当前课程知识点:光学 > Chapter 3 Light Propagation through Homogeneous and Isotropic Media > 3.4.2 Scattering Point of View 2 (散射图像2) > 3.4.2 Scattering Point of View 2
好我们下面
接着从反射的方法
来看为什么没有side-way scattering
No side-way scattering
说前向了的话有一个方向相干叠加增强的
刚才还接着我们这个图像
我这有原子
一个homogeneous的一个medium
我这边有primary wave
沿着这个方向上我们刚才说了
所有的次波发出来的叠加起来
是相干增强的这边的话是constructive
相干增强或者说干涉
尽管我们现在还没讲干涉的这个
严格的定义
但是我们看从侧面来看比如说
还是用这样的一个简单的图
当然我可以画成一个更复杂点的
二维的三维的一个样子
那么我们说这边有一个观众
有一个探测者或者说有一个眼睛
这是一个探测器
那么从侧面来看的话
为什么我们说这个光的话
它所发出来的磁波是四面八方的
但是侧面上来看的话
我观察到的话散射是很少的
如果我这个真的我这个介质
是严格的homogeneous 而且从无穷到无穷
无穷大的一个homogeneous medium
那么我在侧面上来看的话
实际上的话我们可以证明的话
这个地方的话叠加起来的话
光场的话实际上严格的话是零的
换句话说是没有side-way scattering
那么为什么呢是因为其实很简单
我们可以想象
这边的一个如果真的是个homogeneous的
一个medium
那么这一点对这一点的光线
我们称之为Ψ1
那么我总可以找到
一个另外的
因为这个
其实这个介质了的话
是许许多多的这些点啊
我画的就是画了几个点
那么我们可以总可以找到另外一个点
比如说就是这个点
我用蓝线来表示
对于Ψ1的贡献
我总可以找到另外一个点
这个点我叫ψ2
那ψ2和ψ1的话
正好是差了一个π的一个位相差
因为有一定的光程差
我可以总是找到这样子的一个点
它的光程差跟ψ1相比的话
正好是二分之λ
那也就是位相差的话正好是π
就是eiπ
的位相差就意味着Ψ1
所以在这个地方的话
叠加的时候我这个ψtot
叠加的时候ψ2和ψ1
加在一起相消这个叫destructive
这个我们通常叫destructive
破坏性的干涉或者叫破坏性的叠加
对于任何的这样一个点
我总是可以给它配上这样的一个对
使得这两个的光场
在我这个侧面上来看的话
相加起来是消失的
在前向这个方向上我做不到这一点
因为它们的相干叠加
叠加起来的话它们都是等位相的
所以没法相消的
但在侧面上来看的话
我是可以做到这一点的
对于任何一个点
就是我说这个点我比如说可以找到
你选择另外一个点
我总能给它找到另外一个点
如果我这个介质真的是无穷大的
而且是Homogeneous
这一点我总是可以做到的
因此对于一个无穷大的
如果我真的是个infinitely large Homogeneous
Homogeneous 而且又是Homogeneous
严格的均匀的
这个是没有
是没有侧面的这个反射的
但是我们观察侧面反射的
比如在我们后面的
要做的一个演示实验中的话
为了增强侧面的反射
或者说如果你当一个盗贼
如果想探到那个
红外线的警报网的时候
你是怎么办
你是拿喷雾器喷进去一定的液珠
或者说压缩空气中
喷进去一定的空气
造成局部的叫做Inhomogeneous 非均匀性
如果我的局部的话有一些非均匀性
比如这一部分的话我的原子分子的话
集中在这个地方
那么这一部分所造成的散射
有可能被其他的部分抵消不掉
在这种情况下如果我们在这里面的话
引进去Inhomogeneous
在这种情况下
我才真的能看到这个Side way scattering
我就有Side way scattering
我们在实验中比如说
因为我这个介质中引入了一定的Inhomogeneous
不均匀性那么这个时候的话
我可以看到Side way scattering
那么 另外的话实际上
如果我这个介质的话不是无穷的
是有边界的
其实有边界就意味着引入了一定的Inhomogeneous
边界这一部分的话
实际上是不均匀的可以认为
因此在边界上这些部分
边界部分的它们的散射
有可能找不到
跟它相去抵消的这一部分
因此如果我这个是个有界的这个东西
而且这个边界如果所占的比例越大
那么Side way scattering的话
可能会更明显
但是一般来讲
如果我们比如说一坛水
一桶水
一箱水
比如我们现在这个光的话
我照在有边界的一个介质
因为边界上的部分
有可能没有办法被抵消
因此边界上的这些原子分子
或者是偶极子
它做的散射就能够被观察出来
但是当然这个边界条件的话
边界上的东西的话
实际上在中间所有的这些原子分子
比例是相对比较小的
比如说这是一箱水
那么在我们宏观尺度上的话
这一箱水的这个边界
所占的比例的话是相对小的
所以光照射在这一箱水中的话
尽管有这样的边界条件
能看到一些微弱的叫做Side way scattering
但是如果我在这个水中呢
混进去一些其他的物质
比如说我们可以做一个试验
光的话照射到一杯水
从边上来看的话你会发现
看不到什么散射光
但是现在的话在这个水中呢
滴入一滴牛奶
那么你会发现散射的效应
会大幅度增强
这就是我在这个Homogeneous的medium 中
