当前课程知识点:电动力学(下) > 第五章 狭义相对论 > 5.3 相对论的时空理论 > 间隔不变性
现在很重要的说
对狭义相对论来说
这个时间不是一个
所有的参考系都是等同的
它会有时钟变慢
同时性会不一样
那么就是时间
不能是作为绝对标准了
那么我们还是希望找到一些
衡量不同参考系的绝对的标准
来衡量不同参考系
事件之间的关系
那么这个绝对的标准
就必须是和参考系没关的
就哪个参考系你算一个量
就像原来的绝对时间的
它都是相同的
现在时间不是相同的
所以你不能拿来
那我们就用时空坐标构造一些
和参考系选择无关的那些量
其中呢最简单的量
就是所谓的时空间隔
这个时空间呢对两个事件
我们可以定义一个
两个事件之间的时空间隔
这么定义
就用它的时间差
乘上平方乘上C平方
再减去他们的
空间距离差的平方
就是这么个道理
这样的量在带撇的系
就加上带撇就是了
你可以证明这个量
在参考系下数值是不变的
就是大小是一样的
我们具体的代一下
就用刚才的那个
沿x方向运动的洛伦兹变换
代进去
把这个t'和t的关系代进去
这个y'z' 和原来是一样的
x'是不一样的代进去
这两个你自己化一化
最后化出来和这个
是完全一样的
就是和这个是完全一样的
就是中间的不一样的项
全都消掉了
然后系数不是一的那个项
你都最后合起来
就组合成是1
所以这样一个
叫做时空间隔的量
是一个随参考系
惯性参考系变换是没有关系的
所以它可以用来
是一个普世的标准
我们可以用它来衡量这个
两个事件之间的关系
因为他们是他们的差
坐标的差的平方构成的
那么从另外一个角度
这个东西我们是说的是
沿x方向的变换
那你说任意方向变换
注意我这个x是随便的
没限制x具体是哪个方向
所以本来说对这个的
沿x方向证明了就可以了
因为x是任意的
所以任何方向都可以
那么有人反过来
在理论上来去定义洛伦兹变换
就是这个时空间隔
定义为两个参考系的坐标
满足这个保持时空间隔不变的
所有的其次的线性变换
这是后面我们作为最一般的
洛伦兹变换的定义
而不是这个特殊的两个参考系
沿着x方向运动的
洛伦兹变换
就是在坐标架下
而不是那个沿x方向运动
或者是用矢量表达的
那种表达式的
一般的洛伦兹变换定义
也是用这个间隔来去定义的
好 这是有限大的时空间隔
就是两个时空的距离都是
可以有限大
当时空距离是无穷小
也就是空间距离无穷靠近
时间间隔无穷靠近的时候
这个间隔就定义成这么着
一个表达式
这个式子我可以提出一个
c平方t平方
这边呢提出来以后
这个c平方在第二项
就变成分母上
然后dt平方拿到底下
dr比dt是这个小的距离
除上时间间隔
定义一个平均速度
就是这两个事件之间的
两个事件从一个事件
到另外一个事件
传递所需要的那个信号
或者走过来的那个速度
这个速度
这个从这个看呢
它是从量纲来说
它是一个c平方
还有一个dt平方的量纲
就是一个速度的平方
再乘上是一个时间的平方的
量纲
这是一种
还有呢或者是
空间的距离的平方的负号
从量纲上来说是这样
这里面V是用drdt来去定义的
这是写它的平方只是一个记号
本来是可以正的可以负的
都可能
假定这个是大于零的话
这个式子我把这个C除过来
然后再开方
这个就是定义了一个时间
这个时间就是
我们前面定义的dτ
前面定义四维速度的时候
一个原时
为什么呢
因为这个dx平方
实际上你把这个里面的
这个c一除掉
然后你有个dt拿出来
里面就是根号1-V平方比c平方
所以这是dτ就等于
一减v平方比c平方
然后再乘个dt这就是dτ
这个dτ注意
整个这个东西是
洛伦兹变换不变量
也就是在不带撇的系里面
它是V
