当前课程知识点:动态测试与分析(下) > 第4章 周期化分析原理 > 第一周 > 周期频谱性质
我们一直在说
这个XN是周期频谱
它是周期性的
但是我们还没有证明
所以我们现在来看一下
它的周期性
刚才我们看到它的对称性
我们要推演一下它的周期
这个时候我们设L
为任意的正整数
这个是个
则如果XN(n±L)
就可以写成
按它的定义
可以写成是XN(k),ψ*N(n±L,k)
它的周期均积
这里k,L,n都是整数
那么这个周期均积是对k而言的
在这里这是离散傅里叶函数
是个相位函数
这个相位函数
这个自变量的加减
可以拆出来
但是拆完了以后
依然是k的函数
我们把它跟它k的函数
给它放在一起
那么再做一个ψ*N(±L,k)XN(k)
这边就剩下了
离散傅里叶函数的共轭
还是k的周期均积
是这样
下面我们来看
如果这个函数
这个相位函数
或者离散傅里叶函数
定值的离散傅里叶函数
它相对于k
对所有的k它都等于1的话
它就可以从这里边全部拿掉
最后就会换成这个形式
换成是XN(k)ψ*N(n,k)
可以写成它
写成它的条件是
ψ*N(±L,k)恒等于1
恒等于1
它相对于所有的k
相对所有的k
它恒等于1
这是它的条件
是这个式子
从这一步导到这一步的条件
如果这个条件成立
那么它就会等于XN(k)
最后当这个条件成立的时候
那么这个XN(n±L)
根据下面我们就可以直接
就写成了XN(n)
就可以直接写成XN(n)
这个条件
那么它这个成立的条件是
成立的条件是ψ*N(±L,k)
恒等于1
对于所有的k
它在k的整个整数
我们把它转换成纯相位函数
可以写成
因为共轭拿进来做负变成负正
它有2π
这里是负正L/NK是这样
它可以展成这个
如果像它恒等于1的话
注意这个纯普赛函数
它的ω等于1了
所以所有的相位
所有的相位角度展现到这
要让它等于1
就是说它这里边的相位角
应该等于是整倍数的2π
现在k已经是整数了
所以它这个成立的条件应该是
这一部分为一个整数就可以
相当于成立的条件是L/N等于是m
而m是一个正整数
因为L是正的 N是正的
这里我们刚才设的
L是一个正数
正整数
那么我们都得到了
因为这样的话上面会成立
上面成立我们就得到了周期
周期L是等于是mN的
m是一个正整数
所以周期有无穷多个
这个N是什么关系呢
N是什么关系呢
N就等于最小的L
所以我们平时说
他的周期就是N
这就回答了
我们为什么把这样变换出来的结果
称之为周期频谱
因为它具有周期性
它的周期为N
我们给它注在下标上了
这里我们就证明了
它的周期为N
是这样的
它是一个周期信号
前面我们看到了
周期频谱具有共轭对称性
也有周期性
那么就是具有共轭对称的
周期函数
它是具有双共轭对称中心的
我们来看一下它的双共轭对称中心
双共轭对称中心的表达形式
是这样的
就是XN
如果在整倍数的周期的地方
给它加一个n的话
它是共轭对称的
会是m2N再减去一个n
这是双共轭对称中心的表达形式
在这里
N m1 m2都是整数
都是整数
是这样
我们看一下图
它表达什么形式
大家来看这个图上下面
是这个周期频谱的
实部和虚部
大家看见
就是在一个整周期的位置
它左边的信号
我们比如说中间
就N这个位置
假设以这个
这是一个整周期的位置
它的右边
要加上一个N
就是相当于右边的信号
等于另外一个
比如说这个
这个整周期位置
等于它的左边的这个要减去
跟他是左边的这些信号
它是对称的
它说的是这个意思
就是说他这个
对称两边它所用的基准
是不一样的
整倍数的周期处
另外它还有共轭关系
就是说这个实部是偶的
虚部是奇的
是这样
这样一个对称关系
我们从图上还可以看到
它的对称中心
假设我们以这个正整数