在滴入了Inhomogeneous的部分
这样子的话
就会造成我们那个侧面的散射
所以我们讲Side way scattering的话
会发现的话在homogeneous medium中
Side way scattering比较弱的
我们来引进去inhomogeneous
才能够观察到Side way scattering
这其实的话也是跟我们
天空为什么是蓝的也有关系
因为如果我们的空气真的是一个inhomogeneous的medium
那么我们侧面看到的这些散射的话
实际上是看不到的或者是很弱的
那么天空是蓝的其实两个原因
第一个原因的话是因为
我们说dipole oscillator频率越高
散射的话或者说辐射的越大
所以这叫Rayleigh的原理
那么蓝色的光频率高
所以它散射比较强烈
这是第一个原因
第二个原因的话
我们的大气层实际上的话
不完全是homogeneous
在这个大气的里面
因为气流的扰动湍流等等的原因
是有着不均匀性的
而这些不均匀性正是因为有了它们
所以它们所造成的散射来讲的话
没有办法被其它部分所抵消
这就是我刚才
用这样的一个图像所描述的
因此我们才能够看到天空是蓝色的
下面我们再用散射的这样的一个观点
来去讨论reflection反射的问题
我们会发现反射的话是因为边界条件
会因为有边界效应所造成的自然
我们现在的话是有这样子的一个边界
这边的话是叫n1这里面的话是叫n2
那么光在这样子的n2的物质中
发生传播的时候
还是用刚才我们最简单的一个模型
看成这样的一个dipole oscillator
我们说往前像方向上
它们产生出来的次波
叠加起来等位相
那么反方向的呢
这个地方所发出来的次波
反方向它可不是等位相
其实的话这个地方所发出来的次波
如果反方向这个地方所发出来的次波
它们的这个△φ的话
如果它们两的距离的话是叫L
这边的话我知道的话
这边△φ是k乘上两倍的△L
所以反方向上的话
它们所发这个波和这个波的话
可不同位相它们是有位相差的
因此我们说在反方向上的话
如果没有这个边界是个homogeneous
那当然我还是一样的道理
这个地方发出来的反方向的波
我总可以找到一个地方
这是我找到△L等于四分之 λ
就好了
这个地方的话所发出来的波的话
跟这个波完全可以相抵消
但是因为有了现在有了这个边界条件
这样抵消的话必然的话会出现
卡在一个边界上比如说这个地方的话
原子的话我可以抵消
但是最终的话这个东西的话
怎么也找不到别的东西跟它抵消的
因此它就会出现反方向上的
这个方向上的光的传播
这就是反射的原因
所以我们说反射来讲的话
是因为有这个边界条件
因此出现了不完全的相消
那么因此在反方向上来讲的话
出现了能量的传播
这就是在微观的图像上
我们怎么样来解释这个反射
另外的一个的话
其实用这样的一个图像
还有一个很有意思的话
我们可以来首先来介绍一个这叫introducing
所谓的半波损 half wavelength difference
这个指的是什么呢是这样子的一个
我们来看很简单的一个
也很有趣的一个东西
比如这是一个玻璃
这个东西我们叫n
那么光在这样的一个玻璃棒里头来传播的
我们说这个没有边界
只是一个无穷长的一个玻璃棒
或者说很长的一个玻璃棒
那么光的话从左往右传播
没有向后的能流
实际上向后的话所谓产生的secondary wave 的话
相叠加起来的话总是可以去抵消的
因此在这种情况下的话
我只有一个前向的能流
这个情况很简单
下面来讲的话我来制造一个
我把这个玻璃棒给撅断了
在这个地方的话我有空气我叫n0
我把这个玻璃棒给撅断了
这是撅断的这个面
我在这个地方的话把玻璃棒给撅断了
因此我刻意的造成了两个表面
一个表面是从n到n0的
另外一个是从n0
一个是从n到no的表面
另外一个是从no到n的这个表面
玻璃到空气 空气到玻璃这样的
从我们上面来讨论的情况下
这个当然会产生原来的话
我还是有一个光过来
那么我们看这个表面来讲的话
因为不完全的相消会产生反射
这个表面的场我叫表面1
会产生一个光场E1
那当然还有一部分的光会透射过来
透射过来的话到了这一个表面的话
我用表面2我用蓝色来表示
它会产生一个E2
E1E2自然你会发现
它们两会有位相差
这个位相差是因为
这个光的话传播了这样的一段距离
我叫L的距离
所以有表观上的一个位相差
自然是△φ
或者说电场2和电场1之间的位相差
自然有一个很明显的一个位相差
是因为这个的L引起的
所以是K乘上L因为一来一回
所以两倍的KL
这是一个位相差
那么我们来看
现在我把这个L给它缩短
我把L给它压缩到0什么意思啊
我把这两个玻璃棒撅开的玻璃棒
又给它重合在一起了
那么当L等于0的时候
我就应该是回到这个的图像
我就应该回到
我这样的一个图像对不对
那也就意味着什么
如果回到这个图像的话
我这边有一个反射的波
这边也有一个反射的波
如果我在这个图像里头
只有前向传播的波
没有反向传播的波
在这种情况的话我就意味着
我的E1加上E2必须是什么呀
必须是0
在我L等于0的时候
那么L等于0的时候
实际上它们两这两个波
没有因为光程所带来的位相差
但是E1加E2要求等于0的话
就意味着E2实际上等于负的E1
负的E1的话我们有的时候的话
这个负E的话给它写成什么啊
写成π 的位相差
而我们知道π的位相差
又可以写成π的位相差
可以写成k0乘上二分之一λ0
这当然是等于k0 的话定义是
因此的话我们也可以说
E1和E2之间除了这样子的一个
表观上的位相差之外
它们E1和E2
