当前课程知识点:动态测试与分析(下) > 第4章 周期化分析原理 > 第五周 > 余弦信号余弦窗无理频谱右函数分析
一旦分对了以后我们就来看
我们单看这个右函数就可以了
因为右函数和左函数它有这个关系
我们来单看右函数就可以了
所以我们也跟矩形窗的时候一样
我们来进行右函数分析
我们先把这个右函数的表达式
给它找出来
这个我们把它写一下
这个右函数在这里
它是窗均值
然后是矩形窗无理频谱的右函数
和这个周期余弦窗无理频谱的
一个卷积
这个M是整数
是这个的卷积
这个式子我们已经得到过了
而这个式子我们也得到过
这个在上节里我们得到
它是等于半复振幅
半复振幅和sinc函数的乘积
这个是我们在第三章的
无理频谱里面
曾经做过周期余弦窗的
它的无理频谱
它是三个单位冲激函数的一个组合
把它写出来
这个是ACH半幅振幅
sinc函数
当然我们在写的时候
我们先一步一步的做
为了不嫌麻烦
我们先把这个
先把它写出来
所以我们这一块可以先保留着
当这个窗均值还在
CRPR
我们把这个周期余弦窗的
无理频谱写出来
它是三个
前面有一个系数
是1加上AW
AW
然后是△uN减去M
这是第一个单位冲激
后面还有两个加上
两个有一个共同的系数
二分之AW
这是窗波幅
然后是△uN减去M
这个要+1
然后还得加上一个△u
N减M
要减1
最后这个括起来
这个括起来
这个还得括一下
这个括号跟这个括号
然后是一个尖角
M无穷
是这样的
像这部分
就是它
我们还要求到这个窗均值
这个时候窗均值
实际上就是
我们把它看成一个自变量的时候
它取0的位置
这个取0是0
这个取0它还是整数
还是0
只有这儿取0的时候它取了1
所以它的窗均值就是它
所以这就是窗均值
这是窗均值
那么这个窗均值除以一个窗均值
这两个是消掉的
这两个是消掉的
最后就等于
我们来写一下
写一下可能就看得很清楚了
CRPRN
然后和谁呢
我们把它拆开
拆成三部分
这是△U
单位冲激函数是一个偶函数
我们把它换一个个 M
这个是无穷
然后再加上这两个
AWCRPRM
△u 把这个M变正
其它两个就变负了
因为它是一个偶函数
这是一个
M再无穷
还要加上一个CRPRM
这个M变正 △u
那么其它一个变负 一个变正
减N+1
M无穷
我们得到了这三个函数
我们都看到
我们曾经在学习讨论
单位冲激函数的性质的时候
这正好是一个抽样函数
而这个抽样是一个无穷抽样
无穷抽样其实就等于
它原来函数的本身
因为它在无穷域里面抽样
我们再把它写过来
写过来是CCPRN
第一个函数抽样
这是矩形窗的右函数
这是一个无穷抽样
抽样就是它本身
所以这是CRP
右函数它本身
后面两个抽样
后面两个无穷抽样
只是说我们要把这个看成一个整体
把这个看成一个整体
那么最后得到了
加上AW除2
这边还是矩形窗的右函数N+1
因为这个可以看成M减N+1
M减N+1
所以这个应该看成RPR
N减1
最后得到这个结果
这个完成了它的整个内积
内积完成以后
我们把它的结果带进去
我们前面已经得到了
这个矩形窗时的它的右函数
它是半复振幅和sinc函数的乘积
这是半复振幅我们把它写出来
sinc函数
它的sinc函数是sinc
还有一个偏移量
偏移到AT这个位置
然后再加上二分之A
所以也是一个sinc函数
那是N减AT加1的位置
加1的位置
再加上
这也是一个sinc函数
N减去AT减1的位置
这个结果
这里面有括号括起来了
后面这个函数的形式
后面这个函数的形式
我们是见过的
这正好就是互补sinc函数
我们在讲函数那一章的时候
我们曾经提到过这个函数
这个函数就是互补sinc函数
我们把它写成了ACH
这是互补sinc函数的符号SCC
它的自变量是N减去AT
所以说这个余弦窗的右函数
其实跟矩形窗的右函数非常类似
只不过一个是sinc函数
这个是互补sinc函数
而这个互补sinc函数
我们曾经提到过
互补sinc函数
它里边这个互补系数
互补系数我们都要求AW大于0.75
大于0.75
是这样子的
因为如果AW等于0的话
它就退化成一个sinc函数了
因为这个等于0
后面两个没有
就剩下sinc函数了
所以这个是包含矩形窗的
只要令AW等于0
它就变成了sinc函数
就是矩形窗的右函数
如果我们把AW大于0.75
让它的主瓣
等于负2到正2
宽度4的话
这个时候
那么我们就把它作为
它这是余弦窗
是这个意思
是等于0的时候
AW等于0的时候
正好这是sinc函数
这是sinc
这是SCC
sinc函数这里是1