和这个整数部分
它的对称中心就在这
就是它的中间的位置
m1要看m1和m2的具体取值
所以它的对称中心
应该是在m1和m2之间
那么就是说对称中心
我们称之为Nc的话
它应该是m1加上m2
除2乘N
因为这里要除2
所以就跟m1和m2的
那个奇偶性有关系
所以它会有两种取值的办法
k1正整数
这个时候k1是个整数
而m1加m2它是偶数
这个时候2可以除尽
因为它们都是整数
所以除尽完了依然是个整数
所以我们可以写成这个形式
另外一个k2
我们另外一个等于奇数的时候
我们可以写成k2
k2再减去2分之N
应该是这样
这个是k2也是一个整数
这个时候m1加上m2
它是奇数
是奇数的时候
所以它减去一个N/2
减去它的一半是这样
那么从这里我们可以看出来
这个k1就等于
k1实际上就等于m1加上m2除2
因为m1是整数
m2是个整数
因为它们俩是偶数
所以它依然是个整数
k2我们来导一导
k2来导一导是啥
就是说在这里我们来导一下
k2就是k2乘N减去2分之N
要等于是上面这个
是m1加上m2
m2是这个东西
要等于这个
等于这个东西N都消掉了
两边的乘2就是2k2减1
再等于是m1加上m2
加上m2
那么这个k2等于是
m1加上m2在加上1除2
因为这个时候
k2所出现的位置
是m1+m2等于基数
基数再加上一个1
就变成一个偶数
偶数再除2是个整数
所以k2会变成一个整数
所以这没问题
所以在这里这一块
这块就是说这个式子是成立的
就是对称中心
NC有两种形式
当m1加m2等于偶数的时候
他在整数倍的周期的地方
整周期位置
如果m1加m2等于奇数的时候
它是在半整周期的位置
就是在整周期的地方
你还可以错开一个
半整周期的位置
是这样的
我们可以得到了
从图上我们也可以看见
我们来看一下这个图
可以看到在这个整周期的位置
它的两边是对称的
实部是偶对称
虚部是奇对称
在半整个周期的地方
在半整周期的地方
它的也是偶对称的
实部是偶对称
虚部是奇对称
在半整周期的地方
所以它有两个对称中心
有双对称中心是这个
一个在整周期
一个在半整周期的位置
是这样
这是因为周期频谱它既是周期的
也是共轭对称的
它才具有这个特性
-第一周
--周期信号离散化
--周期频谱定义
--周期频谱性质
--奈奎斯特频谱
--奈奎斯特频段频谱
--逆变周期离散信号
-第4章 周期化分析原理--第一周作业
-第二周
--采样定理原理
--频率混淆原理
-第4章 周期化分析原理--第二周作业
-第三周
--独立频谱成分
--复振幅谱
--加窗奈奎斯特频谱
-第4章 周期化分析原理--第三周作业
-第四周
--加窗频谱
--加窗无理频谱
--采样逻辑对象
-第4章 周期化分析原理--第四周作业
-第五周
--左函数的尾迹干扰
--多余弦的余弦结构
-第4章 周期化分析原理--第五周作业
-第六周
--采样数的作用
-第4章 周期化分析原理--第六周作业
-第七周
-第5章 连续分析原理--第七周作业
-第八周
--加窗频谱函数
--加窗余弦频谱函数
--离散加窗频谱函数
-第5章 连续分析原理--第八周作业
-第九周
--单频激励(1)
--单频激励(2)
--类脉冲激励(1)
--类脉冲激励(2)
-第5章 连续分析原理--第九周作业
-第十周
--时变分析原理
--相似性分析(1)
--相似性分析(2)
--相关分析
-第6章 时变分析原理--第十周作业
-第十一周
-第6章 时变分析原理--第十一周作业
-第十二周
--时变分析
-第6章 时变分析原理--第十二周作业
-第十三周
--低通相关滤波方程
--带通相关滤波方程
--高通相关滤波方程
-第6章 时变分析原理--第十三周作业
-第十四周