在带撇的系里就是v'
在哪个系下在哪个系下的速度
但是这个速度和它的dt乘起来
哪个系下
就换成哪个系的那个量
他们总的数值在哪个系下
都是一样的
所以这是一个时间量纲的量
但是它又是不变的
特别是在静止系
静止系下速度就等于零
那么dτ就是等于dt自己
c约掉了
所以是什么意思呢
它实际上就是在静止系下的
那个时间算的时间间隔
你在运动系下
通过这个根号1-v平方c平方
把那个时间变化的那个量
给折算回去给扣掉了
所以它叫原时
这叫固有时
那么如果是这是
要这个是实的
这个必须大于零
要开方嘛这个必须
如果这个是负号 负号
这个负号呢我们就用这个
因为它整个这个
本来是一个长度量纲
再一开方
这个叫做一个固有长度
为什么讲是固有长度呢
我们在这个运动系下看的时候
运动的东西要去看
这个dt可以不等于零
在那个静止系下看
把这个负号移过来
是dr的平方减去c平方dt平方
在那个静止系下
看你运动的尺子刚才说了
这个dt必须等时测量
那时候dt是等于零
这时候dl零就是等于dl
所以在静止系下测它的
就是它的那个长度
所以这个是一个固有的
原来的长度
和这个原来是固有的时间
是一样的
好 这个引出了两个
这个固有长度和原时
然后我们下面
就一般的利用这个间隔
对事件进行分类
这个间隔呢
我们这么定义的
这是无穷小这是有限大的
间隔可以大于零
可以小于零
还可以等于零
两个事件之间
如果他们的间隔是大于零
叫类时时间
它们的间隔呢
就是相互之间的关系叫类时事件
间隔叫类时间隔
如果是小于零叫类空事件
间隔叫类空间隔
如果等于零叫类光事件
-3.1 理想绝缘介质中的波动方程及平面电磁波解
--波动方程
--平面电磁波解
-3.2 定态波动方程及平面波解
--导体
--定态电磁波
-3.3 电磁波在界面上的反射和透射
--边界条件
--反射透射波的波矢
--反射透射波的能流
-3.4 谐振腔
--方程及边界条件
--矩形谐振腔
-3.5 电磁波的定向传播
--方程及边界条件
--TEM波
--TE波
--矩形波导
-3.6 电磁波的几何光学极限
--光学方程
-第三章 电磁波的传播--3.7 第三章作业
-4.1 电磁场的矢势和标势
--达朗伯方程
-4.2 推迟势
-4.3 有效光子质量
-4.4 辐射电磁场
--一般性质
--多极展开
-第四章 电磁波的辐射--4.5 第四章作业
-5.1 基础
--基础原因
--相对性原理
--实验基础
-5.2 相对论基本原理,洛伦兹变换
--基本原理
--伽利略变换
--基本洛伦兹变换
-5.3 相对论的时空理论
--关于时间的评注
--间隔不变性
--类时间隔
--类空间隔
--类光间隔
-5.4 相对论理论的协变形式
--四维时空坐标变换
-5.5 相对论力学
--最小作用量原理
--点粒子力学
--协变表达
--协变推导
-5.6 相对论电动力学
--作用量
--麦克斯韦方程组
--能动量守恒
--真空能
--劳厄定理
-5.7 磁单极-规范不变性-Witten效应
--电荷磁单极共生
-第五章 狭义相对论--5.8 第五章作业
-6.1 运动带电粒子的电磁场
--李纳-维谢尔势
--电磁场
--辐射功率及角分布
-6.2 辐射频谱分析、切伦柯夫辐射
--辐射频谱分析
--切伦柯夫辐射
-6.3 带电粒子的电磁场对粒子本身的反作用
--谱线的自然宽度
-6.4 电磁波的散射与吸收,介质的色散
--介质的色散
--负折射率
--电磁感应透明
--因果性与色散关系
-6.4 第六章作业--作业
-电动力学在现代物理学中的地位
-结束语作业--作业