当前课程知识点:动态测试与分析(下) > 第4章 周期化分析原理 > 第五周 > 余弦信号的矩形窗的无理频谱右函数
好 同学们
我们上一节介绍到矩形窗无理频谱
我们得到了它的无理频谱的右函数
我们今天来继续分析
看看我们能从它的右函数里
得到一些什么样的信息
好 让我们开始吧
今天我们开始讨论
余弦信号的矩形窗
无理频谱右函数
无理频谱的右函数
我们上一节已经得到了它的右函数
我们把它写出来
它的右函数叫做CRPRN
它是等于ACH
然后是一个sinc函数
是N-AT
就是余弦信号的半复振幅
与一个sinc函数
偏移的sinc函数相乘
是一个离散的
在这里N是属于整数的范围
然后AT是截断周期率
它可以分解成MT加上DT
可以分解成这样
然后这是它的实数范围
当然它是一个正实数
所以MT就会成了一个正整数
当然它也可以为0
这个DT是0到1的一个半开区间
它是实数的
是这样的一个结果
我们在这个结果的基础上
继续来分析
我们首先来看一下它的图像
现在我们画面上看到的
就是余弦信号的
矩形窗无理频谱的右函数
它的上面是实部
下面是虚部
我们可以看到
这个红色的曲线就是sinc函数
它是一个向右偏移到AT的这个位置
就是它的顶点的位置就是AT
AT是截断周期率
它表示在这个前面的计算无理频谱
是推导加窗无理频谱的时候
用的重构周期信号
它的这个截断的周期数
截断余弦信号的周期数
我们可以看到
在AT左边的这条谱线
黑色的就是无理频谱的谱线
左边这条谱线和右边也有一条谱线
这是两条最高的谱线
在它们的中间是AT所在的位置
在这个AT两边的各一根谱线
我们称之为频侧谱线
频侧谱线就是MT+1
N等于这个的时候的这个曲线
称之为频侧曲线
因为AT实际上反映的是频率
因为AT等于是余弦信号的频率
与窗宽的乘积
窗宽就是我们截断的宽度
如果窗宽是一个常数的话
我们截断是常数的话
那么这个AT就反映了它这个频率
所以AT是频率
所以我们称之为频侧频率
这个sinc函数的顶点在实部
是半幅值和余弦信号初相位的
余弦值相乘
它的虚部是半幅值
与余弦信号初相位的正弦值相乘
反映的是它的半复振幅
分成实部和虚部以后
变成余弦值和正弦值
是这样子的
下面为了更清楚的看到这个
我们需要画出它的模和相位
在画出模和相位之前
我们需要把它的右函数
需要把它推导成
它的模和相位的表达式
我们来看一下
我们来写一下CRPRN
它是等于ACH
我们过来的时候
由于sinc函数是一个偶函数
偶函数我们可以把它里面的自变量
翻一个个
可以写成sincAT减N
下面我们把这个sinc函数给它展开
ACH
它展开是sinπAT减N
下面是πAT减N
这是sin函数
我们用相位函数来换正弦函数
可以写成H
相位函数写成普赛AT减N
换sinc是减去一个它的共轭
AT减N
然后在分母上要添上J2π
还包括原来的分母AT减N
可以换成这样的形式
刚才我们已经写出了
AT是截断周期率
它可以分解成一个整数和一个小数
那么我们把这个整数和小数换进去
我们看看ACH等于普赛
这里是MT+DT-N
再减去普赛*MT加DT减N
那么分母把它写下来
j2πAT减N
是这样的形式
这个相位函数它有一个常数Ω
因为这里是sinπ和相位
所以它的Ω是等于π的
它的相位常数的常数是这样
这个相位常数
我们可以把它的整数部分分解出来
可以写成是普赛MT减N
然后普赛dt
再减去普赛*MT减N
这是它的整数部分
然后把小数部分单独留下来
这个写成j2πAT减N
相位函数我们知道
当相位函数的常数是π的时候
Ω等于π的时候
它是到整半周期的相位函数
它是一个偶函数
它是一个偶函数
所以这两个是相等的
共轭就无关了
因为共轭可以拿到分母
不是分母
共轭可以拿到自变量上去做负
因为它是偶函数
所以这个负就加不上去
所以它是可以提出来的
这个偶函数
我们把它提出来
我们再写到那边
可以看到它会变化成这样
CRPRN
就会等于是ACH普赛
这边是MT减N
分母写成是
把π写过来
πAT减N
这边还剩下普赛DT减去普赛共轭dt
然后除以j2
正好根据这个相位函数
和三角函数的关系
这是一个sin函数
是一个正弦函数
我们把正弦函数可以把它还回去
可以把这里都展开
我们来看一下
展开以后会写成这个是半复振幅
应该是二分之A
ejφ
这个相位函数是ejπmt
因为它的常数Ω等于π
我们这儿已经给出来了
所以我们减去N
这是这个相位函数
它的分母我们还给它留着
分母是πAT减N
那么这里是变成了一个sin函数
sinπDT
因为这个相位函数它的常数为π