有一个多出来的光程差
或者叫位相差
extra optical path length
从光程来讲的话
是半个波长
那么phase 的话
当然位相差
phase difference
就这个意思
所以说从这样子一个简单
的一个图像上我们就会发现
光在n到n0这个表面上的反射
何从n0到n这个表面上的反射
这两个表面上的反射的话
一个我们以后会谈到
一个叫内反射
另外一个叫外反射
一个是内一个外
这样子的两个反射之间
他们的反射场
除了表观上的这个光程差以外
要附加上多余的一个
二分之 λ0的位相差
这就叫half wavelength difference
或者叫半波损
至于这个的具体的原因是什么
我们这个地方是一个直观的图像
那么下面的话
我们要通过Maxwell Equation
来推导出来的Fresnel relation
来对它进行说明
以后的话在用Stokes的关系
对这个半波损
作为一个定量的一个计算和说明
所以这一部分的话
只是通过这样子的一个图像
来引入了这样的一个半波损
希望大家呢能够
appreciate这样子简单的一个图像
我们用简单的这样子一个图像
来给大家介绍了这个所谓的
一个半波损
也就是光从n到n0
这一个表面的反射
和从n0到n的这个反射
这两个反射的话有一些不同的
要多加一个π的位相差
换句话说也可以说是
在光程差上要多加一个二分之λ
至于这个半波损
从Maxwell Equation如何推
这我们在后面了的话讲Fresnel Equation
以及跟他所相关联的Stokes关系式上的话
会给大家来进行严格的证明
这个地方的话我是希望
用这样简单的图像
能够让大家理解
会有这样的一个半波损的存在
好我们这一节就到此为止
这个演示实验的话
是要向大家显示
光的散射的几个基本的特点
首先的话
现在我们这个光源
只是一个幻灯机的光源
照射在这样一个纯净水的缸子
所以大家可以看到的话
从侧面来看的话
散射光是相对比较弱的
因为纯净水是相当于一个均匀的介质
我们在上课的内容中讲到了
对于一个均匀的介质侧面散射的光是比较弱的
因为有相互的抵消
下面我们要做的是要把这个均匀性给破坏掉
怎么破坏呢 我是把水中溶解的一些
这样子的所谓的硫代硫酸钠
这样的一些物质
然后的话 把硫代硫酸钠中给它加入硫酸
这样子的话可以把硫代硫酸钠中的硫
给置换出来
那么在水中的话
就会形成悬浮的硫的颗粒
这样子的话水中的均匀性就会被破坏掉
我们就会发现有强烈的
侧面的散射
又是因为有瑞利的散射
所以散射的时候的话是蓝色的光
组分比较多一些
那么因此你来观察透射的部分的时候
因为蓝色被侧面散射
那么透射部分的话红色的光就会多一些
所以这就是我们可以同时演示
散射的蓝光 透射的红光
就像天空为什么是蓝的
那么朝阳夕阳为什么是红的
所以现在的话我来把
这纯净的水缸子里换进去
我已经溶解好的硫代硫酸钠的水缸
可以看水缸里溶解了以后
在搅拌的过程中
因为有些浮尘在里面
这不均匀性已经增加了
你可以看到这个散射光已经增强了
下面我会把这个散射让它更增强一些
让更多的硫
置换出来
我现在就把硫酸
倒到这个水缸里
然后
略微搅拌一下
这个反应的话需要一定的时间
所以等一会
现在还没有出来
现在还主要是水中的浮尘
那现在开始多了起来了
你可以看见的话
侧面的光柱的话就偏蓝了
然后再注意这边的光的话已经从白色的光
里面的话变成黄色的了
你看蓝色就更加增强
更多的硫被置换出来
现在整个的话 侧面的光都已经看出来蓝色
而这边的话已经呈现出夕阳的颜色了
散射的光变得更多而且偏蓝
透射的光当然减弱
因为有很多的光被散射被吸收
所以透射光线已经完完全全像是一个夕阳
或者朝阳了
换句话说这可以是雾霾
透过雾霾的光变得发红发黄了
这个演示实验的话
主要就是说明这样散射的特点
你可以明白散射主要由两部分组成的
第一部分我要在均匀的介质中
要产生不均匀性
这样是为了破坏它的
使得散射的光不会被完全的抵消掉
所以第一个是不均匀性
第二个是瑞利散射的原则
那么在散射的过程中
波长短频率高的光
会散射的强烈
因此的话
我们所看到的这个散射光
呈现出蓝色 透射光呈现出红色
这个演示实验就是说明这样两个问题
-1.0 History of Optics 光学的历史发展
-1.1 Why Classical Wave Theory is Correct 经典理论为何正确
--1.1 Why Classical Wave Theory is Correct
-1.2 Wave and Wave Equation 波和波动方程
-1.3 Harmonic Wave 简谐波
-1.4 Phase Velocity and Phase Difference 相速度与相位差
--1.4 Phase Velocity and Phase Difference
-1.5 Superposition Principle 叠加原理
--1.5.1 Superposition Principle Part I
--1.5.2.Superposition Principle Part II
-1.6 Example of Superposition and Reciprocal Relation 叠加例子与反比关系
--1.6 Example of Superposition and Reciprocal Relation
-1.7 Euler Formula and Phasor 波的复数表达和旋转矢量表示
