当前课程知识点:电动力学(下) > 第五章 狭义相对论 > 5.6 相对论电动力学 > 能动量的洛伦兹变换
这是这一节的最后两个问题
它的时间和空间交叉的那个分量
实际上定义的是这个μ
如果是空间部分
这是动量密度
如果是时间分量
对应的是能量密度
对电磁场来说
这密度我在空间一积分
就得出来了电磁场的动量和能量
这是电磁场的动量和能量
从这块看
能量和动量我们前面在力学说了
它是一个四矢量
是按四矢量变换
但是从这看
它好像这是一个分量
这是空间的
那我们具体来去看一下
就是它的洛仑兹变换行为
到底是什么样
带撇儿系
我们认为这个表达式还是成立
然后做洛伦兹变换
如果是按这个式子的
这个洛伦兹变换就是这样
这是第四个分量
它是一个二阶张量那个分量
就是a4这是洛伦兹变换
那个系数乘上λ
然后这边是λ
这个是μ
就是aμν这是对这个μ求和
然后这是在带撇的
那个参考系的体积
如果是按这个的变换
就直接是四矢量这个变换
是这个
对不对
这是变成不带撇系的这个
不带撇系的
按这个定义把它代进去
它是这样一个关系
这个关系和这个关系
是不是一致的
不知道
我中间打了问号
因为这个关系是从这一块
洛伦兹变换变过来的
这个关系是从这个洛伦兹变换
变过来的
两边是一个
是二阶张量里面的变换
一个是四矢量的变换
你把这两个比较一下
这个式子和这个式子
大家都有一个aμν
都拿掉
剩下就变成这么一个式子
就是说这个式子如果是相等
就表示这个用二阶张量
出来的定义的能动量
和就是按能动量是四矢量
这个是一致的
如果是不等那就是不一致
那就出现矛盾
具体看它这个到底一致不一致
我们考虑在两个参考系
一个S系一个S一撇系
S系里面静止的一团电荷
维持固定的这么一团电荷
它的能动量
然后这团电荷是静止的
所以就没有流动
它的能流都等于零
只有它的空间的那个部分
还有那个应力的部分
还有那个密度的部分
这时候这个里面
这个空间的部分就没有
只有密度的部分
所以这个Pμ
只有μ等于4的这部分的贡献
而μ等于式子是这一团电荷
实际上你按我们的那个
以前的能动量
它有
就相当于它是静止的
它只有能量的部分
能量的部分
一个点粒子
你就直接可以用它的
按我们说点粒子的
用它的质量
按我们前面E等于mc方
那个H可以写成mc方
本来这个动量是好像是i
iH除上c
那个H是mc方
和c约掉一个还剩一个c
然后i
那个i是这个m写在这儿
所以可以
把它参数化成这么一个形式
这是写在这儿了
在带撇的这个系里面
刚才是说它的洛伦兹变换
就是做个洛伦兹变换
一个是在这里面的
a4λ还有aμν乘上它
在这个里面因为
因为这个里面没有能流的那个项
只有这个4
然后λ
首先这个λ是4的时候
这是4的话
这边就只能是4
就是这一项
然后这个是空间分量的时候
这是i
那这是i的话
这块就不能是4
因为是交叉项是能流的那个项
是和我们的维持固定
静止的电荷是不一致的
所以当这个是i的话
这个就是j
就是这个项
这样的话
它如果用这个的洛伦兹变换
代在那团电荷是静止的状态下
洛伦兹变换就是这样的式子
具体写下来
实际上这个r
这个是在不带撇系的
去注意这带撇系的体积元
在不带撇系
和带撇系的洛仑兹反变换
变换成带撇系的坐标
这个换成带撇系的坐标
前面这一部分
这个坐标可以重新叫
把这个γ吸进去
就整个这个叫r
重新的定义一下坐标
这样的话这里面就多出了一个γ
就X方向那坐标
这个γ是根号这个因子
这边也是这样
这样的就让它们的积分的变量
就都是一致了
本来这个积分是r一撇
这个是不带一撇的
然后这个量是我们刚才给出来了
是在这个不带撇系的
就是在这里面
就这个
就是它
然后后面这个项抄下来
所以你就会发觉
在带撇系的这个四度的能动量
相当于在从不带撇系来说
这个相当于
像一个静止的一团东西
然后变到运动的系下
它会出来这个东西
如果没有这一项
这就是标准的
能动量按四矢量的变换