这里是负1
是这个意思
它的宽度正好是一个二倍关系
主瓣宽度
我们就可以得到它了
得到这个以后
我们根据这个就可以写出来
CCP就是这个
整个这个
整个它的无理频谱
就是余弦信号的
余弦窗无理频谱
就写出来它是左函数和右函数相加
而左函数正好是它的共轭
就是共轭镜像
所以左函数应该是ACH共轭
然后互补sinc函数是一个实函数
共轭共不上
但是镜像可以镜像
镜像这是负
负它是一个偶函数
偶函数就变成了N+AT
然后再加上ACH
它本身SCC
N减AT
相当于这个是互补sinc函数
向左移到负AT的位置
这个向右移到正AT的位置
但是他们的幅值上
这个带着半复振幅的共轭
向右移的这个带的是半复振幅
我们来看一下它的图像
现在这个画面上看见的
就是余弦信号的余弦窗无理频谱
它的实部和虚部
上面这个图是余弦窗余弦周期信号
加了余弦窗以后的余弦周期信号
是这样
所以我们看到了
它成了这么一个形式
这是右函数
右边的是右函数
右函数它是向右移的
左边是左函数
当然它们互相有尾迹的干扰
但是由于这个互补sinc函数
它的旁瓣衰减比较大
都在40分贝以上
所以这个尾迹干扰应该是比较小的
尾迹干扰应该是比较小的
因为这个旁瓣已经到了好多以后了
我们说的40分贝是它的第一旁瓣
是这个意思
我们还可以看到它的模和相位
这是它的模和相位
所以我们看到
在它的红色的曲线
就是互补sinc函数
而黑色的条状谱线就是无理频谱
刚才那个图也是一样
实部虚部也是一样
黑色的条状谱线那就是无理频谱
我们再看回来
就是它的这个红色的
是互补sinc函数
它相当于在互补sinc函数上面的
一个离散化
是这个意思
这个时候
在互补sinc函数的函数顶点
正好移到了AT的位置
就是截断周期率的位置
这个截断周期率的两边
各有两条谱线
这就是它的频侧谱线
实际上是四条
像矩形窗的时候它是两条
其实主要就是因为
互补sinc函数
它的主瓣比sinc函数的
主瓣要宽一倍
所以它会有四条频侧谱线
我们来看一下
这四条频侧谱线的情况
我们还是以右函数CPR为例
AT左边那条就是MT
就是MT
它呢
我们看等于什么
我们还是拿这个来看
那么就是N等于MT的时候
我们要注意
这个AT等于MT加上DT
这个是可以展开的
我们先写一下
ACH
那就是MT
互补sinc函数MT减去AT
那么把它都展开
是二分之AejφSCC
MT减去
这是MT减DT
最后可以得到等于是二分之A
SCC
是DTejφ
互补sinc函数它是一个偶函数
这个去掉以后这里面的负就没有了
那么来看第二条
就是AT右边那条应该是MT+1
CH半幅振幅
互补sinc函数
MT+1减去AT
那么同样的把它分开是二分之A
ejφSCC
MT+1减去MT减DT
那么这两个去掉了
最后成1减去DT
二分之A
SCC
1减去DTejφ
另外一个
AT右边第二条PRMT+2
这个我们可以根据
它的这个结果直接写出来
它是CCH
ACH半幅振幅
SCC这是互补sinc函数
MT+2减去AT
刚才MT+1的时候等于这个
MT+2的时候多加一个
所以我们直接写出来
我们不去导它了
SCC变成2减去DTejφ
这四条频侧谱线我们前面说了三条
我们还有最后一条
最后一条是CPR
就是在AT左边第二条
就是在它的左边那一条是MT减1
这个位置
这个位置我们稍微要倒腾一下
它是ACHSCC
是MT减1
本来还得减一个AT
那么减AT就相当于减去MT
再减去DT
这样这个MT和MT抵消掉了
这两个负1
因为它是偶函数
就变成了正1
所以我们可以把它最后展开成这个
二分之A
是SCC
是1加上DTejφ
是这样的结果
这样我们看到这四个频侧谱线
它们的模都是正的
因为互补sinc函数
它的主瓣在0到2
这是0到2之间
它在主瓣范围都是正的
那么这个DT是0到1的开区间
所以这个不到2
这个1减DT也不到2
在0到2之间
这个2减DT也是在0到2之间
这个1+DT也在0到2之间
所以互补sinc函数
在这四条谱线里面全取正
剩下就是这个相位
就看到它的相位全是一样的
它的相位
这四条谱线的相位都是相等
而且等于原始余弦信号的初相位
是原始余弦信号的初相位
这样我们看起来
就是图上就可以看的很清楚
通过它的这四条谱线
我们来看一下它的图像
好 现在我们看到的
就是余弦信号的
余弦窗无理频谱的右函数
它的模和相位
上头是模
下头是相位
可以看到下头对准上面的频侧谱线
就是AT两边各两条频侧谱线
它的相位都相等
而且等于原始余弦信号的初相位
