候你一样的

按刚才那种方式去做

这是这个库仑定律给出来的

反射波和透射波

复振幅满足的这个方程

用分量写出来

然后可以把Z分量

用X分量来去写

然后法拉第电磁感应定律

给出用电场表达出磁场的复振幅

那么入射波的电场

就直接是只有Y分量

那么入射波的磁感应强度

把它一叉乘 K1

把它那个表达式代进去写出来

就是这个磁感应强度

然后也是两个边界条件

写成这个X分量和Y分量

写成四个

细节我们就不再详细说

大家自己下去化一化就是了

同样可以直接去解这个方程

就解出来这时候的透射波

和反射波的电场的复振幅

和入射波的复振幅的关系

为了和前面入射波电场

在入射面的情况相区别

现在得到的结果里面都加上垂直

就表示这时候讨论的

是入射波电场垂直于入射面

这时候的结果写在这

同样你可以去计算

透射介质是绝缘介质的情况

那么讨论这个垂直入射

和掠入射的情况

在掠入射这块也是一样

这个反射波和入射波是完全相反

就互相抵消了 然后在这个

就是如果是光疏到光密

在垂直入射的话

如果光疏到光密

就是这是一个负号

所以它就反过来了 方向也翻

所以这是没有半波损的

这个掠入射永远是有半波损的

光密到光疏这个是大 这个是小

所以这是正的

振幅的方向没翻

但是转的方向

波传播的方向反了

所以这会有半波损

这个没有透射波

跟刚才的那个入射波电场

位于入射面的情况是一样

这个因为是恒正的

是没有半波损

我们现在把两种情况

一个入射波电场位于入射面

和入射波电场垂直入射面

两个分别的结果联合起来

那么一般的情况

一个入射的电场

它就可以投影到入射面里面

还有一个垂直入射面做两个投影

投影到垂直入射面的

那一部分就叫E平行

垂直入射面的那个分量

就叫E垂直 这是两部分

那么具体的写出来

这是我们刚才分别在平行入射面

和垂直入射面本来就写过

那么现在这个是矢量的方向

可以用它的入射波的波矢

和这个基矢量来去代表

那么反射波也可以分成

入射面和垂直入射面的

这个东西平行入射面的

就直接和这个有关系

这是我们刚才算出来的

垂直入射面就直接和这个有

刚才算出来 直接代进去就是了

我们也可以画成一个

也是用这个基矢量

和这个波矢的关系来去代表

同样当这两个都有的时候

而且两个就是入射波的

这两个垂直的分量

它们之间形成不同的关系的时候

就形成我们前面说的

电磁波的不同的偏振

那么你会发觉

在这个反射波的这个里面

如果是在这个垂直入射的时候

这是在透射介质

是一个绝缘介质的情况下

就化成这个表达式

如果再进一步在垂直入射

就θ1等于0的时候

就化成这个表达式

注意到这个表达式里面

和入射波的这两个之间的关系

除了一个共同的系数

中间这个相对关系

这差了一个负号

这个的平行和垂直的这是加号

这平行的垂直这是一个减号

这个加号减号

最后就直接实际上

把它这个里面

如果是从偏振的角度是左旋的话

它这个符号一变左旋就变成右旋

如果是右旋就变成左旋

所以这个偏振性质会有改变的

同样对这个透射波也是类似的

但是透射波你会发觉

这两个之间相对的

是维持原来的这个符号

所以入射波是左旋

透射波还是左旋

是这么一个关系

这是这个透射波的电场的复振幅

和入射波的一般的这个关系

写在这

把它在这个垂直入射

和掠入射的特殊的情况

画一个图在这里面

这是入射波

垂直入射 这是掠入射

垂直入射

这个是入射波电场

垂直入射面

这是入射波电场位于入射面

然后几种情况 反射波

一种是对这个红的就是这样

这样的话实际上是没有半波损的

直接是这么掰过来

这是光疏到光密是没有半波损

如果光密到光疏

这个就变成上面这就有半波损

因为这么掰过来

本来是往下是正常的

这是反过来的

那么对这个回去

光密到光疏是这样的

光疏到光密是这样

透射波这个进来就是这个

这个直接就是它

所以都是和原来一样

然后这个对掠入射

入射波的是这样

这个反射波就是这个样子

这个入射波是这样

反正就正好是翻过来的

这两个互相抵消

那么这个透射波根本就没有

根本就抵消了

这是一个简单的一个图示

对于有没有半波损的情况