我们变成sin函数的时候
这个π出来
我们看到这是sin下面有一个π
我们分子分母
跟它共同乘以一个DT
乘以一个DT
这个π跟这个DT
和这个sin就构成了一个sinc函数
所以我们可以把它最后写成是
二分之A
二分之A
然后是DTsincDT
就是这个sinc还留下来了
在这儿
下面这个π没有了
成了AT减去N
AT减N是这样
最后这是相位角
是φ加上πMT减N
最后是这样的结果
因为我们是否把它分解成了
模相式
我们要看这个模这部分是不是为正
这是相位的形式已经出来了
这是正的正的
那就看sinc
sincDT它是小于1的
所以这个sinc函数它是取正的
下面是分母
可以看得出来
当N是小于AT的时候
它模是正的
所以它的模相式有一个条件
是N小于AT
那么当N大于AT的时候怎么办呢
我们把这个翻一个个
就会出来一个负号
所以它会出来一个A2DTsinc
sinc函数DT
然后是N减去AT
它会出来一个负号
这个负号我们用ejπ来表示
用ejπ来表示负号
这个时候π就会上到这上面去
是ejφ加上π
这是MT加1再减N
就这样
那么这个是指当N大于AT的时候
大于AT的时候
除了N小于AT
N大于AT
另外还有一种情况
就是N等于AT的时候
N等于AT的时候
我们直接从它最原始式开始看
那么就看到这儿
N要等于AT呢
实际上还意味着
AT本身就是一个整数
所以它的值是等于MT的
这样的话N才能等于这个AT
就是说这个时候
截到的周期数是一个整数
称之为整周期截取
就是这个DT要为零了
DT为零了
就是这里面小数
但是我们从它最原始式子来看
所以当这个AT等于整数的时候
我们在sinc函数那一节里面
曾经给大家讨论过
当sinc函数的自变量为整数的时候
它会蜕变成一个单位冲激函数
这里我们就可以直接写出它的结果
它是单位冲激函数
所以这个时候是A二分之
是一个单位冲激函数
△u AT就会变成MT
AT就会变成MT
而它还是一个偶函数
我们给它翻译一下
就是N减去MT
得一个单位冲激函数
那么它的相位等于ejφ
然后是它的相位
这是一个半幅振幅
与一个单位冲激函数相乘
那么这个时候
AT等于整周期的时候是这种情况
N才有可能去跟它相等
那么这个时候我们得到三个式子
我们得到它的模和相位
我们可以看到当这个模它总是正的
那就说明这个相位就是这样
包括这个
这里面没有负的
这也没有负的
这个就没有负的
这是它的相位
所以我们来看一下它的图像
下面这个画面上看到的图像
就是余弦信号
余弦窗无理频谱右函数的模和相位图
这个时候我们来看一下
这个模它的频侧谱线
两根频侧谱线是正的
那么频侧谱线的取值
我们来看一下
频侧谱线的取值我们来看一下
一个是CRP
MT这一根频侧谱线
那么它的取值我们来看
因为这个时候相当于N等于MT
N等于MT
我们从图像上看
当N等于MT的时候
它是处于AT的左边
所以它是小于AT的
我们来看刚才得到的公式
当N小于AT的时候
应该取上面这个式子
这个时候由于N还等于MT
所以这个相位
和π有关的相位就为零了
另外一个
AT里面有MT和DT
就是MT加DT
这等于MT的话只剩下了DT
DT和DT就消掉了
所以最后会剩下这一部分
还有这一部分
我们把它写下来
它就应该等于是A二分之一
A二分之一
DT没有了
就是sincDT
然后是ejφ
然后我们再看另外一根谱线MT+1
我们再来看一下这个图像
画面上我们看到MT+1
它正好比AT要大
所以这个属于N是大于AT的
我们使用刚才使用的第二个公式
我们来看这里
现在N等于MT+1
MT+1它是大于AT的
我们走这个公式
这个时候N等于MT+1
正好还是被消掉了
这一项没有了
那么这里等于MT
这里有一个MT
还会剩下一个1减去AT
这里有一个MT+1
这里有一个MT+DT
所以MT和MT抵消了
剩下了1+DT
这个剩下了
这个剩下了
这个剩下了
这个变成了1减去DT
我们把它写下来
它就等于是二分之一A
然后是DT
1减DT
然后有一个sincDTejφ
所以我们这里看到
它们两个的相位是相同的
就是这个频侧谱线的相位是相同的
就是余弦信号的初相位
这个时候我们来看一下图像
频侧谱线这两个相位
这两个初相位它们两个是相等的
正好等于原始信号
原始余弦信号的初相位φ
这里是相同的
就是在AT两边的两条各自的
一条谱线
一共是两条谱线
它的相位是相等的
而其它的相位相互之间都会差一个π
我们从刚才推出的公式就可以看到
只要M增加一个
它的相位就会增加一个π
减少一个也会减少一个π
所以很明显只有这里
