当前课程知识点:动态测试与分析(下) > 第5章 连续分析原理 > 第八周 > 加窗余弦频谱函数
我们首先来看一下这个
余弦类加窗频谱函数
它最后结果不是等于这个吗
等于这个
这是余弦的加窗频谱函数
我们来看一下它的图像
好 现在我们在画面上
看到的这就是余弦的
加窗频谱函数的图像
它是有一个
这是由右函数为主的
这是这是一个它的一个峰值
实际上我们可以看到
它是由这个
右边是由这个右函数
这是余弦窗
这是余弦窗的频谱密度形函数
余弦窗的频谱密度形函数
和它的半幅值相乘
那么我们在这个图像
就看的是这一部分
这一部分
就可以看出来
由于它这个右函数
我们看前面的这已经倒出来了
右函数在这里
它这里呢
是一个互补辛克函数
有一个偏移量
偏移量
偏移到截断周期数这
偏移到截断周期数这
实际上就是说当它偏移到f
偏到哪个位置呢
就偏移到F等于小F
等于大F的位置
大F的位置
因为这个aT是等于它的
当大F
小F等于大F的时候
这个里边的自变量部分
全部为零 全部为零
它就正好是它的峰值位置
正好它的峰值位置
所以我们刚才在图上看见
大F的位置就是它的峰值位置
另外呢 由于它跟那个复振幅
这个半复振幅有一相乘
这个半复振幅等于是A/2ejφ
由于在主瓣的范围
这个函数
互补辛克函数总是为正的
总是为正的
所以它的模应该是二分之A
和它相乘
这是它的模
而它的相位就是φ
就是φ
就是余弦信号的初相位是吧
就是它的一个频谱函数的相位
就是余弦信号的初相位
而它的这个顶点
因为互补辛克函数函数顶点为1
所以乘二分一A以后
依然为二分之A
这样我们在余弦信号的右函数
余弦信号的频谱函数的右函数上
我们就可以直接观察到
余弦信号的频率 幅值和相位
我们来看一下
大家看
如果这是这是余弦信号的频谱函数
那么这个峰值所处的位置
就是它的频率 大F
那么这个峰值的高度
就是它幅值的一半
就是半幅值
那么直接对应下面这个相位
它是一个水平值
因为在主瓣范围它这个
它的那个相位它的相位
都是余弦信号的初相位
所以这是一个
是有一个水平段存在
可以从我们从
余弦信号的加窗频谱函数的
右函数上可以直接地观察到
余弦信号的三个参数
幅值 频率和相位就是这样
那么我们来看它原来和
无理频谱的关系
这是无理频谱的右函数
我们把这两个函数画在一起
因为它们这是非常相近的
现在我们画面上看到的
就是余弦信号的加的余弦窗
它的频谱函数
就是这个连续曲线
还有它的无理频谱
就是这个棒状谱线
就这样 由于这个无理频谱
它是这个频谱函数的一个离散化
一个离散化 取整数值的位置
那么所以看呢
它在这个主瓣上呢
它只取了 只有四条谱线
主瓣上只有四条谱线
这样呢
我们就可以看到
它们之间的关系
由于我们原来在
无理频谱里面讲到 讲到过
你需要从频侧谱线才能计算出
余弦信号的三个参数
幅值 频率 相位
而我们如果是从
加窗频谱函数里边
就是这个连续曲线上
是可以直接观察到这三个参数的
这是它们二者之间的不同
而相同的
它们都是互补辛克函数
和余弦信号的半复振幅之积
只不过一个是连续的
另外一个呢 是离散的 是离散的
那么就是这个结果
我们再回到这个余弦信号的
加窗频谱函数这个图上
我们看一下
余弦信号加窗频谱函数
它是由左函数和右函数来构成的
那么它的当这个频率
余弦信号的频率下降的时候
这两个函数会往一起靠
会往一起靠
当它们靠到一起的
时候就会互相的影响
那么它一定有一个极限
就是不能再往一起靠了
那么这个呢
就由这个图
我们就可以看得很清楚
下一个图
这个图上可以看出来了
这是它们靠到的极限位置
就是极限位置
那么意思就是说
这我们能分析的余弦信号的
最低频率是有限制的
下面我们来看一下
用加窗频谱函数
来分析余弦信号它低频限制
从这个图上我们可以看到
两个左函数
和右函数实际上一起靠的极限
大概是这种情况
那么这就是这是频率轴
那么这是最低频的位置
Fmin
那么怎么决定呢
我们知道
如果我们以余弦窗为例
这是余弦窗的为例
余弦窗的谱密度形函数
它的这个宽度呢
应该是TW分之4