如果有这一项
这就偏离了标准的能动量了
由于这静止系只有时间分量
就相当一团粒子静止
就是一个质量
然后到运动系下
它的能动量都有
就是从这个出来
但是这一项就破坏了
这个就是它原来
是从二阶张量里面出来的
额外出来的东西
那么就要讨论这个东西
这个项什么时候是没有贡献
实际上这就是这说的
这第二项贡献能动量
对这个四矢量洛伦兹变换行为的偏离
对一般的这样电荷系统
这项可能是不等于零的
但是你要知道
这么一团电荷的系统
静止的搁在那儿
实际上它是不可能维持固定的
为什么
一团电荷系统它们在那儿
你要是比如说同号的电荷
它互相是要排斥
它要散出去的
要是异号它会吸引撞在一起的
它是固定
要把这一团电荷要束缚在那儿
光在电力是没办法是稳定的
我们在第二章
静电场静磁场的时候
我们还特别证明过
一团电荷实际上是形不成一个
它能量形不成一个稳定的状态的
这样的话这团体系
要形成一个稳定的体系不动
要超出电磁力的额外的力
才能把它hold住
比如说你就拿是一个质子
说是带正电的
你如果看质子它里面是有结构
是一些小的组分
一堆小的正电荷
团成一个大的正电荷的球
那堆小的正电荷
光靠正电荷自己
它怎么能团在一起
它互相排斥
它不是都排开了
一定要靠其他的力
把它给拉在一起
所以我们算的这些实际上
是没考虑其他的这个力的
下面就是有人就讨论说
如果把这个其他的力加进去
我们姑且把这个其他的力
叫所谓的彭加莱应力
那个力对应的能动量张量
也有一个贡献
这个能动量张量写成是这个样子
叫彭加莱应力
它贡献能动量张量
那么如果我们把它加进去
而且这个额外的应力
能够和现在的电磁场的
这个能动量这样加起来
要求它们是一个守恒的量这个
这实际上从物理上说
这个加起来是要求
它的合应力等于零
它这样的话它保证
它那个不受力是一个稳定的
我们看一下这个条件
在一定的情况下
就可以保证这项就没有
-3.1 理想绝缘介质中的波动方程及平面电磁波解
--波动方程
--平面电磁波解
-3.2 定态波动方程及平面波解
--导体
--定态电磁波
-3.3 电磁波在界面上的反射和透射
--边界条件
--反射透射波的波矢
--反射透射波的能流
-3.4 谐振腔
--方程及边界条件
--矩形谐振腔
-3.5 电磁波的定向传播
--方程及边界条件
--TEM波
--TE波
--矩形波导
-3.6 电磁波的几何光学极限
--光学方程
-第三章 电磁波的传播--3.7 第三章作业
-4.1 电磁场的矢势和标势
--达朗伯方程
-4.2 推迟势
-4.3 有效光子质量
-4.4 辐射电磁场
--一般性质
--多极展开
-第四章 电磁波的辐射--4.5 第四章作业
-5.1 基础
--基础原因
--相对性原理
--实验基础
-5.2 相对论基本原理,洛伦兹变换
--基本原理
--伽利略变换
--基本洛伦兹变换
-5.3 相对论的时空理论
--关于时间的评注
--间隔不变性
--类时间隔
--类空间隔
--类光间隔
-5.4 相对论理论的协变形式
--四维时空坐标变换
-5.5 相对论力学
--最小作用量原理
--点粒子力学
--协变表达
--协变推导
-5.6 相对论电动力学
--作用量
--麦克斯韦方程组
--能动量守恒
--真空能
--劳厄定理
-5.7 磁单极-规范不变性-Witten效应
--电荷磁单极共生
-第五章 狭义相对论--5.8 第五章作业
-6.1 运动带电粒子的电磁场
--李纳-维谢尔势
--电磁场
--辐射功率及角分布
-6.2 辐射频谱分析、切伦柯夫辐射
--辐射频谱分析
--切伦柯夫辐射
-6.3 带电粒子的电磁场对粒子本身的反作用
--谱线的自然宽度
-6.4 电磁波的散射与吸收,介质的色散
--介质的色散
--负折射率
--电磁感应透明
--因果性与色散关系
-6.4 第六章作业--作业
-电动力学在现代物理学中的地位
-结束语作业--作业