--1.7 Euler Formula and Phasor
-1.8 Doppler Effect 多普勒效应
--1.8.2 Doppler Effect Part II
-1.9 Doppler Broadening 多普勒展宽
-1.10 Plane Wave and Spherical Wave 平面波与球面波
--1.10 Plane Wave and Spherical Wave
-第一章习题
--习题
-2.1 Maxwell Equations(Maxwell 方程组)
-2.2 Wave Equation for E-M Field(电磁场的波动方程)
--2.2 Wave Equation for E-M Field
-2.3.1 Index of Refraction(折射率)
-2.3.2 Understanding n from Dipoles(用偶极模型理解折射率)
--2.3.2 Understanding n from Dipoles
-2.4 E-M Wave is Transverse(电磁波是横波)
-2.5 Energy Flow of E-M Wave(电磁波的能流)
-2.6 Momentum and photo-Pressure(动量和光压)
--2.6 Momentum and photo-Pressure
-2.7.1 Dipole Oscillator 1(偶极振子1)
-2.7.2 Dipole Oscillator 2(偶极振子2)
-2.8 Radiation by Dipole Oscillator(偶极振子的辐射)
--2.8 Radiation by Dipole Oscillator
-第二章习题
--习题
-3.1 Reflection and Refraction (反射与折射)
--3.1 Reflection and Refraction
-3.2 Huygens Principle(惠更斯原理)
-3.3.1 Fermat Principle part1: Optical Path Length (费马原理第一部分:光程)
--3.3.1 Fermat Principle part1: Optical Path Length
-3.3.2 Fermat Principle part2: an Explanation (费马原理第二部分:一种解释)
--3.3.2 Fermat Principle part2: an Explanation
-3.4.1 Scattering Point of View 1 (散射图像1)
--3.4.1 Scattering Point of View 1
-3.4.2 Scattering Point of View 2 (散射图像2)
--3.4.2 Scattering Point of View 2
-3.5 Reflection and Refraction Rules Derived from Boundary Conditions of Maxwell Equations(利用Maxwell方
--3.5 Reflection and Refraction Rules Derived from Boundary Conditions of Maxwell Equations
-3.6.1 The Basic problem and Setup of Coordinates (基本问题和坐标系的建立)
--3.6.1 The Basic problem and Setup of Coordinates
-3.6.2 The Reflection and Transmission Coefficients (发射与透射系数)
--3.6.2 The Reflection and Transmission Coefficients
-3.6.3 Discussion on Amplitude of the Coefficients (对系数大小的讨论)
--3.6.3 Discussion on Amplitude of the Coefficients
-3.6.4 Discussion on Phase of the Coefficients (对系数位相的讨论)
--3.6.4 Discussion on Phase of the Coefficients
-3.7 Stokes Relation and Half Wavelength Difference (Stokes关系式和半波损)
--3.7 Stokes Relation and Half Wavelength Difference
-第三章习题
--习题
-4.1 Introduction(几何光学介绍)
-4.2 Important Jargons(重要的术语)
-4.3.1 Image formation by Spherical Surface and Paraxial Approxiamation(球面成像和傍轴近似)
--4.3.1 Image formation by Spherical Surface and Paraxial Approxiamation
-4.3.2 Image Formation Formula(成像公式)
--4.3.2 Image Formation Formula
-4.3.3 Example and Transverse Magnification(例题和横向放大率)