我们在上一堂课里边
就给大家提出来这个宽度
这个宽度是TW分之4
就是窗宽倒数的四倍
窗宽倒数的四倍
那么当它们靠在一起的时候
如果再往一起靠
那么这边的左函数这边
就会影响到右函数的监控位置
就影响到监控位置
那么所以说这是它们最靠的极限
就是左函数
左函数的右零点应该正好处于
右函数的监控点底下
这样我们看出来它最好
正好是四分之一
最好是F等于四分之一
所以我们可以得到F最小
应该等于4
四分之一的它的宽度
那么正好就是TW分之一
所以我们能够分析的
最小频率是窗宽分之一
当然如果你要想频率
分析的频率更低一些
更低一些
那么它就
你就得加大这个窗宽
加大这个窗宽
因为窗宽是你自己定的
你可以加大窗宽
就可以得到更低的频率
这是它的限制
而这个限制我们也称之为截断定理
就是说我要从原始信号里面
截多长的信号下来做分析呢
就由低频限制所决定
我要分析的最低频来决定
这是截断定理
我们还记得我们的采样定理
实际上是限制高频
而我们的截断定理是限制低频
所以我们要注意我们的分析
低频是有限制的
不可能无限制地往零这边靠
因为这边还有一个左函数
它会影响你右函数这边的结果
是这样
这是就是低频的限制
另外我们再来看一下刚才这个图
现在我们看到的是余弦信号的
加窗频谱函数
如果这两个左函数
和右函数硬往一起靠
靠到正中的位置
当余弦信号的频率等于0
相位 初相位也等于零的情况下面
那么这个时候这个余弦信号
余弦信号就会变成了Ctt
就会变成一个直流
就会直流
所以这是A 这是直流量就是A
这是余弦就变成这个信号
这时间T
就会变成这个信号
那么它分析出来呢
就是这两个靠在一起了
因为这里是二分之A
这里是二分之A
这个时候由于频率为0
左函数和右函数会靠在一起
叠在一起
那么就会变成频率A的地方
频率A的地方
但是呢 它的宽度呢
是两个宽 两个宽度
这是频率为A的地方
我们在这个图上再叠加一个图
假设我们它有均值
它有均值
那么这叠在一起以后
它们跨4 这边跨2
就会是这样
它就会形成这样 那么这是A
所以这就是均值问题
我们来讨论均值问题
当出现这个余弦信号
变成了它的时候 我们
它就会在这两个就会叠在一起
而这里要高度
这样呢 它会
如果你还存在着其他的
余弦信号
比如低频的
它就会严重的影响这个
它的会叠加在这上面
那么这个就不是二分之A了
那么就是说这个最低频率
在有均值存在的情况下面
是无法进行分析的
这边会影响它 影响它
对吧 这个均值如果不是A
它可能也是别的其他的0
比如说是一个A弯弯的话
那么它也会影响它
不管它这个值高还是低
都会影响到这个值
因为它的这个跨度这里是
跟这个跨度是一样的
这个跨度是一样的
所以这里呢
只有你这里还会跨过来
这里就会影响到它
影响到它
那么为了解决这个问题
我们在处理一个信号的时候
所以一定要把均值给去掉
我们才能保证这个最小频率
能够分析到这儿
所以一定要去均值
去均值以后
说明在零频率这个地方
就没有这一个图
那么我们这个最低频率
才能够被保证
才能保证
否则你即使加宽了这个
你即使你的窗宽定了以后
这个最低频率
还是会被均值所影响
你不能读到正确的值
所以一定要注意要去均值
在分析的时候
在前面我们介绍的
都是分析的理论上一个
余弦信号它的结果
如果你加余弦窗的话
它的这个右函数
加窗频谱函数是一个互补辛克函数
我们可以直接从它的
加窗频谱函数上面
直接观察到余弦信号的
幅值频率和相位和初相位
对 这样
但是对于一般的信号来讲
我们通常得到信号来讲
我们不知道
它是一个什么样的信号
我们怎么来进行处理呢
我怎么来利用这个
加窗频谱函数
它有这么好的可观测性
怎么来得到实际信号的
加窗频谱函数呢
这是我们要来处理的
下一个问题
下面我们来看对于实际的信号
我们怎么来计算它的
加窗频谱函数
而且要快速地计算
那么首先我们从加窗频谱函数
开始定义开始
来做
这个加窗频谱函数
它的初始定义是Wc0
这是窗面积
然后呢 是CFT 加窗信号
加窗信号
把它的原始公式写出来
应该是Wc0 然后是