在频侧谱线
它两个相位是相同的
紧邻的两个相位是相同的
从这样我们就可以通过
紧邻的两个相同相位
找到这个频侧谱线
假设我们如果计算出来
这些辅助线都没有的话
我们从两个相同相位上
就可以找到这两根频侧谱线
找到这两根频侧谱线
左边这根就是它的
位置就是MT
左边这根就是MT
MT我们就可以读出来
它具体是处于哪个位置
MT就可以找到了
另外我们还可以看一下
我们来看一下频侧谱线的比值
频侧谱线的比值我们来看一下
CRPRNMT+1比上CRPRMT
其实就是这个式子比这个式子
这个式子比这个式子
这些相同的都没有了
只剩下这个不相同的
所以等于是DT比上1减去DT
所以这两根频侧谱线
模的这两根频侧谱线
可以看到这个频侧谱线
它是以AT为中心
因为这是AT为中心的一个比例分配
所以形成一个杠杆比
从图上也可以看到这个频侧谱线
这两个高的
这个地方就短
就是矮的这个地方就长
结果它们的乘积应该是相等的
这个交叉的乘积应该是相等的
所以它形成一个杠杆比
在这里我们就知道了
如果我们可以通过
两个相同的相位
找到这两根频侧谱线
频侧谱线找到了以后
如果这个都是已知的
那么这个就可以求出
DT就可以得到了
DT就可以得到了
同时我们找到了频侧谱线
MT就会知道
当MT和DT都知道了
这个AT就知道了
AT是等于MT加上DT的
可以找到AT
那么AT找到了
因为AT等于是F窗宽的
窗宽是我们自己加上去的
我们知道了
所以AT知道了
这个频率也就知道了
是这样的
那么从上面的式子
我们还可以看出来
当DT知道
这个φ也是知道的
我们找到这个频侧谱线
这个初相位φ是知道的
φ也知道了
那么这个时候从这个式子
因为这个知道
这个也知道了
那么最后A也会知道
所以从这里我们就可以知道了
这些相位
初相位可以知道
A是可以知道的
还有频率可以知道的
那么余弦信号的三个参数
我们就从它的这个
这个两条频侧谱线里边
都可以得到了
那么我们再从这个图像上来看
实际上意思就是说对于无理频谱
它上面的一个频谱结构
这个频谱结构
有比较典型的
它就是有两个相同的相位
对应的这个
上面有两个比较高的谱线相邻的
然后其它是比较矮的谱线
这样一个结构反映了就是说
余弦信号在加矩形窗的时候
它在无理频谱上面的一个反映
它反映实际上是以这个
sinc函数的采样值
形成的一个频谱结构
而对于每一条谱线
实际上我们的解释
以前我们也解释过
无理频谱每一条谱线
是它的无理频谱周期信号的
余弦成分
所以每一根谱线是周期信号的
它的余弦成分
它的半复振幅是这样的
而这个频谱结构表示的是原始信号
就是你在构成这个周期信号
去截下来一段信号
这个原始信号的信息
原始信号的信息
就是这个余弦信号它的幅值
初相位
还有频率
是截下来的
所以这一点
我们一定要注意
它的每一根谱线的解释
是无理频谱
它相对的周期信号的半复振幅
而通过这两个频侧谱线
两条频侧谱线
还有两个相同相位的这个频谱结构
我们从里面可以找到
原始信号的参数
就是原始信号的复振幅
是可以从这里面找到的
-第一周
--周期信号离散化
--周期频谱定义
--周期频谱性质
--奈奎斯特频谱
--奈奎斯特频段频谱
--逆变周期离散信号
-第4章 周期化分析原理--第一周作业
-第二周
--采样定理原理
--频率混淆原理
-第4章 周期化分析原理--第二周作业
-第三周
--独立频谱成分
--复振幅谱
--加窗奈奎斯特频谱
-第4章 周期化分析原理--第三周作业
-第四周
--加窗频谱
--加窗无理频谱
--采样逻辑对象
-第4章 周期化分析原理--第四周作业
-第五周
--左函数的尾迹干扰
--多余弦的余弦结构
-第4章 周期化分析原理--第五周作业
-第六周
--采样数的作用
-第4章 周期化分析原理--第六周作业
-第七周
-第5章 连续分析原理--第七周作业
-第八周
--加窗频谱函数
--加窗余弦频谱函数
--离散加窗频谱函数
-第5章 连续分析原理--第八周作业
-第九周
--单频激励(1)
--单频激励(2)
--类脉冲激励(1)
--类脉冲激励(2)
-第5章 连续分析原理--第九周作业
-第十周
--时变分析原理
--相似性分析(1)
--相似性分析(2)
--相关分析
-第6章 时变分析原理--第十周作业
-第十一周
-第6章 时变分析原理--第十一周作业
-第十二周
--时变分析
-第6章 时变分析原理--第十二周作业
-第十三周
--低通相关滤波方程
--带通相关滤波方程
--高通相关滤波方程
-第6章 时变分析原理--第十三周作业
-第十四周