--4.3.3 Example and Transverse Magnification
-4.4 Thin Lens(薄透镜)
-4.5 Thick Lens(厚透镜)
-4.6.1 Matrix Treatment 1: Matrix for Propagation and Refraction(矩阵处理1:表示传播与折射的矩阵)
--4.6.1 Matrix Treatment 1: Matrix for Propagation and Refraction
-4.6.2 Matrix Treatment 2: Lens Matrix(矩阵处理2:透镜矩阵)
--4.6.2 Matrix Treatment 2: Lens Matrix
-4.6.3 Matrix Treatment 3: Relations between Matrix Elements and Cardinal Points(矩阵处理3:矩阵元与主点的联系)
--4.6.3 Matrix Treatment 3: Relations between Matrix Elements and Cardinal Points
-第四章习题
--习题
-5.0 What is Interference(什么是干涉)
-5.1.1 Superposition of Waves: General Case(波叠加的通式)
--5.1.1 Superposition of Waves: General Case
-5.1.2 Adding Wave with Same Frequency and Direction(同频同向波的叠加)
--5.1.2 Adding Wave with Same Frequency and Direction
-5.1.3.1 Standing Wave 1 (驻波(上))
-5.1.3.2 Standing Wave 2 (驻波(下))
-5.1.4.1 Adding Waves with Different Frequencies 1: Beat and Group Velocity(不同频率波的叠加(上):拍和群速度)
--5.1.4.1 Adding Waves with Different Frequencies 1: Beat and Group Velocity
-5.1.4.2 Adding Waves with Different Frequencies 2: Continuous Frequency Spectrum(不同频率波的叠加(中):连续的频谱)
--5.1.4.2 Adding Waves with Different Frequencies 2: Continuous Frequency Spectrum
-5.1.4.3 Adding Waves with Different Frequencies 3: property of Wave Packet and Reciprocal Relation(不
--5.1.4.3 Adding Waves with Different Frequencies 3: property of Wave Packet and Reciprocal Relation
-5.2.1 Interference of Two Point Sources and Coherent Condition(两个点源的干涉和相干条件)
--5.2.1 Interference of Two Point Sources and Coherent Condition
-5.2.2 Young's Double-Slits Experiment(杨氏双缝干涉实验)
--5.2.2 Young's Double-Slits Experiment
-5.2.3 Another Treatment of Young's Interference, Paraxial and Far-field Condition(杨氏干涉的另一种处理,傍轴和远场条
--5.2.3 Another Treatment of Young's Interference, Paraxial and Far-field Condition
-Chapter 5 Interference and Coherence(Part 1)--第五章习
-5.3.0 Interference by Thin Film(薄膜干涉)
--5.3.0 Interference by Thin Film
-5.3.1 Equal Thickness Fringe(等厚干涉条纹)
--5.3.1 Equal Thickness Fringe
-5.3.2 Equal Inclination Fringe(等倾干涉条纹)
--5.3.2 Equal inclination Fringe
-5.3.3 Michelson Interferometer(Michelson干涉仪)
--5.3.3 Michelson Interferometer
-5.4.0 Multibeam Interference(多光束干涉)
--5.4.0 Multibeam Interference
-5.4.1.1 Derivation 1(理论推导(上))
-5.4.1.2 Derivation 2(理论推导(下))
-5.4.2.1 Discussion(结论与讨论)