这个是这个是加窗信号
连续傅里叶函数F T
然后是T无穷
是这样 是这样 加窗信号
那么我们如何来完成这个计算
而且要用快速的办法来计算它呢
我们来先看一下
我们要先看一下这个
加窗信号是怎么构成的
我们来看一下图
那么我们现在看这个图呢
上面这个曲线就是一般的信号
一般的信号
那么我们不知道它的成分含量
那么我们从上面截一断下来的
加个窗 就得到加窗信号
就是下面这一这一段
那么我们要对这个加窗信号
在整个范围里边进行
进行这个做这个内积的话
从理论上讲它是要做无穷内积
但是由于加窗信号
它整个的除了窗宽范围有之外
别的范围都为零
那么我们可以积到这个位置
就是从左边
左边窗宽的左边界一直积到右边这个
T减去二分之窗宽的地方
那么整个的积分范围呢 是大T
我们这么来记
我们把它写下来
就应该是这样
XWT普塞*FT
然后T呢 是从负的Tw除2
一直到T1减去Tw除2
这个范围来做积分 来做积分
这个积分积完了
跟上面的结果是一样的
因为在这个范围之外
全都为零 全都为零
所以是这样
那么我们这个积分
要想进行下去呢
我们先做一个变量替换
变量替换
那么就是说我们可以令
我们可以令τ
等于是T加上Tw除2
那么所以呢 我们就得到了
所以可以得到dτ
就会等于是dt
这儿没有问题
当T处于负二分之W
到T减二分之Tw
这个位置的话
会导致τ的范围
τ的范围会处于0到T的范围
这是令的这个
我们就得到这个
我们这样来做变量替换的话
那么上面这个式子
就会变成下面这种情况
那么就是说Xwcf就会等于
Wc0然后是Xw
T呢 用τ减二分W代替
τ减二分之Tw
然后呢 普塞C的里面的T呢
也需要做相同的替换
相同的替换
τ减去TW除二
是这样
那么整个这个范围
因为这里还有一个微分
这个微分是不变的
所以这个微分不用管
然后这个T呢
因为由τ来替换了
T的范围就由τ的范围替换
所以这个τ是0到大T的位置
是这样 最后得到这个式子
从这个式子上看
从这个式子上看
那么这个函数是可以出来的
因为这是一个指数函数
指数函数这一部分可以直接提出来
它与这个τ无关
就是F普塞C*F负Tw2可以出来的
我们在这边再写一下
那么Xwc(f)要等于
那么这个函数会出去一部分
出去的部分是普塞Cf
然后是Tw除二
然后下面呢 是这个Wc这是窗的面积
那么里面剩下的还是这个
Xw这个是τ减去Tw除二
然后是普塞*fτ
然后τ呢 是0到T 0到T
所以这里τ是
清楚了这个τ是个实数
这个τ是个实数
那么就这样
这个式子
-第一周
--周期信号离散化
--周期频谱定义
--周期频谱性质
--奈奎斯特频谱
--奈奎斯特频段频谱
--逆变周期离散信号
-第4章 周期化分析原理--第一周作业
-第二周
--采样定理原理
--频率混淆原理
-第4章 周期化分析原理--第二周作业
-第三周
--独立频谱成分
--复振幅谱
--加窗奈奎斯特频谱
-第4章 周期化分析原理--第三周作业
-第四周
--加窗频谱
--加窗无理频谱
--采样逻辑对象
-第4章 周期化分析原理--第四周作业
-第五周
--左函数的尾迹干扰
--多余弦的余弦结构
-第4章 周期化分析原理--第五周作业
-第六周
--采样数的作用
-第4章 周期化分析原理--第六周作业
-第七周
-第5章 连续分析原理--第七周作业
-第八周
--加窗频谱函数
--加窗余弦频谱函数
--离散加窗频谱函数
-第5章 连续分析原理--第八周作业
-第九周
--单频激励(1)
--单频激励(2)
--类脉冲激励(1)
--类脉冲激励(2)
-第5章 连续分析原理--第九周作业
-第十周
--时变分析原理
--相似性分析(1)
--相似性分析(2)
--相关分析
-第6章 时变分析原理--第十周作业
-第十一周
-第6章 时变分析原理--第十一周作业
-第十二周
--时变分析
-第6章 时变分析原理--第十二周作业
-第十三周
--低通相关滤波方程
--带通相关滤波方程
--高通相关滤波方程
-第6章 时变分析原理--第十三周作业
-第十四周