如果是加的余弦窗
所以我们就可以看到
我们可以在相位图上
找到四条相等的相位线
就是相邻又相等的相位线
那么它的中间左边这一条就是MT
MT的位置就可以找到了
AT应该在它们中间
就是这样的
这样就很容易找到初相位
而它这个顶点
它的频率也应该在这个中间
这顶点就等于二分之A
它的模
因为这个SCC它的顶点的值为1
所以它的高度都是
当取到顶点的时候
它就会等于二分之A
就是幅值的一半
这是图像上我们就可以看到
另外还有一种情况
就是当AT等于整数的时候
现在AT一般情况下它是一个实数
当一个特殊情况下它可能整数
就是DT为了0
那么这个时候
AT就自然会等于MT
AT会等于MT
我们就可以看到这几个值
DT后面都为0
这四条谱线都为0
那么这根谱线就会到了正中
这个谱线就会到正中
所以在DT为0的情况下面
我们可以看它们的情况
DT等于0
那么这个就变成了A二分之一
SCC0
ejφ
那么这个会变成二分之A
SCC1ejφ
这个会变成二分之A
SCC2ejφ
这个是等于0的
因为它正好在2的位置
在主瓣的边界上
是等于0的
那么这个会等于1
二分之A
SCC1ejφ
它们还相等
这个时候我们还可以发现
还有一根谱线
我们还可以写出来
还有一个M
这个变成了正中
就变成0了
这是它的左边第一条
还有左边第二条我们还可以写
就是说在MT
DT等于0的情况下面
还存在一条
也是应该为0
也是应该为0
就是MT减2
这儿要减2
减掉了
减2的话这个就是2加DT
那么就是2
这这个会变成2
所以还有一条
就是CCPRMT减2的情况
它就等于是
我们就不写这个了
就写这个
CHSCC这是一个T减去2
减2减MT减DT
它等于是ASCC
这是2加上DTejφ
所以这里就等于是二分之A
SCC2ejφ
这个等于0
所以在特殊的情况下
它们会成这种局面
这种局面我们看一下图就更清楚
现在大家可以看到这个图
就是说当DT为0的时候
就是这种情况
它的这个频侧谱线的情况
因为DT等于0
这个时候AT就会等于MT
就这个意思
那么DT正好在中间
左边有一条
刚才写的一共是12345
12345
但是有两个是0
正中一个
你看1 1
这两边各一个
这两边是2
这是0
所以现在能够看到的是三条谱线
因为还有两条都是0了
所以在这个主瓣范围内
在正中的情况下
可以看到三条谱线
这就是整周期截取
在整周期截取的情况下面
我们就可以看到三条谱线
在非整周期的情况下面
我们可以看到四条谱线
这条要拉开
这是四条谱线
在DT不等于0的情况下面
这是DT不等于0
是这样的情况
整周期截取
只有在计算机发出信号的时候
是可能的
如果对于我们平时的采样
是非常难的
因为我们不知道信号的周期和频率
准确的周期和频率是不知道的
因为我们要分析的就是它
那是我们的分析对象
所以要做到整周期
实际信号要做到整周期截取
是比较困难的
这只是说在理论上存在这种情况
当然有时候可能会凑巧会接近于它
是这样的情况
-第一周
--周期信号离散化
--周期频谱定义
--周期频谱性质
--奈奎斯特频谱
--奈奎斯特频段频谱
--逆变周期离散信号
-第4章 周期化分析原理--第一周作业
-第二周
--采样定理原理
--频率混淆原理
-第4章 周期化分析原理--第二周作业
-第三周
--独立频谱成分
--复振幅谱
--加窗奈奎斯特频谱
-第4章 周期化分析原理--第三周作业
-第四周
--加窗频谱
--加窗无理频谱
--采样逻辑对象
-第4章 周期化分析原理--第四周作业
-第五周
--左函数的尾迹干扰
--多余弦的余弦结构
-第4章 周期化分析原理--第五周作业
-第六周
--采样数的作用
-第4章 周期化分析原理--第六周作业
-第七周
-第5章 连续分析原理--第七周作业
-第八周
--加窗频谱函数
--加窗余弦频谱函数
--离散加窗频谱函数
-第5章 连续分析原理--第八周作业
-第九周
--单频激励(1)
--单频激励(2)
--类脉冲激励(1)
--类脉冲激励(2)
-第5章 连续分析原理--第九周作业
-第十周
--时变分析原理
--相似性分析(1)
--相似性分析(2)
--相关分析
-第6章 时变分析原理--第十周作业
-第十一周
-第6章 时变分析原理--第十一周作业
-第十二周
--时变分析
-第6章 时变分析原理--第十二周作业
-第十三周
--低通相关滤波方程
--带通相关滤波方程
--高通相关滤波方程
-第6章 时变分析原理--第十三周作业
-第十四周