-5.4.2.2 Application: F-P Interferometer(应用:F-P 干涉仪)
--5.4.2.2 Application: F-P Interferometer
-5.5.0 Coherence Theory(相干理论)
-5.5.1 Spatial Coherence(空间相干性)
-5.5.2.1 Temporal Coherence(时间相干性)
-5.5.2.2 Coherent Time and Length(相干时间和相干长度)
--5.5.2.2 Coherent Time and Length
-5.5.3.1 Definition of Correlation Function(关联函数定义)
--5.5.3.1 Definition of Correlation Function
-5.5.3.2 Correlation Function and Coherence(关联函数与相干)
--5.5.3.2 Correlation Function and Coherence
-第五章习题(下)
--习题
-6.1 basic problem in diffraction(衍射的基本问题)
--6.1 basic problem in diffraction
-6.2.1 Huygens-Fresnel Principle and Kirchhoff Euation(惠更斯-菲涅耳原理和基尔霍夫方程)
--6.2.1 Huygens-Fresnel Principle and Kirchhoff Euation
-6.2.2 Fresnel and Fraunhoffer Diffraction(菲涅耳与夫琅和费衍射)
--6.2.2 Fresnel and Fraunhoffer Diffraction
-6.3.1 Fresnel Diffraction 1: Half Wavelength Plate(菲涅耳衍射1:半波带法)
--6.3.1 Fresnel Diffraction 1: Half Wavelength Plate
-6.3.2 Fresnel Diffraction 2: Phasor Method(菲涅耳衍射2:旋转矢量法)
--6.3.2 Fresnel Diffraction 2: Phasor Method
-6.3.3 Fresnel Diffraction 3: Opaque Disk and Babinet Principle(菲涅耳衍射3:圆屏衍射和Babinet原理)
--6.3.3 Fresnel Diffraction 3: Opaque Disk and Babinet Principle
-6.3.4 Fresnel Diffraction 4: Fresnel Zone Plate(an application)(菲涅耳衍射4:菲涅耳波带片(一个应用))
--6.3.4 Fresnel Diffraction 4: Fresnel Zone Plate(an application)
-6.4.0 Fraunhoffer Diffraction: General Expression(夫琅和费衍射1:普遍表达形式)
--6.4.0 6.4.0 Fraunhoffer Diffraction: General Expression
-6.4.1.1 Single Slit Fraunhoffer Diffraction(单缝夫琅和费衍射)
--6.4.1.1 Single Slit Fraunhoffer Diffraction
-6.4.1.2 Characteristic of Single Slit Case(单缝衍射的特点)
--6.4.1.2 Characteristic of Single Slit Case
-6.4.2 Fraunhoffer Diffraction for Rectangular Window(矩形窗口的夫琅和费衍射)
--6.4.2 Fraunhoffer Diffraction for Rectangular Window
-6.4.3.1 Fraunhoffer Diffraction for Circular Aperture(圆孔的夫琅和费衍射)
--6.4.3.1 Fraunhoffer Diffraction for Circular Aperture
-6.4.3.2 Diffraction Limit on Resolution(分辨率的衍射极限)
--6.4.3.2 Diffraction Limit on Resolution
-第六章习题(上)
--习题
-6.5.1 Fraunhoffer Diffraction for 2-slits Case(双缝夫琅和费衍射)
--6.5.1 Fraunhoffer Diffraction for 2-slits Case
-6.5.2.1 Multi-slits Dffraction 1: Intensity distribution(多缝衍射1:光强分布)
--6.5.2.1 Multi-slits Dffraction 1: Intensity distribution
-6.5.2.2 Multi-slits Diffraction 2: Interference between Slits and Principal maxima(多缝衍射2:缝间干涉和主极大)
