类光间隔在线视频

好 最后说类光间隔

前面说了大于0 小于0

现在是等于0

等于0代到这儿呢

那要等于0

这个东西不等于0

就只能是这个等于0

所以类光间隔要两个事件之间

建立联系

这个信号就是光速

但还是可以建立联系

因为我们本来是有光信号

那么时间次序

实际上这个Δx比Δt

这个是小于这个平均的速度

因为本来还有那个y方向z方向的速度

加在一起才是

所以它这个是小于等于这个光速的

而这个参考系的速度是小于c的

所以乘起来这个东西小于c平方

再除过来就是小于1

整个合起来这个东西也是大于0

所以它们时间次序是同号的

是同时发生的

进一步的还是说时间次序

我们把这个Δy Δz取成0

然后这个Δy Δz取成0

这个式子要等于0

就要求Δx和Δt有这么一个关系

把这个关系代到这个里面

你就发觉是这么一个表达式

这个表达式写出来

实际上是这个表达式

就是Δt'和Δt中间

差这么一个关系式

如果你这个参考系的速度

趋近于c的时候

它就取成0

就是参考系在以接近光速运动的

那个参考系下

它的在带'系下看的那个时间间隔

就可以变成同时发生的

所以首先这个时间次序不会颠倒

因果性保持的

这个是存在一个参考系

这个参考系是接近光速运动的

那个参考系

它是变成同时发生的

就存在一个参考系

两个事件同时发生

但是这个参考系

是以光速相对原参考系运动

然后空间次序

同样看这个取Δy Δz等于0

刚才说了它就必须是这个条件

把这个洛伦兹变换这个代进去

最后得到这个结果

这个同样也是

在那个v趋近于c的时候

它是趋于0

你也 空间次序也不会颠倒

因为这个东西是大于等于0的

所以空间次序不会颠倒

存在一个参考系

两个事件同一地点发生

这个参考系跟刚才那个一样

是以光速相对原来参考系做运动

注意到我们说洛伦兹变换

这样的话到此为止

我们三类不同的间隔分类都分

讨论完了

在这个我们一开始

引进洛伦兹变换的时候就说过

这个洛伦兹变换和伽利略变换的差别

你在洛伦兹变换上

把v比c那些项给扔掉

就是v远远小于c的时候

洛伦兹变换就回到这个伽利略变换

或者说把c趋于无穷大的时候

洛伦兹变换回到伽利略变换

那么当c趋于无穷大的时候

实际上你会发觉

只有这个类时的事件

没有类空的事件

那么类光的事件要求是以光速

那个要以无穷大的速度传递

所以我们日常伽利略变换

日常看到的 传统中看到的

事件之中都是类时事件的关系

那么如果我们一般的看一个

抽象的代数的空间

用这个四个坐标

三个空间坐标 一个时间坐标

构造的这么一个空间

要求满足具有这个

使这个间隔不变

就是它做线性变换的时候

要保证这个间隔不变

这样的空间叫Minkowski空间

这个Minkowski空间

通常写四维的时空

我们画都画不出来

我们可以去掉一维空间

把z的方向去掉

只保留xy方向的空间

然后时间是

用时间替代那个z轴

那么我们的两个事件之间的间隔

在这个就可以用

用这个这么一个锥面来去写

因为那个Δx平方画出来的那个曲线

就是这么一个锥形的

在锥形里边的

在这块坐标原点

我们选两个事件

一个是坐标原点

就是x等于0 y等于0 t等于0

还有一个事件就是xy和t

那么另外一个事件

在这个锥里面的

和这个锥里面上下

这个都是类时事件

和这个原点这一块

在这个锥上面的

和它这个原点叫类光事件

和这个外面的叫类空事件

所以在这个锥里边

这个就叫绝对未来

为什么呢

因为在这个类时事件里面

在这个里面不同的点

都可以来回变换

但是它一定变不到过去

因为时间 类时事件

时间的次序是排好的

就是早和晚它永远是早

永远是晚

所以在这个t等于0这个是晚

它就永远

所以这叫绝对将来

然后在这儿呢

就是比这个t等于0要早

这叫绝对过去

这是类时事件

那么类空事件在这外面呢

它就可以随便跑

可以跑到过去 可以跑到

因为它的时间

不同的参考系选

它可以是将来的可以是过去的