--6.5.2.2 Multi-slits Diffraction 2: Interference between Slits and Principal maxima
-6.5.2.3 Multi-slits Diffraction 3: Missing Order and Examples(多缝衍射3:缺级与例题)
--6.5.2.3 Multi-slits Diffraction 3: Missing Order and Examples
-6.5.3.1 Grating Spectrometer(光栅光谱仪)
--6.5.3.1 Grating Spectrometer
-6.5.3.2 Dispersion Relation of Grating Spectrometer(光栅光谱仪的色散关系)
--6.5.3.2 Dispersion Relation of Grating Spectrometer
-6.5.3.3 Dispersion Power and Resolution(色散能力和分辨率)
--6.5.3.3 Dispersion Power and Resolution
-6.5.3.4 Free Spectral Range(自由光谱程)
-第六章习题(下)
--习题
-7.0 introducing Fourier expansion and transform(介绍傅里叶展开与变换)
--7.0
-7.1.1 Fourier transform for periodic functions(周期函数的傅里叶展开)
--7.1.1
-7.1.2 examples on Fourier expansion(傅里叶展开的例子)
--7.1.2
-7.2.1 Fourier transform for general functions(一般函数的傅里叶变换)
--7.2.1
-7.2.2 Fourier transforms of some typical functions and relation on width distribution(一些典型函数的傅里叶变换和分
--7.2.2
-7.3.1 Dirac delta function(狄拉克delta函数)
-7.3.2 Fourier transform of the delta function(delta函数的傅里叶变换)
--7.3.2
-7.4.1 properties of Fourier transform(傅里叶变换的性质)
--7.4.1
-7.4.2 Fourier transform of derivatives(函数导数的傅里叶变换)
--7.4.2
-7.4.3 what is convolution between functions(函数的卷积是什么)
--7.4.3
-7.4.4 Fourier transform of convolution(卷积的傅里叶变换)
--7.4.4
-7.5 relation between fourier transform and Fraunhoffer equation(傅里叶变换与夫琅禾费衍射之间的关系)
--7.5
-7.6 Abbe image formation(阿贝成像原理)
--7.6
-Chapter 7--第七章习题
-8.1 what is polarization(什么是偏振)
--8.1
-8.2.1 how to express polarization state(如何表达偏振态)
--8.2.1
-8.2.2 unpolarized and partial polarized light(非偏振态和部分偏振态)
--8.2.2
-8.3 linear polarizer(线偏振片)
--8.3
-8.4.1.1 Jones vector(Jones 矢量)
--8.4.1.1
-8.4.1.2 Transformation of Jones Vector(Jones 矢量的变换)
--8.4.1.2
-8.4.2 Jones matrix(Jones 矩阵)
--8.4.2
-第八章(上)习题
--习题
-8.5.1 Birefringence and a simple illustration
--8.5.1 Birefringence and a simple illustration
-8.5.2 Ordinary and Extraordinary light
--8.5.2
-8.5.3 Typical Examples
--8.5.3
-8.6.1 application 1-linear polarizer
--8.6.1
-8.6.2.1 application 2-quarter wave plate
--8.6.2.1
-8.6.2.2 application 2-change polarization state by quarter wave-plate
--8.6.2.2
-8.6.2.3 application2-change direction of polarization by half-plate
--8.6.2.3
-8.7.1
--8.7.1
-8.7.2
--8.7.2
-8.7.3
--8.7.3
-8.7.4
--8.7.4
-8.8.1
--8.8.1
-8.8.2
--8.8.2
-8.8.3
--8.8.3
-第八章(下)习题
--习题
-期末测试
--期末测试